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À l'origine apparaissant en volume V16, page 427 de l'encyclopédie 1911 Britannica.
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La DAF, que See also:

les vers de tra- seulement See also:le See also:bord ex de treme de l'See also:objectif, est B retardé simplement à cause de son See also:chemin, et la quantité du retardement est mesurée par AFCF. Si F est un See also:foyer See also:ces retardations doivent être égaux, ou AFCF = (n1)d. maintenant si y soit le C.a. d'semi-See also:ouverture de l'objectif, et f soient le See also:CF See also:focal de longueur, AFCF=~ (See also:f2+y2)f=aye/f approximativement, d'où f=aye/(nI)a. (12) dans le See also:cas du See also:plat-See also:verre (n I) = (presque), et alors la règle (12) peuvent être ainsi énoncés: l'semi-ouverture est un See also:moyen proportionnel entre la longueur focale et l'épaisseur. La See also:forme (12) est en général plus la plus significative, comme plus pratiquement utile, mais nous pouvons, naturellement, exprimer l'épaisseur en termes de courbures et semi-ouverture au moyen de d = y2(ri'-r21). Dans le rapport précédent on l'a supposé pour la simplicité que l'objectif vient à un bord pointu. Si ce ne soit pas le cas nous devons prendre comme épaisseur de l'objectif la différence See also:des épaisseurs au centre afid à la circonférence. Dans See also:cette See also:ferme le rapport est applicable aux objectifs concaves, et nous voyons que la longueur focale est positive quand l'objectif est le plus épais au centre, mais négatif quand l'objectif est le plus épais au bord." Règlement des rayons. La théorie géométrique d'See also:instruments optiques peut être commodément divisée en quatre parts: (i) Les relations des positions et des tailles des objets et de leurs images (voir ci-dessus); (2) les aberrations différentes d'une See also:image idéale (voir l'cAberration); (3) l'intensité du See also:rayonnement dans l'See also:objet et les image-espaces, en d'autres termes, le changement d'éclat provoqué par des influences physiques ou géométriques; et (4) le règlement des rayons (Strahlenbegrenzung). Le règlement des rayons ici sera traité seulement dans les systèmes librement de l'See also:aberration. E. See also:Abbe a donné la première fois une théorie reliée; et M von Rohr a fait beaucoup vers l'élaboration. Les See also:points cardinaux de See also:gauss le rendent See also:simple pour construire l'image avec d'un objet indiqué. Aucun See also:compte n'est pris de la See also:taille du système, ou, que les rayons utilisés pour la construction aident vraiment à la See also:reproduction de l'image ou pas.

Les cônes de divergence des rayons venant des objet-points peuvent seulement prendre une certaine petite See also:

partie dans la See also:production de l'image en conséquence des ouvertures des objectifs, ou des diaphragmes. Il se produit souvent que les rayons utilisés pour la construction de l'image ne traversent pas le système; l'image constitué par les rayons tout à fait différents. Si nous prenons un See also:point See also:lumineux de l'objet se trouvant sur l'See also:axe du système puis un See also:oeil présenté au l'image-point See also:voit dans l'See also:instrument plusieurs anneaux concentriques, qui sont les garnitures des objectifs ou leurs images, ou les vrais diaphragmes ou leurs images. Les innermostfulfils les fonctions de la See also:pupille d'entrée et du l'ouverture-See also:diaphragme ou de la pupille de See also:sortie et du l'ouverture-diaphragme. Fig. 15 See also:montre le général mais la caisse simplifiée des différents diaphragmes ce qui sont d'importance pour le règlement des rayons. SI, S2 sont deux systèmes centrés. ''est un vrai diaphragme se trouvant entre eux. Le See also:Bl et les B'2 sont les garnitures des systèmes. Puis S, produit l'image virtuelle A du diaphragme A 'et l'image B2 de l'ajustage de précision B'2, tandis que le système S2 fait l'image virtuelle A "du diaphragme A 'et l'image virtuelle B'1 de l'ajustage de précision B1. L'objet-point 0 est reproduit vraiment par le système entier dans le point 0'. Du l'objet-point 0 trois diaphragmes peuvent être vus dans l'objet-See also:espace, à savoir l'ajustage de précision B1, l'image de l'ajustage de précision B2 et l'image A du diaphragme A 'constitué par le système See also:silicium. Le cône des rayons le plus près à B2 n'est pas reçu jusqu'à son degré total par l'ajustage de précision B1, et le cône qui est entré par B1 est de nouveau diminué dans son autre cours, en passant par le diaphragme A ', de sorte que le cône des rayons vraiment utilisés pour produire l'image soit limité par A, le diaphragme qui vu de 0 semble être le plus See also:petit.

A est donc la pupille d'entrée. Le vrai diaphragme A 'qui See also:

limite les rayons au centre du système est le diaphragme d'ouverture. De même trois diaphragmes se situant dans l'image-espace doivent être vus du l'image-point O'namely B ', A ", et B'2. "limite les rayons dans l'image-espace, et est donc la pupille de sortie. Car A est conjugué au diaphragme A 'dans le système SI, et à A "au même diaphragme A 'dans le système S2, la pupille A d'entrée est conjuguée à la pupille A de sortie" dans tout l'instrument. Cette relation entre l'entrée et les pupilles de sortie est générale. Les See also:apex des cônes des rayons produisant l'image des points près de l'axe se situent ainsi dans les objet-points, et leur See also:base See also:commune est la pupille d'entrée. L'axe d'un tel cône, qui relie le point d'objet au centre de la pupille d'entrée, s'appelle le See also:rayon See also:principal. De même, les principaux rayons dans l'image-espace joignent le centre de la pupille de sortie avec les image-points. Les centres des pupilles d'entrée et de sortie sont ainsi les intersections des principaux rayons. Pour des points se trouvant plus loin de l'axe, See also:limites de pupille d'entrée les seules plus les rayons, autre participer de diaphragmes. Dans fig. 16 seulement pendant un diaphragme L est présent sans compter que la pupille A d'entrée, et l'objet-espace est divisé dans une certaine See also:mesure en quatre parts. La See also:section M contient tous les points rendus par un système avec une ouverture complète; N contient tous les points rendus par un système avec une ouverture diminuante graduellement; mais cette diminution n'atteint pas le rayon principal passant par le centre C.

In que la section 0 sont ces points rendus par un système avec une ouverture qui diminue graduellement à zéro. Rayon ne See also:

passe pas des points de la section P par le système et aucune image ne peut résulter d'eux. FIG. 16, le deuxième diaphragme L limite donc l'objet-espace tridimensionnel contenant les points qui peuvent être rendus par le système See also:optique. De C par ce diaphragme L cet objet-espace tridimensionnel peut être vu comme par une fenêtre. L s'appelle par M von Rohr l'entrée Luc. Si plusieurs diaphragmes peuvent être vus de C, alors l'entrée Luc est le diaphragme qui vu de C semble le plus petit. Aux sections N et 0 l'entrée Luc participe également à limiter les cônes des rayons. Cette restriction est connue comme See also:action "vignetting" de l'entrée Luc. La base du cône des rayons pour les points de cette section de l'objet-espace n'est plus un 'See also:cercle mais une courbe deux-acculée qui résulte du l'objet-point par la See also:projection de l'entrée Luc sur la pupille d'entrée. Fig. r7a montre la base d'un tel cône des rayons. Il souvent stylos de hap- qui sans compter que l'entrée Luc, un autre diaphragme agit FIGUE, 17a. Fig.

Phoenix-squares

17b. d'une façon vignetting, alors l'ouverture de fonctionnement du cône des rayons est une courbe composés des arcs circulaires formés hors de la pupille d'entrée et des deux projections des deux diaphragmes temporaires (fig. See also:

nervure). Si la pupille d'entrée est étroite, alors le See also:NO. de section, dans lequel vignetting augmente, est diminué, et là isreally seulement une See also:division de la section M qui peut être reproduite, et de la section P qui ne peut pas être reproduite. L'See also:angle w+w=2W, comportant la section qui peut être reproduite, s'appelle l'angle du See also:champ visuel sur l'objet-côté. Le champ visuel 2w maintient son importance A 'et le plus petit See also:anneau est complètement allumé, et forme l'origine du cône des rayons écrivant l'image-espace. Abbe l'a appelé la pupille de sortie. De même il y a un plus petit anneau correspondant dans l'objet-espace qui limite le cône entrant des rayons. Ceci s'appelle la pupille d'entrée. Le vrai diaphragme agissant en tant que limite à n'importe quelle partie du système s'appelle l'ouverture-diaphragme. Ces diaphragmes restent pour tous les buts pratiques les mêmes pour tous les points se trouvant sur l'axe. Il se produit parfois celui-là et le même diaphragme si la pupille d'entrée est augmentée. Il comporte alors tous les points atteints par de principaux rayons. Les mêmes relations s'appliquent à l'image-espace, dans lequel il y a une sortie See also:Luc, qui, vu à partir du See also:milieu de la pupille de sortie, apparaît sous le plus petit angle. C'est l'image de l'entrée Luc produit par le système entier. Le champ visuel d'image-côté 2w 'est l'angle comporté par les principaux rayons atteignant le bord de la sortie Luc. La plupart des instruments optiques sont utilisés pour observer des objet-soulagements (objets tridimensionnels), et généralement un image-See also:soulagement (une image tridimensionnelle) est conjugué à ce objet-soulagement.

On l'exige parfois, cependant, pour représenter à l'aide d'un instrument optique l'objet-soulagement sur un See also:

avion ou sur un à verre rodé comme dans l'See also:appareil-photo photographique. La simplicité nous assumerons l'avion arrêtant en tant que perpendiculaire à l'axe et réclamerons lui, après von Rohr, "l'avion de verre dépoli." Tous les points de l'image ne se situant pas dans les taches circulaires de ce produit plat (correspondant à la forme des pupilles) là-dessus, qui s'appellent les "cercles de la confusion." L'avion à verre rodé (fig. 18) est conjugué à l'objet-avion E dans l'objet-espace, perpendiculaire à l'axe, et a appelé l'"avion focalisé pour." Tous les points se situant dans cet avion sont reproduits exactement sur l'avion à verre rodé comme points 00. Le cercle de la confusion Z sur l'avion focalisé pour correspond au cercle de la confusion Z 'sur l'avion à verre rodé. La figure a formé sur l'avion focalisé pour par les cônes des rayons de tous les objet-points de tout le objet-espace dirigé vers la pupille d'entrée, s'est appelée l'"représentation d'objet-côté" (imago) par M von Rohr. Cette représentation est une projection centrale. Si, par exemple, la pupille d'entrée est si petite imaginé que seulement les principaux rayons traversent, alors ils projettent directement, et les intersections des principaux rayons représentent les projections des points de l'objet se trouvant outre de l'avion focalisé pour. Le centre de la projection ou le centre de See also:perspective est le point moyen de l'élève C. See also:If d'entrée la pupille d'entrée est ouvert, au See also:lieu des points, des cercles de la confusion apparaissent, pour dont la taille dépend de la taille de la pupille d'entrée et de la position des objet-points et de l'avion focalisés. L'intersection du rayon principal est le centre du cercle de la confusion. La clarté de la représentation sur l'avion focalisé pour naturellement est diminuée par les cercles de la confusion. Cette projection centrale dépend pas du tout de l'instrument, mais est entièrement géométrique, surgissant quand la position et la taille de la pupille d'entrée, et la position de l'avion focalisé pour ont été fixées. L'instrument produit alors une image sur le See also:plan à verre rodé de cette représentation de perspective sur l'avion focalisé pour, et à cause de la similarité exacte que cette image doit la représentation d'objet-côté ce s'appelle la "See also:copie de représentation." En le déplaçant autour d'un angle de 18o°, cette représentation peut être introduite dans une position de perspective aux objets, de sorte que tous les rayons venant du milieu de la pupille d'entrée et viser les objet-points, rencontrerait toujours les image-points correspondants. Cette représentation est accessible à l'observateur dans différentes manières dans différents instruments.

Si l'observateur désire une impression parfaitement correcte de perspective du l'objet-soulagement la distance du See also:

pivot de l'oeil de la copie de représentation doit être égale à la nième partie de la distance de l'avion s'est focalisée pour de la pupille d'entrée, si l'instrument a produit une nième diminution de la représentation d'objet-côté. Le pivot de l'oeil doit coïncider avec le centre de la perspective, parce qu'on observe toutes les images dans la See also:vision directe. On le sait que le pivot de l'oeil est le point d'intersection de toutes les directions dans lesquelles on peut See also:regarder. Ainsi tous ces points représentés par les cercles de la confusion qui sont moins que l'acuité angulaire de la vision semblent clairs à l'oeil; l'espace contenant tous ces objet-points, qui semblent clairs à l'oeil, s'appelle la See also:profondeur. La profondeur de la définition n'est pas, donc, une propriété spéciale de l'instrument, mais dépend de la taille de la pupille d'entrée, la position de l'avion concentré pour et sur les conditions dans lesquelles on peut observer la représentation. Si la distance de la représentation du pivot de l'oeil soit changée de la distance correcte déjà mentionnée, les angles de vision See also:sous lesquels les See also:divers objets apparaissent sont changés; les erreurs de perspective surgissent, entraînant une idée incorrecte d'être donné de la profondeur. Un cas simple est montré dans fig. 19. Un See also:cube est l'objet, et si on l'observe comme dans fig. 19a avec la copie de représentation à la distance correcte, une idée correcte d'un cube sera obtenu. Si, comme dans les figues. 19b et 19c, la distance est trop See also:grand, là des résultats du bidon be427 deux. Si on le sait que la section la plus lointaine est comme haute juste que le plus proche alors le cube semble exceptionnellement approfondi, comme un See also:long parallelepipedon.

Mais si on le connaît pour être aussi profond qu'il est haut puis l'oeil le verra le See also:

bas au fond et haut à l'avant. L'See also:inverse se produit quand la distance de l'observation est trop courte, le See also:corps semble alors ou trop plat, ou les sections plus proches semblent trop basses par rapport à ceux plus loin au loin. Ces erreurs de perspective peuvent être See also:vues dans n'importe quel télescope. Dans ('a) 6) J After von Rohr. on doit observer l'oculaire de télescope la copie de représentation sous un angle trop grand ou à une distance trop courte: tous les objets semblent donc aplatis, ou les objets plus éloignés semblent trop grands en comparaison de ces actuels plus proches. D'après ce qui précède l'importance de l'expérience sera impliqué. Mais il est non seulement nécessaire que les objets eux-mêmes soient connus à l'observateur mais également qu'ils sont présentés à son oeil de la façon usuelle. Ceci dépend du, la manière dont les principaux rayons traversent le systemin d'autres mots, du genre spécial de "See also:transmission" des principaux rayons. Dans la vision See also:ordinaire le pivot de l'oeil est le centre de la représentation de perspective qui surgit sur l'avion très éloigné se tenant perpendiculaire à la direction See also:moyenne de la vue. Dans ce genre de projection centrale tous les objets se trouvant devant l'avion focalisé pour sont diminués une fois projetés sur cet avion, et ceux qui se trouvent derrière lui sont magnifiés. (les distances sont toujours indiquées dans la direction de la lumière.) Ainsi les objets près à l'oeil semblent grands et ceux plus loin de lui semblent petits. Cette perspective s'est appelée par transmission "entocentric" de M von Rohr '(fig. 20). Si la pupille d'entrée de l'instrument se trouve à l'See also:infini, alors tous les principaux rayons sont parallèle et après von Rohr.

Après von Rohr. les projections de tous les objets sur l'avion focalisé pour sont exactement aussi grandes que les objets eux-mêmes. Après E. Abbe, ce cours des rayons s'appelle "la transmission telecentric" (fig. 21). La pupille de sortie se situe alors au centre d'image-côté du système. Si le centre de perspective se trouve devant l'avion focalisé pour, alors les objets se trouvant devant cet avion sont magnifiés et ceux derrière lui après von Rohr. sont diminués. C'est juste fig. 22. inverse de sentation de repre- de perspective dans la vue ordinaire, de sorte que les relations de la taille et des arrangements pour l'espace doivent être tout à fait inexactement indiquées (fig. 22); cette représentation s'appelle par M von Rohr "une transmission hypercentric." (0.

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