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IO2 = See also:A2/a2f2 (7). La formation d'une See also:image pointue du See also:point radiant exige que l'See also:illumination deviennent insignifiante quand t, n atteignent de See also:petites valeurs, et See also:cette insignifiance peut seulement surgir par See also:suite See also:des anomalies de phase parmi See also:les See also:vagues secondaires de diverses parties de l'See also:ouverture. À condition qu'il n'y ait aucune See also:anomalie sensible de phase il ne peut y avoir aucune diminution sensible d'éclat par rapport à cela à trouver au point See also:focal lui-même. Nous pouvons aller plus loin, et l'étendons vers See also:le See also:bas qu'il ne peut y avoir aucune See also:perte considérable d'éclat jusqu'à la différence de la phase des vagues procédant à partir des parties les plus proches et les plus lointaines des See also:montants d'ouverture à X. Quand la différence de la phase s'élève à a, nous pouvons nous attendre à ce que l'illumination résultante réduise tout d'abord. Dans le See also:cas See also:particulier d'une ouverture rectangulaire le cours des choses peut être aisément suivi, particulièrement si nous concevons f pour être infinis. Dans la direction (supposez See also:horizontal) pour lequel le n=o, See also:Elf = péché 0, les phases des vagues secondaires s'étendent sur une période complète où le péché 0 = X/a, et, puisque toutes les parties de l'ouverture horizontale sont également efficaces, il y a dans cette direction une See also:compensation complète et une See also:absence conséquente de l'illumination. Quand péché 0 = IX/a, la See also:gamme une de phases et un half2 4. Les périodes I, et il y a renaissance de l'illumination. Nous pouvons comparer l'éclat à celui dans la direction 0=o. La phase de l'See also:amplitude résultante est d'identique que qu'en See also:raison la See also:vague secondaire centrale, et les anomalies de la phase parmi les composants réduisent l'amplitude dans le f~-'r 3"de la proportion 1, d¢ de J See also:cos ¢: 1, ou -2/3, r:1; de sorte que l'éclat dans cette direction soit 4/91r2 du maximum à 0=0. De manière semblable nous pouvons trouver l'illumination dans n'importe quelle autre direction, et il est évident qu'il disparaisse quand le péché 0 est n'importe quel multiple d'A/a. La raison de l'See also:augmentation de la See also:puissance de résolution avec l'ouverture sera maintenant évidente. Plus est grande l'ouverture plus sont petits les angles par lesquels elle est nécessaire pour dévier de la direction principale afin d'apporter des anomalies indiquées de phasethe plus concentrées est l'image. Dans beaucoup de cas le sujet de l'examen est une See also:ligne lumineuse dont de l'intensité uniforme, les See also:divers See also:points doivent être traités en tant que See also:sources de lumière indépendantes. Si l'image de la ligne soit E=o, l'intensité à un point quelconque E, n du See also:diagramme diffraction peut être représentée par le ùaE f+sinXf. 8 n4 A f 7,àè (), ~2f 2 la même See also:loi qu'obtient pour un point See also:lumineux quand des directions horizontales sont See also:seul considérées. La définition d'une ligne verticale fine, et par conséquent la puissance de résolution pour les See also:lignes verticales contiguës, est ainsi indépendante de l'ouverture verticale de l'See also:instrument, une loi de grande importance dans la théorie du spectroscope. F• t la See also:distribution de l'illumination dans l'image d'une ligne lumineuse est montré par le See also:ABC de courbe (fig. 3), représentant la valeur de la fonction sinù/u2 de u = o à u=21r. La pièce correspondant aux valeurs of.0 de négatif est semblable, bureautique étant une ligne de symétrie. Maintenant considérons la distribution de l'éclat dans l'image d'une See also:double ligne dont les composants sont de force égale et à un See also:intervalle si angulaire que la ligne centrale dans l'image d'une coïncide avec le zéro See also:premier d'éclat dans l'image de l'autre. Dans fig. 3 la courbe de l'éclat pour un composant est ABC, et pour l'autre OA'C '; et la courbe représentant la moitié des brightnesses combinés est E'BE. L'éclat (le See also:cor répondant à B) à mi-See also:chemin entre les deux points aa de central de A. 'est le 8106 de l'éclat aux points centraux eux-mêmes. Nous pouvons considérer ceci pour être au sujet de la See also:limite de la proximité à laquelle il pourrait y avoir n'importe quel See also:aspect décidé de résolution, cependant E sans aucun doute que un observateur accoutumé à son instrument identifierait le duplicity avec certitude. L'obliquity, correspondant à u = A, est tel que les phases des vagues secondaires s'étendent au-dessus d'un plete o de maïs par période, c.-à-d. tels que la See also:projection de fig. 3. l'ouverture horizontale sur cette direction est une longueur d'onde. Nous concluons qu'une double ligne ne peut pas être See also:assez résolue à moins que son subtend de composants excéder d'See also:angle qui subtended par la longueur d'onde de la lumière à une distance égale à l'ouverture horizontale. Cette règle est commode à cause de sa simplicité; et elle est suffisamment précise en raison de l'incertitude nécessaire quant à ce qui exactement est signifié par résolution. Si l'intervalle angulaire entre les composants d'une double ligne soit See also:demi aussi de See also:grand encore que celui supposée dans la figure, l'allée centrale d'éclat entre est le • 1802 par comparaison avec 1,0450 aux lignes centrales de chaque image. Tel tomber au loin au See also:milieu doit être davantage que suffisamment pour la résolution. Si l'angle subtended par les composants d'une double ligne soyez deux fois See also:cela subtended par la longueur d'onde à une distance égale à l'ouverture horizontale, les bandes centrales sont simplement dégagées d'une une autre, et il y a une ligne de noirceur absolue au milieu des images combinées. La puissance de résolution d'un télescope avec l'ouverture circulaire ou rectangulaire est facilement étudiée expérimentalement. 
Le meilleur See also:objet pour l'examen est un râpage des fils fins, environ cinquante à pouce, See also:soutenu par une See also:flamme de See also:sodium. Avec l'objet-See also:verre est équipé de diaphragmes perçants les trous ronds ou les fentes. Un de See also:ces derniers, de l'égale de largeur par exemple à un dixième de See also:pouce, est inséré devant l'objet-verre, et le télescope, a soigneusement focalisé tout le moment, est tiré graduellement en arrière du râpage jusqu'à ce que les lignes ne soient plus See also:vues. À partir d'une See also:mesure de la distance maximum le moindre angle entre les lignes consécutives conformées à la résolution peut être déduit, et une comparaison être fait avec la règle indiquée ci-dessus. Il n'est pas nécessaire de la montrer simplement à la dépendance de la puissance de résolution à légard l'ouverture d'utiliser un télescope du tout. Il est suffisant de See also:regarder la See also:gaze de See also:fil soutenue par le See also: Mais, comme soyez évident, les bandes lumineuses encadrant la bande centrale ne sont maintenant pas inférieures à elle dans l'éclat; en fait, une bande semblable à la bande centrale est reproduite un nombre de fois indéfini, à condition qu'il n'y ait aucune anomalie sensible de phase dans les vagues secondaires procédant à partir des diverses parties de la même fente. Dans ces circonstances le rétrécissement de la bande est payé pour à un See also:prix ruineux, et l'See also:arrangement doit être condamné tout à fait. Une suppression plus modérée des pièces centrales est, cependant, parfois avantageuse. La théorie et l'expérience montrent de même qu'une double ligne, dont les composants sont également forts, mieux est résolue quand, par exemple, un sixième de l'ouverture horizontale est bloqué au loin par un écran central; ou on peut permettre aux les rayons tout à fait au centre de passer, alors que d'autres peu plus loin enlevé sont bloqués au loin. Les arrêts, chacun qui occupe un huitième de la largeur, et avec des centres situés aux points de trisection, répondent bien au See also:but exigé. On l'a déjà suggéré que le principe de l'énergie exige que l'expression générale pour I2 dans (2) une fois intégré au-dessus de la totalité de l'See also:avion l;, n devrait être égal à A, où A est le See also:secteur de l'ouverture. Une vérification See also:analytique générale a été donnée par See also: Nous avons vu cet Ig (l'intensité. au point focal) était égal à Ai/X2f2. Entre si A 'soit l'excédent de secteur selon lequel l'intensité doit être 102 afin de donner toute l'intensité réelle A'122 = FF + I2dEdn, la relation A et A 'est aa '= XT. Puisqu'A 'est dans un See also:certain See also:sens le secteur du diagramme diffraction, il peut considérer pour comme un critère approximatif de la définition, et nous impliquons que la définition d'un point dépend principalement du secteur de l'ouverture, et seulement en degré très secondaire sur la See also:forme quand le secteur est See also:constante maintenue. 4. La théorie d'Aperture.We circulaire considérera maintenant le cas important où la forme de l'ouverture est circulaire. kt/f=p, kn/f=q '(1), nous prenons pour l'expression générale (le § est) de l'intensité?2fuI2=S2+C2. (2), où S=ffsin(px+gy)dx dy. . . (3), C = dx de FF cos(px+4y) dy, (4). Quand, comme dans l'application aux ouvertures rectangulaires ou circulaires, la forme est symétrique en ce qui concerne les haches x et y. de S=o, et de C réduit à C = dx qy de cos de px de FF cos dy. (5). Dans le cas de l'ouverture circulaire la distribution de la lumière est naturellement symétrique en ce qui concerne le p=o de point focal, q=o; et C est une fonction p et q seulement par v (p2+g2). Il est ainsi suffisant de déterminer l'intensité le See also:long de l'See also:axe du p. mettant q = o, nous obtiennent le pxdx de ffcos de c dy = 2f_+:cos I/(R.2-x2) le dx, R étant le See also:rayon de l'ouverture. Cette intégrale est la fonction de See also:bessel's de l'unité d'See also:ordre, définie par Jl(z) _ - f "cos (z cos ¢) sin2cp font ainsi 0, si x = R cos C=ir2R?See also:J1(See also: L'information et commentaires additionnelsIl n'y a aucun commentaire pourtant pour cet article.
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