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ABSORPTION DE LUMIÈRE
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ABSORPTION DE LUMIÈRE . See also:Le terme "absorption" (de l'absorbere de See also:Lat.) signifie littéralement l'"succion vers le haut de" ou l'"ingestion," et ainsi une See also:incorporation totale dans quelque chose, littéralement ou figuratif; il est techniquement employé chez la See also:physiologie animale pour la fonction de certains navires qui sucent vers le haut See also:des fluides; et dans la See also:bande spectre de lumière et d'absorption de systeme See also:optique et d'absorption sont See also:les termes utilisés dans la discussion de la transformation des rayons dans See also:divers médias. Si un See also:corps See also:lumineux est entouré par l'See also:espace vide, la lumière qu'il émet ne souffre aucune See also:perte d'énergie pendant qu'elle See also:voyage à l'extérieur. L'intensité de la lumière diminue simplement parce que toute l'énergie, bien qu'inchangée, est répartie sur une See also:surface plus large et plus large pendant que les rayons divergent de la source. Pour prouver ceci, il sera suffisant de mentionner qu'une insuffisance excessivement petite dans le transparent de l'See also:aether See also:libre serait suffisante pour empêcher la lumière des étoiles fixes d'atteindre la See also:terre, puisque leurs distances sont si immenses. Mais quand la lumière est transmise par un See also:moyen matériel, il souffre toujours une certaine perte, l'énergie légère absorbé par le See also:milieu, c.-à-d., a converti partiellement ou complètement dans d'autres formes d'énergie telles que la chaleur, dont une See also:partie a transformé de l'énergie peut See also:re-être émise en tant qu'énergie radiante d'une plus See also:basse fréquence. Même les corps les plus transparents connus absorbent une partie appréciable de la lumière transmise par elles. Ainsi l'atmosphère absorbe une partie des rayons du See also:soleil, et plus la distance que les rayons doivent est grande traverser plus est la proportion qui est absorbée grande, de sorte que sur ce See also:compte le soleil semble moins lumineux vers le coucher du soleil. D'autre See also:part, la lumière peut pénétrer une certaine distance dans toutes les substances, même le plus opaque, l'absorption étant, cependant, extrêmement See also:rapide dans le dernier See also:cas. La nature de la surface d'un corps a l'See also:influence considérable sur sa See also:puissance de la lumière absorbante. Le See also:noir de See also:platine, par exemple, dans lequel le métal est dans un état de See also:division fine, absorbe presque tout l'incident léger là-dessus, alors que le platine See also:poli reflète la plupart. Dans l'ancien cas la lumière pénétrant entre les particules ne peut pas s'échapper par réflexion, et est finalement absorbée. La question de l'absorption peut être considérée de l'un ou l'autre de deux See also:points de vue. Nous pouvons la traiter comme effet superficiel, particulièrement en cas des corps qui sont opaques See also:assez ou assez profondément pour empêcher toute la See also:transmission de lumière, et nous pouvons étudier combien est reflété sur la surface et combien est absorbé; ou, d'autre part, nous pouvons confiner notre See also:attention à la lumière qui écrit le corps et informons sur entre la relation l'affaiblissement de l'intensité et la See also:profondeur de la pénétration. Nous prendrons See also:ces deux cas séparément. Power.When absorbant qu'aucun des rayonnements qui tombent sur un corps n'en pénètre par sa substance, alors le rapport de la quantité de See also:rayonnement d'une longueur d'onde donnée qui est absorbée au See also:montant See also:total reçu s'appelle "le pouvoir absorbant" du corps pour See also:cette longueur d'onde. Ainsi si la moitié du rayonnement d'incident absorbée par corps son pouvoir absorbant serait 2, et si elle absorbait tout le rayonnement d'incident son pouvoir absorbant serait le corps de R. A qui absorbe tous les rayonnements de toutes les longueurs d'onde s'appellerait "un corps parfaitement noir." Aucun un tel corps n'existe réellement, mais des substances telles que le lamp-black et platine-noirs remplis approximativement la See also:condition. La fraction du rayonnement d'incident qui n'est pas absorbé par un corps donne une See also:mesure de sa puissance se reflétante, par laquelle nous ne sommes pas ici concernés. La plupart des corps montrent une See also:action sélective sur la lumière, c'est-à-dire, ils absorbent aisément la lumière des longueurs d'onde particulières, lumière d'autres longueurs d'onde n'étant pas en grande partie absorbé. Tous les corps de le moment où de chauffage émettent le même genre de rayonnements qui ils principe important absorban connu See also:sous le nom de principe de l'égalité le rayonnement et les See also:puissances absorbantes. Ainsi les substances noires telles que le See also:charbon de See also:bois sont très lumineuses une fois de See also:chauffage. Une See also:tuile de la See also:porcelaine See also:blanche avec un modèle noir là-dessus , si d'un rouge ardent de chauffage, montrer le modèle lumineux sur une terre plus foncée. D'autre part, ces substances que sont les bons réflecteurs ou les bons émetteurs, ne sont pas aussi lumineuses à la même température; par exemple, l'See also:argent fondu, qui se reflète bien, n'est pas aussi lumineux comme See also:carbone à la même température, et See also:sel See also:commun, qui est très transparent pour la plupart des genres de rayonnement, pour le moment où afflué un état fondu hors d'un creuset d'un rouge ardent lumineux, sembler comme presque l'See also:eau, montrant seulement une lueur rouge faible un moment ou deux. Mais tous tels corps semblent perdre leurs propriétés distinctives une fois de chauffage dans un See also:navire qui les enferme presque, pour dans ce cas ces rayonnements qu'ils n'émettent pas ou sont transmis par eux des murs du navire derrière, ou bien reflétés de leur surface. Ce fait peut être exprimé en disant que le rayonnement dans une clôture de chauffage est identique à celui d'un corps parfaitement noir. Le coefficient de l'absorption, et la See also:loi de la loi d'Absorption.The qui régit le See also:taux d'affaiblissement d'intensité de la lumière dans le dépassement par n'importe quel milieu peuvent être aisément obtenus. Si le E/S représente l'intensité de la lumière qui écrit la surface, I1 l'intensité après dépassement par 1 centimètre, I2 l'intensité après avoir passé par 2 centimètres, et ainsi de See also:suite; alors nous devrions compter que quelque fraction de See also:bas soit absorbée en le See also:premier centimètre, la même fraction d'I1 sera absorbée dans la seconde. C'est-à-dire, si un jIo de quantité est absorbé en le premier centimètre, jI1 est absorbé dans la seconde, et ainsi de suite. Nous avons alors I, =Io(1 9) I2 = 11(1-i) = Io(1 J)2 est = 12(1-i) = l0(1 7)3 et ainsi de suite, de sorte que dans s'I est l'intensité après dépassement par une épaisseur t les centimètres = le le (1 J)` (1). Nous pourrions appeler j, qui est la proportion absorbée en un centimètre, l'"coefficient de l'absorption" du milieu. Il, cependant, s'appliquerait pas alors au cas d'un corps pour lequel la lumière entière est absorbée en moins d'un centimètre. Il vaut mieux puis de définir le coefficient de l'absorption comme quantité k tels que k/n de la lumière est absorbé dans la 1/nth partie d'un centimètre, où n peut être pris pour être un nombre très grand. La See also:formule (1) devient alors I = fpeke (2) où e est la See also:base des logarithmes de Napierian, et k est une See also:constante qui est pratiquement identique que j pour les corps qui font le ndt absorbent très rapidement. Il y a un autre coefficient de l'absorption (k) qui se produit dans la théorie de See also:Helmholtz de See also:dispersion (voir la DISPERSION). On le See also: Ce n'est pas strictement le See also:point de droit, cependant, pour de tels gaz et vapeurs comme les bandes bien définies d'See also:objet exposé de l'absorption dans le spectre, car ces bandes sont changées dans le caractère par compression. Si on permet à la la lumière blanche de tomber sur quelques solutions colorées, la lumière transmise est d'une See also:couleur quand l'épaisseur de la See also:solution est petite, et d'une tout à fait autre couleur si l'épaisseur est grande. Ce phénomène curieux est connu comme dichromatism (de et -, deux, et Xpiaµa, couleur). Ainsi, quand une lumière forte est regardée par une solution de See also:chlorophylle, la lumière vue est un See also:vert brillant si l'épaisseur est petite, mais une See also:sang-rouge profond pour des couches plus épaisses. Cet effet peut être expliqué comme suit. La solution est modérément transparente pour un See also:grand nombre de raysin le voisinage de la partie verte du spectre; elle est, dans l'ensemble, beaucoup plus opaque pour les rayons rouges, mais est aisément pénétrée par certains rayons rouges appartenant à une région étroite du spectre. Un peu de rouge transmis d'abord est tout maîtrisé par le vert, mais ayant un plus See also:petit coefficient d'absorption, il devient finalement prédominant. L'effet est compliqué, dans le cas la chlorophylle et beaucoup d'autres corps, par de la réflexion sélective et de la See also:fluorescence. Pour la théorie moléculaire d'absorption, voir la SPECTROSCOPIE. REFERENCES.a. La théorie de Schuster de Optics (1904); Theory de P. K. L. Drude's du systeme optique (Eng. trans., 1902); Der Experimentalphysik, Bd. iv. (1899) de Lehrbuch de F. H. Wtillner's. (J. R. L'information et commentaires additionnelsIl n'y a aucun commentaire pourtant pour cet article.
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