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RAYONNEMENT, THÉORIE DE
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See also:RAYONNEMENT, THÉORIE DE . See also:Les activités physiques qui s'épanouissent sur la See also:surface de la See also:terre dérivent leur énergie, See also:sous une See also:forme qui est fortement disponible thermodynamiquement, du rayonnement du See also:soleil. Ceci a été assurée pour être énergie See also:dynamique, transmise dans les See also:vagues par les vibrations d'un See also:espace d'occupation See also:moyen, car l'énergie du See also:bruit est transmise par les vibrations de l'atmosphère. On peut assumer que l'élasticité qui la transmet est mathématiquement parfaite: n'importe quelle légère See also:perte en transit de la lumière See also:des étoiles les plus éloignées, que les comparaisons See also:statistiques récentes de l'éclat avec la distance peuvent probablement indiquer, doit être expliquée bien plus convenablement par la présence de la matière nébuleuse que par n'importe quelle imperfection de l'See also:aether. See also:Le dernier serait ainsi l'un See also:milieu sans friction parfait connu de nous: il ne pourrait pas être tel s'il étaient constitués, comme la matière, des molécules indépendantes. Il est ainsi sur un See also:avion plus élevé, et peut même être considéré des spécifications dynamiques de % de molécule de l'espace lui-même de matière est un système cinétique composé des éléments plus simples; son énergie peut être classifiée dans l'énergie constitutive essentielle à sa existence continue, et l'énergie vibratoire de la laquelle elle peut recevoir ou rayonner loin dans l'aether. Un morceau de matière d'See also:isolement dans l'aether See also:libre à temps perdrait l'énergie de See also:ab du dernier See also:type par rayonnement; mais l'ancienne volonté demeurent à condition que la matière persiste, avec l'énergie du See also:mouvement translatory See also:uniforme auquel elle est finalement réduite. Ainsi toute la matière est dans l'échange continuel de l'énergie vibratoire avec l'aether: elle est avec les See also:lois de cet échange d'énergie qui la théorie générale d'affaires de rayonnement, aussi distinguée du mécanisme des vibrations aethereal, qui est habituellement traité que la théorie de lumière (voir l'cAether). r. La See also:base de ce sujet est le principe, atteint indépendamment près Balfour See also: See also:Rapportez, 1871) qui si la clôture contient un rayonnement et un corps absorbant qui est mis en mouvement, tous étant à la même température, aux constituants du rayonnement devant lui et derrière lui différera dans la période à cause de l'effet de Doppler-See also:Fizeau, de sorte qu'il y ait une occasion de gagner le travail mécanique dans son se fixer à un équilibre; il doit y avoir ainsi un See also:certain genre de See also:compensation thermo-dynamique, qui pourrait résulter ou du See also:frottement aethereal, ou du travail requis pour produire le mouvement du corps contre la See also:pression a exercé là-dessus par le rayonnement environnant. L'hypothèse du frottement est maintenant exclue dans la See also:physique moléculaire See also:finale, alors que le See also:roulement thermo-dynamique d'une pression exercée par rayonnement, comme est exigé par la théorie électrique de See also:Maxwell's, plus récemment a été développée sur d'autres See also:lignes par See also:Bartoli et Boltzmann (1884), et combinée avec See also:celle de l'effet de Doppler par W. Wien (1893) à l'étude des idées au-dessus d'exprimé. Le raisonnement See also:original de Stewart et de Kirchhoff se repose selon le principe dynamique, See also:cela par aucun See also:processus de réflexion ou de See also:transmission See also:ordinaire peut la période, et donc la longueur d'onde, de n'importe quel constituant See also:harmonique du rayonnement soit changée; chaque constitutif See also:reste de la même longueur d'onde du See also: de l'énergie dans cv z de longueur c+v de l'incident onduler-forment; ainsi c'est la fraction ~z+u2 de toute la densité d'énergie devant le réflecteur, appartenant à l'incident et aux trains reflétés. Quand v est petite COM épluché avec c, ceci rend la pression égale à la densité de l'énergie vibratoire, selon la See also:formule électrodynamique du maxwell's (électrique et mag., 1871). L'See also:argument peut être illustré par les vibrations transversales d'une See also:corde tendue, le réflecteur étant alors un lamina par une petite See also:ouverture dans laquelle la corde See also:passe; le lamina peut glisser ainsi le See also:long de la corde et balayer le mouvement vibratoire devant lui. Dans ce cas-ci la force agissant sur le lamina est la résultante des tensions T de la corde des deux côtés de l'ouverture, donnant une force en long 2Td(+S')2/dx2 quand, comme d'See also:habitude, des See also:puissances plus haut que la seconde du rapport de l'See also:amplitude à la longueur d'onde sont négligées; ce, quand v/c est See also:petit, est une force oscillante de la quantité 2p(dt/dt)2, dont temps-moyen est d'See also:accord avec la valeur au-dessus d'obtenu. Si nous considérons un See also:train fini des vagues renvoyées ainsi d'un réflecteur See also:mobile, l'intégrale de temps de la pression doit représenter la force transmise le long de la corde, ou un gain d'élan See also:longitudinal dans les vagues reflétées, ou toutes les deux ensemble. Quand elle est une caisse de vagues transversales dans un milieu élastique, reflétée par un See also:obstacle avançant, l'origine de la pression d'utilisation n'est pas aussi évidente, parce que nous ne pouvons pas facilement formuler un mécanisme pour le réflecteur avançant comme cela du lamina au-dessus d'utilisé. Dans le cas des ondes lumineuses nous pouvons, cependant, imaginer un corps matériel idéal, constitué des molécules très petites, qui les balayeraient devant lui avec la même See also:perfection qu'un See also:miroir métallique reflète réellement les vagues hertziennes plus longues. La pression alors sera identifiée physiquement, comme dans le cas des dernières vagues, avec les forces mécaniques agissant sur la See also:courant-See also:feuille électrique oscillante de criblage qui est induite sur la surface du réflecteur. Le déplacement représenté ci-dessus près, qui est annulled au réflecteur, peut alors être pris pour être la force électrique tangentielle ou le composant normal du vecteur dont la vitesse est la force magnétique. La dernière interprétation est théoriquement intéressante, parce que ce vecteur, qui est le déplacement dynamique dans la électron-théorie, se produit habituellement seulement par sa vitesse. La caisse générale d'incidence oblique peut être traitée sur les lignes semblables; chaque filament de rayonnement (See also:rayon) exerce en fait sa propre poussée longitudinale égale à son énergie par unité de longueur, et c'est seulement une question d'addition. La formule habituelle pour la pression du rayonnement électrique est à l'avant donnée au temps t par le x=vt. Il y See also:aura un train reflété donné par m'(x-ct) d'E'=a l''cos, la vitesse de la See also:propagation c étant naturellement le même pour tous les deux. La perturbation ne See also:voyage pas dans le réflecteur, et doit donc être annulled sur sa surface; ainsi quand le x=vt nous doit avoir +'=o identiquement. Ceci donne '= - a, et m'(c-v)=m(c+v). L'amplitude de la perturbation reflétée est donc égale à celle de l'incident un; tandis que la longueur d'onde est changée sur le rapport c+U, qui est approximativement r-2~, où v/c est petit, et est ainsi en accord avec le rapport habituel de l'effet de Doppler. L'énergie dans onduler-forment être See also:demi de potentiel et demi de cinétique, elle est donnée par l'intégration de p(dE/dt)2 le long du train, où p représente la densité. Dans le train reflété elle est donc augmentée, quand des longueurs égales sont comparées, dans mais la longueur du train est diminuée par la réflexion dans le rapport +U; par conséquent dans l'ensemble l'énergie transmise par temps d'unité est augmentée par la réflexion dans le rapport c+v que cette See also:augmentation par temps d'unité peut surgir énergie radiante seulement de rapport (c±v) z de Cu '. Contractez alors l'énergie radiante restante à son See also:volume précédent, qui a exigé une dépense de moins de travail sur les murs de la clôture que l'expansion de la quantité plus grande de rayonnement à l'origine accordée; et, en conclusion, See also:gagnez toujours plus de travail en égalisant encore les températures de ses constituants. L'énergie maintenant restante, étant d'un peu et dans les conditions semblables, nécessité ont un than inférieur de la température l'initial. Ce processus pourrait être répété indéfiniment, et constituerait un See also:moteur sans réfrigérateur étranger, violant le principe de See also:Carnot en dérivant un See also:approvisionnement illimité de travail mécanique des See also:sources thermiques à une température uniforme. Ainsi, indépendamment de n'importe quelle See also:connaissance de l'intensité de la pression mécanique du rayonnement, ou en effet de si une telle pression existe du tout, on l'établit que le rétrécissement de la clôture doit directement transformer le rayonnement contenu à la constitution qui correspond à une certaine See also:nouvelle température définie. Maintenant nous avons vu que toutes les longueurs d'onde de ses constituants sont réduites dans le même rapport par ce processus. Si, puis, nous pouvons montrer que toutes les intensités de ces constituants sont également changées dans un rapport See also:commun par les réflexions à l'enveloppe craintive, elle suivra que les distributions du rayonnement parmi les diverses longueurs d'onde sont, à ces deux températures, et donc à deux températures quelconques, homologue, dans le See also:sens que les courbes d'intensité, après que les longueurs d'onde dans un d'elles aient été réduites dans un rapport dépendant certainement des deux températures, diffèrent seulement dans la See also:balance absolue de l'importance des ordonnées. Ce procédé modifie l'argument de Wien en utilisant une clôture sphérique uniformément craintive (See also:cf. Brit. Assoc. Rapportez, 1900). Si la clôture n'est pas sphérique, les angles d'incidence aux réflexions successives du même rayon différeront par des See also:montants finis; nous devons alors estimer l'effet moyen du rétrécissement. Sous forme de clôture ici utilisée tous les rayons sont affectés de même, et aucun faire la See also:moyenne n'est exigé; tandis que par le principe de Stewart et de Kirchhoff ce qui est établi pour n'importe quelle une forme est de validité générale. 4. De la pression de la question normale de Radiation.The réservée ci-dessus a maintenant pour être arrangée. À première vue il pourrait avoir été évident que la réflexion est simplement totale; mais, comme a été vu dans le § 2, le réflecteur parfait avançant fonctionne contre la pression du rayonnement, et ce travail doit être changé en énergie radiante et aller ainsi augmenter l'intensité du rayon reflété. Vu l'incident électrique de rayonnement à l'See also:angle c, la force électrique tangentielle est annulled au réflecteur; par conséquent l'amplitude de la vibration électrique est conservée à la réflexion, bien que sa phase soit renversée. Comme déjà vu, la longueur d'onde se raccourcit approximativement par le sv cos de fraction tic par chaque réflexion; ainsi, juste comme dans le § 2, l'énergie transmise par temps d'unité par unité de superficie est augmentée dans le même rapport; et tenir See also:compte du See also:facteur cos L de foreshortening, il y a donc une pression radiante égale à toute la densité d'énergie radiante devant le réflecteur multiplié par le cosh. Cet argument, étant indépendant de la longueur d'onde, s'applique à chaque constituant du rayonnement dans cette direction séparément; ainsi leurs énergies toutes sont augmentées dans le même rapport par la réflexion, de même qu'être avéré. Quand nous traitons le rayonnement naturel dans une clôture, qui est distribuée également dans toutes les directions, ce cos2t de facteur doit être ramené à une moyenne; et nous atteignons ainsi le résultat de Boltzmann's que la pression radiante est alors un tiers de la densité de l'énergie radiante devant le réflecteur, ce rapport jugeant bon en ce qui concerne chaque constituant du rayonnement naturel pris séparément. 5. Relations.Consider adiabatiques que la clôture a rempli de rayonnement de la énergie-densité E au volume V, de n'importe quelle constitution donnée mais exempt de direction spéciale, et l'ont laissée être rétrécie au volume V - SV contre sa propre pression; si la densité deviennent de ce fait Se de e, la conservation de l'énergie exige EV+*esv = (E-Se) (V-3v), de sorte qu'IESV+VbE=o, ou E change comme V. Againbut maintenant avec une restriction au rayonnement avec de la son énergie dérivée d'une théorie, à savoir, qui du gain supplémentaire électro- ordinaire du travail peut être obtenue aux dépens des équations dynamiques, qui considère la vitesse de la matière, ou plutôt des électrons s'est associé à lui, pour être si petit comparé à celui du rayonnement que la See also:place du rapport de ces vitesses peut être négligé. La formule au-dessus d'obtenu est d'application générale, et prouve que pour des valeurs élevées de v la pression doit tomber . On l'a recommandé comme objection à la réversibilité thermo-dynamique d'un rayon (§ 8) que le travail de la pression radiante exercée à son avant est perdu, car il n'y a aucun obstacle de le soutenir; mais sur un obstacle se déplaçant avec la vitesse du front des ondes la pression disparaîtrait, de sorte que cette objection ne se tienne pas maintenant. Dans chaque un tel cas d'un réflecteur parfait avançant l'amplitude globale de l'incident superposé et reflétée onduler-forme, de différentes longueurs d'onde et des périodes, seront représentées près { = péché de à - (x - 1) sincu (x-vt); ainsi l'See also:aspect présenté sera celui d'un train des vagues chacun de la longueur (s-v/c)21r/m, et progrès dans la vitesse u du réflecteur, qui voyage à un des noeuds du train. Ce lentement déplacement onduler-forment correspond au train stationnaire qui serait produit par un réflecteur parfait stationnaire; mais l'amplitude est maintenant une quantité variable qui, une fois que la vibration uniforme a été entièrement établie le long de n'importe quel See also:chemin, peut elle-même être décrite comme courant dessus après la façon d'un superposé onduler-forme de la longueur d'onde très grande (c/u-1)27r/m et de vitesse très grande c2/v. Un état quelque peu semblable de choses surgit quand onduler-formez est incident sur un réflecteur stationnaire presque tout à fait normalement, comme peut parfois être vu avec les rouleaux entrants le long d'une See also:plage de rayonnage; la perturbation évidente à une arête se reflétante, résultant de chaque onduler-crête See also:simple, se précipite alors le long de l'arête à une vitesse qui à première vue étonne, car elle est énormément au-dessus de la vitesse possible à n'importe quel train simple des vagues voyageant dans l'aether tranquille. 3. Les Law.Let de Wien nous considèrent une clôture sphérique remplie de rayonnement, et d'avoir des murs de qualité se reflétante parfaitement idéale de sorte que rien le rayonnement puisse s'échapper. S'il n'y a aucun corps matériel à l'intérieur de lui, n'importe quelle constitution arbitrairement assignée de ce rayonnement sera permanente. Supposons que le rayon a de la clôture est craintif avec le rayon extrêmement petit de la vitesse V. A à l'intérieur de lui, incident à l'angle t, soyez toujours incident sur les murs dans ses réflexions successives au même angle, excepté en ce qui concerne un changement négligeable dû au mouvement du réflecteur (§ 2); et la longueur de son chemin entre les réflexions successives est à cos L. Each que l'ondulation sur ce rayon subira ainsi la réflexion à des intervalles de temps égaux au à cos t/c, où c est la vitesse de la lumière, et on le vérifie facilement que sur chaque réflexion il se raccourcit par la fraction 2v cos c/c de lui-même: ainsi dans le temps très long T exigé pour accomplir le rétrécissement elle se raccourcit par le vTa de fraction, qui est Sa/a où SA est tout le rétrécissement dans le rayon, et est indépendante de la valeur de L. The que la longueur d'onde de chaque ondulation dans le rayonnement à l'intérieur de la clôture est donc réduite dans le même rapport que le rayon. Supposez maintenant que la constitution du rayonnement inclus a correspondu au commencement à une température définie. Pendant le rétrécissement l'équilibre thermique doit être maintenu parmi ses constituants; autrement il y aurait un fonctionnement vers le See also:bas de leurs énergies vers l'uniformité 'de la température, si le matériel rayonnant les corps sont présent, qui seraient superposés sur les opérations mécaniques appartenant au rétrécissement, et le processus ne pourrait pas être réversible. Un tel état de la question n'est pas possible, parce que il nous débarquerait dans les processus du type suivant. See also:Augmentez la clôture, gagnant le travail mécanique de la pression radiante contre ses murs, celui qui ce puisse être. Égalisez alors les intensités des rayonnements constitutifs à ceux qui correspondent à une température See also:commune, en tirant profit des absorptions des corps matériels aux températures réelles de ces rayonnements; quand ceci est fait, car il peut réellement être dans une certaine See also:mesure par l'aide du tamisage produit par les cloisons qui transmettent quelques genres de rayonnement plus rapidement que d'autres, distribué en ce qui concerne la longueur d'onde afin d'être d'exécution uniforme de temperaturethe de cet iESV de travail mécanique ait changé l'énergie du rayonnement EV du déclarer qui est dans l'équilibre de l'absorption et de l'émission avec une source thermique à la température T à l'état dans l'équilibre avec un See also:amortisseur d'un autre essai de la température, et qui d'une façon réversible; ainsi par le principe de Carnot's É5V/ev = - See also:ST/t, de sorte que T change en tant que Vi, ou inversement comme dimensions linéaires quand la clôture est rétrécie uniformément. Combinant ces résultats, il s'avère qu'E change comme T4; c'est la See also:loi empirique de Stefan pour le rayonnement complet correspondant à la température, d'abord établie sur ces lignes par Boltzmann. À partir du principe que ce rayonnement doit être une fonction seule de la température, ce processus adiabatique en fait nous a donné la forme de la fonction. Ces résultats ne peuvent pas, cependant, être prolongés sans modification à chacun constituant séparé du rayonnement complet, parce que le rétrécissement de la clôture change sa longueur d'onde et ainsi la transforme en constituant différent. 6. La loi de la See also:distribution de l'effet d'Energy.The de comprimer le rayonnement complet doit ainsi le changer en constitution appartenant à une certaine température plus élevée, en raccourcissant toutes ses longueurs d'onde par la proportion d'un tiers de la See also:compression par le volume, la température en fait augmenté par la même proportion; en même temps augmentant dans un rapport uniforme les montants correspondant à chaque See also:Ba d'See also:intervalle, afin d'obtenir le See also:montant See also:total correct d'énergie pour la nouvelle température. Dans la compression chaque constituant change de sorte que la See also:constante des restes de TX, et l'énergie ESA dans la See also:gamme 5X dans d'autres changements de respects en fonction See also:seul de T. Par conséquent généralement EASX doit être de la forme F(T)f(TA)5X. Mais pour chaque température f E~sx est égal à E et ainsi change comme T4, par la loi de Stefan's; c'est-à-dire, f(TT)d(TX) ccT4 de T-'f(t)j, de sorte que T"'f(t) ocT4. Ainsi, en conclusion, EAbX est de forme ATbf (TX)bX ou See also:HACHE 5 (TX)5x, qui est la formule générale de Wien. 7. La transformation d'un Constituent.It simple est d'intérêt de suivre hors de ce processus adiabatique pour chacun le constituant séparé du rayonnement, comme une vérification, et afin de s'assurer également si quelque chose nouveau est de ce fait gagné. À cet effet laissez maintenant E(X, T)bX représente l'intensité du rayonnement entre X et X+bX qui correspond à la pression de T. The de la température de ce rayonnement, quand il est sans direction spéciale, est dans l'intensité un tiers de ceci; ainsi l'application du principe de Carnot See also:montre, comme avant, cela dans la compression adiabatique T OV-Un, de sorte que 'un petit rétrécissement linéaire dans le z-x de rapport soulève T dans le rapport r+x. Nous avons exprimer toujours l'équation de l'énergie. L'énergie vibratoire E(X, T)bX. V en volume V, ainsi que le travail mécanique * E(x, t)sx. 3xV, rendements l'énergie vibratoire E(T(r - x), T(r+x)}&See also:amp;X(r-x). V(r -3x); ainsi, écrivant E et See also:ea ou E (X,t) nous avons, négligeant x2, E(r +x) = (E - xk-+xTdT) (r - 4x), de sorte qu'énergie de décollement du dX Ë+XdE-T=o inchangée, déjà est implicitement accompli; il s'avérerait ainsi que promouvez l'avance doit impliquer (§ r r) la dynamique du rayonnement et de l'absorption des corps matériels. 8. La température d'une température d'isolement de Ray.The de chaque constituant indépendant d'un rayonnement a été ici prise pour être une fonction de l'intensité ea, où EAbX est l'énergie par volume unitaire dans la gamme entre les longueurs d'onde X et X+ä; la See also:condition est cependant imposée que ce rayonnement est indifférent quant à la direction. Quand un faisceau de rayonnement voyage sans perte dans une direction définie à travers un milieu, sa forme change pendant qu'elle progresse; mais elle est réversible puisqu'elle peut être tournée en arrière à n'importe quelle étape, ou être concentrée sans perte, par les réflecteurs parfaits. Si l'énergie du faisceau a une température, sa valeur doit donc demeurer constante dans tout le progrès du faisceau, par le principe de Carnot. Maintenant en vertu d'une relation dans le systeme See also:optique géométrique, qui sur une théorie corpusculaire serait un aspect du principe dynamique fondamental de l'See also:action, du 5S en See also:coupe à n'importe quel See also:endroit sur le faisceau, et du bw conique d'angle dans lequel les directions de ses rayons on inclut, sont tels que la valeur de V-25Sbw est conservée le long du faisceau, V étant la vitesse de la propagation des ondulations. Si nous représentons la quantité d'énergie radiante transmise par temps d'unité à See also:travers la See also:section 5S du faisceau par IbSSw, il suivra cela dans le dépassement le long du faisceau que son intensité de l'See also:illumination I change comme V-2, ou comme place de l'See also:indice de réfraction, s'il n'y a aucune perte d'énergie par transmission. Cette condition exige que les changements de l'See also:index seront progressifs, autrement il y aurait perte d'énergie par des réflexions partielles; dans l'aether libre I est lui-même constant le long du faisceau. La volume-densité de l'énergie dans n'importe quelle See also:partie du faisceau dirigé est V-'ISw; elle est ainsi inversement comme concentration angulaire pleine des rayons et directement comme See also:cube de l'indice de réfraction. Maintenant nous pouvons considérer ce faisceau, de l'intensité globale IbSSw, pour former un filament élémentaire du rayonnement publiant dans la direction de la normale d'un radiateur parfait. Car un tel corps absorbe complètement et rayonne donc également dans toutes les directions devant lui, toute l'intensité de rayonnement de son élément de la surface solides solubles est Ni de solides solubles See also: Le rayonnement See also:solaire direct tombant sur la terre est presque totalement convertible en effet mécanique à cause de son très à hautes températures; là semble la terre pour croire que certains constituants de lui peuvent réellement être presque complètement tournés au compte par une équation partielle de laquelle l'intégrale est E = AX5'b(TX), la même formule qu'était avant obtenu. Cette méthode, traitant chaque constituant du rayonnement séparément, a à un égard un certain See also:avantage, parce qu'il est nécessaire de postuler seulement une clôture qui reflète totalement ce constituant, ce être une hypothèse plus restreinte qu'un réflecteur absolument complet. Pour déterminer théoriquement la forme de la fonction 4 nous devons avoir quelques moyens de transformer un type de rayonnement en des autres, différent essentiellement de la compression adiabatique déjà utilisée. La condition que l'entropie des rayonnements indépendants dans une clôture est un minimum quand ils tous sont transformés à la même température avec le See also:vert total See also:part des See also:usines. Mais le même rayonnement solaire, une fois cassé vers le haut en lumière diffuse de See also: These les See also:nombres différeront naturellement parce que (i) le soleil n'est pas un radiateur parfait, la constitution de son rayonnement en fait non suivant la loi de cela d'un corps See also:noir, (ii) les diverses couches de rayonnement ont les différentes températures, (iii) le rayonnement peut être en partie dû aux causes chimiques et électriques, et dedans jusqu'ici ne serait pas déterminé par seule la température. L'accord juste de ces deux évaluations indique, cependant, que le rayonnement est en grande partie réglé par la température, que les couches dont la partie principale d'elle vient soyez aux températures pas très différentes, et que pas infiniment du rayonnement complet établi dans ces couches et émis d'elles est absorbé par les couches See also:sus-jacentes. RO. Le rayonnement de See also:Fluorescence.When de certaines longueurs d'onde tombe sur un corps fluorescent, il est en grande partie absorbé, mais d'une telle façon comme directement pour exciter l'autre rayonnement du type différent ce qui est émis en plus du température-rayonnement vrai du corps. La distinction impliquée est que le dernier rayonnement est spontanément convertible avec la chaleur du corps absorbant à sa propre température, sans n'importe quel stimulus ou compensation See also:externe; elle est, en fait, sur la base de ce convertibility que les relations thermo-dynamiques du température-rayonnement ont été établies. Selon la loi expérimentale de See also:charge, les longueurs d'onde du rayonnement fluorescent sont plus longs que ceux du rayonnement qui l'excite. Si les derniers étaient directement transformés, dans la quantité non diminuée, en sorte fluorescente, c'est ce qui serait prévu. Pour un changement si spontané doit impliquer la perte de disponibilité; et, au delà de la longueur d'onde de l'énergie maximum dans le spectre, la température d'une densité indiquée de rayonnement est plus grande le plus court sa longueur d'onde, car c'est une fonction de cette seule densité et de la longueur d'onde tels qu'un plus See also:grand rayonnement correspond toujours à la température plus élevée. Mais il s'avérerait que l'opposé devrait être le See also:point de droit pour le rayonnement de longues longueurs d'onde, se trouvant de l'autre côté du maximum, dans lequel la tendance serait ainsi pour le changement spontané dans des vagues plus courtes; ceci peut peut-être être lié au fait que les lignes de plus longues longueurs d'onde dans les spectres viennent souvent hors de plus See also:lumineux à de plus basses températures, parce que elles sont alors jetées de l'autre côté du maximum et ne peuvent pas être ainsi dégradées. Le principe, cependant, n'a pas le See also:jeu libre dans le cas actuel, même lorsque le rayonnement d'incident est répandu et ainsi n'a pas l'associé anormalement à hautes températures à un beam(§ dirigé 8), puisqu'une partie d'elle pourrait être dégradée dans la chaleur à basse température, ou il pourrait y avoir l'autre compensation du type chimique pour n'importe quelle disponibilité anormalement élevée qui pourrait exister dans le rayonnement fluorescent. On l'a constaté que le rayonnement fluorescent, montrer un spectre continu ou réuni, peut être excité en beaucoup de See also:gaz et vapeurs; la See also:phosphorescence laiteuse de la durée considérable, et sans aucun doute lié ainsi au changement chimique, est produite dans des tubes à vide, contenant l'oxygène ou autre les gaz complexly constitués, par la décharge électrique. rr L'entropie d'un Ray.See also:If chaque faisceau certainement constitué de rayonnement a sa propre température et tout est réversible comme ci-dessus, une question se pose quant à l'endroit du processus de faire la moyenne qui entre dans l'idée de la température. La réponse peut dépendre seulement du fait, celui bien que le faisceau soit défini quant à la longueur d'onde et à l'intensité, pourtant il est loin d'être un simple onduler-forment, parce qu'il est constitué des trains des longueurs limitées et de diverses phases et polarisations, venant des molécules indépendantes de rayonnement. 
Quand un tel faisceau a une fois émergé, il voyage sans changement, et peut être reflété en arrière intact à sa source, et est dans jusqu'ici le réversible; mais quand il est arrivé là, les molécules de la source auront changé leurs positions, et elle ne peut pas être complètement réabsorbée de la même manière pendant qu'elle était émise. Il doit y avoir ainsi un certain See also:dispositif dans la constitution ramenée à une moyenne finale du faisceau, émise d'un corps dans l'état d'équilibre défini du mouvement interne déterminé par sa température, qui l'adapte pour spontané uncompensated le reabsorption dans un corps à ses propres (ou à un inférieur) la température, mais pas à plus haute. La question de la détermination de la forme du î de fonction dans le § 6 semblerait ainsi être étroitement reliée aux autres problèmes, jusqu'ici imparfaitement sondés, concernant les statistiques de la théorie moléculaire cinétique. Une attaque très intéressante sur le problème de ce point de vue a été récemment faite dans diverses formes par See also:Planck. Elle naturellement suffit pour See also:examiner un certain type simple de rayonner le système, et les résultats seront de validité générale. Il considère une clôture remplie de rayonnement impliquant une See also:succession entièrement arbitraire des phases et des polarisations le long de chaque rayon, et contenant également un système des oscillateurs électriques linéaires fixes du type hertzien, qui sont pris pour représenter l'action de transformation du rayonnement et de la matière absorbante. Le rayonnement contenu dans la clôture sera passé par ces oscillateurs à plusieurs reprises encore, maintenant absorbé, maintenant rayonné, et chaque constituant s'installera ainsi d'une façon unilatérale ou irréversible vers une certaines intensité et See also:composition définies. Mais il ne s'avère pas qu'un système des vibrateurs de cette sorte, chacune avec sa propre période, peut exécuter un des fonctions See also:principales d'un amortisseur matériel, à savoir, la transformation des intensités relatives des divers types de rayonnement dans la clôture à ceux qui correspondent à une température commune. Il y aurait d'équilibre établi seulement entre le r_•i, énergie vibratoire interne de tn dans les vibrateurs de chaque american See also:national See also:standard de période la densité du rayonnement de cette période; on est nécessaire également quelques moyens d'échanger l'énergie entre cf. différentes périodes de vibrateurs, qui implique probablement d'éliminer leur fixity, ou bien d'utiliser des vibrateurs plus complexes et d'assumer une loi de distribution de leur énergie interne. En l'See also:absence de méthode de présenter cet équilibre de la température directement, Planck a à l'origine cherché, dans le cas de chaque constituant indépendant, pour une fonction de son intensité d'énergie et de sa longueur d'onde, limitée quant à la forme par une certaine relation moléculaire assumée, qui a la propriété continuellement de l'augmentation après, façon d'entropie, pendant le progrès de ce constituant du rayonnement dans un tel towarde de système son état d'équilibre. Si l'entropie réelle S par volume unitaire pourrait être ainsi déterminée, la relation de See also:Clausius 8S = SE/t assurerait le raccordement entre la température et la densité du procédé radiant de E. This d'énergie l'a mené, d'une façon indirecte et expérimentale, à une relation d2S/dE2=a/E, de sorte que S = un E log/9 E, où a, mésange sont des fonctions de X par expression à la laquelle conduit par la relation de Clausius E = (eg)'e 11°T. L'argument précédent donne alors E(X, T)SX=c, X-ë °/'tsx, 1,4435 dans la mesure de c.g.s., mais pas aussi See also: Par énergie par l'expansion de l'enveloppe contre des résistances mécaniques expérimente s'étendant entre les températures -200° C. et dans le cas du gaz l'extension pv E, où l'es est toute l'énergie latory de See also:transport des molécules, tandis que dans le p=kv-v adiabatique d'expansion. + le soo° C. de la source de rayonnement, on l'a constaté qu'ainsi le travail gagné dans l'expansion illimitée, fpdv, est l'intensité 1E0/(y-r). de ce rayonnement défini tend à changer simplement comme T, la température finale étant l'See also:absolu zéro, ceci si par Carnot's avec l'approximation étroite, de ce fait l'augmentation indéfiniment avec le principe soit égale à toute l'énergie initiale du gaz qui est dans la température, tandis que la formule de Wien la ferait tendre le raccordement avec la température, énergie constitutive des molécules étant exclues; quand le y-i est moins qu'I là est interne à un défini limitent ainsi. La seule formule existante (excepté l'énergie thermique dans les molécules en plus de les translatory suggérée par seigneur Rayleigh) qu'avéré être dans l'énergie d'See also:entente. Dans le cas du faisceau du rayonnement, de la longueur 1, entre avec ce résultat était un neuf avancé peu avant et des réflexions de n et de n+Sn, où le Sn est un nombre entier, sa énergie totale E est soutenues pour les raisons théoriques par Planck, à savoir, EaSX = par le § 2 réduit selon la loi EE = -.-4cvñ 51 = 2v3n g (c+v)2 en outre 1 c+v; CX 5SX/(e`/'t r), qui pour de See also:petites valeurs de XT est conforme à la forme originale de l'cEe _ 2c SL de Wien, connu pour être là satisfaisant, alors que pour plus grand ainsi E = c+v l 'quand v est petit comparé à c, ceci le donne à des valeurs tend vers C/c.X-4T; la nouvelle formule est, en fait, E = K1-2; et p est alors È/1, de sorte que fpdl = E, la forme la plus simple et le plus susceptible de la température qui satisfait ces deux conditions. du faisceau étant finalement réduit à l'absolu zéro par le le point d'argument de seigneur Rayleigh's était ce, en tout cas à l'expansion illimitée. C'est en accord avec le principe de Carnot, parce que l'énergie entière du faisceau voyageant dans un vide est de basses fréquences de mechani-, la loi de la distribution suggérerait cally un disponible régulier quand la réduction à l'absolu zéro de la température est See also:cloison de l'énergie entre la chaleur de la température et l'élément chauffant dans nos vibrations de See also:puissance, et que donc l'énergie du dernier si 12. Knowledge.Under expérimental que le stimulus de Wien changent finalement comme T; et cette prévision, qui a ainsi été See also:recherche et sur les améliorations de la construction de vérifiée linéaire, peut être greffée dessus à n'importe quelle formule qui est dans d'autres thermopiles et bolométres pour la mesure de raffinage des respects appropriés. la distribution de l'énergie le long d'un spectre, le caractère général identifiant que sa hypothèse précédente, limitant la nature de l'énergie et de la longueur d'onde se reliantes de courbe dans le complet de l'entropie en plus de sa propriété continuellement de dans-rayonnement à une température donnée s'était expérimentalement plissée, a eu ainsi pour être abandonnée, Planck en fait avait fait assuré sur un éventail. À chaque température il y a un début frais sur la base d'un train des idées qui était la longueur d'onde présentée X,, du rayonnement maximum, de qui est déplacé par Boltzmann en 1877, afin d'obtenir un examen médical précis vers la See also:conception ultra-violette pendant que la température s'élève, et de Wien de l'entropie. Selon le dernier, parce que indéfiniment une loi de l'homologie (le § 6) prouve que X", t devrait être constant. Ce nombreux système des molécules, avec les propriétés connues et dans la déduction, et la loi de l'homologie elle-même, comme aussi loi des circonstances données, il y a une probabilité définie du Stefan et Boltzmann que tout le rayonnement change comme T4, occurrence de chaque distribution statistique des vitesses, ou parole ont été étroitement vérifiés par les expériences de Rubens et chaque "teint" du système, qui est formellement Kurlbaum, Lummer et See also:Pringsheim, Paschen et autres possibles quand toutes les vitesses conformées à de l'énergie totale indiquée sont See also:con-eux a établi un champ régulier de rayonnement à l'intérieur d'un matériel sidered pour être également probable en ce qui concerne chaque molécule; le distrienclosure en soulevant les murs à une température définie, et le bution de la plus grande possible probabilité est l'état d'courant ascendant ont mesuré l'intensité radiante émise d'elle par un équilibre du système, et la probabilité de n'importe quelle autre ouverture ou fente dans les murs, au moyen d'un bolométre ou d'un état de thermos est une fonction de l'entropie de cet état. Cette See also:pile de conception, ce être le rayonnement du prétendu corps parfaitement noir peut être développée seulement dans des cas très simples; l'application au principe ici a impliqué a formé un des See also:bases d'un Boltzmann mené parsystème monatomic idéal pour prendre le traitement tôt de See also:Balfour le Stewart de la théorie, et a eu déjà l'entropie proportionnelle au See also:logarithme de la probabilité. Ceci utilisé par lui et charge (1860) dans les expériences sur la loi logarithmique en fait est exigé à l'avance par l'émission polarisée par principe du See also:tourmaline: cf. Charge, des maths et ce l'entropie d'un système devrait être la See also:somme des entropies Phys. Papers, iv. 136. Elle a été remarquée par Planck et de ses pièces. Au moyen de considérations a priori de cette nature, par Thiesen que le coefficient de T4 dans la loi de Stefan, et se rapporter à la distribution de l'énergie vibratoire interne parmi la valeur de X, millitorr, sont deux constantes physiques absolues indépendantes un système des vibrateurs électriques linéaires de la période donnée, et son de n'importe quel genre See also:particulier de matière, qui en même temps que l'équilibre des échanges avec de l'énergie radiante environnante, constante d'attraction universelle déterminerait un Planck entièrement absolu a été guidé à une expression pour la loi du dépendre-système des unités physiques. La forme de l'ence de la fonction ¢(tx) de l'entropie de ce système sur la température, qui ont adopté par Wien et au cours des discussions plus tôt de Planck, à savoir, correspond à la forme de la loi du rayonnement au-dessus de c indiqué, e-`'TA, s'est avérée être conforme See also:assez à l'excédent d'expérience que les les gains de résultat soutiennent du fait que les expressions pour la gamme de ro0° C.. à 1300° C., quand c, = I.24 x E/S 5, et c les coefficients auxquels il est des déterminations menées d'élasticité des constantes physiques absolues de la théorie moléculaire, telles que le rayonnement) devrait être égal. Cette proposition est une constante générale d'See also:Avogadro, qui sont dans l'entente étroite dans d'autres déterminations récentes. Mais d'autre part ces déterminations sont déjà impliquées dans la formule plus tôt de Rayleigh, qui exprime la distribution pour de longues vagues, basée simplement sur le principe de Maxwell-Maxwell-Boltzmann de la cloison régulière de l'énergie parmi les périodes libres élevées appartenant à la clôture qui la contient. Jeans maintient le que la See also:raison pour laquelle ce principe est de résultat seulement pour des longueurs d'onde très longues est qu'un état d'équilibre n'est jamais atteint pour le plus court, une See also:doctrine qui car il admet enlèverait entièrement les bases de l'application des principes thermo-dynamiques sur ce sujet. Par un argument basé sur la théorie de dimensions, Lorentz a été mené à la conclusion que l'uniformité entre les températures, comme mesurées moléculairement, et comme mesurées par les lois du rayonnement, exige que les frais électriques ou les électrons indivisibles finals doivent être les mêmes dans toutes sortes de matière. La théorie statistique abstraite d'entropie, qui est ici appelée, admet de la généralisation d'une manière qui est une modification de cela de Planck, elle-même essentiellement différent de l'idée première de Boltzmann. Les molécules de la matière, dont les interactions commandent des phénomènes physiques, y compris le rayonnement, sont trop nombreuses pour être occupées séparément dans notre connaissance. Elles, et les phénomènes dans lesquels elles agissent l'un sur l'autre, doivent être triées ainsi dans les groupes ou les classes différentiels. Les éléments de l'énergie des types indiqués pourraient à première vue constituer de telles classes: mais l'identité d'une partie d'énergie ne peut pas être tracée pendant ses transformations, alors qu'un élément de perturbation physique peut être certainement suivi, bien que son énergie change par interaction avec d'autres éléments pendant qu'elle procède. La perturbation entière peut être divisée ainsi en classes, ou groupes d'éléments semblables, chacun avec l'existence permanente: et ceux-ci peuvent être considérés comme distribués en série de cellules, tou'équivalent dans l'ampleur, qui constituent et tracent hors du système matériel ou de tout autre domaine des phénomènes. L'essai de cette équivalence de l'ampleur est superposition, dans le sens que le même élément de la perturbation occupe toujours pendant ses wanderings le même nombre de cellules. Ce See also:cadre étant accordé, la probabilité de n'importe quelle distribution statistique assignée des éléments de la perturbation admet maintenant du calcul; et il représente, comme ci-dessus, le logarithme de l'entropie de cette distribution, multipliée cependant par un coefficient qui doit dépendre du minuteness de la balance des statistiques. Mais dans le calcul, toutes les lois physiques qui imposent des restrictions aux migrations des éléments de la perturbation doivent être prises en considération; elle est seulement après que ceci est fait que le reste des circonstances peut être traité comme fortuit. Toutes ces lois physiques sont cependant exigées et employées vers le haut en déterminant le complexe des cellules équivalentes dans lesquelles le système qui forme le siège de l'énergie est tracé dehors. Sur cette base la thermodynamique peut être construite de See also:mode abstraite a priori, et avec des implications plus profondes et plus complètes que le principe formel de Carnot de la négation des mouvements perpétuels mettent en boîte par lui-même atteignent à. Mais le rapport de l'importance de l'élément standard de la perturbation à l'ampleur des restes standard de cellules inhérents aux résultats, apparaissant comme une constante absolue d'examen médical dont la valeur est déterminée de façon ou d'autre par les autres constantes physiques fondamentales de la nature. Un rapport prescrit de cette sorte est, cependant, une chose différente de l'hypothèse que de l'énergie est constituée atomique, qui est à la base, comme Lorentz a précisé, la forme de Planck de la théorie. On l'a en effet déjà remarqué que le seul fait de l'existence d'une longueur d'onde X. de rayonnement maximum, si obéissant la loi X de Wien,, T=constant ou pas, en implique par lui-même, quantité physique absolue prescrite de cette sorte, dont l'existence ne peut pas être éludée ainsi, bien que nous puissions être à une perte pour indiquer sa nature. 13, La modification par une théorie de l'Aagnetic Field.The d'échanges du rayonnement, qui fait l'équilibre de rayonner des corps pour dépendre seule de la température, exige que, quand un élément de la surface d'un corps rayonne à un élément de la surface d'un autre corps à la même température, les quantités d'énergie échangées (quand la réflexion est comptée dedans avec le consequenceon dynamique que la base des lois de la réciprocité s'est développée à cet égard (après W. Rowan See also: Un système de cette sorte a été en fait imaginé par Wien dans lequel le principe est imparfaitement accompli. Un faisceau venant d'un corps A, et polarisé par le passage par un See also:nicol, peut avoir son See also:plan de vibration tourné par la moitié d'un angle droit en croisant un See also:plat par magnétisme actif, et peut alors passer par un autre nicol, correctement orient pour la transmission, pour pour tomber finalement sur un autre corps B. d'autre part, le rayonnement de B qui obtient par ce nicol adjacent fera tourner son plan de vibration par autre demi d'un angle droit par le plat par magnétisme actif, et ainsi n'obtiendra pas par le See also:premier nicol aux possibilités de A. Such de corps d'échange inégal de rayonnement entre A et B sont le résultat du vouloir de la réversibilité du rayonnement dans le champ magnétique étranger, qui pourrait avoir été prévu pour mener à proportionner des inégalités de concentration; dans cet exemple, cependant, bien que le défaut de la réversibilité soit lui-même léger, ses résultats semblent à première vue empêcher n'importe quel équilibre du tout. Mais un examen plus étroit enlève cette See also:anomalie. Afin de rendre le système d'un seul bloc, des réflecteurs doivent être ajoutés à lui, afin d'envoyer de nouveau dans les sources les constituants polarisés qui sont détournés hors de la See also:ligne directe par les nicols. Puis, comme Brillouin a précisé, et car en fait Rayleigh avait expliqué quelques années avant, le rayonnement de B obtient finalement à travers à A après le passage en arrière et expédie aux réflecteurs et entre les nicols: ceci, il est vrai, augmente la longueur de son chemin, et diminue donc la concentration d'un faisceau étroit simple, mais n'importe quel grand changement de chemin rendrait le faisceau trop large pour les nicols, et exige ainsi d'autres corrections qui peuvent être censées compenser. L'explication de la légère différence qui doit être prévue pour les raisons théoriques pourrait peut-être être qu'en ce cas l'influence magnétique, étant opérative les phases, change la constitution statistique du rayonnement de la longueur d'onde donnée du type spécial qui est dans l'équilibre avec une température définie, de sorte qu'après que le passage par le milieu magnétique il ne soit pas en condition à absorber entièrement à cette température; il y aurait alors un autre élément, en plus de la température, impliquée dans l'équilibre dans un champ magnétique. Si ce n'est pas aussi, il doit y avoir de la compensation thermo-dynamique impliquant la réaction, extrêmement petite, cependant, sur le système magnétisant. 14, L'origine de l'addition de Spectra.In aux rayonnements thermiques des substances matérielles, ceux, à savoir, qui établissent l'température-équilibre de la clôture dans laquelle elles sont confinées, là sont les rayonnements fluorescents et autres passionnants par des causes étrangères, radiants ou électriques ou chimiques. De tels rayonnements sont une indication, par la présence des longueurs d'onde plus élevées qu'appartiennent en n'importe quel degré sensible à la température, que l'état d'équilibre n'est pas arrivé; ils se fanent ainsi loin, l'un ou l'autre immédiatement sur le cessation de la cause passionnante, ou après un intervalle. Les rayonnements, les bandes lumineuses étroites définies se composantes dans le spectre, qui sont caractéristiques de l'état gazeux dans lequel chaque molécule peut vibrer librement par elle-même, sont habituellement excités par l'agence électrique ou chimique; ainsi il n'y a aucune terre pour supposer qu'ils constituent toujours le véritable rayonnement de la température. L'absorption de ces rayonnements par des strates des mêmes gaz à de basses températures semble montrer que les molécules inchangées elles-mêmes possèdent ces périodes libres, qui pas , donc, pour appartenir particulièrement aux ions dissociés. Bien que très difficile pour exciter directement, ces vibrations libres sont alors excitées et absorbent l'énergie des vagues d'incident, sous l'influence de la résonance, ce qui devient naturellement extrêmement puissante quand l'accord est exact; ceci indique, d'ailleurs, que les véritables bandes d'absorption dans un gaz de densité suffisamment faible doivent être extrêmement étroites. Il y a d'évidence directe que plusieurs des gaz plus permanents n'émettent pas raisonnablement la lumière sur être soumise à seul à hautes températures, quand l'action chimique est exclue, alors que d'autres donnent dans ces spectres continus faibles de circonstances; en fait, regardant la matière de l'autre côté, les gaz plus permanents sont très transparents à la plupart des genres de rayonnement, et doivent par conséquent être les radiateurs très mauvais en ce qui concerne ces sortes. Le rayonnement foncé des flammes a été identifié avec cela appartenant au rayonnement spécifique de leurs produits gazeux de la See also:combustion. On rectifie ainsi pour la vue que les impacts des molécules se heurtantes dans un gaz, ou plutôt leurs actions mutuelles pendant qu'ils balancent brusquement se arrondissent dans leurs orbites pendant une rencontre, peut ne pas être suffisamment violent pour exciter raisonnablement les vibrations libres des périodes définies appartenant aux molécules. Mais elles peuvent produire le rayonnement d'autres manières. Tandis que la vitesse d'un électron ou de toute autre charge électrique est changée, elle envoie nécessairement un See also:jet de rayonnement. Maintenant les mouvements orbitaux des électrons dans une molécule réelle doivent être ainsi ajusté, comme est évident pour être théoriquement possibles, qu'elle n'émet pas le rayonnement quand un état d'équilibre et en se déplaçant avec la vitesse constante. Mais dans les changements violents de la vitesse qui se produisent pendant une rencontre cet equipoise sera dérangé, et un jet de rayonnement, sans périodes définies, mais comme pourrait constituer sa part du rayonnement thermique d'équilibre de la substance, peut être prévu tandis que la rencontre dure. À températures élevées très l'énergie de ce rayonnement thermique dans une clôture maîtrise entièrement l'énergie cinétique des molécules actuelles, pour l'ancien change comme T 4, alors que les dernières See also:mesures T lui-même quand le nombre de molécules See also:demeure le même. Le rayonnement qui peut être excité en gaz, confiné car il doit rétrécir extrêmement des bandes dans le spectre, peut en effet être prévu pour posséder une telle intensité quant à soit thermiquement dans l'équilibre avec les températures extrêmement élevées. Que les mêmes gaz absorbent de tels rayonnements si comparativement See also:froid et obscurité, naturellement, n'affecte pas le cas, parce que les pouvoirs emissive et absorbants sont proportionnels seulement pour des rayonnements d'incident de l'intensité et dactylographient la See also:correspondance à la température du corps. Ainsi si notre clôture adiabatique du § 3 est prolongée dans un tube de la longueur illimitée qui est remplie de gaz, puis quand la température est devenue uniforme que le gaz doit envoyer soutiennent du tube autant rayonnement qu'a passé en bas du tube et absorbé par lui; mais 'si le tube est maintenu à une plus basse température, il peut retourner beaucoup moins. Le fait qu'il est maintenant possible par la grande See also:dispersion optique de faire les ligne-spectres des proéminences au milieu du stand du See also:disque du soleil hors de lumineux dans la See also:perspective du spectre solaire continu, prouve que les intensités des rayonnements de ces proéminences correspondent à une température beaucoup plus élevée que cela de la See also:couche générale de rayonnement sous elles; leur luminosité semblerait ainsi être due à une certaine cause (électrique ou chimique) autre que la seule température. D'autre part, le général renversant la couche gazeuse qui See also:lance les lignes de See also:Fraunhofer d'obscurité est à une plus basse température que la couche de rayonnement; il est seulement quand on éclipse la lumière des couches inférieures hors des lesquelles son propre spectre direct de lumineux-ligne clignote. Il n'est pas nécessaire d'attribuer ce flash-spectre sélectif au rayonnement de la température; il peut très bien être attribué à la fluorescence stimulée par l'illumination intense de dessous. Quand le rayonnement dans un spectre est constitué des bandes larges qu'il peut selon ces principes compter être dans l'équilibre avec une plus basse température que quand il est constitué des lignes étroites, si toute l'intensité est la même dans les caisses comparées; c'est en accord avec l'excitation plus facile des spectres de See also:bande (cf. les spectres d'absorption réunis), et avec le fait que les divers gaz et vapeurs semblent émettre des spectres de bande plus ou moins relié à la température. 15, La constitution de Spectra.In le problème d'unravelling des constitutions des systèmes très complexes des 'ines spectraux appartenant aux divers genres de matière, considerableprogress a été faite ces dernières années. Le commencement de la connaissance définie était la découverte de Balmer en 1885, de celui que les fréquences de la vibration (n) des lignes d'hydrogène pourraient être représentées, très étroitement et dans les limites de l'See also:erreur de l'observation, par l'See also:oc I de la formule n - 4m-2, lorsque pour m est substitué la série de numéros normaux 3, 4, 5. . . 15, Bientôt après des séries de lignes relatives ont été sélectionnées des éventails d'autres éléments par Liveing et See also:vase Dewar. See also:Rydberg a conduit une recherche systématique sur la base d'une modification de la loi de Balmer pour l'hydrogène, à savoir, n=See also:no-N/(m+, u)2. Il a constaté que dans le groupe de métaux alkalins trois séries de lignes existent, les prétendues principales et deux subalternes séries, dont les fréquences s'adaptent approximativement dans cette formule, et que les rapports semblables s'appliquent à d'autres groupes normaux d'éléments; que le N constant est raisonnablement le même pour toutes les séries et toutes les substances, alors que le non et le µ ont différentes valeurs pour chacun; et que d'autres relations numériques approximatives existent. De chaque série les lignes de See also:foule des salles à haute fréquence ensemble -- une See also:limite définie du côté refrangible; près de cette limite elles , si évidentes, constituer une bande. La principale ou la plus forte série de lignes montre l'See also:inversion très aisément. Les lignes de la première série de subalterne sont habituellement nebular, alors que ceux de la deuxième série subalterne ou la plus faible sont pointues; mais avec une tendance d'élargir vers le côté moins refrangible. De la plupart des série il y a, cependant, pas plus de six lignes évidentes: l'hélium et l'hydrogène sont des exceptions, pas moins de See also:trente lignes de la principale série du dernier ayant été identifié, le plus haut dans des spectres stellaires seulement. Mais le progrès très remarquable a été récemment accompli par R. W. Wood, en excitant des spectres fluorescents dans une See also:vapeur métallique, et également en appliquant un champ magnétique pour reconstituer les lignes sensibles à l'effet de Zeeman après que le spectre ait été découpé par les nicols croisés. Les grands agrégats des lignes certainement indiquées ainsi sont également résolus par lui en systèmes d'autres manières; quand la lumière stimulante est confinée à une période, dites une ligne lumineuse simple d'une autre substance, spectre passionnant se compose d'un nombre de lignes limité équidistantes dans la fréquence, l'intervalle commun à tous qui sont vraisemblablement la fréquence d'un certain mouvement orbital intrinsèque de la molécule. De cette façon les séries appartenant à certains des métaux d'See also:alcali ont été presque complètes obtenu. Simultanément avec Rydberg, le problème de la série a été attaqué par See also:Kayser et Runge, qui, en réduisant leurs observations standard étendues, ont employé la formule n=A+Bm-2+Cm-4, des limites plus élevées de cette série descendante étant présumée d'être négligeable. Ceci ne peut pas être réconcilié avec la forme de Rydberg, qui donne aux conditions d'expansion impliquant m-3; mais pour les valeurs plus élevées de m les anomalies diminuent rapidement, et n'empêchent pas la sélection des lignes, les fréquence-différences entre les lignes successives changeant alors rudement comme places inverses de la série de nombres normaux. Pour des valeurs basses de m ni l'un ni l'autre mode d'expression n'est applicable, de même qu'être prévu; et ce reste un problème à l'avenir pour s'assurer si possible la formule raisonnable à laquelle elles sont des approximations. Des formules plus complexes ont été suggérées par Ritz et d'autres, en partie pour les raisons théoriques. Considérée dynamiquement, la question est celle de la détermination de la formule pour les mouvements dérangés du système qui constitue la molécule. Bien que nous soyons toujours loin de n'importe quelle ligne définie d'attaque, il y a de diverses indications que la recherche est faisable. Les Cf de lignes chaque série, triée par l'aide des formules au-dessus de donné, ont des propriétés en commun: ils sont habituellement les lignes multiples, tous les doublets dans le cas des éléments de See also:monad, ou généralement triplets dans le cas de ceux d'une See also:valence chimique plus élevée; dans très peu de cas il y a les séries constituées des lignes simples. On le trouve également que les composants de toutes les doubles ou triples lignes d'une série subalterne sont équidistants en ce qui concerne la fréquence. Dans le cas d'un groupe relatif d'éléments, par exemple les métaux alkalins, il s'avère que des séries correspondantes sont déplacées continuellement vers l'extrémité moins refrangible pendant que le See also:poids atomique See also:monte; on le trouve également que l'intervalle dans la fréquence entre les doubles lignes d'une série diminue avec le poids atomique, et est proportionnel à sa place. Ces relations suggèrent que le poids atomique pourrait ici agir en partie après la façon d'une charge attachée à un système vibrant fondamental, qui pourrait peut-être être formé sur le même plan pour tous les métaux du groupe; une telle charge diminuerait toutes les périodes, et en même temps elle les dédoublerait vers le haut de la façon au-dessus de décrit, si elle présentait dissymmetry dans le vibrateur. La découverte de Zeeman qu'un champ magnétique See also:triple chaque ligne spectrale, et produit des polarisations définies des trois composants, promeut dans beaucoup de cas subdiviser chaque composant en lignes a placé habituellement tous à intervalles égaux de la fréquence, est expliquée, et était en partie prévu, par Lorentz sur la base de la théorie d'électron, qui trouve l'origine du rayonnement dans un système des frais électriques unitaires décrivant des orbites ou exécutant des vibrations dans la molécule. Bien que les faits ifiese forment les poteaux indicateurs substantiels, on ne l'a pas encore trouvé possible de n'assigner aucune structure probable à un système vibrant qui mènerait à une formule de fréquence pendant ses périodes libres des types donnés ci-dessus. En effet, la vue est ouverte que le groupe de lignes constituant une série forment une See also:analyse harmonique d'une vibration fondamentale simple pas elle-même harmonique. Si ce soit ainsi, les intensités et d'autres propriétés des lignes d'une série doivent tout changer ensemble; il en fait a été trouvé par See also:Preston, et plus entièrement vérifié par Runge et d'autres, que les lignes sont transformées par multiplication en le même nombre de constituants dans un champ magnétique, avec les intervalles dans la fréquence qui sont les mêmes pour tous. Quand la série se compose de doubles ou triples lignes les composants séparés de la même ligne composée ne sont pas affectés pareillement, qui prouve qu'elles sont différemment constituées. La vue a également trouvé l'appui que les différents comportements des divers groupes de lignes dans un spectre montrent qu'ils appartiennent aux vibrateurs indépendants. La forme de la vibration envoyée d'une molécule dans le depends'on d'aether la forme du See also:hodograph global des 'orbites électroniques, qui est en accord avec la remarque de Rayleigh que les série-lois suggèrent les relations cinématiques des corps de rotation plutôt que les vibrations des systèmes dynamiques réguliers. Selon Rydberg, on rectifie pour la vue qu'un groupe normal d'éléments chimiques ont tout le même type de spectre de série, et que les diverses constantes se sont associées à ce changement de spectre rapidement des mêmes directions dans le dépassement des éléments d'un groupe à ceux correspondants des groupes suivants, après la façon illustrée dans les représentations graphiques de la loi de Mendeleeff au moyen d'une courbe onduleuse continue dans laquelle chaque groupe d'éléments se trouve le long de cette même See also:branche croissante ou descendante; les éléments chimiques étant accumulés ainsi dans une série de types ou de groupes, de sorte que les individus dans les groupes successifs correspondent un à un dans une progression régulière, qui peut être See also:mise dans l'évidence en les reliant par les courbes transversales. Des illustrations ont été établies mathématiquement par J. J. See also:Thomson des anneaux externes successifs de-s'ajoutants d'effet des électrons aux collocations vibrantes stables. Les fréquences de la série de lignes très étroites qui constituent une bande simple dans un spectre réuni sont reliées par une loi de type tout à fait différent, à savoir, dans le N2 plus simple de cas -- A-B1;12. Il peut remarquer que c'est le genre de relation qui s'appliquerait à une rangée des vibrateurs semblables indépendants en lesquels les voisins exercent la légère influence mutuelle du type élastique. Si dénotez le déplacement et la distance de x le long de la rangée, l'équation d+kÈ=-g - représenterait les tures généraux de See also:fea- de leur vibration, le côté droit résultant des influences mutuelles d'élastique. Si les extrémités de la ligne des vibrateurs, de la longueur 1, sont fixes, ou si les vibrateurs forment un anneau, le type approprié de See also:solution est le péché p du péché,ux d'oc, où le µl = le See also: L'information et commentaires additionnelsIl n'y a aucun commentaire pourtant pour cet article.
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