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ELECTROKINETICS
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ELECTROKINETICS , See also:cette See also:partie de la science électrique qui est concernée par See also:les propriétés See also:des courants électriques. La See also:classification des courants électriques de Currents.Electric sont classifiées dans (a) des courants de See also:conduction, (b) des courants de convection, (c) déplacement ou des courants de diélectrique. See also:Le See also:cas des courants de conduction l'électricité passe ou se déplace par un See also:corps matériel stationnaire appelé le See also:conducteur. Dans des courants de convection l'électricité est portée d'un See also:endroit à l'autre avec et sur les corps ou les particules matériels mobiles. Dans les courants diélectriques il n'y a aucun See also:mouvement continu de l'électricité, mais simplement un déplacement limité par ou dans la masse d'un isolateur ou d'un diélectrique. Le See also:chemin en lequel un See also:courant électrique existe s'appelle un See also:circuit électrique, et peut consister complètement en corps de conduite, ou en partie en conducteur et isolateur ou diélectrique, ou complètement en un diélectrique. Dans les cas dans lesquels les trois classes des courants sont présentes ensemble le courant vrai est la See also:somme de chacun séparément. Dans le cas des courants de conduction le circuit se compose d'un conducteur immergé dans un non-conducteur, et peut prendre la See also:forme d'un See also:fil ou un See also:cylindre mince, une See also:feuille, See also:surface ou solide. Les courants électriques de conduction peuvent avoir See also:lieu dans l'See also:espace d'une, deux ou trois dimensions, mais pour la plupart les circuits que nous devons considérer se composent des fils cylindrique minces ou les tubes du matériel de conduite ont entouré avec un isolateur; par conséquent le cas qui se présente généralement est celui de l'écoulement électrique dans l'espace d'une See also:dimension. des courants électriques Individu-fermés ayant lieu dans une feuille de conducteur s'appellent les "courants de See also:Foucault." Bien qu'en See also:langue See also:ordinaire on dise que le courant coule dans le conducteur, pourtant selon des See also:vues modernes la vraie voie de l'énergie transmise est le diélectrique environnant, et le prétendu See also:chef d'See also:orchestre ou fil guident simplement la See also:transmission de l'énergie dans une certaine direction. La présence d'un courant électrique est identifiée par trois qualités ou See also:puissances: (i) par la See also:production d'un See also: Par conséquent si le dq est la quantité de l'électricité qui coule à travers n'importe quelle section du conducteur dans l'élément du décollement de temps, l'i=dq/dt courant. Des courants électriques peuvent être également classifiés en tant que constants ou variable et pendant que continu ou "dirigez," See also:cela entre toujours dans la même direction, ou "alterne," qui renverse leur direction à intervalles réguliers. Dans le dernier cas la variation du courant peut suivre n'importe quelle See also:loi particulière. Ce s'appelle "un courant périodique" si le See also:cycle des valeurs courantes est répété pendant un See also:certain temps appelé le temps périodique, l'où le courant atteint une certaine valeur maximum, d'abord dans une direction et puis dans l'opposé, et dans les intervalles entre a une valeur nulle à certains instants. La fréquence du courant périodique est le nombre de périodes ou de cycles dans une seconde, et des courants alternatifs sont décrits en tant que de See also:basse fréquence ou à haute fréquence, dans le dernier cas ayant quelques milliers de périodes par seconde. Un courant périodique peut être représenté par un See also:diagramme de See also:vague, ou par un diagramme polaire.' Dans le See also:premier cas nous prenons une See also:ligne droite pour représenter l'écoulement See also:uniforme du temps, et à petits intervalles équidistants installez les perpendiculaires au-dessus ou au-dessous de l'See also:axe de temps, représentant pour mesurer le courant à celui instantané dans une direction ou l'autre; les extrémités de See also:ces ordonnées définissent alors une courbe onduleuse qui s'appelle la forme de vague du courant (fig. I). Il est évident que cette courbe puisse seulement être une courbe évaluée simple. Dans on cas See also:particulier et important la forme de la courbe See also:courante est une courbe See also:harmonique See also:simple ou courbe simple de sinus. Si T représente le temps périodique l'où le cycle des valeurs courantes a lieu, tandis que n est la fréquence ou le nombre de périodes par seconde et p représente l'ern, et I est la valeur du courant à n'importe quel t instantané, et I sa valeur maximum, alors dans ce cas-ci nous avons I = péché pinte de I qu'un tel courant s'appelle courant périodique courant "ou simple d'un" sinus. Dans un diagramme polaire (fig. 2) un certain nombre de See also:lignes radiales sont tirées d'un See also:point à petits intervalles équiangles, et sur ces lignes sont placés outre des longueurs proportionnelles à la valeur courante d'un courant périodique à intervalles correspondants pendant une période complète représentée par quatre angles droits. Les extrémités de ces rayons tracent une courbe polaire. La forme polaire d'un courant simple de sinus est évidemment un See also:cercle tracé par l'origine. Par See also:suite du théorème de See also:Fourier elle suit que n'importe quelle courbe périodique ayant n'importe quelle forme de vague peut être imitée par le 1 superbe voient J. A. See also:Fleming, le transformateur de courant alternatif, See also:vol. I. P. 519.position des courants simples de sinus différant en valeur maximum et dans la phase. Des définitions des investigations électrocinétiques électriques de l'unité Current.In nous sommes le plus généralement limités aux See also:caisses des courants continus et constants continus (C.c. ou C.c), ou des courants périodiques simples, ou des courants alternatifs de la forme de sinus (C.a.). Un courant électrique continu est mesuré ou par l'effet magnétique qu'il produit à un certain point en dehors de son circuit, ou par la quantité de décomposition électrochimique il peut exécuter dans un temps donné sur un électrolyte See also:standard choisi. Limitant notre considération à la caisse de courants linéaires ou de courants entrant dans les fils cylindrique minces, une définition peut être donnée en premier lieu du courant électrique d'unité en centimètre, See also:gramme, deuxième (C.See also: C. Oersted découvert dans r8ò qu'un fil droit donnant un courant électrique est entouré par un champ magnétique dont les lignes sont les lignes individu-fermées embrassant le circuit électrique (voir l'cÉlectricité et l'cÉlectromagnétisme). Le courant d'unité dans le système électromagnétique de la mesure est défini comme courant qui, entrant dans un fil mince plié dans la forme d'un cercle d'un centimètre dans le See also:rayon, crée un champ magnétique ayant une force de 27 unités au centre du cercle, et donc exercerait une force mécanique de 27 dynes sur un pôle magnétique d'unité placé à ce point (voir le MAGNÉTISME). Puisque la longueur de la circonférence du cercle du rayon d'unité est 27 unités, c'est équivalente à déclarer que le courant d'unité sur le système électromagnétique de C.g.s. est un courant tels que l'unité de longueur agit sur le pôle magnétique d'unité avec une force d'unité à une unité de la distance. Une autre définition, appelée l'unité électrostatique du courant, est comme suit: Laissez n'importe quel conducteur être chargé de l'électricité et être déchargé par un fil mince à un tel See also:taux qu'une unité électrostatique des écoulements de quantité (voir l'cElectrostatics) après n'importe quelle section du fil dans une unité de temps. L'unité électromagnétique du courant définie comme ci-dessus est les 3 temps d'io'° de X plus grande que l'unité électrostatique. Dans le choix d'une unité pratique du courant on l'a considéré que l'unité électromagnétique était trop grande pour la plupart des buts, tandis que l'unité électrostatique était trop petite; par conséquent une unité pratique d'ampère de I appelé par courant a été choisie, prévu à l'origine pour être 1/to de l'unité électromagnétique absolue de C.g.s. du courant comme au-dessus de défini. L'unité pratique du courant, appelée l'ampère See also:international, cependant, est légalement définie à l'See also:heure actuelle comme courant continu continu qui en traversant une See also:solution neutre de nitrate d'See also:argent dépose dans une seconde sur la See also:cathode ou le See also:poteau négatif o•ooiit8 d'un gramme d'argent. Il y a See also:raison de croire que l'unité internationale est plus petite par environ une See also:part dans See also:mille, ou peut-être par une part dans 800, que l'ampère théorique défini en tant que partie 1/to de l'unité électromagnétique absolue. On dit qu'un courant alternatif périodique ou a une valeur d'ampère de I si une fois passé par un fil See also:fin il produit dans le même temps la même chaleur comme courant continu continu d'ampère de r comme au-dessus électrochimiquement de défini. Dans le cas d'un courant alternatif périodique simple ayant une forme simple de vague de sinus, la valeur maximum est égale à celle du courant continu equiheating multiplié par le 12. Ce courant continu equiheating s'appelle l'efficace ou la See also: Le courant de Resistance.A entre dans un circuit dans la vertu d'une force électromotrice (E.m.f.), et la relation numérique entre le courant et l'cE.m.f. est déterminé par trois qualités du circuit appelé respectivement, de sa résistance (r), d'inductance (l), et de capacité (c). Si nous limitons notre considération à la caisse de courants continus continus de conduction, puis la relation entre le courant et E.1vi. Le F. est défini par Iaw d'See also:Ohm's, qui déclare que la valeur numérique du courant est obtenue comme le quotient de la force électromotrice par une certaine See also:constante du circuit a appelé sa résistance, est une fonction de la forme géométrique dont du circuit, sa nature, c.-à-d. matériel, et de sa température, mais est indépendant de la force électromotrice ou du courant. La résistance (r) est mesurée dans les unités caIIed les ohms et la force électromotrice en volts (v); par conséquent pour un courant continu la valeur du courant en ampères (a) est obtenue comme le quotient de la force électromotrice agissant dans le circuit a compté en volts par la résistance en ohms, ou A=v/r. L'ohm a établi sa loi par un cours du raisonnement qui était semblable à celui sur lequel J. B. J. Fourier a basé ses investigations sur le mouvement uniforme de la chaleur dans un conducteur. En fait, cependant, la loi de l'ohm énonce simplement la proportionnalité directe du courant régulier pour affermir la force électromotrice dans un circuit, et affirme que ce rapport est régi par la valeur numérique d'une qualité du conducteur, appelée la sa résistance, qui est indépendante du courant, à condition que une correction soit faite pour la variation température produite par le courant. Notre croyance, cependant, dans ses See also:repos d'universalité et d'exactitude sur l'See also:accord étroit entre les déductions faites à partir d'elle et les résultats d'observation, et bien qu'elle ne soit pas derivable de plus de principe fondamental, il est pourtant un des See also:lois le plus certainement assurées de l'electrokinetics. La loi de l'ohm s'applique non seulement au circuit dans l'ensemble mais à n'importe quelle partie d'elle, et si la pièce choisie ne contient pas une source de force électromotrice il peut être exprimée comme différence de follows:The du potentiel (P.d.) entre deux See also:points quelconques d'un circuit comprenant une résistance R, mais pas comprenant n'importe quelle source de force électromotrice, est proportionnel au produit de la résistance et au courant i dans l'élément, si le conducteur See also:reste à la même température et le courant est constant et continu. Si le courant change nous avons, cependant, pour tenir See also:compte de la force électromotrice (E.m.f.) est produit par cette variation, et le produit Ri alors égal à la différence entre le P.d. observé et induit E.m.f. Nous pouvons autrement définir la résistance d'un circuit en disant que c'est cette qualité physique de lui dans la vertu de laquelle de l'énergie est absorbée comme chaleur dans le circuit quand un courant la traverse. La See also:puissance communiquée à n'importe quel circuit électrique quand un courant i est créé dans lui par une force électromotrice continue continue E est égale à Ei, et à l'énergie absorbée comme chaleur du fait le circuit par le conducteur dans un See also:petit See also:intervalle de décollement de temps est mesuré par décollement d'Ei. Puisque de la loi d'Ohm's E = Ri, où R est la résistance du circuit, il suit que l'énergie absorbée comme chaleur par unité de temps dans n'importe quel circuit est numériquement représentée par Rig, et donc la résistance est mesuré par la chaleur produite par unité du courant, si le courant est unvarying. Inductance.As bientôt car nous tournons notre See also:attention, cependant, à alterner ou à courants périodiques que nous nous trouvons obligés de tenir compte d'une autre qualité du circuit, appelé sa "inductance." Ceci peut être défini en tant que cette qualité dans la vertu de laquelle de l'énergie est stockée vers le haut en liaison avec le circuit See also:sous une forme magnétique. Il peut expérimentalement montrer qu'un courant ne peut pas n'être créé instantanément dans un circuit par aucune force électromotrice finie, et qu'une fois une fois créé lui ne peut pas être annihilé instantanément. Le circuit possède une qualité analogue à l'inertie de la matière. Si un courant i entre dans un circuit à tout moment, l'énergie stockée vers le haut en liaison avec le circuit est mesurée par zLi2, où L, l'inductance du circuit, est lié au courant de la même manière comme la quantité a appelé la masse d'un corps est liée à sa See also:vitesse dans l'expression pour l'énergie cinétique ordinaire, à savoir. ZMv2. Le taux auquel cette énergie conservée change avec le courant s'appelle l'élan électrocinétique "de ce circuit (= See also:Li). A physiquement interprété cette quantité signifie le nombre de lignes de See also:flux magnétique dues au courant lui-même qui individu-sont liées avec son propre circuit. La force magnétique et le Currents.In électrique le cas de chaque circuit donnant un courant il y a une certaine force magnétique (voir le MAGNÉTISME) aux points externes qui peuvent parfois être calculés. See also:Laplace a montré que la force magnétique due à un élément de la longueur dS d'un circuit donnant un courant I à un point P à une distance r de l'élément est exprimée par le péché 0/See also:r2 d'IdS, où B est l'See also:angle entre la direction de l'élément courant et que tiré entre l'élément et le point. Cette force est dans une perpendiculaire de direction au vecteur de rayon et à l'See also:avion le contenant et à l'élément du courant. Par conséquent la détermination de la force magnétique due à n'importe quel circuit est réduite à une addition des effets dus à tous les éléments de longueur.' Par exemple, la force magnétique au centre d'un circuit circulaire du rayon r portant un courant régulier I est zrrI/r, puisque les allelements sont à la même distance du centre. De la même manière, si nous prenons un point dans une ligne perpendiculairement au See also:plan du cercle par son centre et à une distance d, la force magnétique suivant cette ligne est exprimée par zarÌ/(r2-hd2) *. un autre cas important est celui d'un courant droit infiniment See also:long. En résumant la force magnétique due à chaque élément à un point quelconque P en dehors du courant droit continu I, et à une distance d d'elle, nous pouvons prouver qu'elle est égale à zI/d ou est inversement proportionnelle à la distance du point du fil. Dans la See also:formule ci-dessus le courant I est mesuré dans les unités électromagnétiques absolues. Si nous comptons le courant en ampères A, puis I=A/Io. Il est possible de se servir de cette dernière formule, couplée à un fait expérimental, pour montrer que la force magnétique due à un élément du courant change inversement comme place de la distance. Si un See also:disque 4lat circulaire est suspendu afin d'être See also:libre pour tourner autour d'un courant droit qui traverse son centre, et deux barres aimantées soient placés là-dessus avec leurs haches en conformité avec le courant, on le constate que le disque n'a aucune tendance de tourner autour du courant. Ceci See also:montre que la force sur chaque pôle magnétique est inversement en tant que sa distance du courant. Mais il peut montrer que cette loi de l'See also:action du courant de totalité infiniment See also:longtemps directement est une conséquence mathématique du fait que chaque élément du courant exerce une force magnétique ce qui change inversement comme place de la distance. Si le courant coule des temps de N autour du circuit au lieu d'une fois, nous devons insérer NA/See also:lo au lieu de I dans toutes les formules ci-dessus. Le Na de quantité s'appelle les "ampere-turns" sur le circuit, et on le See also:voit que le champ magnétique à un point quelconque en dehors d'un circuit est proportionnel aux ampere-turns là-dessus et à une fonction de sa forme géométrique et à la distance du point. Il y a donc une See also:distribution de la force magnétique dans le See also:domaine de chaque conducteur courant-portant qui peut être tracé par des lignes de la force magnétique et être rendu évident à l'See also:oeil par des classements de See also:fer (voir le MAGNÉTISME). Si un fil de See also:cuivre est passé verticalement par un trou dans une See also:carte sur laquelle des classements de fer sont arrosés, et un courant électrique fort est envoyé par le circuit, les classements s'arrangent dans les lignes circulaires concentriques faisant évidentes les chemins des lignes de la force magnétique (fig. 3). De la même manière, en passant un fil circulaire par une carte et en nous envoyant à un courant fort par le fil pouvons utiliser des classements de fer pour tracer pour nous la forme des lignes de la force magnétique (fig. 4). Dans tous les cas un pôle magnétique de la force M, placé dans le domaine d'un courant électrique, est recommandé le long des lignes de la force avec une force mécanique égale au MH, où H est la force magnétique. Si alors nous portons un pôle magnétique d'unité contre la direction laquelle il nous déplacerait naturellement travaillez. Les lignes de la force magnétique embrassant un conducteur courant-portant sont toujours des boucles ou des lignes sans fin. Le travail effectué en portant un pôle magnétique d'unité une fois qu'autour d'un circuit donnant un courant s'appelle l'"intégrale de ligne de la force magnétique" le long de ce chemin. Si, par exemple, nous portez un poteau d'unité dans un chemin circulaire du rayon r une fois qu'autour d'un courant filamenteux droit infiniment long I, l'intégrale de ligne est îrI. Il est facile de montrer que c'est une loi générale, et que si nous avons n'importe quels courants entrer dans un conducteur l'intégrale de ligne de la force magnétique prise une fois autour d'un chemin a lié avec le circuit courant est 47 fois tout le courant traversant le circuit. Appliquons-nous ceci au cas d'un solénoïde sans fin. Si un fil de cuivre isolé ou couvert du See also:coton ou de See also:soie est See also:tordu autour d'une See also:tige mince afin de faire une See also:spirale étroite, ceci forme un "solénoïde," et si le solénoïde est plié en See also:rond de sorte que ses deux extrémités viennent ensemble nous avons un solénoïde sans fin. Considérez un tel solénoïde de la longueur See also:moyenne l et les tours de N du fil. S'il est rendu sans fin, la force magnétique H est identique partout le long de l'axe central et l'intégrale de ligne le long de l'axe est hl. Si le courant est près dénoté I, alors le Ni est tout le courant, et en conséquence 47rNI = hl, ou H = 49NI/l. Pour un solénoïde sans fin mince que la force magnétique axiale est donc les périodes 47r courant-tourne par unité de longueur. Ceci See also:juge bon également pour un long solénoïde droit a fourni sa longueur est See also:grand comparé à son diamètre. Il peut montrer que si le fil isolé est enroulé autour d'une sphère, les tours étant tout parallèles aux lignes de la See also:latitude, la force magnétique dans l'intérieur est constant et les lignes du parallèle de force donc. La force magnétique à un point en dehors d'un conducteur transportant un bidon de courant par de See also:divers moyens soit mesurée ou comparée à quelques autres forces magnétiques standard, et elle devient alors des moyens de mesurer le courant. Les See also:instruments appelés des galvanomètres et les ampèremètres pour la plupart opèrent ce principe. Effets thermiques de Currents.J. P. Le See also:Joule a montré que la chaleur produite par un courant constant dans un temps donné dans un fil ayant une résistance constante est proportionnelle à la place de la force du courant. Ceci être connaître comme Joule loi, et suivre, comme déjà montrer, comme un immédiat conséquence ohm loi et fait que puissance absorber électrique dans un conducteur, quand un électromoteur force e être appliquer son extrémité, produire de ce fait un courant i dans, être égal EL si courant être alterner ou périodique, chaleur produire dans quand t être obtenir par prendre somme équidistant intervalle temps tout valeur quantité installation décollement, où décollement représenter un petit intervalle temps et I être courant cela instantané. La quantité T_1j i2dt s'appelle la signifier-place-valeur des 0 courants variable, I étant la valeur instantanée du courant, c.-à-d., sa valeur à un intervalle instantané particulier ou pendant très petit de décollement de temps. La racine carrée de la quantité ci-dessus, ou [ T_1 J i2dt l 2 s'appelle la racine-signifier-place-valeur, ou la valeur efficace du courant, et est dénoté par les lettres R.m.s. Les courants ont la puissance chaleur-productrice d'égale dans des conducteurs de résistance identique quand ils ont les mêmes valeurs de R.m.s.. Par conséquent des courants alternatifs périodiques ou peuvent être mesurés en ce qui concerne leur valeur de R.m.s. en s'assurant le courant continu qui produit dans le même temps la même chaleur dans le même conducteur que le courant périodique considéré. Les instruments de mesure courants selon ce fait, appelé les ampèremètres de chaud-fil, sont d'See also:usage courant, particulièrement pour les courants alternatifs de mesure. La valeur maximum du courant périodique peut seulement être déterminée à partir de la valeur de R.m.s. quand nous connaissons la forme de vague du courant. Les effets thermiques des courants électriques dans des conducteurs dépendent de la production d'un état d'équilibre entre la chaleur produite électriquement dans le fil et les causes opératifs en l'See also:enlevant. Si un fil rond ordinaire est chauffé par un courant il perd la chaleur, (i) par See also:rayonnement, (2) par la convection d'See also:air ou le refroidissement, et (3) par la conduction de la chaleur hors des extrémités du fil. Par d'une manière générale, la plupart du déplacement de la chaleur est effectuée rayonnement et convection. Si un fil métallique en See also:coupe rond du diamètre uniforme d et de la longueur l faite d'un matériel de la résistivité p a un courant des ampères de A passés par lui, la chaleur en See also:watts produits dans quand des secondes de t est représentées par la valeur de Â2plt/to'lyd2, en où d et l doivent être mesurés centimètres et p dans les unités électromagnétiques absolues de C.g.s.. Le See also:facteur E/S 'entre parce qu'un ohm est les unités électromagnétiques absolues de E/S 'C.g.s. (voir les UNITÉS, PHYSIQUES). Si le fil a une émissivité e, par laquelle est signifié que des unités de e de la chaleur comptées en Joules ou des See also:watt-secondes sont rayonné par seconde à partir d'unité de la surface, alors la puissance coupée par rayonnement dans le temps t est exprimée par ardlet. Par conséquent quand l'équilibre thermique est établi nous avons Â2plt/IO'7rd2=adlet, ou See also:A2=Io'aèd3/4p. Si le diamètre du fil est compté dans les mils (1 ow See also:po de mil), et si nous prenons e pour avoir une valeur o•1, une émissivité qui apportera généralement le fil environ à õ° C., nous pouvons mettre la formule ci-dessus sous les formes suivantes pour le cuivre en coupe circulaire, fer ou le platinoid câble, à savoir. A=Jd3/öo pour le cuivre câble A = d3/4000 pour des fils de fer A = d3/5000 pour des fils de platinoid. Ces expressions donnent la valeur d'ampère du courant qui apportera See also:nu, les fils directement ou environ lâchement lovés des mils de d de diamètre à õ° C. quand l'état d'équilibre de la température est atteint. Ainsi, par exemple, mils de cuivre droits nus d'un fil 50 de diamètre (= 0,05 po.) sera apporté à une température régulière environ de õ° C. si un courant de I/de 503/öo = de AI 2ö = 16 ampères (presque) est passé par lui, tandis qu'un courant de d 25 = 5 ampères apporterait un fil de platinoid à la température à peu près identique. Un fil a donc une certaine capacité courant-portante sûre qui est déterminée par son résistance et émissivité, le dernier fixé par sa forme, surface et environnements spécifiques. L'émissivité augmente avec la température, d'autre aucun état d'équilibre thermique pourrait être atteinte. On l'a trouvé expérimentalement que tandis que pour les fils See also:assez épais de 8 aux mils õ de diamètre le courant sûr change approximativement comme la 15ème puissance du diamètre, parce que les fils fins de r à 3 mils qu'il change plus presque comme diamètre. L'action d'un courant sur des investigations d'Another.The sur l'ampère en liaison avec les courants électriques sont d'importance fondamentale dans l'electrokinetics. À partir de la découverte du oersted, l'ampère a fait connaître le fait corrélatif qui est non seulement là une action mécanique entre les forces un courant et un aimant, mais qui deux chefs d'orchestre donnant les courants électriques exercent mécaniques sur l'un l'autre. L'ampère a conçu des méthodes de la fabrication ingénieuses d'une partie d'un mobilier amovible de circuit entre de de sorte qu'il pourrait observer des effets attraction ou répulsion ce circuit et un autre courant fixe. Il a utilisé à cette fin un circuit astatique B, se composant d'un fil plié dans un See also:double rectangle rond qui dedans d'abord coulé courant et puis dans la direction opposée (fig. 5). De cette façon le circuit a été enlevé de l'action du champ magnétique de la See also:terre, mais une partie d'elle pourrait être soumise à l'action de n'importe quel autre circuit C. The le circuit qu'astatique a été pivoté en la suspendant dans des tasses q de See also:mercure, p, dont un était dans le raccordement électrique avec l'appui tubulaire A, et l'autre avec un fil isolé fort passant vers le haut d'elle. Par ampère certaines expériences cruciales conçues, et la théorie déduite d'eux est basées sur quatre faits et une prétention.' Il a prouvé à (i) que le fil transportant un courant plié en arrière sur lui-même n'a produit aucune action sur une partie proche d'un circuit astatique See also:mobile; (2) qui si le fil de retour était zigzag plié mais près du fil droit sortant le circuit n'a produit aucune action sur la mobile, prouvant que l'effet d'un élément du circuit était proportionnel à sa longueur projetée; (3) qu'un circuit fermé ne peut pas causer à mouvement dans un élément d'un autre circuit librement au mouvement dans la direction de sa longueur; et (4) que l'action de deux circuits sur un et du même circuit mobile était nulle si un des deux circuits fixés était des temps de n plus grands que l'autre mais temps de n encore enlevés du circuit mobile. De cette dernière expérience par une ligne ingénieuse du raisonnement il a montré que l'action d'un élément du courant sur un autre élément du courant change inversement comme place de leur distance. Ces expériences lui ont permises de construire une expression mathématique avec de la loi de l'action entre deux éléments des conducteurs donnant des courants. Elles lui ont également permises de montrer qu'un élément du courant peut être résolu comme une force en composants dans différentes directions, aussi cela que la force produite par n'importe quel élément du circuit sur un élément de n'importe quel autre circuit était perpendiculaire à la ligne joignant les éléments et inversement comme place de leur distance. En outre il a prouvé que cette force était une attraction si les courants dans les éléments étaient dans la même direction, mais une répulsion s'ils étaient dans des directions opposées. De ces expériences et des déductions d'elles qu'il a accumulé une formule complète pour l'action d'un élément d'un courant de la longueur dS 'voir le See also:maxwell, d'électricité et du magnétisme, gerçure de vol. ii.. II. d'un conducteur donnant un courant I sur un autre élément dS'de, un autre circuit transportant un autre I'courant les éléments étant à une distance à part égale à r. Si 0 et 0'sont les angles les éléments font avec la ligne les joignant, et 4) l'angle qu'ils font entre eux, puis l'expression de l'ampère la force mécanique f les éléments exercent sur un un autre est f = ÌI'r-'{See also:cos ¢1 cos 0 e')dSdS de cos '. Cette loi, ainsi que See also:celle de Laplace déjà mentionné, à savoir que la force magnétique due à un élément de la longueur dS d'un courant I à une distance r, l'élément faisant un angle 0 avec le vecteur o de rayon est le péché B/r2 d'identifications, constituent les lois fondamentales de l'electrokinetics. L'ampère a appliqué ces derniers avec la grande compétence mathématique pour élucider les actions mécaniques des courants sur l'un l'autre, et a expérimentalement confirmé les déductions suivantes: (1) les courants dans des circuits parallèles entrant dans la même direction s'attirent, mais si dans des directions opposées se repoussent. (2) les courants en fils se réunissant sous un angle s'attirent davantage dans le parallélisme si tout les deux l'écoulement l'un ou l'autre à ou de l'angle, mais se repoussent plus largement à part s'ils sont dans des directions opposées. (3) un courant dans un petit conducteur circulaire exerce une force magnétique dans sa perpendiculaire de centre à son avion et est de tous points équivalent à une See also:coquille magnétique ou à un disque circulaire mince d'See also:acier ainsi magnétisé qu'un See also:visage est un pôle du See also:nord et l'autre un pôle du sud, le produit du See also:secteur du circuit et l'entrée courante dans lui déterminant le moment magnétique de l'élément. (4) étroitement un courant en spirale de blessure est équivalent en ce qui concerne la force magnétique See also:externe à un aimant polaire, un tel circuit s'appelant un solénoïde fini. (5) deux circuits finis de solénoïde agissent sur l'un l'autre comme deux aimants polaires, exhibant des actions attraction ou répulsion entre leurs extrémités. La théorie de l'ampère a été complètement accumulée sur l'See also:acceptation de l'action à une distance entre les éléments des conducteurs donnant les courants électriques. See also:Faraday See also:recherche et la découverte du that de fait que le See also:milieu isolant est le vrai siège des opérations rend nécessaire un changement du point de vue duquel nous considérons les faits découverts par Ampere. Le maxwell a prouvé de que dans n'importe quel domaine de la force magnétique il y a une tension le long des lignes la force et une See also:pression perpendiculairement à elles; en d'autres termes, les lignes de la force magnétique sont comme les fils élastiques étirés qui tendent à se contracter.' Si, donc, le parallèle de See also:mensonge de deux conducteurs et ont des courants dans elles dans la même direction qu'ils sont impressionnés par un certain nombre de lignes de la force magnétique qui passent autour des deux conducteurs, et il est la tendance de ces derniers de se contracter qui réunit les circuits. Si, cependant, les courants sont dans des directions opposées puis la pression latérale des lignes à part pareillement contractées de la force entre elles des poussées les conducteurs. La See also:demande See also:pratique des découvertes de l'ampère a été faite par W. E. 
See also:Weber en inventant l'électrodynamomètre, et plus défunt See also:seigneur See also:Kelvin a conçu l'équilibre d'ampère: pour la mesure des courants électriques basés sur l'attraction entre les enroulements donnant les courants électriques. L'See also:induction de Currents.Faraday électrique 'dans 1831 a fait la découverte importante de l'induction des courants électriques (voir l'cÉlectricité). Si deux conducteurs sont parallèles placé, et un courant dans un d'eux, a appelé le primaire, commencé ou arrêté ou changé dans la force, chaque telles causes de changement un courant transitoire pour apparaître dans l'autre circuit, a appelé le secondaire. C'est dû au fait qui à mesure que le courant primaire augmente ou des diminutions, son propre embrassement le champ que magnétique change, et des lignes de la force magnétique sont ajoutées à ou soustraites de ses See also:champs. Ces lignes n'apparaissent pas immédiatement dans leur endroit à une distance, mais sont propagées dehors du fil avec une vitesse égale à celle de la lumière; par conséquent dans leur progrès extérieur elles coupent à travers le circuit secondaire, juste comme l'ondulation faite sur la surface de l'See also:eau dans un See also:lac en jetant une See also: 6) est tournée entre les pôles d'un aimant AUCUN de sorte que le disque se déplace avec son perpendiculaire d'avion aux lignes de la force magnétique du champ, il a créé dans elle une force électromotrice dirigée du centre au See also:bord ou See also:vice versa. L'action de la dynamo (q.v.) dépend des See also:processus semblables, à savoir du découpage des lignes de la force magnétique d'un champ constant produit par certains aimants par certains conducteurs mobiles appelés les barres ou les enroulements d'See also:armature dans lesquels une force électromotrice est de ce fait créée. En 1834 H. F. E. See also:Lenz a déclaré entre une loi qui relie ensemble les actions mécaniques les circuits électriques découverts par Ampere et l'induction des courants électriques découverts par Faraday. Elle est comme suit: Si un courant constant entre dans un circuit primaire P, et si par mouvement de P un courant secondaire est créé dans un circuit See also:voisin S, la direction du courant secondaire sera comme de s'opposer au mouvement relatif des circuits. À partir de ceci, F. E. See also:Neumann a fondé une théorie mathématique de courants induits, découvrant une quantité M, appelée le potentiel d'un circuit "sur des autres," ou généralement le leur "coefficient de l'inductance mutuelle." Mathématiquement M est obtenu en prenant la somme de toutes telles quantités comme si cos ¢/r des dSdS, où le dS et les dS'sont les éléments de la longueur des deux circuits, r est leur distance, et 4) est l'angle qu'ils font entre eux; l'addition ou l'intégration doit être prolongée au-dessus de chaque paire possible d'éléments. Si nous prenons des paires d'éléments dans le même circuit, alors la formule de Neumann nous donne le coefficient du self-induction du circuit ou du potentiel du circuit sur elle-même. Pour les résultats de tels calculs sur de diverses formes de circuit le lecteur doit être les traités spéciaux visés. H. von See also:Helmholtz, et plus See also:tard seigneur Kelvin, prouvé que les faits de l'induction des courants électriques découverts par Faraday pourraient avoir été prévus des actions électrodynamiques découvertes par Ampere assumant le principe de la conservation de l'énergie. Helmholtz prend le cas derrière un d'un circuit de la résistance R en lequel agit une force électromotrice due une See also:batterie ou thermopile. Laissez un aimant être dans le voisinage, et le potentiel de l'aimant sur le circuit soit V, de sorte que si un courant j'existait dans le circuit que le travail effectué sur l'aimant dans le décollement de temps est I(dV/dt)dt. La source des approvisionnements de force électromotrice dans le travail de décollement de temps égal à EIdt, et selon l'énergie de la loi du Joule est égale absorbé à RI2dt. Par conséquent, par la conservation de l'énergie, Eldt = RI2dt+I (dV/dt)dt. si puis E=0, nous ont I = (dV/dt)/R, ou là sera un courant dû à une force électromotrice induite exprimée par dV/dt. par conséquent si l'aimant se déplace, il créera un courant dans le fil à condition que un tel mouvement change le potentiel de l'aimant en ce qui concerne le circuit. C'est l'effet découvert par Faraday.' Currents.In oscillant nous considérant le mouvement de l'électricité dans des conducteurs des trouvons des phénomènes intéressants liés à la décharge un See also:condensateur ou la See also:fiole de See also:Leyde (q.v.). Ce problème était premier mathématiquement traité par seigneur Kelvin en 1853 (Phil. mag., 1853, 5, p. 292). Un conducteur de la capacité C a ses bornes reliées par un fil résistance de si R et inductance L, il devient important de considérer 3. Voir le maxwell, l'électricité et le magnétisme, le § 542, p. 178 de vol. ii.. le mouvement suivant de l'électricité dans le fil. Si Q est la quantité de l'électricité dans le condensateur au commencement, et q qu'à tout moment t après exécution du circuit, alors l'énergie stockée vers le haut dans le condensateur à celle instantanée est 2qz/C, et l'énergie liée au circuit est IL(dq/dt)2, et le taux de dissipation d'énergie par résistance est R(dq/dt)2, puisque le dgidt = le I est le courant dérivé. Par conséquent nous pouvons construire une équation avec de l'énergie qui exprime le fait que à l'instant la puissance donnée dehors par le condensateur est en partie stocké dans le circuit et en partie absorbé comme chaleur dans elle. Mathématiquement ceci est exprimé comme suit: gz - décollement 2CCJ = dtL L \d l &See also:amp;gt; z z +R (d J ou dt2+L d+LCgO 'l'équation ci-dessus a deux solutions selon que R2/4l2 est plus grand ou - moins que 1/lc. En le premier cas le courant i dans le circuit peut être exprimé par l'équation i=Qa±s0`e-°'(eele A/z où a=R/2L, (3='V 4L2, Q est la valeur de q quand le t=o, et le e est la See also:base des logarithmes de Napierian; et dans le deuxième cas par l'équation i = Qaz +1á - "péché Ot où a = R/2l, et 13 = 'V -4. Ces expressions R2 prouvent que dans le premier cas le courant dérivé de la fiole est toujours dans la même direction et est un courant continu passager. Dans deuxième cas, cependant, courant être un oscillant courant graduel diminuer dans See also:amplitude, fréquence n See also:oscillation être donner par expression 1 1 R2 N = Sr v LC41f dans ces cas dans qui résistance décharge circuit être très petit, expression pour fréquence n et pour temps période oscillation r prise simple forme n = r, 22r vl~, ou T=1/n = z2rs/LC• ci-dessus recherche prouver que si construire un circuit composer un condensateur et inductance placer en série series entre eux one another, tel circuit avoir un normal électrique temps période son propre dans qui électrique See also:charge dans lui oscille si dérangé. Il peut donc être comparé à un pendule de la sorte qui une fois déplacée oscille avec une période de temps selon son inertie et sur sa force de reconstitution. L'étude de ces oscillations électriques a reçu une grande See also:impulsion après H. R. See also:Hertz a prouvé qu'en ayant lieu dans des circuits électriques d'une certaine sorte ils créent les ondes électromagnétiques (voir les See also:VAGUES ÉLECTRIQUES) dans le diélectrique entourant l'oscillateur, et un intérêt additionnel leur a été donné par leur application à la télégraphie. Si une fiole de Leyde et un circuit de basse résistance mais une certaine inductance en série avec elle sont reliées à travers l'espace d'étincelle secondaire d'une bobine d'induction, alors quand l'enroulement est placé dans l'action nous avons une série d'étincelles bruyantes lumineuses, dont chacune se compose d'un See also:train des décharges électriques oscillantes de la fiole. Le condensateur devient chargé pendant que la force électromotrice secondaire de l'enroulement est créée à chaque coupure du courant primaire, et quand la différence potentielle des enduits de condensateur atteint une certaine valeur déterminée par la distance de étinceler-See also: Pouvons faire induire un train des oscillations électriques dans un circuit les oscillations semblables dans un circuit voisin, et nous construisons ainsi un transformateur oscillation ou bobine d'induction de haute fréquence. L'étude alternative de Currents.The des courants alternatifs de l'électricité a commencé à attirer une grande attention vers la fin du siècle peu disposé en raison de leur application dans l'electrotechnicsand particulièrement à la transmission de la puissance. Un circuit en lequel un courant alternatif périodique simple coule s'appelle un circuit monophasé. La différence importante entre une telle forme écoulement courant et écoulement courant régulier résulte le fait qu'allant de pas avec de de si le circuit a l'inductance puis le courant électrique périodique dans lui n'est pas la différence potentielle terminale ou force électromotrice agissant dans le circuit, mais les retards de courant derrière la force électromotrice par une certaine fraction du temps périodique appelé la "différence de phase." Si deux courants alternatifs ayant une différence fixe dans l'écoulement de phase dans des deux circuits séparés mais relatifs reliés, les deux sont courant biphasé de called'a. Si des courants trois ou plus monophasés préservant une différence fixe de phase entrent dans de diverses pièces d'un circuit relié, le tout pris ensemble s'appelle un courant polyphasé. Puisqu'un courant électrique est une quantité de vecteur, c.-à-d., a la direction aussi bien que la grandeur, elle peut le plus commodément être représentée par une ligne dénotant sa valeur maximum, et si le courant alternatif est un courant périodique simple puis la racine-signifier-place ou la valeur efficace du courant est obtenue en divisant la valeur maximum par 2. En conséquence quand nous avons un circuit ou des circuits électriques en lesquels il y a les courants périodiques simples nous peut tracer un diagramme de vecteur, dont les lignes représentent les importances relatives et des différences de phase de ces courants. Un vecteur peut le plus commodément être représenté par un See also:symbole tel qu'See also:annonce-See also:Livre, où les stands pour n'importe quelle longueur d'des unités ont mesuré horizontalement et b pour des unités de la longueur un b a mesuré verticalement, et le smybol L est un signe de perpendicularity, et équivalent analytiquement 'à -1, en conséquence si E représente la force électromotrice périodique (valeur maximum) agissant dans un circuit de résistance R et inductance L et fréquence n, et si le courant considéré comme vecteur est près représenté I, il est facile de prouver qu'une équation de vecteur existe entre ces quantités comme suit: E = RI +i2lrnLI. Puisque l'importance absolue d'un vecteur a+eb est SL (a2+b2), elle suit que considérant simplement des importances de force courante et électromotrice et les dénotant par les 'symboles (e) (i), nous avons l'équation suivante (i) et (e) se reliants (i) = (E)/y R2+p2L2, où p représente 2zrn. Si l'équation ci-dessus est comparée à l'expression symbolique de la loi de l'ohm, on le verra que la quantité v (R2+p2L2) remplace la résistance R dans l'expression de l'ohm. Cette quantité v (R2+p2L2) s'appelle l'"impédance" du circuit alternatif. La quantité pL s'appelle la 'réactance "du circuit alternatif; et il est donc évident que le courant dans un tel circuit traîne derrière la force électromotrice par un angle, appelé l'angle dont du retard, la tangente est See also:pL/R. Les courants dans les réseaux de Conductors.In traitant des problèmes se sont reliés aux courants électriques que nous devons considérer les lois qui régissent l'écoulement des courants dans des conducteurs linéaires (fils), dans des conducteurs plats (feuilles), et dans toute la masse d'un matériel conductor.2 dans le premier cas considèrent la collocation d'un certain nombre de conducteurs linéaires, tels que des tiges ou des fils de métal, jointifs à leurs extrémités pour former un réseau des conducteurs, le réseau se compose d'un certain nombre de conducteurs joignant certains points et formant des mailles. Dans chaque conducteur un courant peut exister, et le long de chaque conducteur il y a une chute de potentiel, ou une force électromotrice active peut agir dans elle. Chaque conducteur a une certaine résistance. Pour trouver le courant dans chaque conducteur quand les différentes résistances et les forces électromotrices sont données, opérez comme suit: Considérez n'importe quelle une maille. La somme de toutes les forces électromotrices qui existent dans les branches bondissant à la cette maille doit être égale la somme de tous les produits des résistances dans les courants coulant le long d'eux, ou ~(e)=e(c.r.). Par conséquent si nous considérons chaque maille comme traversée par les courants imaginaires circulant tout dans la même direction, les vrais courants sont les sommes ou les différences de ces courants cycliques imaginaires dans chaque See also:branche. Par conséquent nous pouvons assigner à chaque maille un symbole X, y, z, &c. de cycle, et formons une équation de cycle. Notez le symbole de cycle pour une maille et préfixe comme coefficient la somme de toutes les résistances qui bondissent ce cycle, puis soustraient les symboles de cycle de chaque cycle adjacent, de chacun multiplié par la valeur du bondissement ou de résistances communes, et égalisez cette somme à tout le rond temporaire de force électromotrice le cycle. Ainsi si x y z sont les courants de cycle, et un b c les résistances bondissant la maille X, et b et c ceux qui le séparent des mailles y et z, et E une force électromotrice dans la branche a, puis 1 voient W. G. See also:Rhodes, un traité élémentaire sur les courants alternatifs (Londres, 1902), la gerçure vii. 2 voir le J. A. Fleming, des "problèmes sur la distribution des courants électriques dans les réseaux des conducteurs," Phil. Magnétique. (1885), ou Proc. Phys. Soc. Lond. (1885), 7; également maxwell, électricité et magnétisme (2ème ED), vol. I. p. 374, § z8o, 282b. nous avons formé l'équation X de cycle (a+b+c)bycz=E. pour chaque maille une équation semblable peut être formé. Par conséquent nous avons autant d'équations linéaires car il y a des mailles, et nous pouvons obtenir la solution pour chaque symbole de cycle, et donc pour le courant dans chaque branche. La solution donnant le courant dans une telle branche du réseau est donc toujours sous forme de quotient de deux découragent des minants. La solution du problème bien connu de trouver le courant dans le circuit de galvanomètre de l'See also:arrangement des conducteurs linéaires appelés Bridge de Wheatstone's est facilement See also:ob- tained ainsi. Pour si nous appelons les cycles (voir fig. 7) (x+y), y et le z, et les ances de résistance P, Q, R, S, G et B, et si E soit la force électromotrice dans le circuit de batterie, nous prenons les équations de cycle malades (P+g+r) (x+y) GyRz=O, 8 (Q+G+S)yG(x+y) - Sz=O, Fç.7. (R+S+B)zR(x+y)See also:Sy=E. de ces derniers nous pouvons facilement obtenir la solution pour (x+y)y=x, qui est le courant par le circuit de galvanomètre dans le x=E(PSRQ)o de forme. là où I est une certaine fonction de P, de Q, de R, de S, de B et de G. Des courants dans Sheets.In le cas de l'écoulement courant en feuilles plates, nous devons considérer certains points appelés les See also:sources auxquelles le courant coule dans la feuille, et certains points ont appelé les éviers auxquels elle part. Nous pouvons étudier, premier, le cas simple d'une source et un évier dans une feuille See also:plate infinie l'épaisseur S et la prise de la conductivité k. n'importe quel point P dans l'avion aux distances de R et de r de la source et descendre respectivement. Le potentiel V à P est évidemment donné par V Q à y '27rNO r2 où Q est la quantité de l'électricité assurée par la source par seconde. Par conséquent l'équation à la courbe équipotentielle est constante de rlr2=a. Si nous prenons un point à mi-chemin entre l'évier et la source pendant que l'origine d'un système de rectangulaire coordonne, et entre si la distance l'évier et la source est égale à p, et la ligne les joignant est prise comme axe de x, alors l'équation à la ligne équipotentielle est 3'2+(x+p)2 = une constante. y2+(xp)2 ceci est l'équation d'une See also:famille des cercles ayant l'axe de y pour un axe See also:radical See also:commun, un un ensemble de cercles entourant l'évier et un ensemble différent de cercles entourant la source. Afin de découvrir la forme du See also:jet des lignes courantes nous devons déterminer la trajectoire orthogonale à cette famille des cercles coaxiaux. Il est facile de prouver que la trajectoire orthogonale du système des cercles est un autre système des cercles passant tout par l'évier et la source, et comme corollaire de ce fait, comme que la résistance électrique d'un disque circulaire d'épaisseur uniforme est la même entre deux points quelconques pris n'importe où sur sa circonférence évier et source. Ces lignes équipotentielles peuvent être tracées expérimentalement en attachant les bornes une batterie ou des batteries aux petits fils qui touchent à de divers endroits une feuille de tinfoil. Deux fils fixés à un galvanomètre peuvent alors être placés sur le tinfoil, et un peut être maintenu stationnaire et l'autre peut être déplacé environ, de sorte que le galvanomètre ne soit pas traversé par le courant. La borne mobile trace alors hors d'une courbe équipotentielle. S'il y a des éviers et des sources de n dans une feuille de conduite d'avion, et si r, r ', r "soit les distances de n'importe quel point des éviers, et t, t ', t" les distances des sources, puis le ~ de r t t "= une constante, est l'équation aux lignes équipotentielles. Les lignes orthogonales de trajectoire ou de jet ont l'équation 1(00') = une constante, où 0 et 0 'sont les angles que les lignes tracées de n'importe quel point dans l'avion à l'évier et à la source correspondante font avec la ligne joignant cet évier et source. D'une façon générale il peut montrer que s'il y a n'importe quel nombre d'éviers et les sources dans une avion-conduite infinie couvrent, et si r, 0 sont le polaire coordonne de n'importe quel, alors l'équation sur les surfaces équipotentielles est donné par la See also:notation de l'équation E(a, r) = une constante. là où A est une constante; et l'équation au jet ou aux lignes courantes est F.(6) = une constante. Dans le cas de l'écoulement électrique dans trois dimensions le potentiel électrique doit satisfaire l'équation du See also:lacet de La, et une solution est donc trouvée en le formE(A/r) = une constante, comme équation sur une surface équipotentielle, d'où r est la distance de n'importe quel point sur cette surface une source ou évier. Le sujet de la convection Currents.The des courants électriques de convection a monté à la grande importance en liaison avec des investigations électriques modernes. La question si a electrified statiquement le corps dans le mouvement crée un champ magnétique est d'importance fondamentale. Les expériences pour l'arranger étaient des premières entreprises en l'année 1876 par H. A. See also:Rowland, à une See also:suggestion de H. von Helmholtz). Après des expériences préliminaires, le premier appareillage de Rowland pour évaluer cette hypothèse a été construit, comme suit: Un disque de ébonite a été couvert de bandes radiales d'See also:or-feuille et placé entre deux autres plats en métal qui ont agi en tant qu'écrans. Le disque a été alors chargé l'électricité et ensemble dans de la rotation See also:rapide. Il s'est avéré pour affecter une paire délicatement suspendue d'aiguilles magnétiques astatiques accrochées dans la proximité au disque juste comme , par la règle de Oersted's, un coïncident courant électrique circulaire avec la périphérie du disque. Par conséquent le disque statique-chargé mais rotatif devient en effet un courant électrique circulaire. Les expériences ont été répétées et confirmées par W. C. See also:Rontgen (annonce de Wied., 1888, 35, p. 264; 1890, 40, p. 93) et par F. Himstedt (annonce de Wied., 1889, 38, P. 5õ). Plus défunt V. Cremieu les a encore répétées et a obtenu les résultats négatifs (rend., 1900, 130, p. 1544, et 131, pp à suivre 578 et 797; 1901, 132, pp 327 et I io8). Ils étaient reconducted encore très soigneusement par H. See also:Pender (Phil. mag., 19or, 2, p. 179) et par E. P. See also: Heaviside (papiers électriques, vol. ii. p. 205) qu'electrified la sphère, se déplaçant avec une vitesse v et portant une quantité de l'électricité q, devrait produire une force magnétique H, à un point à une distance p du centre de la sphère, égale au péché O/p2 de qv, entre où 0 est l'angle la direction de p et le mouvement de la sphère. Adams a trouvé le champ produit par une charge électrique connue tournant à un connu, vitesse a eu une force pas très différente de celle prédéterminée par la formule ci-dessus. Une observation enregistrée par R. W. Wood (Phil. mag., 1902, 2, p. 659) fournit un fait confirmatoire. Il a noté que si l'anhydride carbonique fortement comprimé dans une See also:bouteille en acier est See also:permis d'échapper soudainement au See also:froid produit solidifie une certaine partie du See also:gaz, et le See also:gicleur de publication est plein des particules de la See also:neige d'anhydride carbonique. Ceux-ci par See also:frottement contre le See also:bec sont electrified franchement. Le See also:bois a causé au gicleur du gaz au passage par un See also:tube de See also:verre 2,5 millimètres. de diamètre, et constaté que ces particules de electrified la neige ont été soufflés par elle avec une vitesse de 2000 See also: D'ailleurs, il a constaté qu'une See also:aiguille magnétique accrochée près du tube a été guidée comme si tenu près d'un courant électrique. Par conséquent electrified franchement des particules dans le mouvement dans le tube créent un champ magnétique rond il. La nature d'une question électrique de Current.The, ce qui est un courant électrique? est impliqué dans la question plus grande de la nature de l'électricité. Les investigations modernes ont prouvé à que l'électricité négative est identique les électrons ou des corpuscules ce qui sont des composants de l'See also:atome chimique (voyez la MATIÈRE et l'cÉlectricité). Certaines argumentations mènent à la conclusion qu'un conducteur plein se compose non seulement d'atomes chimiques, mais qu'il y a une certaine proportion d'électrons libres actuels dans elle, la densité électronique ou nombre par unité du See also:volume déterminé par le matériel, sa température et d'autres conditions physiques. Si de la cause fonctionne pour ajouter ou enlever des électrons à un point il y a une See also:diffusion immédiate des électrons pour rétablir l'équilibre, et ce mouvement électronique constitue un courant électrique. Cette hypothèse explique la raison de l'identité entre les lois de la diffusion de la matière, de la chaleur et de l'électricité. La force électromotrice est alors toute cause faisant ou tendant pour faire un ` d'inégalité de la densité électronique dans des conducteurs, et peut résulter des différences de la température, c.-à-d. le • thermoelectromotive de force voient Berl. See also:Acad. Jujubes, 1876, p. 211; également H. A. Rowland et C. T. See also:Hutchinson, "sur l'effet électromagnétique des courants de convection," Phil. Mag., 1889, 27, p. 445. L'information et commentaires additionnelsIl n'y a aucun commentaire pourtant pour cet article.
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