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LA THÉORIE PHYSIQ UE afin de comprendre entièrement la représentation dans See also:le See also:microscope, le See also:processus doit être étudiée selon l'onduler-théorie, particulièrement pour considérer la représentation See also:des objets ou des détails d'See also:objet presque ayant la See also:taille d'une longueur d'onde. See also:Les rayons rectilignes, que nous avons considérés ci-dessus, mais qui n'ayez aucune vraie existence, ne sont rien mais les chemins en lesquels les See also:vagues légères sont transmises. Selon le principe de See also:Huygens (voir la DIFFRACTION) chaque particule d'See also:aether, ensemble vibrant par une See also:vague d'incident, agir du bidon lui-même comme un nouveau centre d'excitation, émettant une vague sphérique; et pareillement chaque particule sur See also:cette vague elle-même produit des systèmes de vague. On dirige tous les systèmes qui sont émis d'un bidon See also:simple de source par un See also:circuit See also:optique approprié qu'ils influencent simultanément un et la même particule d'aether. Selon la phase des vibrations à ce See also:point See also:commun, les vagues mutuellement renforcent ou affaiblissent leur See also:action, et là surgit une plus grande clarté ou obscurité. Ce phénomène s'appelle l'interférence (q.v.). E. See also:Abbe s'est appliqué les phénomènes de diffraction de See also:Fraunhofer à l'explication de la représentation dans le microscope des objets uniformément See also:lumineux. Si un râpage est placé comme objet avant l'See also:objectif de microscope, Abbe a prouvé que dans l'See also:image il y a les bandes claires et foncées intermittentes seulement, si au moins deux spectres consécutifs de diffraction entrent dans l'objectif et contribuent vers l'image. Si le See also:crayon d'éclairage est parallèle à l'See also:axe de l'objectif de microscope, l'See also:illumination serait directe. Si dans ce See also:cas-ci l'See also:ouverture de l'objectif soit si petite, ou les spectres de diffraction se trouvent jusqu'ici de l'un l'autre, que seulement le crayon parallèle à l'axe, c.-à-d. le spectre de l'See also:ordre nul, peut être admis, aucune trace n'est généralement trouvée de l'image du râpage. Si, en plus du maximum See also: De la See also:formule de Fraunhofer S = 1/n le péché u un peuvent immédiatement déduire la See also:limite à la diffraction S constant, de sorte que les bandes par un objectif d'ouverture numérique fixe puissent être perçues. Le péché u de la valeur n égale l'ouverture numérique A, où n est l''See also:index réfringent du l'See also:immersion-liquide, et u est l'semi-ouverture sur l'objet-côté. Pour la microscopie la formule de Fraunhofer est meilleure écrite S = X/a. Ceci exprime I comme See also:puissance de résolution en cas de l'éclairage See also:direct. Tous les détails de l'objet ainsi résolus sont perçus, si deux maximum de diffraction peuvent être passés par l'objectif, de sorte que le caractère de l'objet soit vu dans l'image, même si une ressemblance exacte n'a pas été encore atteinte. Les phénomènes de diffraction de Fraunhofer, qui ont See also:lieu dans les 0 plans focaux arrières de l'objectif, peuvent être commodément vus avec l'See also:oeil See also:nu en See also:enlevant l'oculaire et en regardant dans le See also:tube, ou améliorent en concentrant un microscope See also:auxiliaire faible sur le See also:plan See also:focal arrière de l'objectif. Si on a, par exemple dans le cas d'un discordant, la See also:transmission telecentric sur l'objet-côté, et dans le plan focal avant du système d'éclairage une petite ouverture circulaire est arrangée, alors par l'aide du microscope auxiliaire un See also:voit au See also:milieu de l'See also:avion focal arrière l'image See also:blanche ronde 0 (fig. 20) et vers le droit et See also:gauche les spectres de diffraction, les images de différentes See also:couleurs recouvrant partiellement. Si un râpage resolvable est considéré, le phénomène de diffraction a l'See also:aspect montré dans fig. 21. C'est la la puissance de résolution presque See also:double possible, comme dans le cas (de der Bilderzeugung im Mikroshop d'Abbe, de Theorie.) de l'éclairage direct, de sorte que des bandes du double la finesse puissent être perçues, en inclinant le crayon d'éclairage à l'axe; ceci est commandé en déplaçant le See also:diaphragme latéralement. Si l'obliquity de l'illumination soit si See also:grand que le maximum principal traverse le See also:bord extérieur de l'objectif, alors qu'un spectre du 1er ordre See also:passe le bord opposé, de sorte que dans l'avion focal arrière le phénomène de diffraction montré dans fig. 22 surgisse, se réunir doit toujours être vu. La résolution dans le cas de l'illumination oblique est donnée par la formule 6 = A/à. Retournant à fig. 13, nous supposons qu'une particule se diffractante d'une telle finesse est placée à 0 que les crayons diffractés du 1er ordre font un See also:angle W avec l'axe; le maximum principal des phénomènes de diffraction de Fraunhofer se situe dans F'1; et les deux maximum de diffraction du 1er ordre dans P 'et P'1. Les vagues procédant à partir de ce point sont unies dans le point 0'. Supposez qu'un objectif corrigé par bien est utilisé. L'image 0'du point 0 est alors l'effet d'interférence de toutes les vagues procédant à partir de la See also:pupille de See also:sortie du P1P1 objectif '. Abbe a prouvé que pour la See also:production d'une image les maximum de diffraction doivent se trouver en dessous de la pupille de sortie de l'objectif. Dans l'argenture d'une See also:glace des See also:lignes sont régnées comme montré dans fig. 23, un ensemble traversant le See also: En employant pourtant un diaphragme plus large qui admet les spectres du deuxième ordre de la division plus grande et également les spectres du 1er ordre de la division fine, une image est obtenue qui est semblable à l'objet, c.-à-d. elle See also:montre à des bandes une moitié d'un double de division aussi très bien que de l'autre. Si maintenant le spectre du 1er ordre de la division plus grande soit coupé du chiffre de diffraction, comme est montré dans fig. 24, une image est obtenue ce qui au-dessus du champ entier montre une division semblable (fig. 25), bien que dans l'une moitié de l'objet les bandes représentées ne se produise pas. Est toujours plus de façon saisissante ce phénomène montré par le See also:plat de la diffraction d'Abbe's (fig. 26). C'est un prétendu râpage en See also:travers constitué par deux râpages perpendiculaires. Par un diaphragme approprié dans l'avion focal arrière, se réunir peut facilement être produit dans l'image, qui ne contient ni les traits verticaux ni horizontaux des deux râpages, mais là existent les stries, dont la direction divise en deux l'angle See also:sous lequel les deux râpages intersectent (fig. 27). Là peut être montré ainsi des structures ce qui ne sont pas présents dans l'objet. See also:Colonel Dr Woodward de l'armée des Etats-Unis a prouvé que les effets d'interférence semblent produire des détails dans l'image ce qui n'existent pas dans l'objet. Par exemple, deux à cinq rangées des globules ont été produites, et photographiées, entre les brins des ailes de See also:moustique en employant l'illumination oblique. En observant avec les systèmes forts qu'il est donc nécessaire avec précaution distinguishbetween les marques spectrales et vraies. Pour déterminer l'utilité d'un objectif pour résoudre les détails fins, on expérimente avec les objets définis, qui sont habituellement utilisés simultanément pour See also:examiner ses autres propriétés. Les plus importantes sont les structures fines des diatomées telles que le gemma de Surirella et le pellucida d'Amphipleura ou les divisions fines artificielles comme dans le râpage d'un Nobert. L'examen des objectifs peut seulement être essayé quand les différents défauts de l'objectif sont connus. Si on observe des préparations microscopiques par See also:jour diffus ou par plus ou moins de lumière blanche des See also:sources artificielles habituelles, alors un objectif d'ouverture numérique fixe représentera seulement des détails d'une finesse définie. Tous les plus petits détails ne sont pas dépeints. La formule de Fraunhofer permet à la détermination du rapport optique le plus utile d'un tel objectif afin d'utiliser sa pleine puissance de résolution. Comme nous avons vu en haut, la taille apparente d'un détail d'un objet doit être plus grande que la See also:gamme angulaire de la See also:vision, c.-à-d. I'. Par conséquent nous pouvons supposer qu'un détail qui apparaît sous un angle de 2'peut être sûrement perçu. Supposer, cependant, là est illumination oblique, puis la formule (5) peut toujours être appliquée pour déterminer la puissance magnifiante possible avec au moins un objectif. Par y de substitution, magnifiant la taille de l'objet, pour d, la plus petite valeur qu'un objet simple peut avoir afin de pour être analysé, et l'angle W 'par 2 ', nous obtenons la puissance et le nombre de rapport optique: V2=tan w'/d=À tan 2'/X; N2=à1 tan 2'/X; là où l égale la gamme de vue de See also:bas dedans. Même si les détails peuvent être identifiés avec un rapport optique apparent de 2', l'observation peut encore être incommode. Ceci peut être amélioré quand le rapport optique est ainsi accru que l'angle sous lequel l'objet, quand encore reconnaissable juste, est augmenté à 4'. Le rapport optique et le nombre magnifiant qui est le plus nécessaire pour un microscope avec un objectif d'une ouverture donnée peuvent alors être calculés des formules: V4=à tan 4'/X; N4=à1 tan 4'/X. De si o•55 o est assumé pour l'observation de jour, alors selon Abbe (Soc. de Journ. See also:Roy., 1882, p. 463) nous avons la table suivante pour les See also:limites les See also:nombres de rapport optique, pour différents objectifs de microscope, p=o•oo1 millimètre: U. d de péché d'A=n en N2 N4 de l4.. 0•I0 2,75 53 106 0,30 0,92 159 317 0,60 0,46 317 635 0,90 0,31 476 952 1,20 0,23 635 1270 1,40 0,19 741 1481 P60 0,17 847 1693 de ceci il peut voir que, en règle générale, les rapports optiques tout à fait légers suffisent pour introduire tous les détails représentables dans l'observation. Si le rapport optique est au-dessous des nombres donnés, les détails mettent en boîte de ne pas être vus du tout, ou seulement très indistinctly; si, au contraire, le rapport optique donné est augmenté, il n'y See also:aura toujours plus de détails évidents. La table montre en même See also: Mikros., 1904, 21, pp 129, 273) a suggéré utiliser la lumière UV, d'une longueur d'onde 275/I See also: Le diamètre de la pupille de sortie du microscope est environ 0,04 See also:po avec du N2 de rapport optique, et environ 0,02 po avec le rapport optique N4. d'ailleurs, 'avec de telles ombres particulièrement étroites de crayons sont formés sur la rétine de l'oeil de l'observateur, des irrégularités dans l'oeil elle-même. See also:Ces perturbations s'appellent "les phénomènes entoptical." Du règlement de See also:section des rayons (ci-dessus) on le voit que la puissance de résolution est opposée à la See also:profondeur de la définition, qui est mesurée par le réciproque de l'ouverture numérique, i/A. Le champ foncé Illumination.It est parfois souhaitable pour rendre les objets minutest dans une préparation particulièrement évidents. Ceci peut être fait en découpant le maximum en See also:chef et en employant seulement les spectres diffractés pour produire l'image. Au moins deux maximum successifs de diffraction doivent être admis par l'objectif pour qu'il y ait n'importe quelle image des objets. Avec ce See also:dispositif ces particules semblent lumineuses sur un fond foncé, et peuvent être facilement vues. Découper du maximum en chef peut être effectué par un diaphragme approprié dans le plan focal arrière de l'objectif. Mais, dû aux diverses réflexions partielles que le cône l'éclairage des rayons subit quand traversant les surfaces des objectifs, une See also:partie de la lumière vient encore dans la préparation, et dans l'oeil de l'observateur, de ce fait voilant l'image. Ce défaut peut être évité (après Abbe) si une petite partie centrale de la See also:surface arrière de l'objectif avant soit rectifiée loin et noircie; cette partie devrait exactement attraper le cône direct des rayons, tandis que les bords de l'objectif laissent le cône guidé des rayons passer à travers (fig. 28). lLnuh l..wwufl,, de l'See also:ar n...,u AIEL X1111 1Io.mIIf de nm.uunur \ X11 W)/11, ~ m "I (par la permission de C. Zeiss.) La grande See also:perte de lumière, qui est provoquée dans l'illumination de foncé-champ par découper du cône direct des rayons, doit être compensée en utilisant des sources particulièrement fortes. Par l'illumination de foncé-champ il est même possible de rendre de tels petits détails des objets perceptibles comme sont au-dessous des limites de la puissance de résolution. C'est un phénomène semblable à cela qui surgit quand un See also:rayon de lumière du See also:soleil See also:tombe dans une See also: 
Avec l'See also:arrangement orthogonal pour élucider et observer la lumière de beamof traverse une fente extrêmement fine par un système bien-corrigé, dont l'axe optique est perpendiculaire à l'axe du microscope; le système ramène les dimensions du See also:faisceau environ à 2 à 4 s dans le plan focal de l'objectif. Pour l'observation microscopique c'est pareil comme si une section mince d'une épaisseur du µ 2 à 4 avait été montrée. De cette façon optique il est possible de montrer les sections minces même dans les préparations liquides. Le dérangement de l'illumination orthogonale, qui donne certainement de meilleurs résultats, est évité dans l'See also:appareil coaxial. Le soin doit ici être pris, en utilisant les écrans appropriés de foncé-champ, que rayon direct n'écrit pas le système observant. Les seules sources de lumière sont lumière du soleil ou l'See also:arc électrique. La limite à laquelle des particules sous-microscopiques sont rendues évidentes dépend de l'intensité spécifique de la source de lumière. Avec la lumière du soleil des particules peuvent être rendues évidentes à une taille d'environ 0,004 productions de µ. de l'Image.As montré dans l'cObjectif et l'cAberration, pour la See also:reproduction par un objectif simple avec les surfaces sphériques, une See also:combinaison des rayons est seulement possible à une ouverture angulaire extrêmement petite. Les aberrations, sphériques et chromatiques, augmentent très rapidement avec l'ouverture. S'il n'étaient pas possible de recombiner dans un image-point les rayons partant de l'objectif et dérivés d'un objet-point, c.-à-d. éliminer les aberrations sphériques et chromatiques, la grande ouverture angulaire de l'objectif, qui est nécessaire pour sa puissance de résolution, serait valueless. En raison de ces aberrations, la structure fine, qui en conséquence de la grande ouverture pourrait être résolue, ne pourrait pas être perçue. En d'autres termes, une image suffisamment bonne et distincte comme laisux de puissance de résolution ne peut pas être atteinte, jusqu'à l'élimination, ou une diminution suffisante, des aberrations sphériques et chromatiques a été provoquée. L'objectif et l'oculaire ont de telles différentes fonctions qu'en règle générale il n'est pas possible de corriger les aberrations d'un système par ceux de l'autre. Une telle See also:compensation est seulement possible à un défaut simple, car nous verrons plus See also:tard. Les demandes faites sur l'oculaire, qui doit représenter un champ relativement grand par les cônes étroits des rayons, ne sont pas très considérables. Il est donc pas très difficile de produire un oculaire utilisable. D'autre See also:part, la correction de l'objectif présente beaucoup de difficultés. Nous examinerons maintenant les conditions qui doivent être remplies par un objectif, et puis à quelle distance ces conditions ont été réalisées. Considérez les aberrations qui peuvent résulter de la représentation par un système d'ouverture large avec la lumière monochromatique, c.-à-d. les aberrations sphériques. Les rayons émis d'un objet-point axial ne sont pas combinés dans un image-point par un objectif biconvex ordinaire d'ouverture fixe, mais les rayons centraux viennent à un See also:foyer plus éloigné que les rayons externes. Le prétendu "See also:caustique" occupe une position définie dans l'image-See also:espace. Les aberrations sphériques, cependant, peuvent être surmontées, ou au moins ainsi être diminuées qu'elles sont tout à fait inoffensives, en formant des combinaisons appropriées des objectifs. L'See also:aberration des rayons dans lesquels les rayons externes intersectent l'axe à une distance plus courte que les rayons centraux est connue comme "sous la correction." L'See also:inverse est connu en tant que "au-dessus-correction." En choisissant les rayons les surfaces et le genre de verre du de dessous ou de l'au-dessus-correction peut être réglé. Ainsi il est possible de corriger un système en combinant un See also:corps See also:convexe et un objectif See also:concave, si tous les deux ont des aberrations de la même quantité mais des signes opposés. Dans ce cas-ci la puissance de l'objectif de See also:couronne doit preponderate de sorte que l'objectif résultant soit du même signe, mais de moins de puissance. La correction de l'aberration sphérique dans les systèmes forts avec l'ouverture très grande ne peut pas être provoquée au See also:moyen d'une combinaison simple de deux objectifs, mais plusieurs systèmes partiels sont nécessaires. De plus, des systèmes sous-corrigés doivent être combinés avec au-dessus-corrigé. Une autre manière de corriger ce système est de changer les distances. Si, par ces méthodes, un point à l'axe optique a été libéré de l'aberration, il ne suit pas qu'un point a situé seulement une distance très petite de l'axe optique peut également être représenté sans aberration sphérique. La représentation, exempte de l'aberration, d'un petit surface-élément, est seulement possible, car Abbe a montré, si l'objectif accomplit simultanément l'"sinus-See also:condition," c.-à-d. si le rapport du sinus de l'ouverture u sur l'objet-côté au sinus de l'ouverture correspondante u 'sur l'image-côté est constant, c.-à-d. si l'u'=C du péché u/sin de n, dans lequel C est une See also:constante. La sinus-condition est contrairement à la tangente-condition, qui doit être considérée comme le point par la représentation de point de l'objet-espace entier dans l'image-espace (voir l'cObjectif), et accordant donc l'équation n tan u/tan u '= C doit exister. Ces deux conditions sont seulement compatibles quand la représentation est faite avec les crayons tout à fait étroits, et où les ouvertures sont si petites que les sinus et les tangentes soient de valeur à peu près identique. Les ouvertures très grandes se produisent dans des objectifs forts de microscope, et par conséquent les deux conditions ne sont pas compatibles. La sinus-condition est, cependant, la plus importante en ce qui concerne la représentation microscopique, parce qu'il doit être possible de représenter un élément extérieur par l'objectif par les cônes larges des rayons. Le déplacement l'aberration sphérique et la sinus-condition peut être accompli seulement pour de deux See also:points conjugués. Un objectif bien-corrigé de microscope avec une ouverture large peut donc seulement représenter, exempt des aberrations, un objet-élément situé sur une tache définie sur l'axe. Dès que l'objet se déplacera d'une distance court loin de cette tache la représentation est tout à fait inutile. Par conséquent l'importance d'observer la longueur du tube dans les systèmes forts. Si la sinus-condition n'est pas accomplie mais les aberrations sphériques dans le côté, qui différentes zones transversales de l'objectif, ayez un rapport optique différent. La sinus-condition peut donc également être comprise comme suit: que toutes les zones objectives doivent avoir le même rapport optique pour l'avion-élément. Selon Abbe, système peut seulement être considéré pendant qu'aplannétique si elle est sphériquement corrigée pour non seulement un point axial, mais quand elle accomplit également la sinus-condition et magnifie ainsi également dans toutes les zones que un surface-élément a situées verticalement sur l'axe en ce moment. Une deuxième méthode de corriger l'aberration sphérique dépend de 0 formé à un sur- sphérique s'il y a le See also:visage deux transparent du centre C et les substances de CS de rayon séparées les uns des autres par une surface sphérique, là sont alors deux points sur l'axe où elles peuvent être reproduites librement de l'See also:erreur par la lumière monochromatique, et ceux-ci s'appellent les points aplannétiques." Le See also:premier est le centre de la sphère. Tous les rayons publiant de ce passage de point unrefracted par la surface de division; son image-point coïncide avec lui. Sans compter que ceci il y a un deuxième point sur l'axe, duquel tous les rayons de publication sont ainsi refracted sur la surface de la sphère que, après la réfraction, ils semblent provenir d'un image-point de pointthe (voir la fig. 30). Avec ceci, l'objet-point 0, et par conséquent l'image-point 0'également, seront à une distance tout à fait définie du centre. Si cependant l'objet-point ne se situe pas dans le milieu avec l'index n, mais avant que lui, et le milieu est, par exemple, comme un objectif avant, toujours limité par une surface See also:plate, juste devant ce qui est l'objet-point, alors en traversant les aberrations sphériques extérieures plates du See also:type sous-corrigé surgissez encore, et devez être enlevé. Par immersion homogène l'objet-point peut aisément être réduit à un point aplannétique. Par expérience Abbe a montré que les vieux, bons objectifs de microscope, qui par le See also:seul essai étaient devenus ainsi corrigé qu'ils ont produit des images utilisables, étaient non seulement exempts des aberrations sphériques, mais a également accompli la sinus-condition, et était donc les systèmes vraiment aplannétiques. La deuxième aberration qui doit être enlevée des objectifs de microscope sont la See also:chromatique. Pour diminuer ces derniers un objectif collectif de couronne-verre est combiné avec un objectif de See also:dispersion de See also:silex; dans un tel système les rayons rouges et bleus intersectent à un point (voir l'cAberration). Dans les systèmes utilisés pour l'observation visuelle (à quelle See also:classe le microscope appartient) les rayons rouges et bleus, qui incluent la partie physiologiquement la plus active du spectre, sont combinés; mais des rayons autres que les deux choisis ne sont pas unis dans un point. Les sections transversales de ces cônes des rayons divergent plus ou moins de la section transversale des cônes bleus et rouges choisis, et produisent un spectre secondaire dans l'image, et les images semblent toujours avoir un bord légèrement coloré, la plupart du temps See also:jaune-verdâtre ou See also:pourpre; en d'autres termes, une différence chromatique des aberrations sphériques surgit (voir la fig. 31). Ceci se rapporte à des systèmes avec de petites ouvertures, mais toujours plus ainsi aux systèmes avec les grands; des aberrations chromatiques sont exceptionnellement augmentées par de grandes ouvertures. Les nouveaux See also:verres ont produit aux travaux de verre de Schott, Iéna, possédée des qualités optiques de partie qui ont différé considérablement de ceux des genres plus anciens de verre. Dans la vieux couronne et verre de silex un See also:indice de réfraction élevé a été toujours relié with une dispersion forte et l'inverse. Schott a réussi, cependant, à produire les verres qui avec une réfraction comparativement See also:basse ont une dispersion élevée, et avec une réfraction élevée une basse dispersion. En employant ces verres et en utilisant des minerais avec les propriétés optiques spéciales, il est possible de corriger des objectifs de sorte que trois couleurs puissent être combinées, laissant seulement un spectre See also:tertiaire tout à fait léger, et enlevant l'aberration sphérique pour deux couleurs. Abbe a appelé de tels systèmes "apochromats." Les bons apochromats ont souvent l'autant d'en tant que douze objectifs, tandis que les systèmes d'une construction plus simple sont seulement achromatiques, et s'appellent donc les "achromats." Même dans les apochromats il n'est pas possible d'enlever entièrement la différence chromatique du rapport optique, c.-à-d. les images produites par les rayons rouges sont légèrement plus petites que les images produites par le See also:bleu. Un objet See also:blanc est représenté avec les stries bleues et noires avec les stries rouges. Cette aberration peut, cependant, être avec succès commandée par un oculaire approprié (voir ci-dessous). Une autre aberration qui peut seulement être surmontée avec la difficulté, et égalisent alors seulement partiellement, est la "See also:courbure du champ," c.-à-d. les points situés au milieu et au bord de l'objet plat ne peut pas être vu clairement à même se focaliser. La vraie amélioration de Development.The premier See also:historique de l'objectif de microscope date de 18ó quand V. et C. See also:Chevalier, d'abord après que les conceptions de Selligue, objectifs produits, se composant de plusieurs systèmes achromatiques aient arrangé un au-dessus de l'autre. Les systèmes ont pu être employés séparément ou dans n'importe quelle combinaison. Une deuxième méthode pour diminuer l'aberration sphérique était de changer les distances des systèmes simples, une méthode toujours utilisée. Selligue n'a eu aucune compréhension particulière du problème, parce que ses systèmes simples achromatiques étaient simplement des objectifs de télescope corrigés pour un point infiniment éloigné, et ont été placés de sorte que le même, surface ait été tourné vers l'objet dans l'objectif de microscope comme dans l'objectif de télescope; bien que le contraire au télescope, la distance de l'objet dans l'objectif de microscope soit petit proportionnellement à la distance de l'image. Il aurait été plus correct d'avoir utilisé ces objectifs en position renversée. Par ces circonstances ont été considérées Chevalier et See also:listeuse. La listeuse a prouvé qu'une combinaison des objectifs peut être achromatique pour seulement deux points sur l'axe, et donc qui les systèmes simples doivent être ainsi disposé que l'image-point (virtuel) aplannétique 0'(fig. 32) du premier système coïncide avec l'objet-point du prochain système. Ce système sera toujours aplannétique. Ces objectifs ont See also:permis une ouverture beaucoup plus grande qu'un système achromatique simple. Bien que de tels systèmes aient été faits récemment pour des buts spéciaux, cette construction a été abandonnée, et plus complexe a été adoptée, qui a également rendu la production de meilleurs objectifs possible; c'est le principe de la compensation des aberrations produites dans les différentes parties de l'objectif. Même la listeuse, qui a procédé sur les lignes tout à fait différentes, a laissé entendre la possibilité d'une telle compensation. Cette méthode permet particulièrement pour surmonter les aberrations chromatiques et sphériques des ordres plus supérieurs et pour accomplir la sinus-condition, et le mérite en chef de cette amélioration appartient à Amici. Il avait identifié avec que la bonne opération d'un objectif de microscope a dépendu essentiellement de la taille de l'ouverture, et il a donc essayé de produire des systèmes l'ouverture large et la bonne correction. Il a utilisé principalement un objectif avant piano-convexe fortement incurvé, qui a puisque toujours utilisé dans les systèmes forts. Même si l'objet-point sur l'axe ne peut pas être reproduit tout à fait librement de l'aberration par un tel objectif, parce que des aberrations du type d'une sous-correction ont été produites par la surface limiteuse See also:externe du premier avion, pourtant les défauts avec la réfraction forte soyez relativement petit et pouvez être bien compensé par d'autres systèmes. See also:Amici a principalement utilisé des paires cimentées d'objectifs se composant piano-convexes un objectif de silex et un crownlens(fig biconvex. 33), et objectifs construits avec une ouverture de 135°. Il a également montré l'See also:influence de la lamelle sur des crayons d'une telle ouverture large. L'See also:intrados de la glissade cause la sous-correction sur être traversé par le crayon, avec l'au-dessus-correction quand il part de lui; et depuis l'aberration de la surface se trouvant le plus loin de l'objet, c.-à-d. ceux provoqués par le preponderate d'See also:extrados, un cône au-dessus-corrigé des rayons écrit l'objectif. L'au-dessus-correction augmente quand le verre est épaissi. Afin de contrecarrer cette aberration l'objectif de totalité doit sous-être également corrigé. Les objectifs avec la sous-correction définie peuvent cependant seulement produire des images vraiment bonnes avec les couvertures de verre d'une épaisseur indiquée. Avec des ouvertures de 0,90-0,95 différences d'o•oo4-o•oo8 égal le po dans les couvertures de verre peut être noté par la détérioration de l'image. Dans les systèmes avec de plus petites See also:variations d'ouvertures de l'épaisseur de la See also:couverture de verre ne soyez pas aussi l'axe ont été enlevés, puis l'image montrée dans fig. 19 résultats. Les cônes des rayons publiant d'un point ont situé seulement au O SI apparents. Pour cette raison Amici a construit des objectifs avec une ouverture semblable et foyer pour différentes épaisseurs de des couvertures de verre. Cette méthode chère a été simplifiée en 1837 par See also:Andrew See also: L'influence nuisible de la couverture de verre est sensiblement diminuée entre si aucun See also:air n'est admis à l'espace la couverture de verre et le tive équipé de l'objectif matic de See also:cor pour l'immer- homogène de collier de r la communauté européenne t i o n (Zeiss). See also:sion. objectif avant (comme dans le sec-système) mais si l'espace intervenant est rempli d'immersion-liquide. Amici était de même le premier pour produire les immersion-systèmes pratiques et bons. La légère différence des indices de réfraction la couverture de verre et l'immersion-liquide implique une diminution des aberrations, par lesquelles l'objectif de de devenir moins sensible aux différences dans l'épaisseur des couvertures de verre et de de l'admettre d'un See also:ajustement plus parfait. l'See also:Eau-immersion a été présentée par Amici dans 18ô, et a été améliorée par E. Hartnack en 1855. Les avantages de l'immersion au-dessus des sec-systèmes sont les plus grands quand l'enfoncer-liquide, la couverture de verre, l'immersion-liquide et l'objectif avant ont le même indice de réfraction. De tels systèmes avec une prétendue immersion homogène ont été construits la première fois après le plan de E. Abbe en les ateliers 1878 de Zeiss d'in•the à l'instigation de J. W. See also:Stephenson. L'See also:huile de Cedarwood (See also:baume du Canada), qui a un indice de réfraction de 1,515, est l'immersion-liquide. La structure d'un système See also:moderne de ce type, avec une ouverture numérique de 1,30, est montrée dans fig. 35. L'objectif de microscope le plus parfait a été inventé par E. Abbe en 1886 dans le prétendu objectif apochromatique. En cela, le spectre secondaire tellement est diminué que pour tous les buts pratiques il est unnoticeable. Dans les apochromats la différence chromatique des aberrations sphériques est éliminée, parce que l'aberration sphérique est complètement évitée pour trois couleurs. Puisque dans ces systèmes la sinus-condition peut être accomplie pour plusieurs couleurs, la qualité des images des points au delà de l'axe est meilleure. Là reste toujours une légère différence chromatique dans le rapport optique, parce que bien que le conséquent de rapport optique sur l'accomplissement de la sinus-condition soit le même pour toutes les zones pour une See also:couleur, il est impossible d'éviter un changement du rapport optique avec la couleur. Abbe a surmonté ce défaut en utilisant le prétendu oculaire de compensation, fait avec des verres d'Iéna. Fig. L'information et commentaires additionnelsIl n'y a aucun commentaire pourtant pour cet article.
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