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DISSIPATION DE TÊTE DEDANS
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DISSIPATION DE TÊTE DANS L E § 36 DE See also:CHOC. On See also:forme la relation de la See also:pression et de la See also:vitesse dans un See also:jet dans See also:le See also:mouvement régulier quand See also:les changements de la See also:section du jet sont Abrupt.When par section de changements de jet abruptement, See also:tournant les remous qui absorbent l'énergie. L'énergie absorbée en produisant la rotation immédiatement est soustraite de See also:celle efficace en causant l'écoulement, et tôt ou See also:tard elle est gaspillée par See also:des résistances de friction dues au mouvement relatif See also:rapide des parties tourbillonnantes du fluide. Dans See also:ces See also:cas-ci le travail a ainsi dépensé intérieurement dans le fluide est trop important pour être négligé, et l'énergie perdue ainsi se nomme généralement énergie perdue dans le choc. Supposez fig. 38 pour représenter un jet ayant un changement si brusque de section. Laissez le See also:ab, le CD soit les sections normales aux See also:points où le mouvement See also:ordinaire de See also:ligne de jet n'a pas été dérangé et où on l'a rétabli. Laissez W, p, v soit le See also:secteur de la pression et de la vitesse de section au ab, et See also: parce que la quantité d'élan est t/tween A'B 'et le CD See also:reste sans changement si le mouvement est régulier. Le See also:volume - le ~ d'cAba'b 'ou de CDC'D ', étant l'apport et la See also:sortie dans le temps) Qt=wvt=wivit, et l'élan de ces masses de t est le changement de l'élan est donc (G/g)Qt(viv). Égalisant ceci à l'impulsion, t picowatt +po (- iw)piwi } t = (G/g)Qt(vi-v). Assumez le ce PO = p, la pression au ab se prolongeant sans changement par les parties de fluide en See also:contact avec AE, BF qui se trouvent hors du See also:chemin du jet. Puis (depuis Q=wivi) (p-pi) = (G/g)vi (vi-v); p/Gpi/G = v1(viv)/g; (2) p/G+v2/2g = pi/G+v12/2g+(v-vi)2/2g• (3) ceci diffère de l'expression (i), le § 29, obtenu pour des cas où aucun travail See also:interne sensible n'est effectué, par la dernière See also:limite du côté droit. C'est-à-dire, (vv1) "-- /2g doit être ajouté à la See also:charge See also:hydraulique au CD, qui est piiG+v12/2g, pour le rendre égal à la charge hydraulique au ab, ou (vvi)2/2g est la tête perdue dans le choc au changement brusque de la section. Mais vvi est la vitesse relative des deux parties du jet. Par conséquent, quand un changement brusque de section se produit, la tête due à la vitesse relative est perdue dans le choc, ou (des livres-See also:pied de vvi)2/2g d'énergie est gaspillées pour chaque See also:livre de fluide. L'expérience vérifie ce résultat, de sorte que la prétention que le PO = le p semble être admissibles. Si là est aucun choc, p1/g = p/G + (v2vi2)/- 2g• ce là est le choc, pi/G = p/G-vi (vi -- v)/g• par conséquent la tête de pression au CD dans le deuxième cas est moins que dans l'ancien par la quantité (t!vi)2/2g, ou, mettant le wive=wv, par la quantité (v2/2g) (1w/wi)2. (4) V. THEORY OF LA DÉCHARGE D'COrifices ET D'CEmbouchures 37. Coefficient minimum de contraction. Le morceau de réentrée de bouche de cas spécial de See also:Borda.In un le coefficient de la contraction peut être déterminé théoriquement, et, car c'est le cas où la convergence des jets approchant l'orifice a See also:lieu par le plus See also:grand possible See also:angle, le coefficient déterminé ainsi est le coefficient minimum. Laissez fig. 39 représenter un See also:navire avec les côtés verticaux, 00 étant la See also:surface See also:libre de l'See also:eau, sur laquelle la pression est See also:PA. Supposez les issues liquides par une See also:embouchure horizontale, qui est de réentrée et de la plus grande longueur qui permet au See also:gicleur de jaillir clairement du See also:bout interne de l'orifice, sans See also:ing d'adher- à ses côtés. Avec un tel orifice la vitesse près du CD de points est négligeable, et la pression à ces points peut être prise égal à la pression statique hydraulique due à la See also:profondeur de la surface libre. Laissez 12 être le secteur de l'embouchure ab, W que du gicleur contracté aa supposez qu'en peu de temps t, l'OOaa de masse vient dans la position 0'O 'a'a '; l'impulsion des forces externes horizontales agissant sur la masse pendant ce temps est égale au changement horizontal de l'élan. La pression du côté OC de la masse sera équilibrée par la pression du côté opposé OE, et ainsi pour toutes autres parties des surfaces verticales de la masse, sauf la See also:partie EF See also:vis-à-vis de l'embouchure et de l'AaaB extérieur du gicleur. Sur EF la pression est simplement la pression hydrostatique due à la profondeur, c.-à-d., (pa+Gh)See also:St. sur la surface et la section AaaB du gicleur, la résultante horizontale de la pression est égal à la PA de pression atmosphérique agissant sur la See also:projection verticale ab du gicleur; c'est-à-dire, la pression résultante est pat2. Par conséquent la force horizontale résultante pour l'OOaa de masse entier est (pa+Gh)S2-pa[2=See also:Ghat. son impulsion dans le temps t est Ghst t. puisque le mouvement est régulier là n'est aucun changement d'élan entre O'O 'et aa. Le changement de l'élan horizontal est, donc, la différence de l'élan horizontal perdu dans l'espace 000'0 'et gagné dans l'aaa'a de l'espace '. Dans l'ancien espace il n'y a aucun élan horizontal. Le volume de l'aaa'a de l'espace 'est wvt; la masse du liquide dans cet espace est (G/g)wvt; son élan est (G/g)wv2t. égalisant l'impulsion à élan gagné, Ght2t = (G/g)wv2t; '.w/it = gh/v2. v2=2gh, et w/S2=es; == de w/It eal un résultat confirmé par expérience avec des embouchures de cette sorte. Une See also:recherche théorique semblable n'est pas possible aux orifices dans les surfaces plates, parce que la vitesse le See also:long des côtés du navire à proximité de l'orifice n'est pas aussi petite qu'elle puisse être négligée. La pression horizontale résultante est donc Ght plus grand que, et la contraction est moins. Les valeurs expérimentales du coefficient de la décharge pour une embouchure de réentrée sont 0,5149 (Borda), 0,5547 (Bidone), 0,5324 (Weisbach), les valeurs qui diffèrent peu de la valeur théorique, 0,5, indiqué ci-dessus. § 38. La vitesse des filaments publiant dans un gicleur de Jet.A se compose de filaments liquides ou de jets élémentaires, qui s'engagent dans le mouvement à un See also:certain See also:point à l'intérieur du navire duquel le fluide est déchargé, et acquiert graduellement la vitesse du gicleur. Laissez le millimètre, fig. 40 soit un tel filament, le point M étant pris où la vitesse est insensiblement petite, et m à la section la plus contractée du gicleur, où les filaments ont pour être parallèle venu et pression mutuelle See also:uniforme d'exercice. Prenez la surface libre ab pour la ligne de la donnée, et laissez pi, vi, salut, soyez la pression, la vitesse et la profondeur au-dessous des informations à M; p, v, h, les quantités correspondantes au § de m. puis 29, eq. (á), vi2/2g + pi/Ghi = v2/2g+p/G-h. (i) mais à M, puisque la vitesse est insensible, la pression est la pression hydrostatique due à la profondeur; c'est-à-dire, vi = o, pi = P +Ghi. À m, p=pa, la pression atmosphérique autour du gicleur. L'information et commentaires additionnelsIl n'y a aucun commentaire pourtant pour cet article.
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