Online Enzyklopädie

Suchen Sie über 40.000 Artikeln von der ursprünglichen, klassischen Enzyklopädie Britannica, 11. Ausgabe.

NIWRMI 111111 111111111111

Online Enzyklopädie
Ursprünglich, erscheinend in der Ausgabe V26, Seite 829 von der Enzyklopädie 1911 Britannica.
» Bilden Sie eine Korrektur zu diesem Artikel.
» Fügen Sie Informationen oder comments diesem Artikel hinzu.
Spread the word: del.icio.us del.icio.us it!

NIWRMI 111111 ~llll°~-Plat invorratsbehälter See also:

des llll~_~See also:r 111111111111 111ItIIIII111111, für den See also:f als 0•000025 fast genommen werden kann, die Korrektur beträgt -0.0625° an 50° See also:C., 3.83° an 445° C. und 22.See also:5° an t000° C. See also:Der Wert des grundlegenden Koeffizienten f kann mit viel grösserer Genauigkeit als der Koeffizientover festgestellt werden jede mögliche andere Strecke der Temperatur. Die zufriedenstellendste Methode soll die See also:Birne selbst als Quecksilbergewichtthermometer benutzen, und leitet die Kubikexpansion des Glases von der absoluten Expansion des Quecksilbers ab, wie von See also:Regnault festgestellt. Leider unterscheiden sich die Verkleinerungen von Beobachtungen Regnaults durch unterschiedliche Rechner beträchtlich gleichmäßig für den grundlegenden See also:Abstand. Die See also:Werte des grundlegenden Koeffizienten reichen vom 00018153 Regnault und von •00018210 Broch, bis zu 00018253 Wullner. Der extreme Unterschied stellt eine Ungewißheit von ungefähr 4 Prozent See also:dar. (I in 25) in der Expansion des Glases. Diese Ungewißheit ist über auch die Zeiten, die der Gewichtthermometerbeobachtungen so groß sind wie die wahrscheinliche Störung. Aber die Expansion ist über den Begrenzungen auf den grundlegenden Abstand hinaus sogar weniger sicher. Eine andere Methode der See also:Bestimmung der Expansion der Birne soll die lineare Expansion eines Schlauches oder einer See also:Stange des See also:gleichen Materials beobachten und leitet die Kubikexpansion auf der See also:Annahme ab, daß die Expansion isotrop ist. Es ist wahrscheinlich, daß die Ungewißheit, die in diese Annahme mit einbezogen wird, im See also:Kasten der See also:Glas- oder Porzellanbirnen, wegen der Schwierigkeit des vollkommenen Ausglühens, als im Kasten der metallischen See also:Birnen grösser ist. Außer kleinen Strecken der Temperatur, ist die Annahme eines konstanten Ausdehnungskoeffizienten nicht genug genau.

Sie ist folglich üblich, anzunehmen, daß der Koeffizient eine lineare Funktion der Temperatur ist, damit die vollständige Expansion von 0° C. im FormdV = im t(a+bt)Vo ausgedrückt werden kann, in diesem See also:

Fall das grundlegende Koeffizientf=a-See also:l-Ioob. Diesen Ersatz in der bereits gegebenen worden See also:Formel bildend, erreichen wir die vollständige Korrektur dt=(f+bT)t(t-See also:loo). . (18) wird es beobachtet, daß die See also:Bezeichnung, die b mit einbezieht, aus beträchtlichem Wert bei den hohen Temperaturen wird. Leider kann es nicht mit der gleichen Genauigkeit wie f festgestellt werden, weil die Zustände der Beobachtung an den Fixpunkten viel vollkommener als bei anderen Temperaturen See also:sind. Vorausgesetzt daß die Strecke der Beobachtungen für die Ermittlung der Expansion mit der Strecke der Temperaturmaße co-extensive ist, für die die Korrektur angefordert wird, wird die Ungewißheit der Korrektur nicht oxceed groß die der Expansion, die an irgendeinem See also:Punkt der Strecke beobachtet wird. Sie ist nicht jedoch ungewöhnlich die Werte von b abzuleiten und f von den Beobachtungen begrenzt See also:zur Strecke 0° zum too° C., in diesem Fall eine Störung der t-Prozente, in der beobachteten Expansion an 50° C., eine Störung der Prozente õ bedeuten würde. bei 445 oder von Prozenten 3õ. an See also:I000° C. (Callendar, Phil. Mag. See also:Dezember 1899). Außerdem folgt er auf keinen Fall, daß der Durchschnittswert von b zwischen 0° und too° C. derselbe wie bei den höheren oder niedrigeren Temperaturen sein sollte. Die Methode der Extrapolation würde folglich vermutlich zu falsche See also:Resultate in vielen Fällen führen, selbst wenn der Wert mit absoluter Präzision über dem grundlegenden Abstand festgestellt werden könnte. Es ist wahrscheinlich, daß diese Expansion-Korrektur, die nicht wie viele der anderen Korrekturen verringert werden oder beseitigt werden kann, die erwähnt worden sind, die Hauptquelle der Ungewißheit in der Realisierung der absoluten See also:Skala der Temperatur gegenwärtig ist.

Die Ungewißheit ist vom See also:

Auftrag von einem See also:Teil in fünf oder 10 tausend auf dem grundlegenden Abstand, aber kann 0.5° an 500° C. und 2° oder 3° erreichen an I000° C. 18, Grösseres theoretisches See also:Interesse Thermodynamical Correction.Of, aber weniger praktischen Wertes wegen seines Smallness, ist die Verkleinerung der Skala des Gasthermometers zur thermodynamical Skala. Die Abweichungen eines Gases von der idealen Gleichung pv = R0 können durch eine Vielzahl der unterschiedlichen Methoden geprüft werden, die in der See also:Kombination eingesetzt werden sollten, um die See also:Form der charakteristischen Gleichung festzustellen. Die Hauptmethoden, durch die das Problem in See also:Angriff genommen worden ist, sind die folgenden: (i) Durch den Vergleich des Gases füllten Thermometer mit unterschiedlichen Gasen, oder mit dem gleichen See also:Gas mit unterschiedlichem See also:Druck (Fravimetric und manometrische Methoden einsetzend) werden die See also:Unterschiede bezüglich ihrer Anzeigen durch so weit eine Strecke der Temperatur beobachtet, wie möglich. Regnault, diese Methode einsetzend, gefunden, daß die Unterschiede bezüglich der Skalen der dauerhaften Gase hinsichtlich so See also:klein waren, ist über den Begrenzungen auf Genauigkeit seiner Beobachtungen hinaus. Grössere Verfeinerungen des Maßes anwendend, haben Chappuis und andere bei der Messung kleine Unterschiede gefolgt, die ein wichtiges See also:Lager auf der See also:Art der charakteristischen Gleichung haben. Sie stellen zum Beispiel dar daß die Gleichung von van Der Waals, entsprechend der alle manometrischen Gasthermometer in ihre Anzeigen genau zustimmen sollten, Änderung erfordert, ihr zu ermöglichen, das Verhalten der Gase sogar mit gemäßigtem Druck darzustellen. (2) indem man die Druck- und Expansionskoeffizienten der unterschiedlichen Gase zwischen See also:o° und too° C. mißt, können die Werte des grundlegenden See also:null (das wechselseitige des Ausdehnungskoeffizienten oder Druck) für jedes Gas unter unterschiedlichen Bedingungen beobachtet werden und verglichen werden. Der See also:Beweis geht, zu zeigen, daß die Werte des grundlegenden null für alle Gase zur gleichen See also:Begrenzung nämlich das absolute See also:Nullpunkt neigen, wenn der Druck unbestimmt verringert wird. Die Art der charakteristischen Gleichung angenommen muß zum Darstellen der Veränderungen dieser Koeffizienten fähig sein. (3) indem man die Veränderungen des Produktes pv mit Druck bei der konstanten Temperatur beobachtet, werden die Abweichungen der unterschiedlichen Gase vom See also:Gesetz Boyles festgestellt. Experiment zeigt, daß die Änderungsgeschwindigkeit des Produktes pv mit See also:Zunahme des Drucks, nämlich See also:d(pv)/dp, für gemäßigten Druck wie die sehr nahe konstant ist, die im Gasthermometry eingesetzt werden.

Dieses deutet an, daß die charakteristische Gleichung von der Art See also:

v=F(0)/p-1 f(0) sein muß. . . . (19) in denen F(0) und f(0) Funktionen der Temperatur nur zu einem ersten Näherungswert mit gemäßigtem Druck sind. Die Funktion F(0), den Grenzwert von pv mit nulldruck darstellend, scheint, zur absoluten Temperatur für alle Gase See also:einfach proportional zu sein. Die Funktion f(0), den Defekt der See also:Ausgabe von der idealen Ausgabe darstellend, ist die Steigung der Tangente an p = O zum Isothermal von 0 auf dem pv, p-See also:Diagramm und wird benannt manchmal den "eckigen Koeffizienten.", Sie scheint, von der Form zu sein b-c, in der b eine kleine See also:konstante Quantität, die "Co-Ausgabe," des gleichen Auftrages der Größe wie die Ausgabe der Flüssigkeit ist und c vom See also:Zusammenhang oder von der Co-Anhäufung der Moleküle abhängt und für alle Gase ununterbrochen und unbestimmt mit Aufstieg der Temperatur vermindert. Diese Methode der See also:Untersuchung ist sehr weit, besonders See also:am Hochdruck angenommen worden, aber ist zum Einwand geöffnet, daß die Quantität b-c ein sehr kleiner See also:Bruch der idealen Ausgabe im Kasten der dauerhaften Gase mit gemäßigtem Druck ist, und sein Grenzwert am p=o ist folglich schwierig, genau festzustellen. (4) durch das Beobachten des abkühlenden Effektes d0/dp oder das Verhältnis des Falles der Temperatur zum Fall des Drucks unter Bedingungen der konstanten Gesamthitze, wenn ein Gas ständig durch einen porösen Stecker fließt, ist es möglich, die Veränderung der Gesamthitze mit Druck von der Relation festzustellen Sde/dp = 0dv/d0 - v. . . . (20) (sehen Sie See also:THERMODYNAMIK, § zu, Gleichung 15.), Diese Methode hat den See also:Vorteil von die Abweichungen vom idealen See also:Zustand, seit See also:direkt messen 0dv/d0 = v für ein ideales Gas, und der abkühlende Effekt verschwindet. Aber die Methode ist schwierig durchzuführen und ist selten zugetroffen worden. Genommen in See also:Verbindung mit Methode (3), leistet sich die Beobachtung des abkühlenden Effektes bei den unterschiedlichen Temperaturen den meisten wertvollen Beweis hinsichtlich der Veränderung des Defektes der Ausgabe c b vom idealen Zustand. Die Formel, die angenommen wird, um die Veränderungen von c mit Temperatur darzustellen, muß wie beide Beobachtungen auf der Verdichtbarkeit und die auf dem abkühlenden Effekt erfüllen sollen.

Es ist möglich, zum Beispiel die Konstanten in der Formel van Der Waalss kann zu beschließen, um entweder (3) oder (4) innerhalb der Begrenzungen auf experimentelle Störung, aber sie separat zu erfüllen nicht beschlossen werden, um beide zu erfüllen. Die einfachste hinsichtlich c zu bildende Annahme ist, daß sie umgekehrt als etwas See also:

Energie n der absoluten Temperatur schwankt oder daß c = co(Oo/O)°, wo Co der Wert von c bei der Temperatur 0o ist. In diesem Fall nimmt der Ausdruck 0dv/d0-v die einfache Gestalt an (n+-t)c- b. die Werte von n, von c und von b könnte von den Beobachtungen des abkühlenden Effektes Sd0/dp alleine über einer genügenden Strecke der Temperatur errechnet werden, aber, infolge von dem Seitenrand der experimentellen Störung und der geringen See also:Menge der Beobachtungen, die vorhanden sind, ist es besser, die Beobachtungen auf der Verdichtbarkeit zusätzlich zu denen auf dem abkühlenden Effekt zu gebrauchen. Es ist vorzuziehend, die Werte von c und von b direkt von der Gleichung (20), anstatt des Versuchens zu errechnen, die Gleichung entsprechend Methode Kelvins (Ency. aber ED ix Vol. XI P. 573) zu integrieren, weil es dann einfach ist, die Veränderung der spezifischen See also:Hitze See also:S zu berücksichtigen, die manchmal wichtig ist. Berechnung des Correction.Having fand die wahrscheinlichsten Werte der Quantitäten c, b und n von den experimentellen See also:Daten, die Berechnung der Korrektur kann sehr einfach bewirkt werden, wie folgt: Die Temperatur durch Gasthermometer wird durch die Relation T=pv/R definiert, in der das konstante R von den Beobachtungen am o° festgestellt wird und charakteristische Gleichung loo°c. The in absoluter Temperatur 0 ausgedrückt in das forme = in das pv/R'+q eingesetzt werden kann, in dem q eine kleine Quantität der gleichen Maße wie Temperatur ist, gegeben durch die Relation q=(c-b)p/R. . . . (21) wird das konstante R ', wie festgestellt, bevor, durch Hinweis auf dem grundlegenden Abstand, der die Relation R'/R = I +(q1- qo)/See also:Ioo gibt, wo qi, qo die Werte von q an Ioo° und an 0° C. beziehungsweise sind. Die dem grundlegenden null zum Gasthermometer, um den Wert hinzuzufügende Korrektur der absoluten null 00 abzuleiten (die absolute Temperatur, die 0° C entspricht.) wird durch die Gleichung, 00- zu = gehen - (gi - go)Oo/too gegeben. . . (22) berechnete das der Celsiustemperatur t hinzuzufügende Korrekturpapier.lösekorotron durch Gasthermometer von 0° C., um den entsprechenden Wert der absoluten Temperatur abzuleiten, die auch von 0° C. berechnet wurde, wird gegeben durch die Relation, abgeleitet von der Formel (14), See also:Papier.lösekorotron = (q - gehen Sie) - (qi - gehen Sie), t/Ioo.

. . (23) wo q der Wert am t° C. der See also:

Abweichung ist (c - B) p/R. Die Formeln können See also:weiter vereinfacht werden, wenn der See also:Index n eine einfache Ganzzahl wie t oder 2 ist. Die Werte der Korrekturen für jedes mögliches gegebene Gas mit unterschiedlichem Ausgangsdruck sind direkt zum Druck proportional. Werte des Corrections.If nehmen wir für den Gaswasserstoff die Werte c = 1,5 c.c. am o° C., b = 8•o c.c., mit dem Index stellen n = I.5, die die Beobachtungen von See also:Joule und von See also:Thomson auf dem abkühlenden Effekt erfüllen, und die von Regnault, von Amagat und von Chappuis auf der Verdichtbarkeit, die Werte des Absoluten Bo auf Null ein, errechnet von den Werten Chappuiss des Drucks und Expansionskoeffizienten mit auch ems.-Ausgangsdruck, werden gefunden, um 273.10° und 273.05° beziehungsweise, die reciprocals der Koeffizienten selbst zu sein, die 273,03 und 273,22 sind. Die Korrekturen sind und von den gegenüberliegenden Zeichen klein. Für Stickstoff co=1.58, b1.14, n=1,5 nehmend, See also:finden wir ähnlich 273.10° und 273.23° für das absolute Nullpunkt, das KorrektureoTo in diesem Fall, das fast I° beträgt. Die See also:Vereinbarung ist sehr gut, die Schwierigkeit der Bestimmung der kleinen Abweichungen c und b und die möglichen Störungen der Expansion und der Druck-Koeffizienten betrachtend. Es See also:sieht sicher aus, daß der Wert des Absoluten null innerhalb einiger Hundertstel eines Grads 273.10° ist. Andere Beobachtungen bestätigen dieses Resultat innerhalb der Begrenzungen auf experimentelle Störung. Der Wert des Index n ist im Allgemeinen als Gleichgestelltes bis 2 für diatomic Gase genommen worden, aber dieser erfüllt entweder die Beobachtungen auf dem abkühlenden Effekt oder die auf dem See also:Brunnen der Verdichtbarkeit so nicht als n = 1,5, obgleich es verhältnismässig wenig zum Wert des absoluten Nullpunkts unterscheidet.

Phoenix-squares

Der Wert, der von der Beobachtung Traverss des Druck-Koeffizienten des Heliums abgeleitet wird, ist 273.13° und nimmt n=4, das der wahrscheinliche Wert des index.for ein monatomic Gas ist. Die Anwendung der Methode zur Kohlensäure des condensible Gases ist als Test der Methode interessant (obgleich das Gas selbst nicht für Thermometry entsprochen wird), weil seine Abweichungen vom idealen Zustand also groß sind und so sorgfältig studiert worden sind. Die Beobachtungen von Joule und von Thomson auf dem abkühlenden Effekt geben Co = 3,70 c.c., b = o.58 c.c., n=2, vorausgesetzt daß Genehmigung für die Veränderung der spezifischen Hitze mit Temperatur gebildet wird, wie durch Regnault und See also:

Wiedemann festgestellt. Werte Chappuiss der Druck- und Expansionskoeffizienten stimmen zu, wenn sie 273.05° für das absolute Nullpunkt, die Werte der Korrekturen BoTo geben, das 4.6° und 5.8° beziehungsweise ist. Die Werte des Skalakorrekturpapier.lösekorotrones, das von diesen Formeln abgeleitet wird, stimmen mit denen experimentell festgestellt von Chappuis im Kasten der Kohlensäure innerhalb der Begrenzungen auf Vereinbarung der Beobachtungen selbst überein. Die errechneten Werte für Stickstoff und See also:Wasserstoff geben ziemlich kleinere Unterschiede als die, die experimentell gefunden werden, aber die Unterschiede selbst sind vom gleichen Auftrag wie die experimentellen Störungen. Die Abweichungen des Wasserstoffs und des Heliums von der absoluten Skala zwischen o° und loo° C. sind vom Auftrag von nur 00i° und über den Begrenzungen auf Genauigkeit des Experimentes hinaus. Sogar an -2ö° C. (nahe dem Kochenpunkt des Wasserstoffs) sind die Korrekturen der konstanten Ausgabenwasserstoff- und -heliumthermometer nur zehnte eines Grads, aber, da sie von den gegenüberliegenden Zeichen sind, beträgt der Unterschied bis Fünftel eines Grads an diesem Punkt, der ungefähr mit dem übereinstimmt, der von Travers beobachtet wird. Für eine vollere Diskussion über das Thema, zusammen mit Tabellen von Korrekturen, kann der Leser auf Papiere durch Callendar, Phil sich beziehen. Mag. V.

P. 48 (1903) und Büro internes See also:

Paris, xiii D. See also:Berthelot, Pratts und Mem.. (1903). Berthelot nimmt eine ähnliche Art Gleichung zu dem an, das oben, aber gegeben wird, Nehmen n=2 in See also:allen Fällen und folgt dem sogenannten Gesetz der entsprechenden Zustände. Diese Annahme ist von der zweifelhaften Gültigkeit und konnte verhältnismäßig große Störungen im Kasten der monatomic Gase verursachen. 19, Limitations.In die Anwendung des Gasthermometers zum Maß bestimmter Schwierigkeiten der hohen Temperaturen werden angetroffen, die materiell die Strecke des Maßes und des Grads von Genauigkeit erreichbar begrenzen. Diese können unter die heads(1) Änderungen in der Ausgabe der Birne ungefähr eingestuft werden; (2) Durchsickern, Ausschließung und Porosität; (3) chemische See also:Umwandlung und Auflösung. Die Schwierigkeiten entstehen teils aus Defekten in den Materialien, die für die Birne vorhanden sind, und teils aus der kleinen See also:Masse des Gases umgeben. Die Mühen wegen der unregelmäßigen Änderungen der Ausgabe Glasbirnen, die den Quecksilberthermometer bei den gewöhnlichen Temperaturen See also:beeinflussen, geworden also an den höheren Punkten der Skala hinsichtlich übertrieben sind eine ernste Quelle der Mühe im Gasthermometry trotz der größeren Expansion des twentyfold. Zum Beispiel wird die Ausgabe einer Glasbirne vorbei von ein See also:viertel bis Hälfte von 1 Prozent vermindert, das erste mal sie zur Temperatur des kochenden See also:Schwefels (445° C.) geheizt wird. Dieses würde nicht soviel ausmachen, wenn die Ausgabe dann konstant blieb.

Leider fährt die Ausgabe fort, besonders im Kasten des harten Glases, jede See also:

Zeit zu ändern, die er geheizt wird, durch Mengen, die nicht vorausgesagt werden können und die zu groß sind zu vernachlässigen. Die genaueste Methode des Berücksichtigens dieser Veränderungen in einer See also:Reihe von Beobachtungen, ohne die Birne nachzueichen und wieder zu füllen und zu säubern, soll den bekannten konstanten Wert des Ausdehnungskoeffizienten des Gases annehmen, und die Ausgabe der Birne jederzeit errechnen, indem sie Beobachtungen im See also:Eis und dämpfen nimmt (Phil. Trans. A. 1891, Vol. 132, P. 124). Ähnliche Änderungen finden mit See also:Porzellan bei den höheren Temperaturen statt. Metallische Birnen sind weite vollkommenere als Glasbirnen in dieser Hinsicht. Es ist wahrscheinlich, daß Silikonbirnen das vollkommenste sein würden. Der Verfasser schlug den Gebrauch von diesem Material vor (im Journ. See also:Eisen- und Stahlinstallation für 1892), aber kann Birnen aus genügender Größe konstruieren nicht. See also:W.

A. See also:

Shenstone jedoch nachher gefolgt und scheint dort, eine gute Aussicht zu sein, daß diese Schwierigkeit bald See also:herabgesetzt wird. Die Schwierigkeiten des Durchsickerns und der Porosität treten hauptsächlich mit Porzellanbirnen auf, besonders wenn sie nicht tadellos nach innen glasiert werden. Eine ähnliche Schwierigkeit tritt mit metallischen Birnen des Platins oder des See also:Platin-Iridiums, im Kasten des Wasserstoffs auf, der Durchläufe See also:frei durch das See also:Metall durch Ausschließung bei den hohen Temperaturen. Die Schwierigkeit kann vermieden werden, indem man entweder See also:Stickstoff oder vorzugsweise See also:Argon oder See also:Helium als das thermometrische Material bei den hohen Temperaturen ersetzt. Mit vielen Arten Glas und Porzellan fängt die chemische Tätigkeit des Wasserstoffs an, bei den Temperaturen beträchtlich zu sein, die so See also:niedrig sind, wie Zoo° oder 300° C. In jeder möglicher Fall, wenn metallische Birnen benutzt werden, es See also:absolut notwendig ist, um sie vor Ofengasen zu schützen, die Wasserstoff enthalten können. Dieses kann erfolgt werden entweder, indem man umgibt die Birne in einem See also:Schlauch des Porzellans oder durch das Verwenden irgendeiner Methode der elektrischen See also:Heizung, die nicht das Vorhandensein des Wasserstoffs verursachen kann. Bei den sehr hohen Temperaturen ist es wahrscheinlich, daß die Auflösung der diatomic Gase wie Stickstoff anfangen konnte, beträchtlich zu sein, bevor die Begrenzung auf Widerstand der Birne selbst erreicht wurde. Es würde vermutlich, aus diesem See also:Grund, Argon oder Helium der monatomic und extrem Edelgase zu benutzen das besser sein. 20, Andere Methods.Many-Versuche sind, die Schwierigkeiten des Gases zu überwinden pyrometry gebildet worden, indem man andere Methoden des Maßes annahm. Unter dem interessantesten kann erwähnt werden: (i.) die Veränderung der Wellenlänge des Tones.

Der Einwand zu dieser Methode ist die Schwierigkeit von die Wellenlänge und des Behebens für die Expansion des Materials der Schläuche genau beobachten, in denen es gemessen wird. Es gibt den weiteren Einwand, den die See also:

Geschwindigkeit als die Quadratwurzel der absoluten Temperatur verändert. (ii.) ist eine ähnliche Methode, aber ein vielversprechenderes, die Veränderung des Brechungsvermögens eines Gases, das mit großer Genauigkeit durch eine Störungsmethode gemessen werden kann. Hier wieder gibt es Schwierigkeit, wenn man die genaue Länge der geheizten See also:Spalte des Gases feststellt und wenn man die Temperaturuniform während einer See also:langen Spalte bei den hohen Temperaturen beibehält. Diese Schwierigkeiten sind ingeniously von D. Berthelot getroffen worden (Comptes Rendus, 1895, 120, P. 831). Aber die Methode ist nicht einfach zuzutreffen, und der Grad von Genauigkeit erreichbar ist vermutlich zu den Birnenmethoden minderwertig. (iii.) sind Methoden abhängig von dem Erguß und der Transpiration der Gase durch feine Öffnungen und Schläuche in der Praxis von Barus und vom Verfasser gesetzt worden. Die Methode von Transpiration, wenn der Widerstand des Schlauches, durch den der Strom des Gases geführt wird, auf der Brückengrundregel See also:Wheatstone (Natur, März 23. 1899) gemessen wird, ist extrem empfindlich, und der Apparat kann sehr klein und empfindlich gebildet werden, aber die Methode kann nicht für Extrapolation an den hohen Temperaturen verwendet werden, bis das Gesetz der Zunahme des Widerstandes mit See also:Sicherheit festgestellt worden ist. Dieses kann in naher See also:Zukunft erfolgreich vollendet werden, aber das Gesetz ist anscheinend nicht also einfach, wie normalerweise soll.

End of Article: NIWRMI 111111 111111111111

Zusätzliche Informationen und Anmerkungen

Es gibt keine Anmerkungen dennoch für diesen Artikel.
Bitte Verbindung direkt zu diesem Artikel:
Heben Sie den Code unten, rechtes Klicken, hervor und wäen Sie "Kopie." vor, Kleben Sie sie dann in Ihr website, in email oder in anderes HTML.
Stationieren Sie Inhalt, Bilder und Layout copyright © 2006 - Net Industries, weltweit.
Kopieren Sie nicht, downloaden Sie, bringen Sie oder wiederholen Sie anders den Aufstellungsortinhalt ganz oder teilweise.

Verbindungen zu den Artikeln und zum Home Page werden immer angeregt.

[back]
NIVERNAIS, LOUIS CHARLES BARBON MANCINI MAZARINI 		[next]
NIXIE

Seite © 2006 - Net Industries