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See also:Le ABC à où la ligne See also:coupe la courbe dans fig. 22, le A et le C correspondent See also:les états stables et le B à instable. L'état de choses représentées par un See also:point P sur la courbe caractéristique quand la pente est de haut en See also:bas ne peut pas être See also:stable à moins qu'il y ait dans le See also:circuit See also:externe une résistance plus grande que qui a représenté par la tangente de la inclination de la tangente à la courbe à P à l'See also:axe See also:horizontal. Si nous gardons la force électromotrice externe les mêmes et augmentons graduellement la résistance dans les fils, la See also:ligne L M deviendra plus raide et plus raide. C se déplacera vers la See also:gauche de sorte que le See also:courant diminue; quand la ligne devient si raide qu'elle touche la courbe à C ', n'importe quel accroissement plus ultérieur de la résistance produira un changement brusque du courant; pour maintenant l'état de choses représentées par un point près de A 'est le See also:seul état stable. Ainsi si la pièce de B C de la courbe correspondait une décharge lumineuse et la pièce de A à une décharge foncée, nous voyons qu'à si la force électromotrice est maintenue See also:constante il y a une valeur minimum du courant pour la décharge lumineuse. Si le courant est réduit au-dessous de See also:cette valeur, la décharge cesse d'être lumineuse, et il y a une diminution brusque dans le courant. La See also:cathode Rays.When le See also:gaz dans le See also:tube de décharge est à une See also:pression très basse que quelques phénomènes remarquables se produisent à proximité de la cathode. Ceux-ci semblent avoir été d'abord observés par Plucker (See also:annonce 107, p. 77 de Pogg.; 116, p. 45) qui a noté sur les murs du tube de See also:verre près de la cathode une See also:phosphorescence verdâtre, qu'il a considérée comme en See also:raison See also:des rayons procédant à partir de la cathode, frappant contre les côtés du tube, et puis voyageant de nouveau à la cathode. Il a constaté que l'See also:action d'un aimant sur See also:ces rayons n'était pas identique à l'action de la See also:part de la décharge près de l'électrode positive. Hittorf (l'annonce de Pogg. 136, p. 8) a prouvé que l'See also:agent produisant la phosphorescence a été arrêté par un solide, entre si See also:conducteur ou isolateur, placé la cathode et les côtés du tube. Il a considéré la phosphorescence comme provoquée par un See also:mouvement à partir de la cathode et déplacement dans les See also:lignes droites par le gaz. Goldstein (der Berl de Monat.. Akad., 1876, p. 24) a confirmé cette découverte de Hittorf, et a plus loin prouvé qu'un distinct, bien que pas très pointu, See also:ombre est moulé par un See also:petit See also:objet placé près d'une grande cathode See also:plate. C'est une See also:preuve que les rayons produisant la phosphorescence doivent être émis presque normalement de la cathode, et pas, comme les rayons de la lumière d'une See also:surface lumineuse, dans toutes les directions, parce que de tels rayons ne produiraient pas une ombre perceptible si un petit See also:corps étaient placés près de l'See also:avion. Goldstein a considéré la phosphorescence comme en raison des See also:vagues dans l'éther, parce que dont la See also:propagation le gaz n'était pas nécessaire. See also:Crookes (Phil. trans., 1879, See also:pinte. I. p. 135; la pinte ii. pp 587, 661), qui a fait beaucoup de remarquables See also:recherche dans ce sujet, a adopté une position différente. Il a considéré les rayons pendant que les jets de négativement electrified des particules projetées normalement de la cathode avec la grande See also:vitesse, et, quand la pression est suffisamment See also:basse, atteignant les côtés du tube, et par leur impact produisant la phosphorescence et la chaleur. Les rayons sur cette vue sont guidés par un aimant, parce qu'un aimant exerce une force sur un corps See also:mobile chargé. Ces rayons heurtant contre le verre le rendent phosphorescent. La See also:couleur de la phosphorescence dépend du genre de verre; ainsi la lumière du verre de soude est un See also:vert jaunâtre, et See also:cela du See also:bleu de verre plombeux. Phosphoresce de beaucoup de l'autre corps une fois exposé à ces rayons, et en See also:particulier la phosphorescence des somegems, comme des See also:rubis et des diamants, est excessivement vif. Le spectre de la lumière phosphorescente est généralement continu, mais Crookes a prouvé que la phosphorescence de certaines des terres rares, telles que le yttrium, donne un éventail les bandes lumineuses, et il a fondé sur ce fait une méthode spectroscopique de grande importance. Goldstein (Wied. See also:Ann. S4, p. 371) a découvert que les See also:sels haloïdes des métaux d'See also:alcali changent la couleur See also:sous les rayons, See also:chlorure de See also:sodium, par exemple, devenir See also:violet. La coloration est extérieure, et a été tracée par E. Wiedemann et See also:Schmidt (annonce 54 de Wied., p. 618) à la formation d'un secondaire-chlorure. Les chlorures de l'étain, du See also:mercure et du See also:fil changent également la couleur de la même manière. E. Wiedemann (annonce 56 de Wied., p. 201) a découvert un autre effet remarquable, qu'il a appelé thermo-luminescence; il a constaté que beaucoup de corps après avoir été exposé aux rayons cathodiques possèdent pendant un See also:certain See also: Ainsi, par exemple, quand l'ombre d'une See also:croix maltaise est jetée sur les murs du tube comme dans fig. 23, si après que la décharge ait continué pendant un certain temps la croix est secouée vers le bas ou une See also:nouvelle cathode utilisée dont la ligne du See also:feu ne coupe pas la croix, le modèle de la croix sera toujours vue sur le verre, mais elle sera maintenant plus lumineuse au See also:lieu de plus foncé que la See also:partie environnante. Les parties protégées par la croix, n'étant pas fatigué en étant fait pendant See also:longtemps au phosphoresce, répondent plus vigoureusement au stimulus que ces parties qui n'ont pas été protégées. Éplucheuse (Prot. Camb. Phil. Soc. ix p. 371) et See also:Thomson a trouvé sur le verre qui avait été exposé aux filaments gélatineux de rayons, apparemment See also:silice, résultant de la réduction du verre. Une action réductrice a été également notée par See also:Villard (Journ. De phys. 3, viii. p. 140) et Wehnelt (annonce 67 de Wied., p. 421). Il peut être bien montré en laissant la chute de rayons d'un See also:plat de See also:cuivre oxydé, quand la pièce heurtée par les rayons deviendra lumineuse. Les rayons chauffent les corps sur lesquels ils tombent, et s'ils sont concentrés en employant comme cathode par partie d'une surface sphérique, la chaleur au centre devient si grande qu'un morceau de fil de See also:platine peut être fondu ou un See also:diamant s'est carbonisé. Des See also:mesures des effets thermiques des rayons ont été faites par Thomson (Phil. See also:Hag. [ 5 ], 44, p. 293) et Cady (der d'annonce Phys. 1, p. 678). Crookes (Phil. trans., 1879, pinte. I. p. 152) a prouvé qu'une See also: Le mouvement n'est pas dû à l'élan donné aux palettes par les rayons, mais à la différence dans la température entre les côtés des palettes, les rayons faisant le côté contre lequel elles heurtent plus chaud que l'autre. L'effet d'un Magnet.The rayonne sont guidés par un aimant, de sorte que la See also:distribution de la phosphorescence au-dessus le verre et la See also:forme et de la position de la See also:fonte d'ombres par des corps dans le tube soient changées par la proximité d'un aimant. Les See also:lois du débattement magnétique de ces rayons ont été étudiées par Plucker annonce 103, p. 88), Hittorf annonce 136, p. 213 (de Pogg. A), Crookes (Phil. trans., 1879, pinte (de Pogg.. I, p. 557), et Schuster (Soc. 4,7 de Proc. See also:Roy., p. 526). Le débattement est identique que cela de négativement electrified des particules voyageant le See also:long du See also:chemin des rayons. De telles particules dans un See also: 243) a prouvé que si la différence potentielle entre les électrodes est maintenue les mêmes le débattement magnétique est indépendant de la nature du gaz remplissant tube de décharge; ceci a été examiné avec des gaz si différents comme See also:air, hydrogène, See also: Les deux cylindres sont placés du côté lointain du navire, mais hors de la ligne directe du feu des rayons. Quand les rayons passent directement par la fente il y a seulement COM très petite de charge négative municated au cylindre intérieur, mais quand ils sont guidés par un aimant de sorte que la pièce rapportée phosphorescente See also:tombe sur la fente dans le cylindre externe d'E1ac/ro~+âe~ la charge intérieure de cylindre, l'See also:augmentation coïncidant très brusquement à la See also:suite de l'apparition de la pièce rapportée phosphorescente sur la fente. Quand la pièce rapportée tellement est guidée par l'aimant qu'elle tombe au-dessous de la fente, la charge négative dans le cylindre disparaît encore. Cette expérience prouve que les rayons cathodiques sont accompagnés d'un jet d'électrification négative. Le même See also:appareil peut être utilisé pour prouver que le passage des rayons cathodiques par un gaz lui fait un conducteur de l'électricité. Pour si la bobine d'induction est continuée fonctionner et un jet des rayons maintenus de façon constante dans le cylindre intérieur, le potentiel du cylindre intérieur atteint une valeur négative définie au-dessous dont il ne tombe pas, toutefois longtemps les rayons peuvent être maintenus. Le cylindre atteint un état d'équilibre dans lequel le gain de l'électricité négative des rayons cathodiques est égal à la See also:perte par la fuite par le gaz de conduite, la conductivité produit par le passage des rayons par lui. Si le cylindre intérieur est chargé vers le haut d'au commencement d'une plus grande charge négative que correspond à l'état d'équilibre, sur tourner les rayons dessus au cylindre la charge négative diminuera et n'augmentera pas jusqu'à ce qu'elle atteigne l'état d'équilibre. La conductivité produite par le passage des rayons cathodiques par un gaz diminue rapidement avec de la pression. Quand les rayons traversent un gaz à une basse pression, ils sont guidés par un champ électrique; quand la pression du gaz est plus haute la conductivité elle acquiert quand les rayons cathodiques traversent elle est si grand que le gradient potentiel ne puisse pas atteindre une valeur suffisamment élevée pour produire un débattement appréciable. Ainsi les rayons cathodiques portent une charge de l'électricité négative; l'expérience décrite à la See also:page 875 (fig. 13) prouve qu'ils sont guidés par un champ électrique comme si ils étaient négativement electrified, et sont agies dessus par une force magnétique,in juste la manière que cette force agirait sur a electrified négativement le corps se déplaçant le long du chemin des rayons. Il y a donc chaque raison de croire qu'ils sont des frais de l'électricité négative dans le mouvement See also:rapide. En mesurant le débattement produit par les See also:champs magnétiques et électriques nous pouvons déterminer la vitesse avec laquelle ces particules se sont déplacées et le rapport de la masse de la particule à la charge portée par elle. Nous pouvons conclure des expériences que la valeur de m/e pour les particules constituant les rayons cathodiques est de l'See also:ordre 1/1.7X I o7, et nous avons vu que m/e a la même valeur dans toutes les autres See also:caisses d'ions négatifs dans un gaz à la basse pression pour laquelle c'a été measuredviz. pour les ions produits quand la lumière UV tombe d'un plat en métal, ou quand un filament incandescent de See also:carbone est entouré par un gaz à une basse pression, et pour les particules données dehors par les corps radioactifs. Nous avons également vu que la valeur de la charge sur l'See also:ion gazeux, dans tous les cas dans lesquels c'a été measuredviz. les ions a produit par RSntgen et See also:rayonnement en See also:uranium, par la lumière UV, et par l'exercice l'électrification à partir de l'des pointis que la même dans la grandeur que la charge a portés par l'See also:atome d'hydrogène dans l'électrolyse des solutions. La masse seul de l'hydrogène est, cependant, 10-4 fois cette charge, alors que la masse des See also:porteurs de l'électrification négative est seulement des temps d'cI/i.7 x d'Io7 la charge; par conséquent la masse des porteurs de l'électrification négative est seulement See also:pH-o de la masse de l'atome d'hydrogène. Nous sommes ainsi, par l'étude de la décharge électrique, forcée pour identifier l'existence des masses beaucoup plus See also:petites que la plus petite masse jusqu'ici identifiée. Des déterminations directes de la vitesse des rayons cathodiques ont été faites par J. J. Thomson (Phil. mag. 38, p. 358), qui a mesuré l'See also:intervalle entre l'See also:aspect de la phosphorescence sur deux morceaux de verre a placé à une distance connue à part, et par Maiorana (Nuovo Cimento, 4, 6, p. 336) et Battelli et Stefanini (Phys. Zeit. I, p. 51), qui a mesuré l'intervalle entre l'arrivée de la charge négative portée par les rayons à deux endroits a séparé par une distance connue. Les valeurs de la vitesse ont obtenu de cette façon sont beaucoup plus petites que les valeurs obtenues par les méthodes indirectes précédemment décrites: ainsi J. J. Thomson See also:assez à un à haute pression a trouvé la vitesse pour être 2 X 'cm./sec. Maiorana trouvé évalue s'étendre entre à 'et 6Xcm./sec., et Battelli et Stefanini évalue s'étendre de l'orteil de 6 X à 1,2 X Io7. Dans ces méthodes il est très difficile d'éliminer l'effet de l'intervalle qui s'écoule entre l'arrivée des rayons et l'accomplissement par les moyens de la détection, tels que la phosphorescence du verre ou du débattement de l'électromètre, de l'intensité suffisante pour affecter les See also:sens. On a cru pendant longtemps la See also:transmission des rayons cathodiques par SolidsLenard Rays.It qui tous les solides étaient absolument opaques à ces rayons, à car Crookes et Goldstein avaient prouvé ce verre très mince, et même un film de See also:collodion, ombres intensément noires de fonte. See also:Hertz (annonce 45 de Wied., p. 28), cependant, a prouvé que derrière un morceau See also:or-See also:feuille ou See also:papier d'See also:aluminium par quantité appréciable de phosphorescence s'est produit sur le verre, et que la phosphorescence s'est déplacée de le moment où un aimant a été apporté près. Une avance la plus importante a été après faite par Lenard (annonce 51 de Wied., p. 225), qui a obtenu les rayons cathodiques de passer de l'intérieur d'un tube de décharge à l'air dehors. À cette See also:fin il tube d'used'a aiment cela montré dans fig. 25. 
La cathode K est un See also:disque d'aluminium 1,2 centimètres. de diamètre attaché à un fil raide, qui est entouré par un tube de verre. L'anode A est une See also:bande en laiton entourant en partie la cathode. L'extrémité du tube devant la cathode est fermée par un See also:chapeau fort en métal, attaché dedans avec la See also:colle See also:marine, au See also:milieu de laquelle un trou 1,7 millimètres. de diamètre est alésé, et couvert de morceau de papier d'aluminium très mince au sujet de •0026 millimètre dans l'épaisseur. La fenêtre d'aluminium est en See also:contact métallique avec le chapeau, et ceci et l'anode sont reliés à la terre. Le tube est alors épuisé jusqu'à ce que les rayons cathodiques heurtent contre la fenêtre. La lumière diffuse écarte de la fenêtre dans l'air en dehors du tube, et peut être tracée dans une See also: En air à la pression atmosphérique les rayons de Lenard ont étendu très diffusément. Si la fenêtre d'aluminium, au lieu de s'ouvrir dans l'air, s'ouvre dans un autre tube qui peut être épuisé, on le constate que plus la pression du gaz dans ce est inférieure tube plus les rayons loin voyagent et moins ils sont diffus. En remplissant tube avec différents gaz Lenard a prouvé que plus la densité est grande du gaz plus est l'absorption de ces rayons grande. Ainsi ils voyagent plus loin en hydrogène qu'en n'importe quel autre gaz à la même pression. Lenard montré, aussi, que s'il ajustait la pression de sorte que la densité du gaz dans ce tube ait été le sameif, par exemple, la pression quand le tube a été rempli d'oxygène était de la pression quand il a été rempli d'absorption de hydrogenthe était constant celui qui la nature du gaz. See also:Becker (der d'annonce Phys. 17, p. 381) a prouvé que cette See also:loi est seulement approximativement vraie, l'absorption par l'hydrogène étant anormalement grand, et par les gaz monatomic inertes, comme l'hélium et l'argon, anormalement petit. La distance à laquelle le Lenard rayonne pénètrent dans ce tube dépend de la pression dans le tube de décharge; si l'épuisement dans le dernier est très haut, de sorte qu'il y ait une grande différence potentielle entre la cathode et l'anode, et donc une vitesse élevée pour les rayons cathodiques, les rayons de Lenard pénétreront plus loin que quand la pression dans le tube de décharge est plus haute et la vitesse des rayons cathodiques plus petits. Lenard a prouvé que plus la puissance pénétrante à lui est grande rayonne plus étaient leur débattement magnétique petits, et donc la plus grande leur vitesse; ainsi plus la vitesse est grande des rayons cathodiques plus est la vitesse des rayons de Lenard grande auxquels ils donne lieu. Pour les rayons cathodiques très lents l'absorption par différents gaz s'écarte tout à fait de la loi de densité, tellement de sorte que l'absorption de ces rayons par l'hydrogène soit plus grande que que par avion (der Phys. 12, p. 732 de Lenard, d'annonce). Lenard (annonce 56 de Wied., p. 255) a étudié le passage de ses rayons par des solides aussi bien que les gaz traversants, et est arrivé au résultat très intéressant sur que l'absorption d'une substance dépend seulement de sa densité, et pas sa See also:composition chimique ou état See also:physique; en d'autres termes, la quantité d'absorption des rayons quand ils traversent une distance donnée dépend seulement de la quantité de matière qu'ils coupent à travers dans la distance. McClelland (Soc. 61 de Proc. Roy., p. 227) a prouvé que les rayons portent une charge de l'électricité négative, et M'Lennan a mesuré la quantité de rayons d'ionisation de l'intensité donnée produite dans différents gaz, trouvant cela si la pression est ajustée de sorte que la densité des différents gaz soit identique que le nombre d'ions par centimètre cubique est également identique. Dans ce cas-ci, car Lenard a montré, l'absorption est la même, de sorte qu'avec le Lenard rayonne, comme avec de l'uranium et probablement avec des rayons de Rontgen, l'absorption égale correspond à l'ionisation égale. Une méthode commode pour produire des rayons de Lenard de la grande intensité a été décrite par Des Coudres (annonce 62 de Wied., p. 134). La réflexion diffuse des rayons cathodiques de la cathode Rays.When tombent sur une surface, de si un isolateur ou un conducteur, les rayons cathodiques commencent à partir de la surface dans toutes les directions. Ce phénomène, qui a été découvert par Goldstein (annonce 62 de Wied., p. 134), a été étudié par Starke (annonce 66, p. 49 de Wied.; Der Phys. 111 d'annonce, p. 75), See also:Austin et Starke (der d'annonce Phys. 9, p. 271), See also: Selon Merritt et Austin et Starke la déviation dans un champ magnétique de ces rayons reflétés est identique à celle des rayons d'incident. Les expériences, cependant, ont été confinées aux rayons reflétés de sorte que l'angle de la réflexion, ait été presque égal à celui de l'incidence. Gehrcke a montré que ce parmi les rayons reflétés il y avait un grand nombre ce qui a eu une vitesse beaucoup plus petite que l'incident ceux. Selon Campbell-Swinton la réflexion "diffuse" est accompagnée d'une certaine quantité de réflexion "spéculaire". Lenard, qui a employé des rayons cathodiques plus lents qu'Austin et Starke, ne pourrait pas détecter dans les rayons dispersés avec des vitesses comparables à celle des rayons d'incident; il a obtenu les approvisionnements copieux en raies lents dont la vitesse n'a pas dépendu de l'angle d'incidence des rayons primaires (der d'annonce Phys. 15, p. 485). Quand l'angle d'incidence est très oblique la surface heurtée par les rayons obtient franchement chargée, prouvant que les rayons secondaires sont plus nombreux que primaires. La répulsion deux de la cathode Streams.Goldstein a découvert que si dans un tube il y a deux cathodes reliées ensemble, les rayons cathodiques d'une cathode sont guidés quand ils passent près de l'autre. Des expériences portant sur ce sujet ont été faites par Crookes et Wiedemann et See also:Ebert. Les phénomènes peuvent être décrits en disant que la répulsion des rayons d'une cathode A par une cathode B est seulement appréciable quand est les rayons du passage de A par l'See also:espace foncé B. This See also:rond de Crookes ce qui nous devrions compter si nous nous rappelons que le champ électrique dans l'espace foncé est bien plus fort que dans le See also:reste de la décharge, et que le gaz dans les autres pièces du tube est rendu un conducteur par le passage par lui des rayons cathodiques, et donc incapable de transmettre la répulsion électrostatique. La See also:dispersion de l'addition négative d'Electrodes.In aux rayons cathodiques, des parties de métal commencent normalement à partir de la cathode et forment un dépôt métallique sur les murs du tube. La quantité de ce dépôt change infiniment avec le métal. Crookes (Soc. 50 de Proc. Roy., p. 88) a constaté que les quantités de métal déchirées des électrodes de la même See also:taille, dans des périodes égales, par le même courant, sont dans le See also:palladium d'ordre, l'Au, AG, Pb, le Sn, pinte, Cu, Ni CD, dedans, Fe. . . En air il y a très peu dépôt d'une cathode d'See also: Sitzungsb. 39, p. 691) ont constaté qu'avec une cathode perforée certains rayons se sont produits derrière la cathode qui n'étaient pas.4 k"Y sensiblement guidés par un aimant; ceux-ci il a appelé Canal-strahlen-strahlen, mais nous , pour les raisons qui apparaîtront plus See also:tard, les appelons "les raies positifs." Leur aspect est bien montré dans fig. 26, prise d'un papier par Wehnelt (annonce 67 de Wied., p. 421) dans ce qu'elles sont représentées chez B. Goldstein a constaté dans dans que leur couleur dépend du gaz en lequel elles sont formées, étant or-couleur l'air et See also:azote, s'est levé - la couleur en hydrogène, jaunâtre a monté l'oxygène, et See also: Wien (annonce 65 de Wied., p. 445) a mesuré les valeurs d'e/m pour les particules formant les raies positifs. D'autres mesures ont été faites par Ewers (annonce 69 de Wied., p. 167) et J. J. Thomson (Phil. mag. 13, p. 561). Les différences entre les valeurs d'e/m pour la cathode et les raies positifs sont très remarquables. Pour les rayons cathodiques dont la vitesse n'approche pas cela de la lumière, l'See also:orme est toujours égal à I.7 x Io8, alors que pour les rayons de positif la plus grande valeur de cette quantité pourtant observée est Io4, qui est également la valeur d'e/m pour les ions d'hydrogène dans l'électrolyse des solutions diluées. Dans quelques expériences faites par J. J. Thomson (Phil. mag., 14, p. 359) on l'a constaté que quand la pression du gaz n'était pas trop basse la tache lumineuse produite par l'impact d'un See also:crayon de ces rayons sur un écran phosphorescent soit braquée par électrique et les forces magnétiques dans une bande continue se prolongeant des deux côtés de undeflected la position. La partie d'un côté est en général beaucoup plus faible que celui de l'autre. La direction de ce débattement prouve qu'elle est produite par des particules chargées de l'électricité négative, alors que la bande plus lumineuse est due aux particules chargées de l'électricité positive. Electrified négativement les particules qui produisent la bande c.c ne sont pas des corpuscules, parce que des débattements électriques et magnétiques nous pouvons trouver la valeur de l'orme. Pendant que ceci s'avère égal à ro4, nous voyons que la masse du See also:porteur de la charge négative est comparable à celle d'un atome, et tellement beaucoup plus grand que cela d'un corpuscule. Aux pressions très basses partie de la phosphorescence disparaît, alors que la partie supérieure se See also:casse en deux pièces rapportées (fig. 27). Pour un de ces derniers la valeur maximum de l'orme est Io4 et pour l'autre 5XIO3. À de basses pressions l'aspect des pièces rapportées et les valeurs d'e/m sont le même si le tube est rempli à l'origine de l'air, d'hydrogène ou d'hélium. Dans certaines des expériences le tube a été épuisé jusqu'à ce que la pression ait été trop basse pour permettre à la décharge de passer. Une quantité très petite du gaz à l'étude a été alors admise dans le tube, juste suffisamment pour permettre à la décharge de passer, et le débattement de la pièce rapportée phosphorescente a mesuré. Les gaz suivants ont été admis dans le tube, l'air, l'oxyde carbonique, l'oxygène, l'hydrogène, l'hélium, l'argon et le néon, mais celui que le gaz l'aspect de la phosphorescence était identique; dans tous les cas il y avait deux pièces rapportées, dont pour un orme = Io4 et pour l'autre orme = 5 X Io3. En hélium à des pressions plus élevées on a observé une autre pièce rapportée, pour laquelle orme = 2,5 x 108. La bande continue dans laquelle la tache phosphorescente est dessinée dehors quand la pression n'est pas excessivement basse, qui implique l'existence des particules pour lesquelles la valeur See also:moyenne d'e/m change de zéro à Io4, peut être expliquée comme suit. Les rayons sur leur chemin à l'écran phosphorescent doivent passer par le gaz qui est ionisé par le passage par lui des raies positifs; ce gaz contiendra donc les corpuscules libres. Les particules qui constituent les rayons commencent par une charge de l'électricité positive. Certaines de ces particules dans leur voyage par des thegas attirent un corpuscule dont la charge négative neutralise la charge positive sur la particule. Les particules par le moment où dans cet état neutre peuvent être ionisées collision et reacquire une charge positive, ou par l'attraction une autre particule peut devenir négativement chargée, et ce See also:processus peut être répété plusieurs fois sur leur voyage à l'écran phosphorescent. Ainsi certaines des particules, au lieu franchement de l'facturation toute le temps ils sont exposés à l'électrique et les forces magnétiques, peuvent être pour une partie de ce temps sans charge ou même avoir une charge négative. Le débattement d'une particule est proportionnel à la valeur moyenne de sa charge tandis que sous l'See also:influence des forces de déflexion. Ainsi si une particule est sans charge pour une partie du temps, son débattement sera inférieur cela d'une particule qui a maintenu sa charge positive pour la totalité de son voyage, alors que les quelques particules qui ont une charge négative pendant un plus long temps qu'elles ont un positif sera braquée dans la direction opposée à la partie principale et produira la queue (fig. 27). Une explication semblable s'appliquera aux raies positifs découverts par Villard (rendus de Comptes, 143, p. 674) et J. J. Thomson (Phil. mag. 13, p. 359), qui voyage dans la direction opposée aux rayons que nous avions considérés, c.-à-d. ils voyagent loin de la cathode et dans la direction des rayons cathodiques; ces rayons s'appellent parfois "rétrogradent" des rayons. Ceux-ci dans la See also:mesure où a été observé ont toujours la même valeur maximum d'e/m, c.-à-d. Io4, et il y ont un nombre considérable de négatif ceux toujours mélangé à eux. La vitesse maximum des rayons positifs et rétrogrades est environ. 2 X Io8 cm./sec. et change très peu avec la différence potentielle entre les électrodes dans le tube en lequel ils sont produits (J. J. Thomson, Phil. Mag., Déc. 1909). Les raies positifs montrent, quand la pression n'est pas très basse, le spectre de ligne du gaz par lequel ils passent. Un ensemble par d'observations excessivement valable sur ce point ont été faits Stark et ses élèves (Physik. Zeit. 6, p. 892; Der d'annonce Phys. 21, pp 40, 457). See also:Rigide a prouvé qu'en beaucoup de gaz, notamment l'hydrogène, le spectre montre l'effet de Doppler, et il a pu calculer de cette façon la vitesse des raies positifs. L'anode Rays.Gehrcke et Reichenhein (der d'annonce Phys. 25, p. 861) ont constaté que quand l'anode se compose d'un mixure sodium et chlorure de lithium augmenté à une haute température par la décharge elle-même ou par un circuit de See also:chauffage indépendant, les rayons très remarquables viennent de l'anode de le moment où la pression du gaz de the dans le tube de décharge est très basse, et un grand enroulement est employé pour produire la décharge. La détermination d'e/m pour ces rayons a prouvé de qu'ils sont les atomes franchement chargés le sodium ou lithium, se déplaçant avec la vitesse très considérable; dans certaines des expériences de Gehrcke la vitesse maximum était aussi grande que 1.8xio7 cm./sec. bien que la moyenne ait été au sujet d'Io7 cm./sec. Ces vitesses sont inférieures ceux des raies positifs dont la vitesse maximum est au sujet de 2XIo8 cm./sec. (J. J. L'information et commentaires additionnelsIl n'y a aucun commentaire pourtant pour cet article.
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