Encyclopédie En ligne
Recherchez plus de 40.000 articles de l'encyclopédie originale et classique Britannica, la 11ème édition.
MAGNÉTOCOMPTEUR
Encyclopédie En ligneEncyclopédie À la maison :: LUP-MAL
del.icio.us it!
|
See also:Le MAGNÉTOCOMPT EUR, un nom, dans son See also:sens plus général, parce que n'importe quel See also:instrument mesurait la force de n'importe quel See also: Le magnétocompteur unifilar de modèle d'See also:observatoire de See also:Kew est montré dans les figues. 1 et 2. L'aimant se compose d'un See also:cylindre en See also:acier creux muni d'une balance et d'un objectif comme décrit ci-dessus, et est suspendu par un See also:long See also:fil de la See also:soie d'unspun, qui est attachée à l'extrémité supérieure au See also:chef H. The de torsion que l'aimant est les ébauches avant protégées par la boîte A, qui est fermée sur les côtés par deux obturateurs quand une observation est prise. Le télescope B sert à observer la balance fixée à l'aimant en déterminant le méridien magnétique, et à observer le soleil ou l'étoile en déterminant le méridien géographique. Quand la fabrication une détermination de la déclinaison d'un plomb en See also:laiton ayant le même See also:poids que l'aimant est d'abord suspendue dans son See also:endroit, et la torsion de la See also:fibre est See also:sortie. L'aimant ayant été joint, l'instrument est tourné autour de son axe See also:vertical jusqu'à ce que la division de centre de la balance semble coïncider avec le See also:croix-fil vertical du télescope. Les deux See also:vernier sur le See also:cercle de relèvement ayant été indiqué, l'aimant est alors inversés, c.-à-d. tourné par 18o° autour de son axe, et l'arrangement est répété. Un deuxième arrangement avec l'aimant inversé est généralement fait, et puis des autres qui placent avec l'aimant en son position originale. Le moyen de toutes les lectures des vernier donne la See also:lecture sur le cercle de relèvement correspondant au méridien magnétique. Pour obtenir le méridien géographique la boîte A est enlevée, et une See also:image du soleil ou d'une étoile est reflétée dans le télescope B à l'aide d'un petit miroir de N. This de miroir de passage peut tourner autour d'un axe horizontal qui est exclusivement à employé rightalmost, dans les observatoires fixes et dans le See also:domaine, consiste en observant la période d'un aimant librement suspendu, et puis en obtenant l'angle par lequel un aimant suspendu See also:auxiliaire est braqué par l'aimant utilisé dans la première See also:partie de l'expérience. Par l'expérience de vibration nous obtenons la valeur du produit du moment magnétique (m) de l'aimant dans le composant horizontal (h), alors que par l'expérience de débattement nous pouvons déduire la valeur du rapport de M à H, et par conséquent l'élasticité combinée par deux M et H. Dans le cas du modèle de Kew unifilar le même aimant qui est utilisé pour la déclinaison est habituellement utilisé pour déterminer H, et pour les buts de l'expérience de vibration qu'il est monté quant à l'observation du méridien magnétique. La période du tion de vibra- est obtenue à l'aide d'un chronomètre, en utilisant la méthode d'See also:oeil-et-See also:oreille. On doit également observer la température de l'aimant, pour lequel le See also:but un thermomètre C (fig. I) est fixée dans la boîte A. Quand la fabrication l'expérience de débattement du magnétocompteur est arrangée comme montré dans fig. 2. L'aimant auxiliaire a un miroir See also:plat joint, dont le See also:plan est perpendiculaire à l'axe de l'aimant. On observe une image de la balance B d'See also:ivoire après que la réflexion dans le miroir d'aimant par l'aimant K de A. The de télescope utilisé dans l'expérience de vibration soit soutenue sur un See also:chariot L qui peut glisser le long de la See also:barre graduée D. The que l'axe de l'aimant est horizontal et au même niveau que l'aimant de miroir, alors que quand la division centrale de la balance B semble coïncider avec le croix-fil vertical du télescope les haches des deux aimants sont perpendiculaires. Pendant le periment ex l'aimant de miroir est protégé contre des ébauches par deux See also:portes en See also:bois qui glissent dans les cannelures. Ce qui est connu pendant que la méthode de sinus est employée, parce que puisque les haches des deux aimants sont toujours perpendiculaires quand l'aimant de miroir est dans son tion zéro de posi-, le rapport M/h est tional de propor- au sinus de l'angle entre l'axe magnétique de l'aimant de miroir et du méridien magnétique. En entreprenant une expérience de débattement l'aimant flecting K de De est placé avec son centre à 30 centimètres de l'aimant de miroir et au à l'est du dernier, et l'instrument entier est tourné jusqu'à ce que la division de centre de la balance B coïncide avec le croix-fil du télescope, quand les lectures des vernier sur le cercle de relèvement sont notées. L'aimant K est alors renversé dans l'appui, et un nouvel arrangement pris. La différence entre les deux ensembles de lectures donne deux fois l'angle que l'axe magnétique de l'aimant de miroir fait avec le méridien magnétique. Afin d'éliminer n'importe quelle See also:erreur due au zéro de la balance D n'étant pas exactement au-dessous de l'aimant de miroir, l'appui L est alors enlevé sur le côté occidental de l'instrument, et les arrangements sont répétés. De plus, pour permettre une correction étant appliquée pour la longueur finie des aimants la série entière d'arrangements est répétée avec le centre de l'aimant de déflexion à 40 centimètres de l'aimant de miroir. Omettant des See also:limites de correction selon la température et sur l'effet inductif du magnétisme de la terre le moment de l'aimant de déflexion, si B est l'angle que l'axe de l'aimant braqué fait avec le méridien quand le centre de l'aimant de déflexion est à une distance r, puis péché de àM B = I + P+ ya+ &See also:amp;c., dans lequel P et Q sont des constantes selon les dimensions et les états magnétiques des deux aimants. La valeur des constantes P et Q peut être obtenue en faisant des expériences de débattement à trois distances. Il est, cependant, possible en choisissant convenablement les proportions des deux aimants de rendre P ou Q très petit. Ainsi il est habituel, si les aimants sont de See also:forme semblable, pour faire l'aimant braqué 0,467 de la longueur de l'aimant de déflexion, dans ce cas Q est négligeable, et au moyen de débattement expérimente ainsi à deux distances que la valeur de P peut être obtenue. (voir le C. Borgen, magnétisme terrestre, 1896, I. p. 176, et C. Chree, Phil. Mag., 1904 16], 7, P. 113.) Dans le cas de la correction d'expérience de vibration les limites doivent être présentées pour tenir See also:compte pour la température de l'aimant, pour l'effet inductif du gisement de la terre, qui augmente légèrement le moment magnétique de l'aimant, et de la torsion de la fibre de See also:suspension, aussi bien que le See also:taux du chronomètre. Si la température de l'aimant étaient toujours exactement la même dans la vibration et. les angles avec la ligne du collimation du télescope, et est parallèle à la surface du miroir. La période du passage du soleil ou de l'étoile à travers le fil vertical du télescope ayant été observé à l'aide d'un chronomètre duquel l'erreur est connue, il est possible de calculer l'azimut du soleil ou de l'étoile, si la See also:latitude et la See also:longitude de l'endroit de l'observation sont données. Par conséquent si les lectures des vernier sur le cercle de relèvement sont faites quand le passage est observé nous pouvons déduire la lecture correspondant au méridien géographique. La méthode ci-dessus de déterminer le méridien géographique a l'objection sérieuse qu'il est nécessaire de savoir l'erreur du chronomètre avec l'exactitude très considérable, une question d'une certaine difficulté en observant à n'importe quelle distance d'un observatoire fixe. Si, cependant, un See also:theodolite, équipé d'un télescope qui peut tourner autour d'un axe horizontal et d'avoir un cercle d'See also:altitude, est utilisé, de sorte qu'en observant un passage l'altitude du soleil ou de l'étoile peut être relevée au loin, alors le See also: Le fait que le moment de l'inertie de l'aimant change avec la température doit, cependant, être pris en considération. Dans l'expérience de débattement, en plus de la correction d'See also:induction, et See also:celle pour l'effet de la température le moment magnétique, une correction doit être appliquée pour l'effet de la température sur la longueur de la barre qui soutient l'aimant de débattement. Voir également See also: D. See also:Fraser, Magnetism terrestre, 1901, 6, p. 65, contenant une description d'un modèle modifié de Kew unifilar comme utilisée dans l'aperçu indien; H. See also:Sauvage, la See also:rue Petersbourg, 1896 (viii.), vol. 3, le numéro 7 de See also:Sc de Mem. See also:Acad. See also:PIM, contenant une description d'un magnétocompteur unifilar le plus raffiné avec lequel on le réclame résulte peut être obtenue d'un See also:ordre très supérieur d'exactitude; K. Haufsmann, fiir Instrumentenkunde, 1906, 26, p. 2 de Zeits., contenant une description d'un magnétocompteur pour l'usage de champ, a conçu par M. Eschenhagen, qui a beaucoup d'avantages. Les See also:mesures des éléments magnétiques à Sea.Owing au fait qui la proportion de la surface de la terre couverte par la See also:mer est tellement plus grande que la terre sèche, le determinaton des éléments magnétiques à bord du bateau est une question d'importance très considérable. Les mouvements d'un bateau excluent entièrement l'emploi de n'importe quel instrument dans lequel un aimant suspendu par une fibre a n'importe quelle partie, de sorte que l'unifilar soit peu adapté pour de telles observations. Afin d'obtenir la déclinaison un aimant pivoté est utilisé pour obtenir le méridien magnétique, le méridien géographique obtenu par des observations sur le soleil ou des étoiles. La See also:boussole d'un bateau soigneusement fait est habituellement utilisée, bien que dans certains cas la See also:carte de boussole, avec ses aimants See also:joints, soit faite à réversible, de sorte qu'on puisse éliminer la inclination au zéro de la carte de l'axe magnétique du système des aimants attachés à la carte par See also:inversion. En l'absence d'une carte si réversible la correction d'See also:index doit être déterminée par comparaison avec un magnétocompteur unifilar, des observations simultanées étant faites sur le See also:rivage, et ces observations répétées aussi souvent que l'occasion laisse. Pour déterminer la immersion le cercle de la immersion du See also:renard 'est employé. Ceci se compose d'un cercle See also:ordinaire de immersion (voir l'cInclinomètre) en lequel les extrémités de l'axe de l'See also:aiguille sont aiguës et le See also:repos jewelled dedans des trous, de sorte que les mouvements du bateau ne déplacent pas l'aiguille. L'instrument est, naturellement, See also:soutenu sur a gimballed la table, alors que le bateau pendant les observations est gardé sur un cours fixe. Pour obtenir la force du champ la méthode habituellement adoptée est que connu car le method.2 de See also:Lloyd pour effectuer une détermination de toute la force par cette méthode le cercle de immersion de renard a été légèrement modifié par E. W. Creak, et a été trouvé donnent des résultats satisfaisants à bord du bateau. Le cercle est équipé de deux aiguilles en plus de ceux utilisés pour déterminer la immersion, (a) une aiguille ordinaire de la immersion une, et l'autre (b) une aiguille qui a été chargée à une extrémité au moyen d'une petite See also:cheville qui s'adapte dans un de deux trous symétriquement placés dans l'aiguille. Le magnétisme de ces deux aiguilles n'est jamais renversé, et ils sont autant que possibles protégés contre le See also:choc et contre l'approche à d'autres aimants, de sorte que leur état magnétique puisse demeurer aussi constant comme possible. Fixée au croix-See also:bras qui See also: L'aiguille un être suspendu entre les See also:bijoux, et l'aiguille b étant tenue dans la bride, le croix-bras portant les microscopes et l'aiguille b de lecture est tournée jusqu'aux extrémités de l'aiguille un coïncider avec les croix-fils des microscopes. Les vernier ayant été indiqués, le croix-bras est tournés afin de guider l'aiguille a dans la direction opposée, et un nouvel arrangement soit prise. La moitié de la différence entre les deux lectures donne des 'See also:annales de l'électricité, 1839, 3, p. 288. 2 See also:Humphrey Lloyd, Proc. Roy. Acad. irlandais, 1848, 4, angle de P. 57.the par lesquels l'aiguille a a été guidé sous l'See also:action de l'aiguille b. cet angle dépend du rapport du moment magnétique de l'aiguille b à toute la force du gisement de la terre. Il implique également, naturellement, la distance entre les aiguilles et la See also:distribution du magnétisme des aiguilles; mais ce See also:facteur est déterminé en comparant la valeur donnée par l'instrument, à une station de rivage, à cela donnée par un magnétocompteur ordinaire. Par conséquent l'observation ci-dessus nous donne des moyens d'obtenir le rapport du moment magnétique de l'aiguille b à la valeur de toute la force de la terre. L'aiguille b est alors substituée à a, là n'étant maintenant aucune aiguille dans la bride fixée au bras de See also:microscope, et la différence entre la lecture maintenant obtenue et la immersion, ainsi que le poids supplémentaire à l'aiguille, donne le produit du moment de l'aiguille b dans toute la force de la terre. Par conséquent, des deux observations la valeur de toute la force de la terre peut être déduite. Dans une observation réelle l'aiguille de déflexion serait renversée, aussi bien que braquée, alors que différents poids seraient employés pour guider l'aiguille b. Pour une description de la méthode d'employer le cercle de renard pour des observations en mer consultez le See also:manuel d'Amirauté de l'enquête scientifique, p. 116, alors qu'une description de la forme la plus récente du cercle, connue See also:sous le nom de Lloyd-Grincent le modèle, sera trouvé dans Magnetism terrestre, 1901, 6, p. 119. Un See also:attachement à la boussole du bateau ordinaire, à l'aide de laquelle des mesures satisfaisantes du composant horizontal ont été faites à bord du bateau, est décrit par L. A. See also:Bauer dans Magnetism terrestre, 1906, 11, p. 78. Le principe de la méthode consiste en braquant l'aiguille de boussole à l'aide d'un aimant horizontal soutenu verticalement au-dessus de la carte de boussole, l'axe de l'aimant de déflexion étant toujours perpendiculaire à l'axe de l'aimant attaché à la carte. La méthode n'est pas strictement absolue, puisqu'elle présuppose une See also:connaissance du moment magnétique de l'aimant de déflexion. Dans la pratique on le constate qu'on peut préparer un aimant que, une fois convenablement protégé contre le choc, &c., maintient son moment magnétique suffisamment constant pour permettre à des observations de H d'être rendu comparable dans l'exactitude avec celui des autres éléments obtenus par les instruments d'See also:habitude utilisés en mer. (W. WN.) Magnéto-systeme optique. La première relation entre le magnétisme et la lumière a été découverte par See also:Faraday, 'qui a montré que le plan de la See also:polarisation d'un See also:rayon de lumière a été tourné quand le rayon a voyagé par certaines substances parallèles aux See also:lignes de la force magnétique. Cette See also:puissance de tourner le plan de la polarisation dans un champ magnétique a été montrée pour être possédée par toutes les substances refracting, si elles sont dans l'état plein, liquide ou gazeux. La rotation par des See also:gaz a été établie indépendamment par H. See also:Becquerel, 2 et See also:Kundt et RSntgen, 3 tandis que Kundt 'constatait que des films des métaux, du See also:fer, du See also:cobalt, du See also:nickel, See also:assez des minces magnétiques pour être énormes des rotations transparentes et produites, ceux-ci étant en fer et cobalt magnétisés à saturation au taux de 200,000° par centimètre d'épaisseur, et en nickel au sujet de 89,000°. La direction de la rotation n'est pas la même dans tous les See also:corps. Si nous appelons le positif de rotation quand on le See also: Le verre lourd de Faraday de l'oxygène d'éther d'See also:alcool de l'See also:eau de bisulfide de See also:carbone (à l'atmosphère de I) la variation de Verdet constante avec la température a été déterminé pour le bisulfide et l'eau de carbone par Rodger et Watson (endroit CIT). Ils trouvent si R, RO sont les valeurs de Verdet constantes à t°C. et à o°C. respectivement, alors pour le bisulfide R;=Ro (1 0016961) de carbone, et pour l'eau R, le =Ro (I-•0000ó5t•00000ó5t2). Pour les métaux magnétiques Kundt a constaté que la rotation n'a pas augmenté tellement rapidement à mesure que la force magnétique, mais qu'à mesure que cette force était augmentée la rotation a atteint une valeur maximum. Ceci suggère que la rotation soit proportionnelle à l'intensité de la magnétisation, et pas à la force magnétique. La quantité de rotation dans un domaine indiqué dépend considérablement de la longueur de vague de la lumière; plus la longueur de vague est courte plus la rotation est grande, changer de rotation peu plus rapidement que la See also:place See also:inverse de la longueur de vague. Verdet "a comparé lorsqu'il s'agit du bisulfide de carbone et créosote que la rotation donnée par la See also:formule B=mc-y (cadd) avec ceux a observée réellement; dans cette formule B est la rotation angulaire du plan de la polarisation, m une constante selon le See also:milieu, la longueur de vague de la lumière en air, et I son See also:indice de réfraction dans le milieu. Verdet a constaté que, bien que l'See also:accord soit juste, les différences sont plus grandes que peuvent être expliquées par des erreurs d'expérience. Verdet 12 a prouvé que la rotation d'une See also:solution de See also:sel est la See also:somme des rotations dues au sel et au dissolvant; ainsi, en mélangeant un sel qui produit la rotation négative avec de l'eau qui produit la rotation positive, il est possible d'obtenir une solution qui ne See also:montre aucune rotation. De telles solutions ne sont pas en général par magnétisme neutre. En mélangeant les substances diamagnétiques et paramagnétiques nous pouvons obtenir les solutions par magnétisme neutres, qui, cependant, produisent une rotation finie du plan de la polarisation. La relation de la rotation magnétique au consitution chimique a été étudiée dans le See also:grand détail par See also:Perkin, 3 See also:Wachsmuth, 4 See also:Jahn 'et Schonrock.6 la rotation du plan de la polarisation peuvent commodément être considérés comme dénotant que la See also:vitesse de la See also:propagation de la lumière circulaire-polarisée voyageant le long des lignes de la force magnétique dépend de la direction de la rotation du rayon, la vitesse quand la rotation est liée à la direction de la force magnétique, comme la rotation et la traduction d'une vis droitière étant différente de celle pour une rotation gauchère. Un rayon avion-polarisé peut être considéré comme composé de deux rayons à l'opposé circulaire-polarisés, et pendant que ceux-ci voyagent le long des lignes de la force magnétique avec différentes vitesses, de celui gagnera ou perdra dans la phase de l'autre, de sorte que quand elles sont encore composé elles corresponde à un rayon avion-polarisé, mais en conséquence du changement de la phase le plan de la polarisation ne coïncidera pas avec son position originale. La réflexion d'un Magnet.Kerr17 dans 1877 a constaté que quand la lumière avion-polarisée est incident sur le See also:poteau d'un électro-aimant, See also:poli afin d'agir comme un miroir, le plan de la polarisation de la lumière réfléchie soit tourné par l'aimant. De autres expériences sur ce phénomène ont été faites par Righi, 43 Kundt, 19 Du Bois, Y° Sissingh, 21 Halls, 22 Hurion, 23 Kaz24 et Zeeman.25 le cas le plus See also:simple est quand l'incident avion-a polarisé des See also:chutes légères normalement sur le poteau d'un électro-aimant. Quand l'aimant n'est pas excité le rayon reflété avion-est polarisé; quand l'aimant est excité que le plan de la polarisation est tourné par un petit angle, la direction de la rotation étant vis-à-vis celle des courants excitant le poteau. Righi a constaté que la lumière réfléchie a été légèrement elliptiquement polarisée, les haches de l'See also:ellipse étant de la grandeur très inégale. Un morceau d'See also:or-See also:feuille placé au-dessus du poteau arrête entièrement la rotation, prouvant qu'il n'est pas produit dans le See also: Quand la lumière est polarisée perpendiculairement au plan de l'incidence, la rotation est dans la même direction que ces courants quand l'angle d'incidence est entre l'o° et le 75° selon Kerr, entre l'o° et le 80° selon Kundt, et entre l'o° et le 78° 54'selon Righi. Quand l'incidence est plus oblique que ceci, la rotation du plan de la polarisation est dans la direction opposée aux courants électriques qui produiraient un champ magnétique du même signe. La théorie des phénomènes juste décrits a été eue See also:affaire avec par Airy, 27 C. See also:Neumann, 28 See also:maxwell, 29 See also:Fitzgerald, 30 See also:Rowland, 34 H. A. Lorentz, 32 Voight, 33 See also:Ketteler, 34 van Loghem, 35 See also:Potier, 36 le See also:basset, 37 Goldhammer, 33 Drude, 39 J. J. See also:Thomson, 40 et Leatham;41 pour une discussion See also:critique de plusieurs de ces théories que nous renvoyons le lecteur au rapport d'See also:association des See also:Anglais de Larmor 42. La plupart de ces théories ont procédé sur le plan de s'ajouter à l'expression pour les limites de force électromotrice indiquant une force semblable le character à cela découverte par Hall (voir le MAGNÉTISME) dans des conducteurs métalliques portant un See also:courant dans un champ magnétique, c.-à-d. une force électromotrice perpendiculairement à l'avion contenant la force magnétique et le courant électrique, et proportionnel au sinus de l'angle entre ces vecteurs. L'introduction d'une See also:limite de cette sorte donne la rotation du plan de la polarisation par la See also:transmission par toute la substance refracting, et par réflexion des métaux magnétisés, et montre un accord juste entre les résultats théoriques et expérimentaux. La manière la plus simple de traiter les questions semble, cependant, être d'aller aux équations qui représentent la propagation d'une vague voyageant par un milieu contenant des ions. Un See also:ion See also:mobile dans un champ magnétique sera agi au moment par une force mécanique qui est perpendiculaire à sa direction de See also:mouvement, et également à la force magnétique, et est égal par See also:charge d'unité au produit de ces deux vecteurs et du sinus de l'angle entre eux. Pour la brièveté nous prendrons le cas spécial d'un déplacement de vague parallèle à la force magnétique dans la direction de l'axe de z. Alors à supposer que tous les ions sont de la même sorte, et celui il y a n de ce chacun avec la masse m et charge e par See also:volume unitaire, les équations représentant le champ sont (voir les VAGUES ÉLECTRIQUES): Ko -- d~ de +4rrne = d~; da -+4rrne de K adapté par dz du dXo d9 'dz de da de dYo de décollement = de d = See also:Di du décollement z? mdt +R'dt+at = (mdt +ri de Xo+3-net)e+Hedt 2 dt+See also:art = (Yo+43 Ne, t)eHedt; là où H est le champ magnétique, le X, le Yo les composants de la partie de la force électrique dans la vague non due aux frais sur les atomes, le a et le,B externes les composants de la force, du f et des 7 magnétiques, coordonne d'un ion, R1 le coefficient de la résistance au mouvement des ions, et la force à la distance d'unité tendant à apporter l'ion de nouveau à sa position d'équilibre, Ko la capacité inductive spécifique d'un vide. Si les variables sont proportionnelles à EI(pz-4z) nous trouvons par la substitution que q est indiqué par l'équation q2Kop2PànHeap2 ±P2nHè2p2 'où par (un aane2) mpg de +RiLp, ou, en négligeant R, P=m(s2p2), où s est la période des ions libres. Si, le ql, q sont les racines de cette équation, correspondant alors au qi nous avons Xo = 1Yo et à q2 Xo = non. Nous obtenons ainsi deux à l'opposé rayons circulaires de:polarized voyageant avec les vitesses p/qi et p/q2 respectivement. Par conséquent si v1, v2 sont ces vitesses, et v la vitesse quand il n'y a aucun champ magnétique, nous obtenons, si nous négligeons des limites dans H2, j'I 4, rne3H p 2.12 v2 c m2 (s2 p2)2 j'I 4, rne'l-1'p v22 = v2 m2(s2 p2)2 la rotation r du plan de la polarisation par unité de longueur j'I 2, le 1P de rne3Hp2v _ (vi v2) m2(s2_p2)2 depuis I/v2=Ko+4, rne2/m(s2p2), nous ai si le µ est l'indice de réfraction pour la lumière de la fréquence p, et See also:Vo la vitesse de la lumière sous vide. µÌ = 4, rne2vò/m(s2-p2). . (i) De sorte que nous puissions mettre r = (,o2 I)2p2H/slrfznevoa (2) Becquerel (rendus de See also:Comptes, 125, p. 683) donne pour r le dµ 1mvodX de l'expression e H 'où X est la longueur de vague. C'est équivalent à (2) si est donné par (i). Il a prouvé que cette expression est en bon accord avec l'expérience. Le signe de r dépend du signe de e, par conséquent la rotation due aux ions négatifs serait vis-à-vis celle pour le positif. Pour la grande majorité de substances la direction de la rotation est que correspondant à l'ion de négation. Nous voyons des équations que la rotation est très grande pour une telle valeur de p comme des marques P=o: cette valeur correspond. à une période See also:libre des ions, de sorte que la rotation doive être très grande à proximité d'une See also:main d'absorption. Ceci avoir être vérifier pour See also:sodium See also:vapeur par Macaluso et Corbino.93 si avion-polariser lumière tomber normal sur un plat See also:visage milieu contenir ion, puis si électrique force dans incident vague être parallèle x et être égal vrai partie Ael(P'-°) si refléter See also:faisceau dans qui électrique force être parallèle x être représenter par Bol(See also: Ce résultat est de grand intérêt, comme c'est l'ordre de la valeur d'e/m dans electrified négativement les particules qui constituent les rayons cathodiques (voir la See also:CONDUCTION, III ÉLECTRIQUE. Par Des Gaz). Ainsi nous impliquons que les "particules de See also:cathode" sont trouvées dans les corps, même où pas à l'action des See also:champs électriques intenses, et sont sujets en fait un constituant ordinaire de la molécule. Des particules semblables sont trouvées près d'un fil incandescent, et également près d'un plat en métal illuminé par la lumière UV. La valeur d'e/m déduite de l'effet de Zeeman s'étend de to7 à 3,4 X Io7, la valeur d'e/m pour la particule dans les rayons cathodiques est 1.7.X Io7. La majorité des déterminations d'e/m de l'élasticité d'effect de Zeeman numérote plus grand que ceci, le maximum étant environ deux fois cette valeur. résultats remarquables et intéressants, dont ceux observés avec la ligne See also:bleu-See also:vert de cadmium peuvent être pris comme typiques. Il a constaté que dans un champ magnétique fort, quand les lignes de la force sont parallèles à la direction de la propagation de la lumière, la ligne est fractionnée dans un doublet, dont les constituants sont des côtés opposés de la position calme de la ligne, et que la lumière dans les constituants de ce doublet est circulairement polarisée, la rotation dans les deux lignes étant dans des directions opposées. Quand la force magnétique est perpendiculaire à la direction de la propagation de la lumière, la ligne est résolue en triplet, duquel la ligne moyenne occupe la même position que la ligne calme; tous les constituants de ce triplet avion-sont polarisés, le plan de la polarisation de la ligne moyenne étant perpendiculaire à la force magnétique, alors que les lignes extérieures sont polarisées sur un avion parallèle aux lignes de la force magnétique. Beaucoup de lumière est jetée sur ce phénomène par les considérations suivantes dues à H. A. Lorentz.96 Let nous pour considérer un ion attiré à un centre de la force par une force proportionnelle à la distance, et agi dessus par une force magnétique parallèle à l'axe de z: alors si m est la masse de la particule et du e sa charge, les équations du mouvement sont z m diz+ax = chaleur z et +ay=Hedt; d2z mat +az = O. là où l'étude plus sortie de A du comportement des lignes spectroscopiques a eu les moyens les exemples dans lesquels les effets ont produit par un aimant sont plus compliquée que ceux que nous avons décrites, en effet les cas simples sont beaucoup moins nombreuses que plus complexes. Ainsi See also:Preston 97 et See also:Cornu 48 ont prouvé que sous l'action d'un champ magnétique transversal un de D les lignes fractionne dans quatre, et l'autre dans six lignes; Preston a donné beaucoup d'autres exemples de ces quartets et sextets, et a prouvé que le changement de la fréquence, qui, selon la théorie simple indiquée, devrait être la même pour toutes les lignes, change réellement considérablement d'une ligne à l'autre, beaucoup de lignes ne montrant aucun déplacement appréciable. Le fractionnement d'une ligne simple dans un quartet ou un sextet indique, du point de vue de la théorie d'ion, que la ligne doit avoir son origine dans un système se composant de plus d'un ion. Un ion simple ayant seulement trois degrés de liberté peut seulement avoir trois périodes. Quand il n'y a aucune force magnétique agissant sur l'ion ces périodes sont égales, mais cependant sous l'action d'une force magnétique qu'elles sont séparées, leur nombre ne peut pas être augmenté. Quand donc nous obtenons quatre lignes ou plus, l'inférence est que le système donnant les lignes doit avoir au moins quatre degrés de liberté, et doit donc se composer de plus d'un ion. La théorie d'un système des ions s'influençant mutuellement expositions, comme nous devrions prévoir, que les effets sont plus complexes que dans le cas d'un ion simple, et que le changement de la fréquence n'est pas nécessairement identique pour tous les systèmes (voir le J. J. Thomson, Proc. Camb. Phil. Soc. 13, p. 
39). Preston 49 et Runge et Paschen ont montré que, dans certains cas en tout cas, le changement de la fréquence des différentes lignes est d'un tel caractère qu'ils peuvent être groupés dans la série tels que chaque ligne de la série a le même changement de la fréquence la même force magnétique, et, d'ailleurs, que les lignes homologues dans les éventails différents métaux appartenant au même See also:groupe ont le même changement de la fréquence. Un cas très remarquable de l'effet de Zeeman a été découvert par H. Becquerel et Deslandres (rendus de Comptes, 127, p. 18). Ils ont trouvé des lignes en fer quand les composants les plus guidés sont ceux polarisés dans l'avion perpendiculairement à la force magnétique. Sur la théorie simple la lumière polarisée de cette façon n'est pas affectée. Ainsi le comportement du spectre dans le champ magnétique promet de jeter la grande lumière sur la nature du See also:rayonnement, et peut-être sur la constitution des éléments. L'étude de ces effets a été considérablement facilitée par l'invention par Michelson 5° du spectroscope d'échelon. Il y a quelques phénomènes intéressants liés à l'effet de Zeeman qui plus facilement sont observés que l'effet lui-même. Ainsi le See also:coton 51 a constaté que si nous avons deux flammes de See also:Bunsen, A et B, coloré par le même sel, l'absorption de la lumière d'une par l'autre est diminuée si l'un ou l'autre est placé entre les pôles d'un aimant: ceci immédiatement est expliqué par l'effet de Zeeman, parce que les temps de la vibration des molécules de la flamme dans le champ magnétique ne sont pas identiques à ceux de l'autre flamme, et l'absorption est diminuée ainsi. Les considérations semblables expliquent le phénomène observé par Egoroff et Georgiewsky, 52 que la lumière émise d'une flamme dans un domaine transversal est partiellement polarisée dans un avion parallèle à la force magnétique; et également l'observation de Righi 53 qui si une flamme de sodium est placée dans un domaine See also:longitudinal entre Nicols croisé par deux, et un rayon de la lumière See also:blanche envoyait par une du Nicols, puis par la flamme, et puis par le deuxième See also:Nicol, la quantité de lumière passant par le deuxième Nicol est plus grande quand le champ est sur que quand il est éteint. Voight et Wiechert (See also:annonce de Wied. 67, p. 345) ont détecté la See also:double réfraction produite quand la lumière See also:voyage par une substance exposée à un champ magnétique perpendiculairement au See also:chemin de la lumière; ce résultat avait été prévu par Voight des considérations théoriques. See also:Jean Becquerel a fait quelques expériences très intéressantes sur l'effet d'un champ magnétique sur les bandes d'absorption fines produites par le xenotime, un phosphate du yttrium et de l'See also:erbium, et le tysonite, un fluorure de cérium, le lanthane et le didymium, et a obtenu les effets qu'il attribue à la présence des électrons positifs. Un compte très complet de magnéto et de électro-systeme optique est contenu dans Voight Magnéto-et Elektro-optik. 1 Expérimental See also:Recherche, La Série 19. rendus de 2 Comptes, 88, p. 709. Wied. See also:Ann. 6, p. 332; 8, p. 278; 10, p. 257. 4 Wied. Ann. 23, p. 228; 27, p. 191. 5 Wied. Ann. 31, p. 941. 6 Phil. Trans., A. 1885, See also:Pinte. J'I, p. 343. 7 Wied. Ann. 26, p. 456. 8 Phil. Trans., A. 1895, Pinte. 17, p. 621. 9 Wied. Ann. 24, p. 161. 1° Wied. Ann. 31, p. 970. rendus de 11 Comptes, 57, p. 670. rendus de 12 Comptes, 43, p. 529; 44, p. 1209. 13 Journ. Chem. Soc. 1884,, p. 421; 1886, p. 177; 1887, pp 362 et 808; 1888, p. 561; 1889, pp 68o et 750; 1891, p. 981; 1892, p. 800; 1893, pp 75, 99 et 488. 14 Wied. Ann. 44, p. 377. 15 Wied. Ann. 43, p. 280. 16 Zeitschrift f. physikal. Chem. II, p. 753. 17 Phil. Magnétique. [ 5 ] 3, p. 321. 18 annonce de chim. et De phys. [ 6 ] 4, p. 433; 9, p. 65; 10, p. 200. 19 Wied. Ann. 23, p. 228; 27, p. 191. 20 Wied. Ann. 39, p. 25. 21 Wied. Ann. 42, p. 115. 22 Phil. Magnétique. (51 12, p. 171. 23 Journ. De Phys. 1884, ù Wied de P. 3õ. 24 Beiblatter. Ann. 1885, p. 275. fibre d. Kerr'sche Erscheinung de 25 Messungen. Dissert Inaugural. See also:Leyde, 1893. 26 Phil. Magnétique. [ 5 ] 5, p. 161. 27 Phil. Magnétique. [ 3 ] 28, p. 469. See also:magn de 28 See also:matrices. DES Lichts, See also:Halle, 1863 de Drehung d. Polarisationsebene. l'électricité 29 et magnétisme, gerçure xxi 30 Phil. See also:Transport. 188o (2), p. 691. 31 Phil. Magnétique. (5) 11, p. 254, 1881. voûte 32. Merl. 19, p. 123. 33 Wied. Ann. 23, p. 493; 67, P. 345. 34 Wied. Ann. 24, p. 119. 36 Wied. Buvard de Bei, 8, p. 869. rendus de 36 Comptes, 1o8, p. 510. 27 Phil. Transport. 182, A. p. 371, 1892; Systeme optique physique, p. 393. 38 Wied. Ann. 46, p. 71; 47, p. 345; 48, p. 740; 50, p. 722. 39 Wied. Ann. 46, p. 353; 48, p. 122; 49, p. 690. 40 récent recherche, p. 489 et 41 seq. Phil. Trans., A. 1897, p. 89. 42 Brit. Assoc. See also:Rapportez, 1893. rendus de 43 Comptes, 127, p. 548. 44 See also:Taureau. les See also:sciences Belg de DES de De l'Acad.. (3) 9, pp 327, 381, 1885; 12 p. 30, 1886. 45 communications du laboratoire physique, Leyde, numéro 33, 1896; Phil. Magnétique. 43, P. z26; 44, pp 55 et 255; et 45, p. 197. voûte 46. Merl. 25, p. 190. 47 Phil. Mégohm. 45, p. 325; 47, p. 165. rendus de 48 Comptes, 126, p. 181. 49 Phil. Magnétique. 46, p. 187. 50 Phil. Magnétique. 45, p. 348. rendus de 51 Comptes, 125, p. 865. rendus de 52 Comptes, pp 748 et 949, rendus de t897• 63 Comptes, 127, p. 216; 128, p. 45. (J. J. L'information et commentaires additionnelsIl n'y a aucun commentaire pourtant pour cet article.
» Ajoutez l'information ou les commentaires à cet article.
Svp lien directement à cet article:
Accentuez le code ci-dessous, le bon déclic, et choisissez la "copie." Collez-alors la dans votre website, email, ou tout autre HTML. Situez le contenu, les images, et le copyright de disposition © 2006 - Produisez net les industries, copie de worldwide. |
|
|
[back] MAGNÉTITE |
[next] MAGNÉTOGRAPHE |