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Ursprünglich, erscheinend in der Ausgabe V14, Seite 42 von der Enzyklopädie 1911 Britannica.
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See also:

ENTLADUNG See also:DER FLÜSSIGKEITEN ] die Relation zwischen See also:c und Cr für jede mögliche Öffnung wird leicht gefunden: See also:v"= cvJ2gh = cv=See also:J J 12ygh/(1 +cr) ] { I/(1-Fcr)). (See also:5) Cr = I/c, Ì. (ä) folglich, wenn Ci, = See also:o.97, dann cr=o•o628 See also:d.See also:h. für solch eine Öffnung über 61% See also:des Kopfes verbraucht wird, wenn man Reibungswiderstände zum Fluß überwindt. Koeffizient von ContractionSharp-umranden Öffnung in Fläche Surfaces.When ein See also:Strahl herausgeben von ein Blendenöffnung in ein Behälter, es können entweder entspringen klar von d inner See also:Rand von d Öffnung wie an a oder b (fig. 15), oder es können befolgen to d See also:Seite von d Öffnung wie an c. d ehemalig See also:Zustand werden sein See also:finden wenn d Öffnung sein abschrägen außerhalb wie an a, damit sein See also:Scharf umranden, und es werden auch auftreten See also:allgemein für ein prismatisch Blendenöffnung wie b, vorausgesetzt d Stärke von d See also:Platte in welch d Blendenöffnung sein bilden sein kleiner als d See also:Durchmesser von d Strahl. Aber, wenn die Stärke grösser ist, tritt die, welches See also:Bedingung, die an c gezeigt wird, auf. Wenn die Entladung wie an a oder b auftritt, See also:fahren die Heizfäden, die in Richtung See also:zur Öffnung zusammenlaufen fort, über ihr hinaus zusammenzulaufen, damit der See also:Abschnitt des Strahles, wo die Heizfäden ist kleiner parallel geworden See also:sind, als der Abschnitt der Öffnung. Die Schwungkraft der Heizfäden setzt plötzlicher Änderung der Richtung der See also:Bewegung See also:am Rand der Öffnung entgegen, und die Konvergenz fährt auf einer Strecke von ungefähr Hälfte Durchmesser der Öffnung über ihr hinaus fort. See also:Lassen Sie See also:W der See also:Bereich der Öffnung und c,w der Bereich des Strahles am See also:Punkt sein, wo Konvergenz aufhört; dann ist cm ein für jede See also:Art Öffnung experimentell festzustellender Koeffizient, genannt den Koeffizienten der Kontraktion. Wenn die Öffnung eine scharfkantige Öffnung in einer flachen Oberfläche ist, ist der Wert von c~ auf dem durchschnittlichen 0,64, oder der Abschnitt des Strahles ist sehr nahe five-eighths des Bereichs der Öffnung. Koeffizient von Discharge.In, welches die allgemeine See also:Formel Q=wv an einem Strom anwendet, wird es angenommen, daß die Heizfäden einen allgemeinen Normal der See also:Geschwindigkeit V zum Abschnitt w. haben, aber wenn der Strahl See also:Vertrag abschließt, es am Vertrag abgeschlossenen Abschnitt des Strahles ist, daß die Richtung der Bewegung zu einem Querabschnitt des jct. folglich die tatsächliche Entladung normal ist, wenn Kontraktion ist Qa = c, v x Co = ccc"wJ (2gh) oder See also:einfach, wenn c=c"cc, Qa = cwsl (2gh) auftritt, wo c den Koeffizienten der Entladung genannt wird. So für eine scharfkantige flache Öffnung c=0•97X 0,64 = 0,62. § 18.

Experimentelle Ermittlung von c,, von c~ und von c.The-Koeffizienten der Kontraktion cm wird See also:

direkt festgestellt, indem man die Maße des Strahles mißt. Zu diesem Zweck geregelt schraubt vom feinen See also:Taktabstand (fig. 16) sind bequem. Diese werden eingestellt, um den Strahl zu berühren, und dann kann der See also:Abstand zwischen ihnen an der Freizeit gemessen werden. Der Koeffizient der Geschwindigkeit wird festgestellt, direkt indem man den Parabolischen Weg eines horizontalen Strahles mißt. Lassen Sie RIND, OY (fig. 17) ist horizontale und vertikale Äxte, der Ursprung, der an der Öffnung ist. Lassen Sie h der See also:Kopf sein und x, y die Koordinaten eines Punktes A auf dem Parabolischen Weg des Strahles. Wenn See also:Virginia die Geschwindigkeit at39 die Öffnung und t die See also:Zeit ist, in der ein Partikel von 0 auf A bewegt, dann x=vat; Y=zgt2• Virginia = J (gx2/2y). Cr = va/J (2gh) = J (x2/4Yh). Im See also:Kasten der großen Öffnungen wie Wehre, kann die Geschwindigkeit direkt festgestellt werden, indem man einen Pitotschlauch (§ 144) verwendet. Der Koeffizient der Entladung, die zu den praktischen Zwecken der drei Koeffizienten das wichtigste ist, wird gut durch Behältermaß von See also:r der Fluß von der gegebenen Öffnung in a = _ = T = passender Zeitpunkt festgestellt.

Wenn _ Q die Entladung ist A, die im Behälter pro Sekunde gemessen wird, dann c=Q/wJ (2gh). Maße dieser Art, obwohl einfach prinzipiell, sind nicht von einigen praktischen Schwierigkeiten See also:

frei und erfordern viel Obacht. In fig. wird 18 eine Anordnung für messenden Behälter gezeigt. Die Öffnung wird in der See also:Wand der Zisterne A geregelt und entlädt entweder in die überschüssige Führung BB oder in den messenden Behälter. Es gibt eine kurze Abflußrinne auf See also:Rollen C, die, wenn sie unter den Strahl gelaufen werden, die Entladung in den Behälter verweist, und wenn Durchlauf zurück wieder die Entladung in die überschüssige Führung fallen läßt. D ist ein beruhigender See also:Schirm zum Verhindern von Bewegung der Oberfläche am messenden Punkt, See also:E, und See also:F ist ein Auslaßventil für das Leeren des messenden Behälters. Der Aufstieg des Niveaus im Behälter, in der Zeit des Flusses und im Kopf über der Öffnung zu dieser Zeit muß genau beobachtet werden. Für den See also:Brunnen gebildet scharfkantigen sind die Öffnungen, See also:klein verhältnismäßig zur Wasseroberfläche im See also:Versorgungsmaterial-Vorratsbehälter, die Koeffizienten unter unterschiedlichen Zuständen des Kopfes genau bekannt hübsches. Nehmen Sie an, daß die gleiche Quantität des Wassers gebildet wird, um nacheinander durch solch eine Öffnung und durch eine andere Öffnung zu fließen, von der der Koeffizient angefordert wird, und wenn die Durchflußgeschwindigkeit konstant ist, werden die Köpfe über jeder Öffnung gemerkt. Gelassen hallo, ist h2 die Köpfe, wi, See also:w2 die See also:Bereiche der Öffnungen, c, c2 die Koeffizienten. Dann, da durchfließen jede Öffnung gleiche Q = c ist, wis/(2ghi) = c2w2J (2gh2). c2 = ct(0.7i/w2) J (hi/h2).

§ 19. Koeffizienten für Bellmouths und glockenförmiges Orifices.If eine Öffnung wird mit einem Mundstück genau der See also:

Form des D=1•asd-liil~ ij6i91 II beseitigendes t, dann e... _ ~: II ~, ~: See also:k-See also:Liste ' ein C at=0.8D versorgt. -"i Vertrag abgeschlossene Ader, dann das Ganze der Kontraktion tritt innerhalb das Mundstück und wenn der Bereich der Öffnung am kleineren See also:Ende gemessen wird, Cr muß gesetzt werden = 1 auf. Es ist häufig zum bellmouth die Enden der Rohre, den Verlust des Kopfes zu vermeiden wünschenswert, der auftritt, wenn dieses nicht getan wird; und solch ein bellmouth kann die Form des Vertrages abgeschlossenen Strahles auch haben. Fig. 19 zeigt die Anteile ein solch einem bellmouth oder glockenförmige Öffnung, die zur Form Vertrages abgeschlossenen des Strahles genug zu jedem praktischen Zweck approximiert. Für solch eine Öffnung fand See also:L. J. Weisbach die folgenden See also:Werte der Koeffizienten mit unterschiedlichen Köpfen. Gehen Sie Überöffnung, in ft. = h •66 1,64 Koeffizient 11,48 55,77 337,93 von velocity=c voran.

Koeffizient '959 '967 '975 '994 '994 I von resistance=cr •o87 •069 •052 •012 •012 als dort ist keine Kontraktion nach den Strahlenausgaben von der Öffnung, c=1, c=c,; und folglich Q = c, (0\1 (2gh) = ceJ { 2gh/(1 +cr) }. §ò. Koeffizienten für scharfkantiges oder See also:

praktisch scharfkantiges Orifices.-There sind eine sehr große Anzahl von Maßen der Entladung von scharfkantigen Öffnungen unter unterschiedlichen Zuständen des Kopfes. Ein See also:Konto diese und eine sehr vorsichtige Tabellierung der Durchschnittswerte der Koeffizienten wird in den hydraulischen des späten Hamiltons See also:Smith gefunden (von von Wiley u. von von Söhnen, von von neuem See also:York, von 1886). Die folgende kurze Tabelle, die von einem größeren entzogen wird, gibt einen angemessenen Begriff von, wie der Koeffizient entsprechend dem vertrauenswürdigsten der Experimente schwankt. Koeffizient der Entladung für vertikale kreisförmige Öffnungen, scharfkantig, mit freier Entladung in die See also:Luft Q=cwJ (2gh). Hauptdurchmesser der Öffnung. gemessen zur Mitte •02 •04 •10 •20 •40 •60 1,0 der Öffnung. Werte von C. 0,3. 6z1 0,4 637 •618. des 644623' õ8-60o -598 '595 '591 2•o o•6 •655 •630 •613 •õ1 •596 •588 0,8 •648 •626 •610 •õ1 •597 '594 '583 1•o 597595 4 des 632 •614 •604 •599 '599 0 •623 597 '596 '596 20,0 •601 '599 '596 '596 '596 '596 '594 des 614 •605 •600 •598 des 609 •602 •599 •598 '597 '596 8•o gleichzeitig muß es beobachtet werden, daß Unterschiede von Schärfe im Rand von die Öffnung und einige andere Umstände die See also:Resultate See also:beeinflussen, damit die Werte, die von den unterschiedlichen vorsichtigen Experimentatoren gefunden werden, nicht ein wenig diskrepantes sind. Wenn genaues Maß des Flusses durch eine scharfkantige Öffnung gebildet werden muß, ist es wünschenswert, daß der Koeffizient für die bestimmte Öffnung direkt festgestellt werden sollte.

Die folgenden Resultate wurden durch See also:

Dr H. T. See also:Bovey im Labor der Universität McGill erreicht. Koeffizient der Entladung für scharfkantige Öffnungen. Bilden Sie sich von der Öffnung. Quadrat. Rechteckiges Verhältnis des rechteckigen Verhältnisses der Seiten 4:1. von den Seiten 16:r. Des Kopfes •ft.-Cir- Lon innen - Tri cular. See also:Lange I•ong lange Seiten Seitendurchmessers eckig. vertikales gonal versieht vertikales vertikales See also:zontal der Vertikale horzontai-l. des Seitenseitenhori- mit Seiten. des 632633 •618 12 •604 •6,1 •612 •622 •623 •631 •631 •618 14 -604 •610 •612 •621 •622 •630 •630 •618 16 des 625 '634 '635 •619 10 •605 •612 •613 •622 •624 des 614 '623 des 607 '614 •616 •626 •627 '637 '637 '620 8 •õ6 •613 des 629 •641 •642 •623 6 des 65t •628 4 •õ8 •616 •618 •628 des 636 2 •613 •6ò '628 •634 •636 •6ö des 643 •663 •664 •6ò •627 •628 •642 des 603 •610 •611 •620 •622 •630 des 630 •617 18 des 603 •610 •611 •6ò •621 war r des 609 •603 •611 •620 •621 •629 •628 •616 des 630 •629 •616 20 die Öffnung Quadrat o.

196. wurden inch Bereich und die Verkleinerungen mit See also:

g=32.176 der Wert für Montreal gebildet. Wert von Koeffizient erscheint zu sich wie erhöhen (Umkreis)/(Bereichs) Zunahmen. Er verringert sich, während der Kopf sich erhöht. Er verringert wenig, da die Größe der Öffnung grösser ist. Sehr vorsichtige Experimente durch J. G. Mair (Prot. Inst. Civ. Eng.-lxxxiv.) auf der Entladung von den kreisförmigen Öffnungen gab die Resultate, die auf folgende See also:Spalte gezeigt wurden. Die Ränder der Öffnungen wurden mit Schabern zu einem scharfen quadratischen Rand aufgestanden. Die Koeffizienten fallen im Allgemeinen wie die Kopfzunahmen und als die Durchmesserzunahmen.

See also:

Professor W. C. Unwin fand, daß die Resultate mit der Formel c = 0,607 5 - • i in O/J h - 0,003 7d übereinstimmen, wo h Füße und d in inches.Coefficients der Entladung von den kreisförmigen Öffnungen ist. ° der Temperatur 51 zu 55°. 1 Kopf in den Durchmessern der Öffnungen in See also:Zoll (d). Füße h. I 14 11 I I4 2 24 2z 24 13 Koeffizienten (c). õ¢õ¢ 1,25 des 605 •604 •607 •õ5 2,00 •609 •613 •609 •õ6 •609 •õ6 des õ5 •õ6 1,50 •610 •612 •611 •õ6 •610 •607 •603 •607 •õ5 1,75 •612 •611 •611 •õ5 •611 des 613 •614 •610 •õ8 •612 •õ8 •õ5 •75 •616 •614 •616 •6,0 •616 •612 •607 •607 •609 1•o •613 •612 •612 •611 •612 •611 •604 •õ8 •609 •605 die folgende Tabelle, kompiliert von J. T. Fanning (See also:Abhandlung auf Wasserversorgungtechnik), gibt Werte für rechteckige Öffnungen in den Oberflächen der vertikalen Fläche, der Kopf, der, nicht sofort über der Öffnung gemessen wird, in der die Oberfläche niedergedrückt wird, aber zur Nochwasseroberfläche in irgendeinem Abstand von der Öffnung. Die Werte wurden durch graphische See also:Interpolation, alle zuverlässigsten Experimente erhalten, die geplottet wurden und kurven gezogen, um.month Diskrepanzen zu berechnen. Koeffizienten der Entladung für rechteckige Öffnungen, scharfkantig, in den Oberflächen der vertikalen Fläche. Kopf zum Verhältnis der Höhe zur See also:Breite.

Mitte von } Öffnung 4 2. 11 ° See also:

m a., yy KI C ' W A Brechungsindex I KI,a. des ee;Oeo;C KI m 440,0 See also:Matte m KI 4 4,1. -751. Füße. •3. 3 c 3 "~ •3, - O-t-1 W o. des ow O e N........... 0,2............. •6333 •3 •6293 •6334 ' 4......... 6313 •6333 6. des 5........ •6050 •6150 61ô •6306 •6334... ' 5984 •6063 •6156 •6317 •6332 ' ••• mit 7 ••.' 5994 61656322 •6326 •9. •6074 •6162.

•6319 •6328 •8.... •6130 •6000 •6082... ' 6134 6323 •6006 •õ86 •6168 ' 6324 61726320 •6320 P25 1•o.. •6135 •õio •6090. . 6317 •6188 •6140 •õ18 •õ95 •6173 ' 6312 1,50. 6293 •6286 2,50 •6290 •6176 des 6104 •6166 •6302 •6291 2,25 •618o •6143 •6029 •6103 •6163 •6187 •6144 •6026 •6100 •6172 •6313 •6303 1,75. •6186 •6145 •6033 •6103 •6168 •6307 •6296 2.. •6183 •6144 •6036 ' 6139 •6043 •6102 •6157 •6282 •6278 2'75 •6280 •6173 •6136 •6046 •6101 •6155 •6274 •6273 3 ' 6048 •6100 •6153 •6267 •6267 3,5 •6250 •61õ •6123 •6050 des 6132 6273 •6170 ' 6094 •6146 6254 •6254 4 ' 6245 6044 •6074 •6125 •6222 •6222 5 •6208 •6124 ' õ88 •6038 •6063 •6114 •6ò2 •6202 6 •6158 •6094 •6063 •6020 •6044 •6087 •6154 •6154 des 6047 •õ85 •6136 •6236 •6236 4'5 •6226 •6138 •6100 •6150 •6110 7 •6124 des 60906036 •õ22 •60,0 •6022 •6033 des 6110 •6114 8 des 6064 •6038 •õt1 •õ32 •6058 6045 •6070 des 6073 •õ87 9 •õõ •6020 •6014 •õto •6015 •6020 •6035 zum 6015 •õto •60,0 •õ, O •õ, O •6030 •õõ 15 •õô •õ, 8 6036 •6074 25 •6048 •õ28 •6014 •6012 •õ, 6 •6022 •6040 des 6024 •6045 •6012 •6012 •6014 •6018 •60,0 •õit •6012 •6013 •6033 •õ66 20 ' 6083 30 •6054 6034 •6017 •6013 ' õ, 8 6045 des 6103 40 des 6014 •õ22 •õ32 •6049 des 35 •õõ •6039 •6021 des 6027 •6044 •õ92 •õ66 ' 6025 •6015 •6026 ' 6037 õ des 6055 •6114 45 •õ54 •õ52 •6029, 6 6034 •õ18 •õ35 •õó •6043 •õ62 •6125 50 •õ86 •õõ Öffnungen mit Rändern vernünftigen Thickness.-When die Ränder der Öffnung werden nicht außerhalb abgeschrägt, aber eine vernünftige Stärke, der Koeffizient der Entladung wird geändert ein wenig haben. Die folgende Tabelle gibt Werte des Koeffizienten der Entladung für die arrangerrieats der Öffnung, die im vertikalen Abschnitt an P, Q, R gezeigt wird (fig. 20). Der See also:

Plan aller Öffnungen wird an den Planken See also:S. The gezeigt, welche die Öffnung bilden und Schleuse waren jede 2 inch stark, und die Öffnungen waren alle 24 inch breit.

Die Köpfe wurden sofort über der Öffnung gemessen. In diesem See also:

Fall Q=cb(H-h)J { 2g(H+h)/2 }. § 22. Teilweise unterdrücktes Contraction.-Since, welches die Kontraktion des Strahles an der Konvergenz in Richtung zur Öffnung der herausgebenströme, es liegt, wird vermindert, wenn für irgendeinen See also:Teil des Randes der Öffnung die Konvergenz verhindert wird. So wenn eine interne See also:Kante oder ein Rand am Teil des Randes der Öffnung (fig. 21) angewendet wird, wird die Konvergenz für soviel des Randes unterdrückt. Für solche Fälle fand G. Bidone die folgenden empirischen Formeln anwendbar: Tabelle von Koeffizienten der Entladung für rechteckige vertikale Öffnungen in Fig. 20. Haupth-Höhe der Öffnung, H - h, in den Füßen. über Upper 1,31 o•66 0,16 0,10 edg - Orifi e in den Füßen. P Q R P Q R P Q R P Q R 0,328 0,598 0,644 0,648 0,634 0,665 0,668 0,691 0,664 o•666 0,710 0,694 0,696 656 0,609 0,653 0,657 0,640 0,672 0,675 0,685 0,687 o•688 0,696 0,704 0,706 •787 0,612 0,655 0,659 0,641 0,674 0,677 0,684 0,690 0,692 0,694 0,706 0,708 984 0,616 o•656 o•660 0,641 0,675 0,678 0,683 0,693 0,695 0,692 0,709 0,711 1,968 o•618 0,649 0,653 0,640 0,676 0,679 o•678 0,695 0,697 o•688 0,710 0,712 3,28 o•õ8 0,632 0,634 0'638 0'674 0,676 0,673 0,694 0,695 Ti 0.68o 0,704 0,705 4,27 0,602 0,624 0,626 0,637 0'673 0,675 I 0,672 0,693 0,694 0,678 0,701 0,702 4'92 0'598 L 0,620 0,622 0,637 I 0'673 0,674 0,672 0,692 0,693 0,676 0,699 0,699 5,58 0,596 o•618 0.6ò 0,637 0,672 0,673 0,672 0,692 0,693 0,676 0,698 0,698 6,56 0,595 0,615 0,617 0,636 0,671 0,672 0,671 0,691 0,692 0,675 0,696 0,696 9,84 0•J92 o.611 0,612 0,634 0,669 0,670 0,668 0,689 0,690 0,672 0,693 0,693 für rechteckige Öffnungen, e~ = 0.62(1+0.152707); und für kreisförmige Öffnungen, c, = 0.62(1 +o• 128n/p); wann n ist, ist die Länge des Randes des Öffnungsover, den der Rand von verlängert und p die vollständige Länge Rand oder Umkreis der Öffnung. Die folgenden ist die Werte von cm, wenn der Rand über 4 verlängert oder; vom vollständigen Umkreis:- c, kreisförmige Öffnungen. Rechteckige Öffnungen. 68o 0'643 •6ô 0,667 •6õ 0,691 für größere Werte von Klemmstellen§ 24.

Die Öffnungen, die mit Führungen der ex- ternalränder Discharge.-These an eine Öffnung ändern versorgt werden auch, die Kontraktion. Die folgenden Koeffizienten der Entladung wurden mit den Öffnungen 8 inch breit erreicht, und klein im Verhaeltnis zu der Führung der Annäherung (fig. 22, A, B, C). h, in den Füßen. k_, -f-eeth, innen. I ' 0656 Des 633645652 •651 •650 Des 592 •607 •6io •6io •609 •õ8 A (Des 624631625 •624 '48 '577 Des 571õ6 •617 •626 •628 Des 619 •613 •õ6 B o•I64 487 627623 •618) C '585 •614 Des 527 '553 '574 Des 592 •600 •602 •602 •õi C '164 '328 •656 3'28 4:92 6'56 9'84 A •48o 511 '542 '599 •õi •60I •õi •õi B 0,656 •48o •510 '538 •506 § 25 Des 6ö '649. See also:

Umstellung des Jet.-When, das ein Strahl von einer horizontalen Öffnung herausgibt oder ist von der kleinen Größe, die mit dem Kopf verglichen wird, es darstellt kein b n/p 0,25 0,50 0,75 die Formeln nicht anwendbar sind. C. R. Bornemann hat jedoch dargestellt daß diese Formeln für unterdrückte Kontraktion nicht zuverlässig sind. § 23. Unvollständiges Contraction.-If die Seiten der Behälterannäherung nahe zum Rand der Öffnung, behinderen sie die Konvergenz der Ströme, zu denen die Kontraktion See also:passend ist und die Kontraktion dann geändert wird. Es wird im Allgemeinen angegeben, daß der Einfluß der Seiten anfängt geglaubt zu werden, wenn ihr Abstand vom Rand der Öffnung kleiner als 2-7mal die entsprechende Breite der Öffnung ist.

Die Koeffizienten der Kontraktion für diesen Fall J kennzeichneten Eigenheit der Form. Aber, wenn die Öffnung in einem vertikalen surare ist, das unvollständig bekannt ist (See also:

Gesicht und wenn seine Maße nicht verglichen mit dem Kopf kleines sind, c-Steigung I in 20 1 A h, h, 10 B, See also:macht sie eine See also:Reihe einzigartige Änderungen der Form durch, nachdem sie die Öffnung gelassen haben. Diese wurden zuerst von G. Bidone (17811839) nachgeforscht; nachher maß H. G. See also:Magnus (18021870) Strahlen von den unterschiedlichen Öffnungen; und neuerer See also:Lord See also:Rayleigh (Soc. See also:xxix Proc. See also:Roy.. 71) von neuem nachgeforscht ihnen. Fig. 23 zeigt einige Formen, die obere See also:Abbildung, welche die Form der Öffnungen geben, und die anderen Abschnitte des Strahles. Der Strahl erster schließt Vertrag ab, wie über, infolgedessen der Konvergenz der flüssigen Ströme innerhalb des Behälters beschrieben und behält jedoch eine Form, die zu der der Öffnung ähnlich ist. Danach See also:erweitert er in Blätter in den Flächen, die zu den Seiten der Öffnung senkrecht sind.

So erweitert der Strahl von einer dreieckigen Öffnung in drei Blätter, in den Flächen, welche senkrecht die drei Seiten des Dreiecks halbieren. Im Allgemeinen versieht ein Strahl von einer Öffnung, in Form eines regelmäßigen Polygons von n mit Seiten, bildet n-Blätter in den Flächen, die zu den Seiten des Polygons senkrecht sind. Bidone erklärt diesen vorbei Hinweis auf dem einfacheren Kasten der Sitzungsströme. Wenn zwei gleiche Ströme, welche die gleiche See also:

Mittellinie haben, aber in entgegengesetzte Richtungen, See also:Treffen bewegen, sie heraus in einen dünnen Scheibennormal zur allgemeinen Mittellinie der Ströme verbritten. Wenn die Richtungen von zwei Strömen schief schneiden, verbreiten sie in ein symmetrisches See also:bedecken Senkrechtes zur Fläche der Ströme. Lassen Sie Al, See also:a2 (fig. 24) ist zwei See also:Punkte in einer Öffnung an den Tiefen See also:Stunde, h2 von der freien Oberfläche. Die Heizfäden, die am Al herausgeben, a2 haben die unterschiedlichen Geschwindigkeiten d 2ghi und wenn 2gh2. infolgedessen, das sie neigen, Parabolische Wege zu beschreiben, klicken und ascbs unterschiedliche horizontale Strecke und Schneiden im Punkt von von c. aber, da zwei Heizfäden nicht den See also:gleichen Punkt gleichzeitig durchfließen können, von von ihnen müssen gegenseitigen See also:Druck ausüben und werden aus den Wegen heraus abgelenkt werden sie neigen zu beschreiben. Es ist dieser gegenseitige Druck, der die Expansion des Strahles in Blätter verursacht. Lord Rayleigh unterstrich, daß, wenn die Öffnungen klein sind und der Kopf nicht groß ist, die Expansion der Blätter in den Richtungen, die zur Richtung des Flusses senkrecht sind, eine See also:Begrenzung erreicht. Die Abschnitte, die in grösserem Abstand von der Öffnung genommen werden, zeigen eine Kontraktion der Blätter, bis eine kompakte Form zu der an der ersten Kontraktion erreichtes ähnliches ist. Über diesem Punkt hinaus wenn der Strahl seine Kohärenz behält, werden Blätter heraus wieder, aber in die Richtungen geworfen, welche die See also:Winkel zwischen den vorhergehenden Blättern halbieren. Lord Rayleigh nimmt eine Erklärung dieser Kontraktion an, die zuerst von H. Buff (18051878) vorgeschlagen wird, nämlich dieses liegt sie an der Oberflächenspannung.

§ 26. Einfluß der Temperatur auf Entladung von Orifices.Professor W. C. Unwin fand (Phil. Mag., See also:

Oktober 1878, P. 281) den für scharfkantige Öffnungen, die Temperatur einen sehr kleinen Einfluß auf die Entladung hat. Für eine Öffnung I Zentimeter im Durchmesser mit Köpfen von ungefähr i zu I ft. waren die Koeffizienten: Temperatur F.. 205°° 6 2 für einen conoidal oder glockenförmigen Durchmesser der Öffnung I Zentimeter der Effekt der Temperatur war grösser: Temperatur F. C. 190° 0,987 130° - 0,974 o• 60 2 des ° 94 eine See also:Zunahme der Geschwindigkeit der Entladung von 4%, als die Temperatur 130° erhöhte. J. G.

Mair wiederholte diese Experimente auf einer viel größeren See also:

Skala (Proc. Inst. Civ. Eng. lxxxiv.). Für eine scharfkantige Öffnung war ein 21-inch-Durchmesser, mit einem Kopf von 1,75 ft., der Koeffizient 0,604 an 57° und 0,607 an 179° F., ein sehr kleiner Unterschied. Mit einer conoidal Öffnung war der Koeffizient 0,961 an 55° und 0,981 an entsprechenden Koeffizienten 170° F. The des Widerstandes sind o•o828 und 0,0391 und zeigen, daß der Widerstand auf ungefähr beinahe bei der höheren Temperatur sich verringert. § 27. FeuercSchlauchcDüsen. Experimente sind von J. R. See also:Freeman auf dem Koeffizienten der Entladung von den glatten Kegeldüsen gebildet worden, die für Feuerzwecke benutzt werden. Der Koeffizient wurde gefunden, um 0,983 für Düse 1-in. zu sein; 0,982 Vorderinch; 0,972 für 1 inch; 0,976 für 18 inch; und 0,971 für 11 Zoll.

Die Düsen waren auf einem KegelzapfenSpiel-See also:

rohr örtlich festgelegt, und der Koeffizient umfaßt den Widerstand dieses Rohres (Amer.-Soc. Civ. Eng. xxi. 1889). Andere Formen der Düse wurden wie Ringdüsen versucht, für die der Koeffizient kleiner war. IV. THEORIE DER UNVERÄNDERLICHEN BEWEGUNG DER FLÜSSIGKEITEN. § 28. Die allgemeine Gleichung der unveränderlichen Bewegung einer Flüssigkeit, die unter See also:Hydrodynamik gegeben wird, versorgt sofort drei Resultate hinsichtlich der See also:Verteilung des Drucks in einem Strom, der hier angenommen werden kann. (a) Wenn die Bewegung geradlinig und konstant ist, ist die Veränderung des Drucks dieselbe wie in einer Flüssigkeit im Ruhezustand. In einem Strom, der innen fließt, anopen Führung, zum Beispiel wenn der Effekt der Wirbel, die durch die Rauheit der Seiten produziert werden, vernachlässigt wird, ist der Druck an jedem Punkt einfach der hydrostatische Druck wegen der See also:Tiefe unterhalb der freien Oberfläche. (b) Wenn die Geschwindigkeit der Flüssigkeit sehr klein ist, ist die Verteilung des Drucks ungefähr dieselbe wie in einer Flüssigkeit im Ruhezustand.

(c) Wenn die flüssigen Moleküle genau die Beschleunigungen nehmen, die sie haben würden, wenn unabhängig und nur bei den externen Kräften eingereicht, der Druck konstant ist. So in einem Strahl, der frei in die Luft ist der fällt, Druck während jedes Querschnitts konstant und dem atmosphärischen Druck gleich.

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