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LAGER

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Ursprünglich, erscheinend in der Ausgabe V17, Seite 1015 von der Enzyklopädie 1911 Britannica.
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LAGER und See also:

SCHMIERUNG. § 99. See also:Arbeit See also:der See also:Friktion. Der Moment der Friction.The-Arbeit durchgeführt in einer Maßeinheit der See also:Zeit, wenn er die Friktion eines Paares Oberflächen überwindt, ist das Produkt der Friktion durch die See also:Geschwindigkeit See also:des Schiebens der Oberflächen über einander, wenn das dasselbe während des vollständigen Umfangs einer Rubbingoberflächen ist. Wenn diese Geschwindigkeit für unterschiedliche Teile der Rubbingoberflächen unterschiedlich ist, soll die Geschwindigkeit jedes Teils mit der Friktion dieses Teils multipliziert werden und die See also:Resultate summiert worden oder integriert werden. Wenn die relative See also:Bewegung der Rubbingoberflächen eine von Umdrehung ist, kann die Arbeit der Friktion in einer Maßeinheit der Zeit, für einen See also:Teil der Rubbingoberflächen in einem gegebenen See also:Abstand von der See also:Mittellinie der Umdrehung, gefunden werden, indem man zusammen die Friktion dieses Teils, seines Abstandes von der Mittellinie und der Winkelgeschwindigkeit multipliziert. Das Produkt der Kraft der Friktion durch den Abstand, in dem sie von der Mittellinie der Umdrehung fungiert, wird der Moment der Friktion benannt. Der Gesamtmoment der Friktion eines Paares drehender Rubbingoberflächen ist die Summe oder das Integral der Momente der Friktion von ihren einigen Teilen. um dieses symbolisch auszudrücken, See also:lassen Sie DU den See also:Bereich eines Teils eines Paares Rubbingoberflächen in einem Abstand See also:r von der Mittellinie ihrer relativen Umdrehung darstellen; p die Intensität des normalen Drucks an DU pro Maßeinheit des Bereichs; und See also:f der Koeffizient der Friktion. Dann ist der Moment der Friktion von DU fprdu; der Gesamtmoment der Friktion ist Fotorezeptor DU f f; (59) und die Arbeit, die in einer Maßeinheit der Zeit durchgeführt wird, wenn sie Friktion, wenn die Winkelgeschwindigkeit a ist, ist von f-Fotorezeptor DU überwinden. Es ist offensichtlich, daß der Moment der Friktion und die Arbeit, die verloren ist, durch durchgeführt werden, See also:sind, wenn sie Friktion überwinden, kleiner in einem drehenden Stück, da die Lager vom kleineren See also:Radius sind. Aber eine See also:Begrenzung wird See also:zur Verminderung der Radien der See also:Journale und der Gelenke durch die Zustände der Haltbarkeit und der korrekten Schmierung und auch durch Zustände der Stärke und der Steifheit gesetzt.

§ auch. Gesamtdruck zwischen dem See also:

Journal- und Bearing.A-Einzelstück, das mit einer konstanten Geschwindigkeit sich dreht, hat vier gegenseitig ausgeglichene Kräfte, die an ihm aufgewendet werden: (i) die Bemühung angewendet auf ihr durch das Stück, das sie fährt; (2) kann der Widerstand des Stückes, das itwhich folgt, zu den Zwecken der anwesenden Frage als nützlicher Widerstand betrachtet werden; (3) sein See also:Gewicht; und (4) die Reaktion seiner eigenen zylinderförmigen Lager. Werden die folgenden See also:Daten gegeben: (53) R ", das genommen wird, um darzustellen nützliche und Rp nachteilige Widerstände. Fast Leistungsfähigkeit einer See also:Maschine sich nähert zur Einheit, welche, das besser ist die Maschine. § 92. See also:Energien- und Effect.The-See also:Energie einer Maschine ist die Energie, die angewendet werden, und der Effekt die nützliche durchgeführte Arbeit, in irgendeinem Abstand der Tageszeit definitive Länge, wie eine Sekunde, eine See also:Stunde oder. Die Maßeinheit der Energie, herkömmlich benannt eine Pferdestärke, ist 550 Fußpfunde pro Sekunde oder 33.000 Fußpfunde pro See also:Minute oder 1.980.000 Fußpfunde pro Stunde. § 93. See also:Modul eines Machine.In die See also:Untersuchung der Eigenschaften einer Maschine, der nützlichen zu überwindenden Widerstände und der nützlichen durchzuführenden Arbeit werden normalerweise gegeben. Die nachteiligen Widerstände sind im Allgemeinen Funktionen der nützlichen Widerstände der Gewichte der Stücke von der Einheit und von ihrer See also:Form und von Anordnung; und, feststellend, dienen sie für die Berechnung der verlorenen Arbeit, die, hinzufügend der nützlichen Arbeit, die Aufwendung von Energie angefordert gibt. Das Resultat dieser Untersuchung, ausgedrückt in Form einer Gleichung zwischen dieser Energie und der nützlichen Arbeit, wird von Moseley der Modul der Maschine benannt. Die allgemeine Form des Moduls kann ausgedrücktes folglich See also:E=U+See also:c(U sein, A) +¢(A), (54), wo A irgendeine Quantität oder See also:Satz Quantitäten abhängig von der Form, Anordnung, Gewicht und anderen Eigenschaften der Einheit bezeichnet.

Moseley jedoch hat unterstrichen, daß in den meisten Fällen diese Gleichung die viel einfachere Gestalt von Pds- = Pvdt- = Pradt- = See also:

m-adt (57) ist die Energie annimmt, die durch die Paare M im Abstandspapier.lösekorotron angewendet wird; und eine ähnliche Gleichung gibt die Arbeit, die wenn sie ein widerstehendes Paar durchgeführt wird, überwindt. Wenn einige Paare auf Einteiler fungieren, soll das Endergebnis ihrer Momente mit der allgemeinen Winkelgeschwindigkeit des vollständigen Stückes multipliziert werden. § 96. Verkleinerung der Kräfte zu einem gegebenen See also:Punkt und der Paare zur Mittellinie Berechnung eines der gegebenen Piece.In, die See also:Maschinen zu ersetzen respektiert ist, häufig bequem, für eine Kraft, die an einem gegebenen Punkt aufgewendet werden, oder ein Paar, das an einem gegebenen Stück, an der gleichwertigen Kraft oder an den Paaren angewendet werden an irgendeinem anderem Punkt oder an Stück angewendet wird; das heißt, die Kraft oder die Richtung der Bemühung. Die Richtung des nützlichen Widerstandes. Das Gewicht des Stückes und der Richtung, in denen es fungiert. Die Größe des nützlichen Widerstandes. Der Radius des Lagers r. Der See also:Winkel von See also:Ruhe ¢, entsprechend der Friktion des Journals auf dem Lager. Und werden das folgende angefordert: Die Richtung der Reaktion des Lagers. Die Größe dieser Reaktion. Die Größe der Bemühung. Lassen Sie den nützlichen Widerstand und das Gewicht des Stückes durch die Grundregeln von See also:statics in eine Kraft zusammengesetzt werden, und lassen Sie dieses benannt werden die gegebene Kraft. Die Richtungen der Bemühung und der gegebenen Kraft sind entweder Ähnlichkeit oder See also:treffen in einem Punkt.

Wenn sie parallel sind, ist die Richtung der Reaktion des Lagers auch zu ihnen parallel; wenn sie in einem Punkt treffen, überquert die Richtung der Reaktion den See also:

gleichen Punkt. Auch lassen Sie AAA, fig. 128, seien Sie ein See also:Abschnitt des Lagers und C seine Mittellinie; dann muß die Richtung der Reaktion, auf den Punkt, in dem sie den Kreis AAA schneidet, den Winkel 4. mit dem Radius dieses Kreises bilden; das heißt, muß es eine See also:Linie wie See also:Pint den kleineren Kreis BB berührend sein, dessen Radius r.-See also:Sin rp ist. Die See also:Seite, auf der es diesen Kreis berührt, wird durch die Tatsache festgestellt, daß der Obliquity der Reaktion wie der Umdrehung entgegensetzen soll. So wird der Richtung der Reaktion des Lagers festgestellt; und die Größe dieser Reaktion und der Bemühung werden dann durch die Grundregeln des Gleichgewichts von drei Kräften gefunden, die bereits in § 7 angegeben werden. Die Arbeit, die verloren ist, wenn sie die Friktion des Lagers überwindt, ist dieselbe wie die, die durchgeführt würde, wenn man See also:am Umkreis des kleinen Kreises BB einen Widerstand überwand, der dem vollständigen See also:Druck zwischen dem Journal und dem Tragen gleich ist. um diesen Druck zu möglichen etwas zu vermindern, sollen die Bemühung und das Endergebnis des nützlichen Widerstandes und des Gewichts des Stückes (benannt über der "gegebenen Kraft") miteinander so See also:direkt entgegengesetzt werden, wie durchweg mit den Zwecken der Maschine durchführbar ist. Eine Untersuchung der Kräfte, die auf einem Lager und einem Journal geschmiert werden durch ein Ölbad fungieren, wird in einem See also:Papier von See also:Osborne See also:Reynolds im Phil gefunden. Trans., Pint i. (1886). (sehen Sie auch LAGER.), § 1o1. Friktion der Gelenke und des Collars.When, die eine See also:Welle auf durch eine Kraft fungiert wird, die to`shift es lengthways, diese Kraft neigt, muß durch die Reaktion eines Lagers gegen ein See also:Gelenk am See also:Ende der Welle ausgeglichen werden; oder, wenn das, gegen einen oder mehr Stellringe oder die Ringe, die vom Körper der Welle sich projizieren unmöglich ist.

Das Lager des Gelenks wird ein See also:

Schritt oder ein Schritt benannt. Gelenke erfordern große Härte und werden normalerweise vom See also:Stahl gebildet. Das flache Gelenk ist ein See also:Zylinder des Stahls, der ein flaches kreisförmiges Ende als Rubbingoberfläche hat. Lassen Sie N der Gesamtdruck sein, der durch ein flaches Gelenk des Radius r unterstützt wird; wenn dieser Druck gleichmäßig verteilt wird, der der See also:Fall ist, wenn die Rubbingoberflächen des Gelenks und seines Schrittes beide zutreffenden Flächen sind, ist die Intensität des Drucks p = N/irr2; (õ) und, diesen Wert in Gleichung 59 vorstellend, wird der Moment der Friktion des flachen Gelenks gefunden, um 3fNr (61) oder zweidrittel von dem eines zylinderförmigen Journals des gleichen Radius unter dem gleichen normalen Druck zu sein. Die Friktion eines konischen Gelenks übersteigt die eines flachen Gelenks des gleichen Radius und unter dem gleichen Druck, im See also:Anteil der Seite des Kegels zum Radius seiner See also:Unterseite. Der Moment der Friktion eines Stellringes wird durch die Formeln r2r "3fN r2r'2 ' (62) gegeben, wo r das externe und das r ' der interne Radius ist. Im Schalen- und Kugelgelenk das Ende der Welle und des Schrittgeschenkes zwei Aussparungen, die sich gegenüberstellen, in die werden zwei flachen Schalen Stahl- oder harter See also:Bronze gepaßt. Zwischen den konkaven kugelförmigen Oberflächen jener Schalen wird einer Stahlkugel gesetzt und ist entweder ein kompletter Bereich oder ein See also:Objektiv, das konvexe Oberflächen eines ein wenig weniger Radius als die konkaven Oberflächen der Schalen hat. Der Moment der Friktion dieses Gelenks ist zuerst fast inappreciable vom extremen Smallness des Radius der Kreise des Kontaktes der See also:Kugel und der Schalen, aber, da sie tragen, dieses Radius und der Moment der Friktionszunahme. Es scheint, daß die Geschwindigkeit, mit der eine Rubbingoberfläche weg trägt, zur Friktion und zur Geschwindigkeit gemeinsam proportional ist, oder fast so. Folglich neigen die erwähnte See also:Abnutzung der Gelenke bereits ungleich an den unterschiedlichen Punkten und, ihre Abbildungen zu ändern. Schiele hat ein Gelenk erfunden, das seine ursprüngliche See also:Abbildung konserviert, indem es gleichmäßig an See also:allen Punkten in einer Richtung trägt, die zu seiner Mittellinie parallel ist.

Die folgenden ist die Grundregeln, von denen diese See also:

Gleichheit der Abnutzung abhängt: Die Geschwindigkeit der Abnutzung einer Oberfläche, die in einer schiefen Richtung gemessen wird, ist zur Geschwindigkeit der Abnutzung normalerweise gemessen, während die Sekante des Obliquity zur Einheit ist. Lassen Sie RIND (fig. 129) ist die Mittellinie eines Gelenks, und lassen Sie RPC ist ein Teil einer Kurve so, daß an irgendeinem Punkt P die Sekante des Obliquity zum Normal der Kurve einer Linie, die zur Mittellinie parallel ist, umgekehrt zur See also:Ordinante PY proportional ist, zu der die Geschwindigkeit von P proportional ist. Die Umdrehung dieses runden RINDES der Kurve erzeugt die Form des Gelenks angefordert. Lassen Sie jetzt Pint eine Tangente zur Kurve an P sein und RIND in T schneiden; Pint- = PY-X Sekanteobliquity und dieser soll eine See also:konstante Quantität sein; folglich ist die Kurve, daß bekannt als das tractory des RINDES der geraden Geraden, in dem Pint - = - ODER = Konstante. Diese Kurve wird beschrieben indem man einen örtlich festgelegten geraden See also:Rand hat, der zum RIND parallel ist, entlang dem einen Schweber das Tragen eines Stiftes schiebt, dessen Mitte T. On ist, das Umdrehungen ein See also:Arm feststecken und an einem Punkt P einen Verfolgenpunkt, einen See also:Bleistift oder eine See also:Feder trägt. Wenn die Feder hat, muß eine See also:Spitze von zwei Kiefern, wie denen einer gewöhnlichen Zeichnenfeder, die Fläche der See also:Kiefer durch Pint überschreiten. Dann während T entlang die Mittellinie von 0 in Richtung zu X geschoben wird, wird P nach ihm von R in Richtung zu C entlang dem tractory See also:gezeichnet. Diese Kurve, seiend ein Asymptote zu seiner Mittellinie, ist zu in Richtung zu X unbestimmt ausgedehnt werden fähig; aber, wenn es Gelenke entwirft, sollte sie stoppen, bevor der ' Winkel PTY kleiner als der Winkel von Ruhe der Rubbingoberflächen wird, andernfalls ist das Gelenk verantwortlich, in seinem Lager zu haften. Der Moment der Friktion "Schieles des reibungshemmenden Gelenks,", da er benannt wird, dem eines zylinderförmigen Journals des Radius OR=PT die konstante Tangente, unter dem gleichen Druck gleich ist. Aufzeichnungen von Experimenten auf der Friktion eines Schwenkarmes werden im Proc gefunden.

See also:

Installation. Mech. See also:Englisch. (1891) und auf der Friktion eines Stellringlagerib. See also:Mai 1888. § 102. Friktion von Teeth.Let N ist der normale Druck, der zwischen einem Paar Zähnen eines Paares Räder angewendet wird; See also:s der Gesamtabstand, durch den sie nach einander schieben; n die Zahl Paaren Zähnen, die die Fläche der Mittellinie in einer Maßeinheit der Zeit führen; dann von Ns ist (63) die Arbeit, die in der Einheit der Zeit durch die Friktion der Zähne verloren ist. Das gleitende s besteht aus zwei Teilen, die während der Annäherung und der See also:Aussparung beziehungsweise stattfinden. Lassen Sie die durch See also:Silikon und s2 bezeichnet werden, damit s=si+s2. In § 45 ist die Geschwindigkeit des Schiebens irgendwie am Augenblick, nämlich u=c (ai+See also:a2), wo u diese Geschwindigkeit, c das AbstandscTi irgendwie am Augenblick vom Punkt des Kontaktes der Zähne zum Werfenpunkt und See also:a1 ist, a2 die jeweiligen Winkelgeschwindigkeiten der Räder gegeben worden. Lassen Sie See also:v die allgemeine Geschwindigkeit der zwei Werfenkreise, ri, See also:r2, ihre Radien sein; dann steht die oben genannte Gleichung mir I u = Lebenslauf ri+r2 zum Zutreffen dieses auf verwickelte Zähne, ließ Ci die Länge der Annäherung, c2 sein, der von der Aussparung, ui, das Mittelvolocity des Schiebens während der Annäherung, u2 das während der Aussparung; dann ließ 1/n1 2v (1, --+ r2/' u2 2v \ rl+ r2) auch B der Obliquity der Tätigkeit sein; dann sind die Zeiten, die bis zum der Annäherung und der Aussparung besetzt werden, beziehungsweise Cl-Cl V See also:Lattich B ' v Lattich B ' schließlich für die Länge des Schiebens zwischen jedes Paar Zähne, c12+c22 (I \1'1+r1) S=Sl+s2=2 Lattich (64) gebend, das, ersetzt in der Gleichung (63), die Arbeit gibt, die in einer Maßeinheit der Zeit durch die Friktion der verwickelten Zähne verloren ist. Dies Resultat, das für verwickelte Zähne genau ist, gilt für Zähne jeder möglicher Abbildung ungefähr.

Für inneres Getriebe wenn r1 der weniger Radius und das r2 ist, das grössere, soll I _ I für mich ersetzt werden § 103 des ri r2 I r1 r2. Friktion des flexiblen Bandes der See also:

Netzkabel und Belts.A, wie ein Netzkabel, Seil, See also:Riemen oder Bügel, kann verwendet werden entweder, um eine Bemühung oder einen Widerstand nach einer runden See also:Riemenscheibe anzuwenden, die er aufwickelt. In jedem Fall die tangentiale Kraft, ob Bemühung oder der Widerstand, angewendet zwischen dem See also:Band und der Riemenscheibe ihre gegenseitige Friktion ist, vorbei verursacht und proportional zum normalen Druck zwischen ihnen. Lassen Sie T1 die Spannung des freien Teils des Bandes an dieser Seite sein, in Richtung zu von der sie neigt, zu zeichnen die Riemenscheibe oder, von welchem die Riemenscheibe neigt, es zu zeichnen; T2 die Spannung des freien Teils an der anderen Seite; T die Spannung des Bandes an irgendeinem Zwischenpunkt seines Bogens des Kontaktes mit der Riemenscheibe; B das Verhältnis der Länge dieses Bogens zum Radius der Riemenscheibe; DB das Verhältnis eines unbestimmt kleinen Elements dieses Bogens zum Radius; F=T1T2 die Gesamtfriktion zwischen dem Band und der Riemenscheibe; DF der grundlegende Teil dieser Friktion wegen des grundlegenden See also:Bogen-DBS; f der Koeffizient der Friktion zwischen den Materialien des Bandes und der Riemenscheibe. Dann entsprechend einer weithin bekannten Grundregel im statics, ist der normale Druck am grundlegenden Bogende TdO, T, das die Mittelspannung des Bandes an diesem grundlegenden Bogen ist; infolgedessen ist die Friktion auf diesem Bogen dF=fTdo. See also:Nun da Friktion auch der Unterschied A x zwischen den Spannungen des Bandes an den zwei Enden der grundlegenden ~temperatur von einem Pfund reinem See also:Wasser, oder nahe am gewöhnlichen atmoarc oder Papier.lösekorotron = DF = fTdO ist; welche Gleichung, integrierend während des gesamten Bogens des Kontaktes, die folgenden Formeln gibt: T, hypmaschinenbordbuch, i.2 = fO = f°t2 e F = Tit2 = T1 (1ef9) = T2(efe I), wenn ein Riemen, der ein Paar Riemenscheiben anschließt, die Spannungen seiner zwei Seiten hat, die ursprünglich gleich sind, die Riemenscheiben, die im Ruhezustand sind, und wenn die Riemenscheiben zunächst in Bewegung eingestellt werden, damit eine von ihnen Antriebe die andere mittels des Riemens, es gefunden wird, daß die vorrückende Seite des Riemens genau so viel festgezogen wird, wie die zurückgehende Seite nachgelassen wird, damit die Mittelspannung unverändert bleibt. Sein Wert wird durch diese See also:Formel 2 2(ef°1) (66) gegeben, die nützlich ist, wenn man die ursprüngliche Spannung feststellt, die angefordert wird, um einem Riemen zu ermöglichen, eine gegebene Kraft zwischen zwei Riemenscheiben zu übertragen. Die Gleichungen 65 und 66 sind auf eine See also:Art See also:Bremse genannt einen Friktion-Bügel anwendbar, verwendet, um die Geschwindigkeit der Maschinen zu stoppen oder zu moderieren, durch ringsum eine Riemenscheibe festgezogen werden. Der Bügel ist normalerweise vom See also:Eisen und von der Riemenscheibe des harten Holzes. Lassen Sie eine See also:Bezeichnung, die der Bogen des Kontaktes in den Umdrehungen und in den Brüchen einer Umdrehung ausdrückte; dann sehen eJ°=number dessen allgemeiner See also:Logarithmus 2.7288fa (67) ist, auch See also:DYNAMOMETER für Abbildungen des Gebrauches, was im Wesentlichen Friktion-Bügel der unterschiedlichen Formen für das Maß der Bremsenpferdestärke einer Maschine oder des Motors sind. § 104. Steifheit des Ropes.Ropes-Angebots ein Widerstand zu See also:verbogen werden und, wenn Sie verbogen werden, zu wieder geradegerichtet werden, der aus der gegenseitigen Friktion ihrer See also:Fasern entsteht.

Er erhöht sich mit dem Schnittbereich des Seils, und ist umgekehrt zum Radius der Kurve proportional, in die er verbogen wird. Die Arbeit, die verloren ist, wenn man eine gegebene Länge des Seils über einer Riemenscheibe zieht, wird gefunden, indem man die Länge des Seils in den Füßen mit seiner Steifheit in den See also:

lbs, diese Steifheit multipliziert, die der Überfluß der Spannung an der führenden Seite des Seils über der an der folgenden Seite ist, die notwendig ist, um es in eine Kurvenannäherung zu verbiegen die Riemenscheibe, und, sie dann wieder geradezurichten. Die folgenden empirischen Formeln für die Steifheit von hempen See also:Seile sind abgeleitet worden von See also:Morin von den Experimenten von See also:Coulomb:Let F sind die Steifheit im lbshandels; See also:d der See also:Durchmesser des Seils in den See also:Zoll, in n=48d2 für weiße Seile und in 35d2 für tarred Seile; r der wirkungsvolle Radius der Riemenscheibe in den Zoll; T die Spannung in den lbs. Dann für weiße Seile, F = r (0.0012+0•0o1o2ñ+o•oo12T für tarred Seile, F = r (0.006+0•0o1392n+See also:o•oo168T § 105. Friction-Couplings.Friction ist als Mittel des Mitteilens von Bewegung nützlich, in der plötzliche Änderungen entweder der Kraft oder der Geschwindigkeit stattfinden, weil, begrenzend in der See also:Menge, es sein kann also hinsichtlich der Begrenzung die Kräfte justiert, die die Stücke der Einheit innerhalb der See also:Grenzen der See also:Sicherheit belasten. Unter Contrivances für das Bewirken dieses Gegenstandes sind Friktion-See also:Kegel. Eine drehende Welle trägt nach einem zylinderförmigen Teil seiner Abbildung ein See also:Rad oder eine Riemenscheibe, die sich lose auf ihr See also:drehen und zu restlichem im Ruhezustand infolgedessen fähig, wenn die Welle in der Bewegung ist. Diese Riemenscheibe hat zu einer Seite geregelt, und konzentrisch mit ihr, ein kurzer See also:Frustum eines hohlen Kegels. In einem kleinen Abstand von der Riemenscheibe trägt die Welle einen kurzen Frustum eines festen Kegels, der genau gedreht wird, um den hohlen Kegel zu passen. Dieser Frustum wird immer gebildet, um sich zusammen mit der Welle zu drehen, durch auf einem quadratischen Teil von ihm oder mittels einer See also:Rippe und einer See also:Nut gepaßt werden oder anders, aber, ist zu einer geringfügigen Längsbewegung, damit oder, von in den hohlen Kegel betätigt zu werden mittels eines Hebels zurückgetreten zu werden fähig. Wenn die Kegel zusammen betätigt werden oder engagiert, veranläßt ihre Friktion die Riemenscheibe, sich zusammen mit der Welle zu drehen; wenn sie gelöst werden, ist die Riemenscheibe See also:frei, noch zu stehen. Der Winkel, der durch die Seiten der Kegel mit der Mittellinie gebildet wird, sollte nicht kleiner als der Winkel von Ruhe sein.

In der Friktion-Kupplung lösen eine Riemenscheibe auf einer Welle läßt ein Band oder eine Drüse bilden, um sie fest mittels einer See also:

Schraube mehr oder weniger zu umfassen; dieses Band hat kurze hervorstehende Arme oder Ohren. Eine See also:Gabel oder eine Kupplung dreht sich zusammen mit der Welle, und ist zu durch einen Handgriff See also:longitudinal verschoben werden fähig. Wenn die Kupplung in Richtung zum Band verschoben wird, verfangen sich seine Arme die des Bands und veranlassen das Band, seine Umdrehung zur Riemenscheibe durch Friktion zu drehen und mitzuteilen. Es gibt viele andere Contrivances der gleichen Kategorie, aber die gerade erwähnten zwei können für Beispiele dienen. § io6. See also:Hitze der Friktion: Die Unguents.The-Arbeit, die in der Friktion verloren ist, wird eingesetzt, wenn man Hitze produziert. Diese Tatsache liegt sehr auf der See also:Hand und bekannt von einer Remoteperiode; aber die genaue Ermittlung des Anteils der Arbeit, die zur Hitze produziert wird verloren ist, und der experimentelle See also:Beweis, den dieser Anteil derselbe unter allen Umständen und mit allen Materialien, Körper ist, flüssig und gasförmig, sind verhältnismässig neue Ausführungen von See also:J. P. See also:Joule. Die Quantität der Arbeit, die eine britische Maßeinheit der Hitze produziert (oder soviel der Hitze wie, erhöht thespheric Temperaturen, durch I° F.) ist 772 Fußpfunde. Diese Konstante, jetzt gekennzeichnet als "Äquivalent des Joule," ist der experimentelle hauptsächlichbezugspunkt der See also:Wissenschaft von See also:Thermodynamik. Eine neuere Ermittlung (Phil.

Trans., 1897), durch Osborne Reynolds und See also:

W. M. Moorby, gibt 778 als der Mittelwert von Joule See also:gleichwertig durch die Strecke 32° mit 212° F. See also:See auch die Papiere von See also:Rowland im Proc. Amer. Acad. (1879) und Griffiths, Phil. Transport. (1893). Die Hitze, die durch Friktion produziert wird, wenn gemäßigt in der Menge nützlich, ist, wenn man starke unguents erweicht und verflüssigt; aber, wenn übermäßig sie nachteilig ist, indem sie die unguents zerlegen, und manchmal glättet, indem sie das See also:Metall der Lager erweichen, und ihre Temperatur hinsichtlich des Satzfeuers zu benachbarten brennbaren Angelegenheiten so stark aufwerfend. Übermäßige See also:Heizung wird durch ein konstantes und reichliches See also:Versorgungsmaterial von einem guten unguent verhindert. Der See also:Aufzug der Temperatur produziert durch die Friktion eines Journals wird manchmal als experimenteller Test der Qualität von unguents verwendet.

Für moderne Methoden der Zwangsschmierung sehen Sie LAGER. § 107. Rollendes Resistance.By das See also:

Rollen von zwei Oberflächen über einander, ohne einen Widerstand zu schieben, verursacht wird, der manchmal "rollende Friktion genannt wird," aber richtig rollenden Widerstand. Es ist von der Natur eines Paares und widersteht Umdrehung. Sein Moment wird gefunden, indem man den normalen Druck zwischen den Rollenoberflächen mit einem Arm multipliziert, dessen Länge von der Natur der Rollenoberflächen abhängt, und die Arbeit, die in einer Maßeinheit der Zeit verloren ist, wenn sie sie überwindt, ist das Produkt seines Momentes durch die Winkelgeschwindigkeit der Rollenoberflächen verhältnismäßig miteinander. Die folgenden ist ungefähre See also:Werte des Armes in den Dezimalstrichen eines Fusses: See also:Eiche nach Eiche 0,006 (Coulomb). Vitae Lignum auf Roheisen der Eiche 0,004 auf Roheisen 0,002 (See also:Tredgold). § Io8. Austauschen Der Kräfte: Gespeichertes und wieder hergestelltes Energy.When eine Kraft dient auf einer Maschine wechselnd als eine Bemühung und als Widerstand, kann es genannt werden eine Austauschenkraft. Von dieser Art ist das Gewicht irgendeines Stückes in der Einheit deren Schwerpunkt wechselnd Aufstiege und fällt; für während den Aufstieg des Schwerpunktes, der Gewicht als ein Widerstand dient und Energie wird beschäftigt, wenn man sie zu einer Menge anhebt, die durch das Produkt des Gewichts in die vertikale Höhe seines Aufstieges ausgedrückt wird; und während des Falles des Schwerpunktes dient das Gewicht als eine Bemühung, und wendet bei der Unterstützung, die Arbeit der Maschine ein die Menge Energie genau durchzuführen gleich der an, die vorher eingesetzt worden war, wenn man sie anhob. So ist diese Menge Energie nicht verloren, aber seinen aufgeschobenen Betrieb hat; und sie soll gespeichert, wann das Gewicht angehoben wird, und wieder hergestellt, wann sie fällt. In einer Maschine, von der jedes Stück mit einer konstanten Geschwindigkeit bewegen soll, wenn die Bemühung und der Widerstand konstant sind, muß das Gewicht jedes Stückes auf seiner Mittellinie ausgeglichen sein, damit es nur seitlichen Druck produzieren kann, und nicht als eine Austauschenkraft dienen.

Aber, wenn die Bemühung und der Widerstand wechselnd übermäßig ist, kann die Gleichförmigkeit der Geschwindigkeit noch konserviert werden, indem man so etwas bewegliches Gewicht in der Einheit justiert, die, wenn die Bemühung es übermäßig ist angehoben werden kann, und also See also:

Abgleichung und den Überfluß der Bemühung einzusetzen, und das, wenn der Widerstand übermäßig ist es fallen kann, und also überwinden Abgleichung und den Überfluß von resistancethus das periodische überschüssige von Energie speichernd und diese Energie wieder herstellend, um das periodische überschüssige der Arbeit durchzuführen. Andere Kräfte außer Schwerkraft können als Austauschen der Kräfte für die Speicherung und die Wiederherstellung des energyforbeispiels, die Elastizität aufgewendet werden eines Frühlinges oder der See also:Masse der See also:Luft. In die meisten delusive Maschinen benannte See also:allgemein "unaufhörliche Bewegungen,", von welchem so viele innen jedes See also:Jahr patentiert werden und von welchen von ihren Erfindern erwartet werden, um Arbeit durchzuführen, ohne Energie zu empfangen, der grundlegende See also:Irrtum in einer Erwartung, daß etwas Austauschenkraft mehr Energie wieder herstellt, als es ist gewesen die Mittel der Speicherung besteht. See also:Abteilung 2. See also:Ablenkung Der Kräfte. § 109. Die Kraft für Übersetzung in einer gebogenen Path.In-Maschinerie ablenkend, Kraft ablenkend, wird durch die Hartnäckigkeit irgendeines Stückes, wie eine See also:Kurbel geliefert, die den abgelenkten Körper in seinen gebogenen Weg führen, und ist unausgeglichen und beschäftigt wird, wenn man Ablenkung produziert, und nicht, wenn, eine andere Kraft ausgleichend. § See also:Ito. Zentrifugale Kraft einer drehenden zentrifugalen Kraft Body.-The, die durch einen drehenden Körper auf seiner Mittellinie der Umdrehung angewendet wird, ist dieselbe in der Größe, als ob die Masse des Körpers in seinem Schwerpunkt konzentriert wurden, und fungiert in einer Fläche, die durch die Mittellinie der Umdrehung und des Schwerpunktes des Körpers überschreitet. Die Partikel eines drehenden Körpers See also:wenden zentrifugale Kräfte auf einander, die angewendet wird den Körper belasten, an und neigen, ihn heftig zu zerreißen asunder, aber diese Kräfte gleichen sich aus und See also:beeinflussen nicht die resultierende zentrifugale Kraft, die auf der Mittellinie der Umdrehung.', Wenn die Mittellinie der Umdrehung den Schwerpunkt des Körpers überquert, ist die zentrifugale Kraft, die auf dieser Mittellinie angewendet wird, nichts. Folglich es sei denn es etwas See also:Grund gegenteilig gibt, sollte jedes Stück einer Maschine auf seiner Mittellinie der Umdrehung ausgeglichen sein; andernfalls ' dieses ist ein bestimmter Fall von einer allgemeineren Grundregel, die, welche die Bewegung des Schwerpunktes eines Körpers nicht durch die gegenseitigen Tätigkeiten seiner Teile beeinflußt wird. (65) verursacht T1+T2 ef9+1 zentrifugale Kraft B = 6.283à (68) Belastungen, Erschütterung und erhöhte Friktion, und eine Tendenz der Wellen, von ihren Lagern herauszuspringen. § I.

Centrifugal Couples eines drehenden Body.Besides das neigenency (falls vorhanden) der kombinierten zentrifugalen Kräfte der Partikel eines drehenden Körpers zum Verschieben der Mittellinie der Umdrehung, können sie auch neigen, sie aus seiner ursprünglichen Richtung heraus zu drehen. Die letzte Tendenz wird ein zentrifugales Paar genannt und verschwindet für Umdrehung über eine Hauptmittellinie. Es ist zur unveränderlichen Bewegung jedes See also:

schnell drehenden Stückes in einer Maschine wesentlich, daß seine Mittellinie der Umdrehung nicht seinen Schwerpunkt bloß überqueren sollte, aber sollte eine dauerhafte Mittellinie sein; für anders See also:Trommel der Zentrifuge erhöhen die Paare Friktion, produzieren Pendelbewegung der Welle und neigen, sie seine Lager See also:verlassen zu lassen. Die Grundregeln von diesem und vom vorhergehenden Abschnitt sind die, die die Justage des Gewichts und der Position der Counter-poises regulieren, die zwischen die Speichen der Fahrenräder der sich fortbewegenden Maschinen gesetzt werden. § I12. * Methode des Berechnens der Position und der Größen der Wuchtgewichte, die einem gegebenen See also:System der willkürlich gewählten drehenden Massen hinzugefügt werden müssen, um die allgemeine Mittellinie der Umdrehung eine dauerhafte axis.The-Methode zu bilden hier See also:kurz erklärt, wird von einem Papier von W. E. Dalby, "das Ausgleichen der Maschinen besonders bezugnehmend auf Marinearbeit," Transport genommen. Installation. See also:Nay. Bogen. (1899).

Lassen d Gewicht (fig. 130), anbringen zu ein zutreffend drehen See also:

Scheibe, sein drehen durch d Welle RIND, und begreifen daß d Welle sein halten in ein Lager bei ein Punkt, O. D Kraft anfordern zu begrenzen d Gewicht zu bewegen in ein Kreis, das sein d De viating Kraft, produzieren ein gleich und gegenüberliegend Reaktion auf d Welle, x Menge f sein gleich zu d zentrifugal Kraft Wa2r/See also:g lbs, wo r sein d Radius von d Massen- Mitte von d Gewicht, und a sein sein angular Winkelgeschwindigkeit in Einheitswinkel pro Sekunde. Diese Kraft auf bringen (vom Ausgleichen der Maschinen, durch den Punkt O, ist es gleichwertig mit, (i) Erlaubnis von See also:Edward See also:Arnold.), eine Kraft bei 0 gleich und parallel zu F und, (2) ein zentrifugales Paar der Fafußpfunde. So See also:dass RIND können sein ein dauerhaft Mittellinie es sein notwendig daß dort sollen geben ein genügend Anzahl von Gewicht anbringen zu d Welle und also verteilen daß wenn jed sein beziehen d Punkt 0 (i) WENN = O lFa = O (a) d Fläche durch 0 zu welch d Welle sein Senkrecht- sein nennen d Bezugs- Fläche, weil all d bringen Kraft fungieren dadurch daß Fläche an d Punkt O. D Fläche durch d Radius von d Gewicht enthalten d Mittellinie RIND sein nennen d axial Fläche weil es enthalten d Kraft bilden d Paar due wegen d transference von f zu d Bezugs- Fläche. Ersetzend werden die Werte von F (a), das in den zwei Bedingungen (1) (Wlri+W2rs+W2ri+...) 8 = O (2) (W1air1+Wà2r2+...) O g, so dass diese Bedingungen erreichen können, die Quantitäten in den Haltewinkeln müssen null sein, da der See also:Faktor a2/g nicht See also:null ist. Folglich schließlich ist die Bedingungen, die durch das System der Gewichte erfüllt werden müssen, so dass die Mittellinie der Umdrehung sein kann, eine dauerhafte Mittellinie (i) (Wiri+W2r2+Wsra) = 0 (c) (2) (Wiair, +Wà2r2+) = 0, das an es erinnert werden muß, daß diese alle verwiesene Quantitäten sind und daß ihre jeweiligen Summen genommen werden sollen, indem sie vektorpolygone zeichnen. Wenn sie diese Polygone zeichnet, ist die Größe des Vektors der Art Wr das Produkt Wr, und die Richtung des Vektors ist von der Welle außerhalb in Richtung zum Gewicht W, parallel zum Radius r. für den Vektor, der ein Paar des Artkrieges darstellt, wenn alle Massen auf der gleichen Seite der Bezugsfläche sind, die Richtung der See also:Zeichnung ist- von der Mittellinie außerhalb; wenn die Massen einige auf einer Seite der Bezugsfläche und einige auf der anderen Seite sind, ist die Richtung der Zeichnung von der Mittellinie außerhalb in Richtung zum Gewicht für alle Massen auf der einer Seite, und von der Masse einwärts in Richtung zur Mittellinie für alle Gewichte auf der anderen Seite, ist die Zeichnung, die zur Richtung definiert wird durch den Radius r. die Größe des Vektors immer parallel ist, der Produktkrieg. Die Bedingungen (c) können folglich ausgedrückt werden: zuerst muß das die Summe der Vektoren Wr einen geschlossenen See also:Polygon bilden, und, Sekunde, die muß die Summe des vektorkrieges einen geschlossenen Polygon bilden. Das allgemeine Problem ist in der Praxis, ein System der Gewichte gegeben, die zu einer Welle angebracht werden, um die jeweiligen Gewichte und die Positionen von zwei Wuchtgewichten oder von Counterpoises zu See also:finden, die, dem System hinzugefügt werden müssen, um die Welle eine dauerhafte Mittellinie, die Flächen zu bilden, in denen die Wuchtgewichte auch gegeben werden rotieren sollen. um dieses zu lösen muß die Bezugsfläche beschlossen werden, damit sie mit der Fläche der Umdrehung von einem der bis jetzt unbekannten Wuchtgewichte übereinstimmt.

Das Wuchtgewicht in dieser Fläche hat folglich keine Paare, ihm zu entsprechen. Folglich vom Zeichnen eines Paarpolygons für die gegebenen Gewichte, die der Vektor, der angefordert wird, um den Polygon zu schließen, sofort und von ihm die Größe und die Position des Wuchtgewichts, das dem System zur Abgleichung hinzugefügt werden muß, die Paare gefunden wird, folgen Sie sofort. Dann das Produkt Wr, das mit diesem Wuchtgewicht auf die Bezugsfläche bringend entspricht, See also:

fahren Sie fort, den Kraftpolygon zu zeichnen. Der Vektor, der angefordert wird, um ihn zu schließen, stellt das zweite Wuchtgewicht fest, kann die Arbeit überprüft werden, indem man das Bezugsflugzeug nimmt, um mit der Fläche der Umdrehung des zweiten Wuchtgewichts übereinzustimmen und dann sie See also:neu bestimmt oder indem man überall ein Bezugsflugzeug nimmt und die zwei versuchenden Wuchtgewichte umfaßt, wenn See also:Bedingung (c) erfüllt ist. Wenn ein Gewicht ausgetauscht wird, erscheint die gleiche und gegenüberliegende Kraft, die für seine See also:Beschleunigung irgendwie am Augenblick angefordert wird, als unausgeglichene Kraft auf dem See also:Rahmen der Maschine, der das Gewicht gehört. Im bestimmten Fall, in dem die Bewegung von der Art ist, die bekannt ist als "einfache Harmonik", ist die beunruhigende Kraft auf dem Rahmen wegen der Erwiderung des Gewichts dem Bestandteil der zentrifugalen Kraft in der Linie des Anschlags wegen eines Gewichts gleich, das dem ausgetauschten Gewicht gesollt konzentriert am reizbaren See also:Stift gleich ist. Mit dieser Grundregel die Methode des Findens der einem gegebenen System des Austauschens hinzuzufügenden Wuchtgewichte der Gewichte, um ein System der Kräfte auf dem Rahmen ununterbrochen im See also:Gleichgewicht zu produzieren ist genau dieselbe wie die gerade erklärt für ein System der rotierenden Gewichte, weil mit dem See also:Ziel das Finden der Wuchtgewichte, die jedes Austauschengewicht sollen kann, zum reizbaren Stift anbrachte, der es See also:laufen läßt und so bildet ein gleichwertiges rotierendes System. Die Wuchtgewichte fanden als Teil des ' gleichwertigen rotierenden Systems, als ausgetauscht durch ihre jeweiligen reizbaren Stifte, bilden die Wuchtgewichte für das gegebene Austauschensystem. Diese Bedingungen können durch ein System der Gewichte, die durch gekerbte Stäbe, die reizbare Welle genau verwirklicht werden ausgetauscht werden, welche die gekerbten Stäbe fährt, die sich gleichmäßig drehen. In der Praxis wird Erwiderung normalerweise durch eine Pleuelstange, wie im See also:Kasten der Dampfmaschinen bewirkt. Wenn es die Einheit einer Dampfmaschine ausgleicht, ist sie häufig genug genau, die Bewegung der See also:Kolben als einfache Harmonik zu betrachten, und der Effekt auf den Rahmen der Beschleunigung der Pleuelstange kann, indem man umgekehrt das Gewicht der See also:Stange zwischen dem reizbaren Stift und dem Kolben ungefähr zugelassen werden verteilt, wie der Schwerpunkt der Stange den Abstand zwischen der Mitte des Kreuzhauptstiftes und der Mitte des reizbaren Stiftes teilt. Die beweglichen Teile der Maschine werden dann in zwei See also:komplett und unabhängige Systeme, nämlich, ein System der rotierenden Gewichte geteilt, die aus reizbaren Stiften, reizbare Arme, &c. bestehen, angebracht zu und mit der reizbaren Welle und ein zweites System des Austauschens der Gewichte, die rotieren, die aus den Kolben, Cross-heads, &c. bestehen, gesollt jedes in seiner Linie des Anschlags mit einfacher harmonischer Bewegung verschieben. Die Wuchtgewichte sollen für jedes System separat errechnet werden, der ein Satz, der der reizbaren Welle als rotierende Gewichte hinzugefügt werden, und der zweite Satz, der mit den Austauschengewichten umfaßt wird und durch eine richtig gesetzte Kurbel auf der reizbaren Welle bearbeitet ist.

Die Wuchtgewichte, die auf diese Art einem Satz des Austauschens der Gewichte hinzugefügt werden, werden manchmal Pendel-Gewichte benannt. Im Kasten der Lokomotiven werden die Wuchtgewichte, die angefordert werden, um die Kolben auszugleichen, als rotierende Gewichte dem System der reizbaren Welle hinzugefügt und tatsächlich werden im Allgemeinen mit den Gewichten kombiniert, die angefordert werden, um das rotierende System auszugleichen, um ein Gewicht, den Counterpoise zu bilden, der im vorhergehenden Abschnitt bezieht, der zwischen die Speichen der Räder einer See also:

Lokomotive gesehen wird. Obgleich diese Methode die Kolben in der Horizontalebene ausgleicht und folglich erlaubt, daß der See also:Zug der Maschine auf dem Zug ohne die Veränderung wegen der Erwiderung der Kolben angewendet wird, dennoch die Kraft, die See also:horizontal ausgeglichen wird, See also:vertikal eingeführt wird und als Veränderung des Drucks auf der See also:Schiene erscheint. In der Praxis ungefähr ist zweidrittel des Austauschengewichts ausgeglichen, um diese Veränderung des Schienendrucks innerhalb der sicheren Begrenzungen zu halten. Die See also:Annahme, daß die Kolben einer Maschinenbewegung mit einfacher harmonischer Bewegung als das Verhältnis der Länge der Kurbel r in zunehmendem Maße fehlerhaft ist, zur Länge der Pleuelstange 1 erhöht sich. Ein genauerer zwar noch ungefährer Ausdruck für die Kraft auf dem Rahmen wegen der Beschleunigung des Kolbens dessen Gewicht W ist, wird durch g w2r Lattich 0 + See also:L Lattich 20 i, welches die conditipns, die das Ausgleichen eines Systems der Gewichte austauschen unter der Tätigkeit der beschleunigenkräfte gegeben werden durch den oben genannten Ausdruck regulieren, in einem Papier von See also:Otto Schlick nachgeforscht werden, "auf dem Ausgleichen der Dampfmaschinen," Transport, Installation gegeben. Nay. Bogen. (1900) und in einem Papier durch W. E. Dalby, "auf dem Ausgleichen der Austauschenteile der Maschinen, einschließlich des Effektes der Pleuelstange" (ibid., 1901). Ein genauerer Ausdruck der Stille als das oben genannt wird durch Expansion in einer See also:Fourier-See also:Reihe erhalten und betrachtet, der und sein Lager auf ausgleichenden Maschinen ein Papier durch J.

See also:

H. See also:Macalpine sehen, "eine Lösung des Erschütterungsproblems" (ibid., 1901). Das vollständige Thema wird innen eine See also:Abhandlung, das Ausgleichen der Maschinen, von W. E. Dalby (London, 1906) behandelt. Die meisten ursprünglichen Papieren auf diesem Thema des Maschinenausgleichens sollen in den Verhandlungen der Anstalt der Marinearchitekten gefunden werden. § 113. * Zentrifugales Whirling von Shafts.When, das ein System der revolv-ingmassen, damit die Zustände des vorhergehenden Abschnitts erfüllt werden, der Schwerpunkt des Systems ausgeglichen ist, liegt auf der Mittellinie der Umdrehung. Wenn es die geringfügigste Versetzung des Schwerpunktes des Systems von der Mittellinie der Umdrehung Taten einer Kraft auf der Welle gibt, die neigt, sie abzulenken und als die Ablenkung und als das Quadrat der Geschwindigkeit schwankt. Wenn die Welle folglich beständig rotieren soll, muß diese Kraft am Augenblick durch den elastischen Widerstand der Welle zur Ablenkung ausgeglichen irgendwie sein. um einen einfachen Fall zu nehmen, nehmen Sie eine Welle an, (b) gestützt auf zwei Lager, um eine Scheibe von Gewicht W in seiner Mitte zu tragen, und lassen Sie den Schwerpunkt der Scheibe in einem Abstand e von der Mittellinie der Umdrehung sein, dieser kleine Abstand, der an den Unvollkommenheiten des materiellen oder fehlerhaften Aufbaus liegt. Die Masse der Welle selbst vernachlässigend, wenn die Welle mit einer Winkelgeschwindigkeit a sich dreht, fungiert die zentrifugale Kraft Waè/g nach der Welle und veranläßt seine Mittellinie, von der Mittellinie der Umdrehung einen Abstand, y-Sagen abzulenken.

Der elastische Widerstand, der durch diese Ablenkung erwähnt wird, ist zur Ablenkung, damit, wenn c ein konstantes Abhängen nach der Form, dem Material und der Unterstützungsmethode der Welle ist, die folgende Gleichheit muß halten proportional, wenn die Welle sich mit der angegebenen Geschwindigkeit W (y+e)a2=cy, von dem g y=W aè/(gc wir) beständig drehen soll. Dieser Ausdruck zeigt daß, während Zunahmen y bis sich erhöht, wenn Wa2=gc, y unendlich groß wird. Der entsprechende Wert von a, nämlich J gc/w, wird die kritische Geschwindigkeit der Welle benannt und ist die Geschwindigkeit, an der die Welle aufhört, sich beständig zu drehen und an, an welchem zentrifugalem whirling anfängt. Das allgemeine Problem soll den Wert eines Entsprechens allen Arten Laden auf den Wellen finden, die in jede mögliche Weise gestützt werden. Die Frage wurde von See also:

Rankine in einem See also:Artikel im Ingenieur nachgeforscht (See also:April 9, 1869). See also:Professor A. G. Greenhill behandelte das Problem von zentrifugalen whirling einer entladenen Welle mit unterschiedlichen stützenden Bedingungen in einem Papier "auf der Stärke von Shafting herausstellte Torsion und Endenschub," Proc. Installation. Mech. Englisch. (1883).

Professor S. Dunkerley ("auf Whirling und der Erschütterung der Wellen, "Phil. Trans., 1894) forschte die Frage für die Fälle von geladen nach und entladene Wellen und, infolge von der Komplikation, die aus der Anwendung der allgemeinen Theorie zu den Kästen der geladenen Wellen, geplante empirische Formeln für die kritischen Geschwindigkeiten der Wellen entsteht, luden mit den schweren Riemenscheiben, im Allgemeinen gegründet nach der folgenden Annahme, die für den Fall von einer Welle angegeben wird, die eine Riemenscheibe trägt: Wenn Ni, N2 die unterschiedlichen Geschwindigkeiten von Whirl der Welle und der Riemenscheibe auf der Annahme ist, daß der Effekt von einem vernachlässigt wird, wenn der vom anderen in Erwägung ist, dann kann die resultierende Geschwindigkeit von Whirl wegen beider kombinierten Ursachen genommen werden, um von der Form N, n2j (NÌ+N22) zu sein wo N Umdrehungen pro Minute bedeutet. Diese Form wird verlängert, um die Kästen einiger Riemenscheiben auf der gleichen Welle mit einzuschließen. Das interessante und wichtige Teil der Untersuchung ist, daß eine Anzahl von Experimenten auf den kleinen Wellen gebildet wurden, die in den unterschiedlichen Weisen geordnet wurden und in den unterschiedlichen Weisen geladen waren, und die Geschwindigkeit, an der whirling wirklich aufgetreten mit der Geschwindigkeit verglichen wurde, errechnete von den Formeln der allgemeinen Art, die oben angezeigt wurde. Die See also:

Vereinbarung zwischen den beobachteten und errechneten Werten der kritischen Geschwindigkeiten war in den meisten Fällen ziemlich bemerkenswert. In einem Papier durch See also:Dr C. (drei, "Whirling und die Quererschütterungen von drehenden Wellen," Proc. Phys.-Soc. Lon., Vol. 19 (1904); auch Phil. Mag., Vol.

7 (1904), die Frage wird von einem neuen mathematischen Gesichtspunkt nachgeforscht, und Ausdrücke für whirling der geladenen Wellen werden ohne die Notwendigkeit jeder möglicher Annahme der Art erhalten, die oben angegeben wird. Eine grundlegende See also:

Darstellung des Problems von einem praktischen Gesichtspunkt wird in den Dampfturbinen, durch Dr A. Stodola (London, 1905) gefunden. § 114. Rotierendes Pendel. Governors.In-fig. 131 AO stellt eine aufrechte Mittellinie oder eine Spindel See also:dar; 13 ein Gewicht benannten ein Pendel, verschoben von rod OB von einer horizontalen Mittellinie bei 0, getragenes E durch die vertikale Mittellinie. Wenn die Spindel im Ruhezustand ist, hängt das Pendel nah an ihm; wenn die Spindel sich dreht, läuft das Pendel, bildend, um ringsum es zu rotieren, bis das Endergebnis der zentrifugalen Kraft auseinander und das Gewicht des Pendels ist eine Kraft, die an O in der Richtung OB fungiert, und dann rotiert es ständig in einem Kreis. Diese See also:Kombination wird ein Rotieren, eine Trommel der Zentrifuge oder ein konisches Pendel benannt. Rotierende Pendel werden normalerweise mit Paaren Stangen konstruiert und ruckartig bewegen, als OB, Ob, gehangen an den gegenüberliegenden Seiten der Spindel, der die zentrifugalen Kräfte, die am Punkt 0 angewendet werden, sich ausgleichen können. Beim Finden kann die Position, in der das Pendel mit einer gegebenen Winkelgeschwindigkeit, a, für die meisten praktischen Fälle rotiert, die mit Maschinerie die Masse der Stange angeschlossen werden, betrachtet werden, wie unempfindlich verglichen worden mit dem des Pendels. Lassen Sie das Pendel ein Bereich sein, und von der Mitte dieses Bereichabgehobenen Betrages lassen BH = y-Senkrechtes zu OA.

OH- = See also:

z; lassen Sie W das Gewicht des Pendels, F sein seine zentrifugale Kraft. Dann ist der See also:Zustand seiner unveränderlichen Umdrehung W: F::z: y; das heißt, y/z=F/W = ya2/g; infolgedessen z = g/a2 (69) oder, wenn n = a;'27r = a/6.2832 die Zahl Umdrehungen oder Brüchen einer Umdrehung in einer Sekunde sind, g 0,8165 ft. _ 9,79771 Zoll. N2 s des N2 47r2.n2 wird die Höhe des Pendels benannt. Wenn die Stange eines rotierenden Pendels verbunden wird, wie in fig. 132, nicht zu einem Punkt in der vertikalen Mittellinie, aber zum Ende eines hervorstehenden Armes C, ist die Position, in der das Pendel rotiert, dieselbe, als ob die Stange zum Punkt 0 verbunden wurden, wo seine Verlängerung die vertikale Mittellinie schneidet.

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