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W2(p -- R1)

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À l'origine apparaissant en volume V17, page 1018 de l'encyclopédie 1911 Britannica.
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See also:

W2(p R1) - } - W:(p See also:R2). P RI. P R2. (8o) WIW2 mutuel 'Wr W2 si RI = R2, qui est See also:le See also:cas quand la résistance, aussi bien que l'effort, résulte See also:des actions des deux See also:corps, ce qui précède devient, E: EL: E2::Wr-W2:W2:WI '(81) c'est-à-dire, l'énergie est exercé sur See also:les corps dans les parts inversement proportionnelles à leurs See also:poids; et ils reçoivent des accélérations inversement proportionnelles à leurs poids, selon le principe de la See also:dynamique, déjà cité dans une See also:note au § 110, que les actions mutuelles d'un système des corps n'affectent pas le See also:mouvement de leur centre de la gravité commun. Par exemple, si le poids d'un See also:pistolet soit les périodes 1õ qui de sa See also:boule H -? de l'énergie exercée par la See also:poudre en éclatant sera utilisé 'en propulsant la boule, et I h en produisant le recul du pistolet, si le pistolet jusqu'à l'instant de la boule stoppant le museau se réunit sans la résistance à son recul excepté le See also:frottement de la boule. § 124. Le centre de Percussion.It est évidemment souhaitable que les déviations ou les changements du mouvement des morceaux d'See also:oscillation dans les See also:machines devraient, aussi loin que possible, être effectués par des forces appliquées à leurs centres de la percussion. Si la déviation soit un translationthat est, un changement égal du mouvement de toutes les particules du centre de bodythe de la percussion est évidemment le centre de la gravité lui-même; et, selon la deuxième See also:loi du mouvement, si le dv soit la déviation de la See also:vitesse à produire dans le décollement d'See also:intervalle, et du W le poids du corps, alors pgdt est l'effort non équilibré prié. Si la déviation soit une rotation autour d'un See also:axe traversant le centre de la gravité, il n'y a aucun centre de la percussion; pour une telle déviation peut seulement être produit par un See also:couple des forces, et pas par n'importe quelle force See also:simple. Laissez le da être la déviation de la vitesse angulaire à produire dans le décollement d'intervalle, et le I le moment de l'inertie du corps autour d'un axe par son centre de la gravité; alors ild(See also:a2)=Iada est la variation de l'énergie réelle du corps. Laissez M être le moment des couples non équilibrés requis pour produire la déviation; alors par l'équation 57, le § 104, l'énergie exercée par ce couple dans le décollement d'intervalle est Madt, qui, étant égalisé à la variation de l'énergie, donne le da du da R2W le décollement 'R de M = de I = de See also:g s'appelle le See also:rayon de la giration du corps en ce qui concerne un axe par son centre de la gravité. Maintenant (fig. 133) laissez la déviation requise être une rotation du corps BB autour d'un axe 0, ne traversant pas le centre de la gravité G, le da (77) (82) (83) étant, comme avant, la déviation de la vitesse angulaire à produire dans l'intervalle DL. Une rotation avec la vitesse angulaire a autour d'un axe 0 peut être considérée comme composé d'une rotation avec la même vitesse angulaire autour d'un axe dessiné par G parallèle à 0 et à une See also:traduction avec la vitesse a.

OG, OG étant la distance perpendiculaire entre les deux haches. Par conséquent la déviation exigée peut être considérée comme composée d'une déviation de dv=OG de traduction. le da, pour produire qui là serait exigé, selon l'équation (82), une force s'est appliqué à la perpendiculaire de G à la figue See also:

plate d'Og- P. OG. da (84) et un da de déviation de rotation au sujet d'un produit qui là serait exigé un couple du moment M donné par l'équation (83). Selon les principes du See also:statics, la résultante de la force P, appliquée à la perpendiculaire de G à l'See also:avion OG, et le couple M est une force égale et parallèle à P, mais appliqué à une CHROMATOGRAPHIE GAZEUSE de distance à partir de G, dans la See also:prolongation de l'cOg perpendiculaire, dont la valeur est CHROMATOGRAPHIE GAZEUSE = M/p = R'/og. (85) est déterminé ainsi la position du centre de la percussion C, correspondant à l'axe de la rotation 0. Il est évident de See also:cette équation que, pour un axe de rotation parallèle à 0 C traversants, le centre de la percussion est au See also:point où l'cOg perpendiculaire rencontre O. § 125. * Pour trouver le moment de l'inertie d'un corps autour d'un axe par son centre de la gravité experimentally.Suspend le corps de tout axe commodément choisi 0 (fig. 48) et See also:accrocher près de lui un See also:petit plomb à plomb. Ajustez la longueur du plumb-line jusqu'à ce que lui et le corps oscillent ensemble dans l'unison.

La longueur du plumb-line, mesurée à partir de son point de See also:

suspension au centre du plomb, est pour tous les buts pratiques égaux à la longueur See also:OC, C étant donc le centre de la percussion correspondant à l'équation choisie de O. From d'axe (85) R2 = CG. x OG = (OC OG) OG. La position de G peut être trouvée expérimentalement; par conséquent OG est connu, et la quantité R2 dont peut être calculée, et du poids assuré W du corps le moment de l'inertie autour d'un axe par G, à savoir, W/gXR2, peut être calculé. § 126. * Pour trouver la force compétente pour produire l'accélération instantanée de n'importe quel See also:lien d'un mechanism.In beaucoup de problèmes pratiques il est nécessaire de savoir l'importance et la position des forces agissant de produire les accélérations des multiples liens d'un ism de mechan-. Pour un lien donné, cette force est la résultante de toutes les forces d'accélération distribuées par la substance du matériel du lien exigé pour produire l'accélération requise de chaque particule et la détermination de cette force dépend des principes des deux sections précédentes. La See also:recherche sur la See also:distribution des forces par le matériel et l'effort par conséquent See also:pro duced appartient au sujet de la FORCE DES MATÉRIAUX (q. v.). Laissez BK (fig. 134) soit n'importe quel lien se déplaçant de n'importe quelle façon dans un avion, et laissez G soit son centre de la gravité. Alors son mouvement peut être alysed dans (i) une traduction de son centre de la gravité; et (2) une rotation autour d'un axe par son centre de le perpen- de gravité dicular à son See also:plan de mouvement. Laissez un être l'accélération du centre de la gravité et laissez A être l'accélération angulaire autour de l'axe par le centre de la gravité; puis la force exigée pour produire la traduction du centre de la gravité est F = Wa/g, et le couple exigé pour produire l'accélération angulaire au sujet du centre de la gravité est M = IA/g, le gigaoctet = le kg:gb. Og est alors l'accélération du centre de la gravité et le bidon de la force F donc soit immédiatement calculé. Pour trouver l'accélération angulaire A, dessinez kt, bt respectivement parallèle et perpendiculairement au lien KB. Alors le tb représente l'accélération angulaire du point B relativement au point K et par conséquent tb/KB est la valeur de A, l'accélération angulaire du lien. Son moment de l'inertie au sujet de G peut être trouvé expérimentalement par la méthode expliquée dans le § 125, et alors la valeur des couples M peut être calculée. La valeur de x est trouvée immédiatement du quotient M/f.

Hence la grandeur F et la position de F relativement au centre de la gravité du lien, nécessaire pour provoquer les couples M, sont connues, et cette force est donc la force résultante exigée. § 127. * La construction alternative pour trouver la position de F relativement au centre de la gravité du link.Let B et K soit deux See also:

points quelconques dans le lien qui pour une plus grande généralité sont pris dans fig. 135, de sorte que le centre de la gravité G ne soit pas aligné en les joignant. Trouvez d'abord la valeur de R expérimentalement. Produisez alors les directions données de l'accélération de B et de K pour se réunir dans 0; See also:tracez un See also:cercle par les trois points de B, K et 0; produisez la See also:ligne joignant 0 et G pour couper le cercle dans Y; et prenez un point Z sur la ligne OY de sorte que G x GZ = R2. 'alors Z est un point dans la ligne de l'See also:action de la force F. This le théorème qu'utile est dû à G. T. See also:Bennett, de l'université d'See also:Emmanuel, See also:Cambridge. Une See also:preuve d'elle et de trois corollaires sont données dans l'annexe 4 de la deuxième édition de l'équilibrage de Dalby des See also:moteurs (Londres, 1906). Il doit être noté que seulement les directions des accélérations de deux points soient exigées pour trouver le point Z. Pour un exemple de l'application des principes des deux sections précédentes à un problème See also:pratique voir la See also:valve et la valve embrayer des mécanismes, par W.

Phoenix-squares

E. Dalby (Londres, 1906), où les efforts d'inertie apportés sur les multiples liens d'une valve de joie embrayent, appartenant à un See also:

moteur exprès de passager du See also:Lancashire et le See also:chemin de See also:fer de Yorkshire, sont étudiés pour une moteur-vitesse de m. 68 par See also:heure. § 128. * Le problème See also:particulier de bielle Problem.A d'importance pratique est la détermination de la force produisant le mouvement de la bielle d'un mécanisme de See also:vapeur-moteur du See also:type habituel. Les méthodes de deux sections précédentes peuvent être employées quand l'accélération de deux points dans la See also:tige sont connues. Dans ce problème on le suppose habituellement que les mouvements détraqués de la See also:goupille K (fig. 136) avec la vitesse See also:uniforme, de sorte que si a est son vitesse angulaire et r son rayon, l'accélération est a'r dans une direction le See also:long du See also:bras détraqué de la goupille détraquée au centre de l'axe. Ainsi le tion d'accelera d'un point K est connu complètement. L'accélération d'un deuxième point, habituellement prise au centre de la goupille de crosshead, peut être trouvée par les principes du § 82, mais plusieurs constructions géométriques spéciales ont été conçues à cette See also:fin, notamment la construction de See also:Klein, 'découvert également indépendamment par See also:Kirsch.' Mais le plus commode est probablement la construction due à G. T. Bennett 'qui est comme suit: Laissez BIEN être la See also:manivelle et le KB la bielle.

Sur la bielle prenez à un point L tels que kilolitre x KB = KO '. Puis, la manivelle se tenant à tout See also:

angle avec la ligne de la course, de l'aspiration LP perpendiculairement à la bielle, du PN perpendiculairement à la ligne de la course See also:OB et du Na perpendiculairement à la bielle; alors le See also:ao est l'accélération du point B à la See also:balance sur laquelle KO représente l'accélération du point K. The que la preuve de cette construction est donnée dans l'équilibrage des moteurs. La conclusion de F peut être continuée ainsi: joignez AK, puis AK est l'See also:image d'accélération de la tige, OKA étant le See also:diagramme d'accélération. Par G, le centre de la gravité de la tige, aspiration Gg parallèle à la ligne de la course, de ce fait divisant l'image à g dans la proportion que la bielle est divisée par G. Hence Og représente l'accélération du centre de la gravité et, le poids de 1 J. F. Klein se reliant, les "See also:nouvelles constructions de la force de l'inertie de bielles et les coupleurs et les constructions des pressions sur leurs goupilles," Journ. See also:Installation de See also:Franklin, See also:vol. 132 (See also:septembre et oct., 1891). 2 prof. Kirsch, "der Kolbenbeschleunigung de Bestimmung de graphische de See also:matrice d'Ober," Zeitsch.

Deutsche Ingen de Verein. (18 0), p. 1320. Dalby, l'équilibrage des moteurs (Londres, 1906), APP 1. la tige étant établie, F peut être immédiatement calculée. Pour trouver un point dans sa ligne d'action, prenez à un point Q sur la tige tels que kilogramme x GQ = R2, R déterminé expérimentalement par la méthode de § 125; joignez G avec 0 et par l'aspiration de Q que une ligne parallèle à BO à la See also:

coupe ENTRENT en Z. Z est un point dans la ligne de l'action de la force résultante F; par conséquent par l'aspiration de Z une ligne parallèle à 0g. La force F agit dans cette ligne, et le problème est complètement résolu ainsi. La construction ci-dessus pour Z est un corollaire du théorème général donné dans le § 127. § 129. Impact. L'impact ou la collision est une See also:pression de courte durée exercée entre deux corps. Les effets de l'impact sont parfois un changement de la distribution de l'énergie réelle entre les deux corps, et toujours une See also:perte d'une See also:partie de cette énergie, selon l'imperfection de l'élasticité des corps, en changeant de manière permanente leurs figures, et en produisant la chaleur.

La détermination de la distribution de l'énergie réelle après collision et de la perte d'énergie est effectuée au See also:

moyen des principes suivants: I. Le mouvement du centre de la gravité commun des deux corps est inchangé par la collision. II. La perte d'énergie se compose d'une certaine proportion de cette partie de l'énergie réelle des corps qui est due à leur mouvement relativement de leur centre de la gravité commun. À moins qu'il y ait une certaine See also:raison spéciale pour l'See also:usage de l'impact dans des machines, il doit être évité, sur le See also:compte non seulement de la perte de l'énergie qu'il cause, mais des See also:dommages qu'elle occasionne à l'See also:armature et au mécanisme. (M. R. De W. J.; W. E.

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