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À l'origine apparaissant en volume V08, page 255 de l'encyclopédie 1911 Britannica.
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NT de DTZ See also:

cos (17), la perturbation exprimée près, See also:le âbr de cos(nt-kr) de =TZsin¢ (18) l'occurrence du péché 4, prouve qu'il n'y a aucune perturbation rayonnée dans la direction de la force, un See also:dispositif ce qui pourrait avoir été prévu See also:des considérations de symétrie. Nous nous appliquerons maintenant (18) à la See also:recherche sur une See also:loi de perturbation secondaire, quand une See also:vague = un sin(nt-KX primaires). . . . (19) est censé être cassé vers le haut en passant l'See also:avion X = o. que la première étape est pour calculer la force qui représente la réaction entre See also:les parties du See also:milieu séparé par x=o. L'employé de force sur la moitié positive est parallèle à l'See also:once, et de la quantité par unité de See also:secteur égale - au NT de b2D See also:di/dx=b2kD cos; et à cette force l'See also:action au-dessus de la totalité de l'avion le See also:mouvement réel du côté positif peut être conçue pour être due. Le dz dy de dx de DZ. . (13). . . r(14). . . (15). . (16), la perturbation secondaire correspondant à l'élément dS de l'avion peut être censée être See also:cela provoquée par une force de l'action ci-dessus dS fini de grandeur et de l'disparaition ailleurs; et elle See also:reste seulement pour See also:examiner ce que serait le résultat d'une telle force.

Maintenant il est évident que la force en question, censé pour agir sur la moitié positive seulement du milieu, produise le See also:

double juste de l'effet qui serait provoqué par la même force si le milieu étaient non réparti, et sur la dernière supposition (étant également localisé à un See also:point) il relève de la tête déjà considérée. Selon (18), l'effet de la force agissant au dS parallèle à l'once, et de la quantité égale au NT de 2b2kD dS cos, sera un péché ¢ cos (ntkr) de dS de perturbation. . . . (20), le respect étant doit (12). Ceci exprime donc la perturbation secondaire à une distance r et en direction faisant un See also:angle 4, avec l'once (la direction de la vibration primaire) due à l'élément dS du front des ondes. La proportionnalité de la perturbation secondaire au péché est See also:commune à la loi actuelle et à cela donné près charge, mais ici il n'y a aucune dépendance sur l'angle 8 entre les rayons primaires et secondaires. L'occurrence du See also:facteur (Xr)-r, et la nécessité de supposer la phase de la vague secondaire accélérée par un See also:quart d'une ondulation, 'ont été établis la première fois par See also:Archibald See also:Smith, comme résultat d'une comparaison entre la vague primaire, censé pour passer dessus sans résolution, et effet intégré de toutes les See also:vagues secondaires (§ 2). L'occurrence des facteurs tels que le î de péché, ou 1(r+cos 8), dans l'expression de la vague secondaire n'a aucune See also:influence sur le résultat de l'intégration, les effets de tous les éléments pour lesquels les facteurs diffèrent sensiblement de l'unité détruit par interférence mutuelle. Le choix entre de diverses méthodes de résolution, tout le mathématiquement admissible, serait guidé par des considérations physiques respectant le See also:mode de l'action des obstacles. Ainsi, pour se référer encore à l'analogue See also:acoustique dans lequel les ondes planes sont incident sur un écran See also:rigide perforé, les circonstances du See also:cas mieux sont représentées par la première méthode de résolution, See also:menant aux vagues secondaires symétriques, dans lesquelles le mouvement normal est censé être zéro au-dessus des pièces non perforées. En effet, si l'See also:ouverture est très petite, See also:cette méthode donne le résultat correct, économiser quant à un facteur constant. De manière semblable notre loi actuelle (ò) s'appliquerait au genre d'obstruction qui serait provoqué par une See also:division See also:physique réelle du milieu élastique, se prolongeant au-dessus de la totalité du secteur censé pour être occupé par l'écran arrêtant, mais naturellement ne se prolongeant pas aux pièces censées pour être perforé. Sur la théorie électromagnétique, le problème de la diffraction devient défini quand les propriétés de l'See also:obstacle sont établies.

La supposition la plus See also:

simple que le matériel composant l'obstacle conduit parfaitement, c.-à-d. se reflète parfaitement. Sur cette See also:base A. J. W. See also:Sommerfeld (See also:annonce de maths, 1895, 47, p. 317), avec la grande compétence mathématique, a résolu le problème de l'See also:ombre jetée par un écran See also:plat semi-See also:infini. Une See also:exposition simplifiée a été donnée par See also:Horace Lamb (Prot. Lond. Maths. Soc., 1906, 4, p. 190). Il s'avère que les résultats de See also:Fresnel, bien que basé sur une théorie imparfaite, exigent seulement des corrections insignifiantes.

Des problèmes non limités à deux dimensions, telles par exemple comme l'ombre d'un See also:

disque circulaire, grandes difficultés actuelles, et n'ont pas été jusqu'ici traités par une méthode rigoureuse; mais il n'y a aucune See also:raison de supposer que les résultats de Fresnel seraient partis de matériellement.

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