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MAGNETOMETER
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MAGNETOMETER , ein Name, in seiner allgemeinsten Richtung, denn in jedem möglichem See also:Instrument verwendete, die Stärke irgendeines magnetischen Feldes zu messen; es ist, jedoch häufig verwendet in See also:der eingeschränkten Richtung eines Instrumentes für das Messen eines bestimmten magnetischen Feldes nämlich daß wegen See also:des Magnetismus der See also: So ist keine Änderung im Fokus des Teleskops notwendig, ob wir den Magneten, eine entfernte örtlich festgelegte Markierung oder die Sonne beobachten. Das des Sternwarten-Musters See also:Kew unifilar Magnetometer wird in figs gezeigt. 1 und 2. Der Magnet besteht aus einem hohlen Stahlzylinder, der mit einer Skala und einem Objektiv, wie oben beschrieben gepaßt wird und wird durch ein langes See also:Gewinde der unspunseide verschoben, die am oberen Ende zum Torsionskopf See also: This kann über eine horizontale Mittellinie sich See also:drehen reflektiert, die an rightalmost verwendet ausschließlich, in örtlich festgelegten Sternwarten und auf dem Gebiet ist, besteht, wenn man die See also:Periode eines frei verschobenen Magneten beobachtet, und dann den Winkel erreicht, durch den ein zusätzlicher verschobener Magnet durch den Magneten abgelenkt wird, der im ersten See also:Teil des Experimentes benutzt wird. Durch das Erschütterungsexperiment erhalten wir den Wert des Produktes des magnetischen Momentes (See also: Während des ex- periment wird der Spiegelmagnet vor Entwürfen durch zwei hölzerne Türen geschützt, die in Nuten schieben. Was bekannt, während die Methode von Sinus verwendet wird, denn, da die Äxte der zwei Magneten immer senkrecht sind, wenn der Spiegelmagnet in seinem nullposi-tion ist, ist das Verhältnis M/H propor-tional zum Sinus des Winkels zwischen der magnetischen Mittellinie des Spiegelmagneten und des magnetischen Meridians. Wenn man ein Ablenkungsexperiment leitet, wird der flecting Magnet K Des mit seiner Mitte bei 30 Zentimeter vom Spiegelmagneten und zu östlich des letzten gesetzt, und das vollständige Instrument wird gedreht, bis die Mitteabteilung der Skala B mit der Kreuz-Leitung des Teleskops übereinstimmt, wenn die Messwerte der Nonius auf dem Azimutkreis gemerkt werden. Der Magnet K wird dann in die Unterstützung aufgehoben, und in eine neue genommene Einstellung. Der Unterschied zwischen den zwei Sätzen der Messwerte gibt zweimal den Winkel, den die magnetische Mittellinie des Spiegelmagneten mit dem magnetischen Meridian bildet. um jede mögliche Störung zu beseitigen, die bis das See also:null der Skala D genau seiend nicht unter dem Spiegelmagneten See also:passend ist, wird die Unterstützung L dann zur Westseite des Instrumentes entfernt, und die Einstellungen werden wiederholt. See also:Weiter zu gewähren von einer Korrektur, die die begrenzte Länge der Magneten wird die beantragen wird, vollständige See also:Reihe der Einstellungen mit der Mitte des ablenkenmagneten bei 40 Zentimeter vom Spiegelmagneten wiederholt. Korrekturbezeichnungen abhängig von der Temperatur und auf dem induktiven Effekt des Magnetismus der Masse auf dem Moment des ablenkenmagneten auslassen, wenn B der Winkel ist, den die Mittellinie des abgelenkten Magneten mit dem Meridian bildet, wenn die Mitte des ablenkenmagneten in einem See also:Abstand See also: Borgen, terrestrischer Magnetismus, 1896, i. P. 176 und C. Chree, Phil. Mag., 1904 16], 7, P. 113.) Im Fall Erschütterungsexperimentkorrektur müssen die Bezeichnungen eingeführt werden, um die Temperatur des Magneten, den induktiven Effekt des Feldes der Masse, das den etwas magnetischen Moment des Magneten erhöht, und die Torsion der Aufhebungfaser zuzulassen, sowie die See also:Rate des Chronometers. Wenn die Temperatur des Magneten immer genau dieselbe in der Erschütterung waren und. Winkel zur Linie von Collimation des Teleskops und ist zur Oberfläche des Spiegels parallel. Die Zeit der Durchfahrt der Sonne oder des Sternes über der vertikalen Leitung des Teleskops, das mittels eines Chronometers beobachtet wird, von dem die Störung bekannt, ist es möglich, den Azimut der Sonne oder des Sternes zu errechnen, wenn die See also:Breite und die Länge des Ortes der Beobachtung gegeben werden. Folglich, wenn die Messwerte der Nonius auf dem Azimutkreis gebildet werden, wenn die Durchfahrt beobachtet wird, können wir den Messwert ableiten, der dem geographischen Meridian entspricht. Die oben genannte Methode der Bestimmung des geographischen Meridians hat den ernsten Einwand, daß es notwendig ist, die Störung des Chronometers mit sehr beträchtlicher Genauigkeit zu kennen, eine See also:Angelegenheit irgendeiner Schwierigkeit beim Beobachten in jedem möglichem Abstand von einer örtlich festgelegten See also:Sternwarte. Wenn jedoch ein See also:Theodolite, gepaßt mit einem Teleskop, das über eine horizontale Mittellinie und Haben eines Höhenkreises sich drehen kann, eingesetzt wird, damit, wenn man eine Durchfahrt beobachtet, die Höhe der Sonne oder des Sternes weg gelesen werden kann, dann muß die Zeit nur zu innerhalb einer See also:Minute bekannt oder so. Folglich in den neueren Mustern des Magnetometers ist sie üblich, die Durchfahrtspiegelmethode des Beobachtens zu beseitigen und jedes zum ose ein unterschiedlicher Theodolite zum Beobachten des Azimuts etwas entfernten Gegenstandes, der dann als eine örtlich festgelegte Markierung dient, wenn es die Neigungbeobachtungen bildet, oder Anbringen zum Magnetometer eines Höhenteleskops und -kreises für Gebrauch, wenn sie den geographischen Meridian feststellen. Vor dem Beginn der Neigungbeobachtungen, die Hauptungewißheit in den Neigungbeobachtungen, auf jeden Fall an einer örtlich festgelegten Sternwarte, liegt in der variablen Torsion der silk See also:Aufhebung, da es gefunden wird, daß, obgleich die Faser von der Torsion völlig freigegeben werden kann, dennoch an der See also:Zusammenfassung dieser Beobachtungen ein beträchtliche See also:Menge Torsion kann geerschienen haben. Das Tränken der Faser mit See also:Glycerin, damit die See also:Feuchtigkeit, die sie aufsaugt, ändert soviel nicht mit dem hygrometric See also:Zustand der See also:Luft, ist von etwas See also:Vorteil, aber nicht völlig entfernt die Schwierigkeit. Aus diesem Grund benutzen einige Beobachter einen dünnen Streifen der Phosphorbronze, um den Magneten zu verschieben und betrachten daß das Fehlen einer variablen Torsion mehr als, entschädigt die erhöhte Schwierigkeit, wenn sie die zerbrechlichere metallische Aufhebung anfassen. Maß des horizontalen Bestandteils der Field.The-Methode der Masse des Messens des horizontalen Bestandteils, der Ablenkungsexperiment ist, dann keine Korrektur wegen des Effektes der Temperatur im magnetischen Moment würde in jedem Experiment notwendig sein. Die Tatsache, die der Moment der Schwungkraft des Magneten mit der Temperatur verändert, muß jedoch in Betracht gezogen werden. Im Ablenkungsexperiment, zusätzlich zur Induktionskorrektur und in dem für den Effekt der Temperatur auf dem magnetischen Moment, muß eine Korrektur den Effekt der Temperatur auf der Länge des Stabes beantragen werden, der den Ablenkungsmagneten stützt. Sehen Sie auch See also: Soc., 1899, 65, P. 375, eine Diskussion über die Störungen enthalten, zu denen das unifilar Instrument Kew Thema ist; See also:E. Mascart, terrestre Traite de Magnetisme, eine Beschreibung der Instrumente enthalten benutzt in der französischen magnetischen Übersicht, die wegen ihrer kleinen Größe und konsequenten einfachen Beweglichkeit interessant sind; H. E. D. See also:Fraser, terrestrischer Magnetism, 1901, 6, P. 65, eine Beschreibung eines geänderten Musters Kew enthalten unifilar, wie in der indischen Übersicht verwendet; H. See also:Wild, resultiert Sc-Str. Petersbourg, 1896 (viii.), Vol. 3, Nr. 7 Mem. Acad. imp., eine Beschreibung eines durchdachtesten unifilar Magnetometers enthalten, mit dem es behauptet wird, kann von einem sehr hohen See also:Auftrag der Genauigkeit erreicht werden; K. entwarf Haufsmann, Zeits.-fiir Instrumentenkunde, 1906, 26, P. 2, eine Beschreibung eines Magnetometers für Feldgebrauch enthalten, durch M. Eschenhagen, das viele Vorteile hat. Maße der magnetischen Elemente an Sea.Owing zur Tatsache, die der See also:Anteil der Oberfläche der Masse, die durch See also:Meer umfaßt wird, soviel grösser als das trockene See also:Land ist, das determinaton der magnetischen Elemente an Bord des Schiffs ist eine Angelegenheit des sehr beträchtlichen Wertes. Die Bewegungen eines Schiffs schließen völlig die Beschäftigung jedes möglichen Instrumentes aus, in der ein Magnet, der durch eine Faser verschoben wird, irgendein Teil hat, damit das unifilar für solche Beobachtungen ungeeignet ist. um die Neigung zu erreichen wird ein geschwenkter Magnet benutzt, um den magnetischen Meridian zu erhalten, der geographische Meridian, der durch Beobachtungen auf der Sonne erreicht werden oder See also:Sterne. Der Kompaß eines sorgfältig gebildeten Schiffs wird normalerweise eingesetzt, obwohl in einigen Fällen die Kompaßrose, mit seinen angebrachten Magneten, Reversible gebildet wird, damit die Neigung bis das null der See also:Karte der magnetischen Mittellinie des Systems der Magneten, die zur Karte angebracht werden, durch Umlenkung beseitigt werden kann. In Ermangelung solch einer umschaltbarer Karte muß die Indexkorrektur durch Vergleich mit einem unifilar Magnetometer festgestellt werden, die simultanen Beobachtungen, die auf See also:Ufer gebildet werden, und diese Beobachtungen so, die häufig wiederholt werden, wie Gelegenheit ermöglicht. um das Bad festzustellen wird Badkreis des Fuchses ' benutzt. Dieses besteht aus einem gewöhnlichen Badkreis (sehen Sie INKLINATIONSKOMPASS), in dem die Enden der See also:Welle der See also:Nadel spitz sind und See also:Rest innen Bohrungen jewelled, damit die Bewegungen des Schiffs nicht die Nadel verlegen. Das Instrument ist, selbstverständlich gestützt auf a gimballed Tabelle, während das Schiff während der Beobachtungen auf einem örtlich festgelegten Kurs gehalten wird. um die Stärke des Feldes zu erreichen ist die normalerweise angenommene Methode, daß gewußt, da method.2 Lloyds zum Durchführen einer Ermittlung der Gesamtkraft dadurch der Fuchsbadkreis etwas von E. See also: Creak geändert worden ist und geben zufriedenstellende See also:Resultate an Bord des Schiffs gefunden worden ist. Der Kreis wird mit zwei Nadeln zusätzlich zu denen See also:versehen, die für die Bestimmung des Bades, (a) der gewöhnlichen Nadel des Bades eins und anderen (b) eine Nadel verwendet werden, die bei einem Ende mittels eines kleinen Stöpsels geladen worden ist, der in eine von zwei symmetrisch gesetzten Bohrungen in der Nadel paßt. Der Magnetismus dieser zwei Nadeln wird nie aufgehoben, und sie sind soviel wie möglich geschützt vor See also:Schlag und vor Annäherung zu anderen Magneten, damit ihr Magnetisierungszustand so konstant bleiben kann, wie möglich. Zum Kreuz-See also:Arm, der die Mikroskope trägt, die benutzt werden, um die Enden der eintauchenden Nadel zu beobachten, gebracht eine Klemmplatte an, die das Nadelsortierfach solch eine Weise hält, daß seine Fläche zum vertikalen Kreis und zu seiner Mittellinie parallel ist, ist senkrecht zur Linie, welche die zwei Mikroskope verbindet. Folglich wenn die Mikroskope justiert werden, um mit den Punkten der eintauchenden Nadel a übereinzustimmen, müssen die Äxte der zwei Nadeln senkrecht sein. Die Nadel ein Wesen, das zwischen den Juwelen verschoben wird, und die Nadel b, die in der Klemmplatte, im Kreuz-Arm tragen die Lesemikroskope und die Nadel b gehalten wird, wird bis die Enden der Nadel übereinstimmen mit den Kreuz-Leitungen der Mikroskope gedreht. Die Nonius, die, der Kreuz-Arm gelesen werden, wird gedreht, damit die Nadel a in der entgegengesetzten Richtung und eine neue Einstellung abzulenken genommen wird. Gibt Hälfte Unterschied zwischen den zwei Messwerten ' See also:Annalen von Elektrizität, 1839, 3, P. 288. 2 See also:Humphrey See also:Lloyd, Proc. Roy. Irisches Acad., 1848, 4, durch die Winkel P. 57.the die Nadel a unter die Tätigkeit der Nadel b. abgelenkt worden ist, dieser Winkel hängt vom Verhältnis des magnetischen Momentes der Nadel b zur Gesamtkraft des Feldes der Masse ab. Es bezieht auch, selbstverständlich, den Abstand zwischen den Nadeln und der See also:Verteilung des Magnetismus der Nadeln mit ein; aber dieser See also:Faktor wird festgestellt, indem man den Wert vergleicht, der durch das Instrument, an einer Uferstation gegeben wird, wenn der durch ein gewöhnliches Magnetometer gegeben ist. Folglich gibt die oben genannte Beobachtung uns Mittel des Erreichens des Verhältnisses des magnetischen Momentes der Nadel b zum Wert der Gesamtkraft der Masse. Die Nadel b wird dann für a ersetzt und dort jetzt ist keine Nadel in der Klemmplatte, die zum Mikroskoparm angebracht wird, und der Unterschied zwischen dem Messwert, der jetzt erreicht werden und dem Bad, zusammen mit dem Gewicht, das der Nadel hinzugefügt wird, gibt das Produkt des Momentes der Nadel b in die Gesamtkraft der Masse. Folglich von den zwei Beobachtungen kann der Wert der Gesamtkraft der Masse abgeleitet werden. In einer tatsächlichen Beobachtung gehoben die ablenkennadel worden, sowie abgelenkte auf, während unterschiedliche Gewichte benutzt würden, um die Nadel b abzulenken. Für eine Beschreibung der Methode des Verwendens des Fuchskreises für Beobachtungen am Meer beraten Sie das Admiralitätshandbuch der wissenschaftlichen Anfrage, P. 116, während eine Beschreibung der neuesten Form des Kreises, bekannt als Muster Lloyd-Quietschen, wird gefunden in terrestrischem Magnetism, 1901, 6, P. 119. Ein Zubehör zum gewöhnlichen Kompaß des Schiffs, mittels dessen zufriedenstellende Maße des horizontalen Bestandteils an Bord des Schiffs gebildet worden sind, wird von L. A. See also:Bauer in terrestrischem Magnetism, 1906, 11, P. 78 beschrieben. Die Grundregel der Methode besteht, wenn sie die Kompaßnadel mittels eines horizontalen Magneten ablenkt, der See also:vertikal über die Kompaßrose, die Mittellinie des ablenkenmagneten gestützt wird, der zur Mittellinie des Magneten immer senkrecht ist, der zur Karte angebracht wird. Die Methode ist nicht ausschließlich ein absolutes, da sie ein Wissen des magnetischen Momentes des ablenkenmagneten voraussetzt. In der Praxis wird es gefunden, daß ein Magnet vorbereitet werden kann, dem, wenn es passend vor Schlag geschützt wird, &c., seinen magnetischen Moment behält, der, um Beobachtungen von H zu ermöglichen, See also:vergleichbar gebildet zu werden in der Genauigkeit mit dem der anderen Elemente genug konstant ist, die durch die Instrumente erhalten werden, die gewöhnlich am Meer eingesetzt werden. (W. WN.) Magnet-See also:Optik. Die erste Relation zwischen Magnetismus und See also:Licht wurde von See also:Faraday, ' entdeckt, wer prüfte, daß die Fläche der Polarisation eines Strahls des Lichtes gedreht wurde, als der See also:Strahl durch bestimmte Substanzen reiste, die zu den Linien der magnetischen Kraft parallel sind. Diese See also:Energie des Drehens der Fläche der Polarisation auf einem magnetischen Gebiet ist gezeigt worden, durch alle refracting Substanzen besessen zu werden, ob sie im festen, flüssigen oder gasförmigen Zustand sind. Die Umdrehung durch Gase wurde unabhängig von H. See also:Becquerel, 2 und See also:Kundt und RSntgen, 3 hergestellt, während Kundt ' daß Filme der magnetischen Metalle, des Eisens, des See also:Kobalt, des Nickels, des dünnen genug fand, um transparente, produzierte enorme Umdrehungen zu sein, diese, die im See also:Eisen und in Kobalt magnetisiert wurden zur Sättigung mit der Rate von 200,000° pro Zentimeter Stärke und im See also:Nickel über 89,000° sind. Die Richtung der Umdrehung ist nicht dieselbe in See also:allen Körpern. Wenn wir das Umdrehungspositiv benennen, wenn es mit der Richtung der magnetischen Kraft, wie Umdrehung und Übersetzung in einer rechtshändigen See also:Schraube oder zusammenhängt, was, wenn es in der Richtung der elektrischen Ströme ist, die ein magnetisches See also: Unter denen, die negative Umdrehung produzieren, sind Eisen- und Eisensalze, Eisencyanid des Kaliums, die Salze des Lanthans, das See also:Cer und das See also:didymium und die Chlorverbindung des See also:Titans.', Die magnetischen Metalle Eisen, Nickel, Kobalt, die Salze des Nickels und des Kobalt und Erzeugnispositivumdrehung des Sauerstoffes (das magnetischste See also:Gas). Für etwas magnetizable Substanzen ist die Menge von Umdrehung in einen See also:Raum PQ zum Unterschied zwischen dem magnetischen Potential an P und an Q proportional; oder wenn 0 die Umdrehung in PQ, in SOP, in StQ, in das magnetische Potential an P und an Q ist, dann in U=R(Sl5-t2Q), wo R eine See also:Konstante ist, genannt Konstante Verdets, die nach der refracting Substanz, der Wellenlänge des Lichtes und der Temperatur abhängt. Die folgenden ist die See also:Werte von R (wenn die Umdrehung im kreisförmigen Maß ausgedrückt wird), für die d-Linie und eine Temperatur von 18 C.: R X i See also:O See also:5. Beobachter. 1,222 See also:Lord See also:Rayleigh ' und Kopsel.' 1,225 Rodger und See also:Watson.' 3 377 Arons.5 •3808 Rodger und Watson.', 330 Du Bois.' ", 315 Du Bois.' ", 000179 Kundt und Substanz 1,738 See also:Rontgen (loc.cit.). Faraday des Carbonbisulfidwasserspiritusäthersauerstoffes (an der i-Atmosphäre) schweres Glas die Veränderung von Verdets konstant mit Temperatur ist für Carbonbisulfid und -See also:wasser von Rodger und von Watson festgestellt worden (Positionsverdichtereintrittslufttemperat). Sie See also:finden, wenn R, Ro die Werte von Verdets konstant an t°C. und an o°C. beziehungsweise, dann für Carbonbisulfid R;=Ro (1 0016961) und für Wasser R sind, =Ro (I-•0000ó5t•00000ó5t2). Für die magnetischen Metalle fand Kundt, daß die Umdrehung so See also:schnell sich nicht als die magnetische Kraft erhöhte, aber daß, während diese Kraft erhöht wurde, die Umdrehung einen Maximalwert erreichte. Dieses schlägt, daß die Umdrehung zur Intensität der Magnetisierung proportional ist, und nicht zur magnetischen Kraft vor. Die Menge von Umdrehung auf einem gegebenen Gebiet hängt groß nach der Wellenlänge des Lichtes ab; das kürzer die Wellenlänge, das grösser die Umdrehung, das Umdrehungsverändern wenig schnell als das umgekehrte Quadrat der Wellenlänge. Verdet "hat in den Kästen des Carbonbisulfids verglichen und See also:Kreosot, welches die Umdrehung, die durch die See also:Formel B=mc-y (cadd) gegeben wurde mit denen wirklich beobachtete; in dieser Formel ist B die eckige Umdrehung der Fläche von Polarisation, m eine Konstante abhängig von dem Mittel, die Wellenlänge des Lichtes in einer Luft und i sein Brechungsindex im Mittel. Verdet fand, daß, obwohl die See also:Vereinbarung angemessen ist, die See also:Unterschiede grösser als sind, kann durch Störungen des Experimentes erklärt werden. Verdet 12 hat gezeigt, daß die Umdrehung einer Salzlösung die Summe der Umdrehungen wegen des Salzes und des Lösungsmittels ist; so indem man ein See also:Salz mischt, das negative Umdrehung mit Wasser produziert, das positive Umdrehung produziert, ist es möglich, eine Lösung zu erhalten, die keine Umdrehung ausstellt. Solche Lösungen sind nicht im das Null allgemeinen magnetisch. Indem wir die diamagnetic und paramagnetischen Substanzen See also:mischen, können wir magnetisch Nulllösungen erhalten, die jedoch eine begrenzte Umdrehung der Fläche der Polarisation produzieren. Die Relation der magnetischen Umdrehung zum chemischen consitution ist ausführlich großes von See also:Perkin, 3 See also:Wachsmuth studiert worden, können 4 See also:Jahn ' und Schonrock.6 die Umdrehung der Fläche der Polarisation bequem angesehen werden als, bezeichnend, daß die See also:Geschwindigkeit der See also:Ausbreitung des kreisförmig-polarisierten Lichtes, das die nach magnetischer Kraft reist, nach der Richtung der Umdrehung des Strahls, die Geschwindigkeit abhängt, wenn die Umdrehung mit der Richtung der magnetischen Kraft, wie Umdrehung und Übersetzung auf einer rechtshändigen Schraube zusammenhängt, die zu der für eine linkshändige Umdrehung unterschiedlich ist. Ein Fläche-polarisierter Strahl kann als von zwei gegenüber kreisförmig-polarisierten Strahlen und während diese die nach magnetischer Kraft mit unterschiedlichen Geschwindigkeiten reisen, von dem zusammengesetzt worden angesehen werden gewinnt oder verliert in der Phase auf dem anderen, damit, wenn sie wieder zusammengesetzt sie sind, einem Fläche-polarisierten Strahl entspricht, aber infolgedessen der Änderung der Phase stimmt die Fläche der Polarisation nicht mit seiner Ausgangsstellung überein. Reflexion von einem Magnet.Kerr17 in 1877 fand, daß, wenn Fläche-polarisiertes Licht Ereignis auf dem See also:Pfosten eines Elektromagneten ist, poliert, um wie ein Spiegel zu fungieren, die Fläche der Polarisation des reflektierten Lichtes durch den Magneten gedreht wird. Weitere Experimente auf diesem Phänomen sind von Righi, 43 Kundt, 19 Du Bois, Y° Sissingh, 21 See also: Die Umdrehung für unterschiedliches farbiges Licht vom Eisen, vom Nickel, vom Kobalt und vom See also:Magnetit ist von Du Bois gemessen worden; im Magnetit ist die Richtung der Umdrehung gegenüber der der anderen Metalle. Wenn das Licht Ereignis schief und nicht normalerweise auf dem polierten Pfosten eines Elektromagneten ist, wird es elliptisch nach Reflexion polarisiert, selbst wenn die Fläche der Polarisation parallel oder zur Fläche der See also:Ausdehnung senkrecht ist. Entsprechend Righi erreicht die Menge von Umdrehung, wenn die Fläche der Polarisation des Ereignislichtes zur Fläche der Ausdehnung senkrecht ist, ein Maximum, wenn der Einfallswinkel zwischen 440 und 68° ist, während sich verringert, wenn das Licht in der Fläche der Ausdehnung die Umdrehung ständig polarisiert wird, während der Einfallswinkel erhöht wird. Die Umdrehung, wenn das Licht in der Fläche der Ausdehnung polarisiert wird, ist immer kleiner als, wenn sie senkrecht zu dieser Fläche polarisiert wird, ausgenommen, wenn die Ausdehnung normal ist, wenn die zwei Umdrehungen selbstverständlich gleich sind. Reflexion von tangential magnetisiertem Iron.In diesen Fall Kerr 26 fand: (R) Wenn die Fläche der Ausdehnung zu den Linien der magnetischen Kraft senkrecht ist, wird keine Umdrehung des reflektierten Lichtes durch Magnetisierung produziert: (2) wird keine Umdrehung produziert, wenn das Licht Ereignis normalerweise ist; (3) wenn die Ausdehnung schief ist, wird die Linien der magnetischen Kraft, die in der Fläche der Ausdehnung, das reflektierte Licht ist, elliptisch nach Reflexion polarisiert, und die Äxte des Ellipse sind nicht und senkrecht in Fläche der Ausdehnung. Wenn das Licht in der Fläche der Ausdehnung polarisiert wird, ist die Umdrehung in allen Einfallswinkeln in der entgegengesetzten Richtung zu der der Ströme, die ein magnetisches Feld des gleichen Zeichens wie der Magnet produzieren würden. Wenn das Licht senkrecht zur Fläche der Ausdehnung polarisiert wird, ist die Umdrehung in der gleichen Richtung wie diese Ströme, wenn der Einfallswinkel zwischen o° und 75° entsprechend Kerr, zwischen o° und 80° entsprechend Kundt ist, und zwischen o° und 78° 54' entsprechend Righi. Wenn die Ausdehnung See also:schiefer als dieses ist, ist die Umdrehung der Fläche der Polarisation in der entgegengesetzten Richtung zu den elektrischen Strömen, die ein magnetisches Feld des gleichen Zeichens produzieren würden. Die Theorie der gerade beschriebenen Phänomene ist von See also:Airy, 27 C. See also:Neumann, 28 See also:Maxwell, 29 See also:Fitzgerald, 30 See also:Rowland, 34 H. A. Lorentz, 32 Voight, 33 See also:Ketteler, 34 van Loghem, 35 Potier, 6 See also:Dachshund, 37 Goldhammer, 33 Drude, 39 See also: Die meisten diesen Theorien sind auf den See also:Plan des Hinzufügens dem Ausdruck für die Bezeichnungen der elektromotorischen Kraft fortgefahren, die eine Kraft anzeigen, die im Buchstaben der ähnlich ist, die von Hall entdeckt wird (sehen Sie MAGNETISMUS), in den metallischen Leitern, die senkrecht einen Strom auf einem magnetischen Gebiet, d.h. eine elektromotorische Kraft zur Fläche tragen, welche die magnetische Kraft und den elektrischen Strom enthält, und ein proportional zum Sinus des Winkels zwischen diesen Vektoren. Die See also:Einleitung einer See also:Bezeichnung dieser See also:Art gibt Umdrehung der Fläche der Polarisation durch Getriebe durch alle refracting Substanz und durch Reflexion von magnetisierten Metallen und zeigt eine angemessene Vereinbarung zwischen den theoretischen und experimentellen Resultaten. Die einfachste Weise des Behandelns der Fragen scheint jedoch zu den Gleichungen gehen zu sollen, die die Ausbreitung einer Welle darstellen, die durch ein Mittel fortpflanzt, das Ionen enthält. Ein bewegliches See also:Ion auf einem magnetischen Gebiet wird auf durch eine mechanische Kraft, die zu seiner Richtung der See also:Bewegung senkrecht ist, und auch zur magnetischen Kraft fungiert, und ist pro Maßeinheitsaufladung dem Produkt dieser zwei Vektoren und des Sinus des Winkels zwischen ihnen gleich. Um der Kürze willen nehmen wir den speziellen Fall von einem Wellenreisen parallel zur magnetischen Kraft in der Richtung der Mittellinie von See also: . (i) Damit wir uns setzen können r = (,o2 I)2p2H /, slrfznevoa (2) Becquerel (rendus Comptes, 125, P. 683) gibt für r das dµ 1mvodX des Ausdruckes e H ', wo X die Wellenlänge ist. Dieses ist mit (2) gleichwertig, wenn durch (i) gegeben wird. Er hat gezeigt, daß dieser Ausdruck im Einverständnis mit Experiment ist. Das Zeichen von r hängt vom Zeichen von e ab, folglich würde die Umdrehung wegen der negativen Ionen gegenüber der für Positiv sein. Für die große Mehrheit einen Substanzen ist die Richtung der Umdrehung, daß, entsprechend dem Verneinungsion. Wir sehen von den Gleichungen, daß die Umdrehung für solch einen Wert von p wie Marken P=o sehr groß ist: dieser Wert entspricht. zu einer freien Periode der Ionen, damit die Umdrehung in der Nähe einer Absorptionshand sehr groß sein soll. Dies haben sein überprüfen für Natrium See also:Dampf durch Macaluso und Corbino.93 wenn Fläche-polarisieren Licht fallen normal auf ein See also:flach See also:Gesicht von d Mittel enthalten d Ion, dann wenn d See also:elektrisch Kraft in d Ereignis Welle sein parallel zu x und sein gleich zu d real Teil von Ael(P'-°) wenn d reflektieren See also:Lichtstrahl in welch d elektrisch Kraft sein parallel zu x sein darstellen durch Bol(Pi+qz) und d reflektieren Lichtstrahl in welch d elektrisch Kraft sein parallel zu d Mittellinie von y durch CEi(pt+q.), dann d Zustand daß d magnetisch Kraft parallel zu d Oberfläche sein ununterbrochen, und daß d elektrisch Kraft parallel zu d Oberfläche in d Luft sein ununterbrochen mit Yo, Xo in das Mittel, geben ein B Ç (q+ql) (q+q2) (q2gig2), sind q(q2qi) oder ungefähr, seit qi und q2, Ç _ q fast gleich (q2 (µ2 I) pH. O2 B q2 qo2 4rrµneV folglich in den transparenten Körpern, für die µ real ist, in C und in B unterscheiden sich in der Phase vorbei, r/2, und das reflektierte Licht wird elliptisch, die Hauptmittellinie des Ellipse polarisiert, der in der Fläche der Polarisation des Ereignislichtes ist, damit in diesem Fall es keine Umdrehung gibt, aber nur elliptische Polarisation; wenn es starke Absorption gibt, damit µ eine eingebildete Bezeichnung enthält, enthält C/B ein reales Teil, damit das reflektierte Licht elliptisch polarisiert wird, aber die Hauptmittellinie ist nicht mehr in der Fläche der Polarisation des Ereignislichtes; wir sollten eine Umdrehung der Fläche der Polarisation folglich haben überlagert auf der elliptischen Polarisation. Effect.Faraday Zeemans, nachdem es den Effekt eines magnetischen Feldes auf der Fläche der Polarisation des Lichtes entdeckt hatte, ließ zahlreiche Experimente, wenn solch ein Feld die Natur des Lichtes, das beeinflußte durch einen leuchtenden Körper ausgestrahlt wurde, aber ohne See also:Erfolg sehen. Fievez 1885 44 ein belgischer Physiker, beachtet, daß das Spektrum einer Natriumflamme etwas im See also:Aussehen durch ein magnetisches Feld geändert wurde; aber seine Beobachtung scheint nicht, viel See also:Aufmerksamkeit erregt zu haben und wurde vermutlich Sekundäreffekten zugeschrieben. 1896 sah Zeeman 45 ein eindeutiges Erweitern der Linien des Lithiums und des Natriums, als die Flammen, die Salze dieser Metalle enthalten, zwischen den Pfosten eines leistungsfähigen Elektromagneten waren; folgend herauf diese Beobachtung, erreichte er einiges, außerordentlich, welches die Lösung dieser Gleichungen x = Acos ist (pit+R)+B See also:Lattich (pet+Nqi) y = See also:Sin des a-Sin (pot+9) B (pet+$1) z = C Lattich (pt+y) mpi2 = Hepi, das mp22 = Hep2 p2 = a'm ' oder ungefähr PU = p+%me, p2=p2 ich, so die Bewegung des Ions auf der xy Fläche ist, kann als von zwei kreisförmigen Bewegungen in den entgegengesetzten Richtungen gebildet worden angesehen werden, die mit Frequenz-PU und -p2 beziehungsweise beschrieben werden, während die Bewegung entlang z die Periode p hat, die die Frequenz für alle Erschütterungen ist, wenn H = o. annehmen jetzt das die Kadmiumlinie liegt an der Bewegung solch eines Ions; dann, wenn die magnetische Kraft entlang der Richtung der Ausbreitung ist, hat die Erschütterung in dieser Richtung seine unveränderte Periode, aber, da die Richtung der Erschütterung zur Wellenfrontseite senkrecht ist, verursacht sie nicht Licht. So werden wir mit den zwei kreisförmigen Bewegungen in der Wellenfrontseite mit Frequenz-PU und -p2 gelassen, welche die kreisförmig polarisierten Bestandteile des Doublet geben. Nehmen Sie jetzt an, daß die magnetische Kraft zur Richtung der Ausbreitung des Lichtes senkrecht ist; dann produziert die Erschütterung, die zur magnetischen Kraft ist in der Wellenfrontseite parallel ist, leuchtende Effekte und verursacht einen Fläche-polarisierten Strahl der unbeeinträchtigten Periode (die See also:mittlere Linie der Dreiergruppe), die Fläche der Polarisation, die zur magnetischen Kraft senkrecht ist. Die Bestandteile im Wave-front der kreisförmigen Bahnen senkrecht zur magnetischen Kraft sind geradlinige Bewegungen von Frequenz-PU und -p2 senkrecht zum magnetischen forceso, dem sie Fläche-polarisiertes Licht produzieren, die Fläche der Polarisation, die zur magnetischen Kraft parallel ist; diese sind die äußeren Linien der Dreiergruppe. Wenn Beobachtungen Zeemans von diesem Gesichtspunkt gedeutet werden, beobachteten die Richtungen der Umdrehung des kreisförmig-polarisierten Lichtes im Doublet die nach magnetischem Krafterscheinen, daß die Ionen, die die leuchtenden Erschütterungen produzieren, electrified negativ sind, während das Maß der See also:Aufladung der Frequenz wegen des magnetischen Feldes zeigt, daß Ulme vom Auftrag Io7 ist. Dieses Resultat ist vom großen See also:Interesse, wie dieses der Auftrag des Wertes von e/m in electrified negativ Partikel ist, die die Kathodenstrahlen festsetzen (sehen Sie ÜBERTRAGUNG, ELEKTRISCHES III. Durch Gase). So schließen wir, daß die "Kathodenpartikel" in den Körpern gefunden werden, sogar in denen nicht abhängig von der Tätigkeit der intensiven elektrischen See also:Felder und tatsächlich ein gewöhnlicher Bestandteil des Moleküls sind. Ähnliche Partikel werden nahe einer weißglühenden Leitung und auch nahe einer Metalplatte gefunden, die durch UV-Licht belichtet wird. Der Wert von e/m abgeleitet vom Effekt Zeeman reicht von to7 bis 3,4 X Io7, der Wert von e/m für den Partikel in den Kathodenstrahlen ist 1.7.X Io7. Die Majorität der Ermittlungen von e/m vom effectgeben Zeeman numeriert größeres als dieses, das Maximum, das über zweimal diesen Wert ist. bemerkenswerte und interessante Resultate, von denen die, die mit der blaugrünen Kadmiumlinie beobachtet werden, genommen werden können, wie typisch. Er fand, daß auf einem starken magnetischen Gebiet, wenn die Linien der Kraft zur Richtung der Ausbreitung des Lichtes parallel sind, die Linie oben in einen Doublet aufgespaltet wird, deren Bestandteile auf gegenüberliegenden Seiten der unbeeinträchtigten Position der Linie sind, und daß das Licht in den Bestandteilen dieses Doublet kreisförmig polarisiert wird, die Umdrehung in die zwei Linien, die in den entgegengesetzten Richtungen sind. Wenn die magnetische Kraft zur Richtung der Ausbreitung des Lichtes senkrecht ist, wird die Linie in eine Dreiergruppe behoben, von der die mittlere Linie die gleiche Position wie die unbeeinträchtigte Linie besetzt; alle Bestandteile dieser Dreiergruppe werden, die Fläche der Polarisation der mittleren Linie Fläche-polarisiert, die zur magnetischen Kraft senkrecht ist, während die äußeren Linien auf einer Fläche polarisiert werden, die zu den Linien der magnetischen Kraft parallel ist. Viel Licht wird auf dieses Phänomen durch die folgenden Betrachtungen wegen H. A. Lorentz.96 Let wir ein, Ion zu betrachten geworfen, das zu einer Mitte der Kraft durch eine Kraft angezogen wird, die zum Abstand proportional ist und an durch eine magnetische Kraft, das fungiert ist, die zur Mittellinie von z parallel ist: dann, wenn m die Masse des Partikels und des e seine Aufladung ist, sind die Gleichungen der Bewegung z m diz+ax = See also:Hitze z und +ay=Hedt; d2z matt +az = O. wo verlängerte Studie A des Verhaltens der spektralanalytischen Linien sich Beispiele, in denen die Effekte durch einen Magneten produzierten, sind schwieriger als geleistet hat, sind die, die wir, in der See also:Tat die einfachen Fälle beschrieben haben, viel weniger zahlreich als das komplizierter. So See also:Preston 97 und See also:Cornu 48 haben, daß unter der Tätigkeit eines magnetischen querfeldes eins D die Linien oben in vier sich aufspaltet, und das andere in sechs Linien gezeigt; Preston hat viele andere Beispiele dieser quartets und sextets gegeben und hat gezeigt, daß die Änderung in der Frequenz, die, entsprechend der einfachen angezeigten Theorie, dieselbe für alle Linien sein sollte, wirklich beträchtlich von einer Linie zu anderen schwankt, viele Linien, die keine beträchtliche Versetzung zeigen. Einer einzelnen Linie in ein quartet oder in ein sextet oben sich aufspalten zeigt, vom Gesichtspunkt der Ionentheorie an, daß die Linie seinen Ursprung in einem See also:System haben muß, das aus mehr als einem Ion besteht. Ein einzelnes Ion, das nur drei Freiheitsgrade hat, kann drei Perioden nur haben. Wenn es keine magnetische Kraft gibt, die auf dem Ion fungiert, sind diese Perioden gleich, aber zwar unter der Tätigkeit einer magnetischen Kraft, die sie, ihre Zahl getrennt werden, kann nicht erhöht werden. Wenn folglich wir vier oder mehr Linien erhalten, ist die Folgerung, daß das System, welches die Linien gibt, mindestens vier Freiheitsgrade haben muß, und muß aus mehr als einem Ion folglich bestehen. Die Theorie eines Systems der Ionen, die sich gegenseitig Erscheinen See also:beeinflussen, wie wir erwarten sollten, daß die Effekte komplizierter als im Fall von einem einzelnen Ion sind und daß die Änderung in der Frequenz nicht notwendigerweise dieselbe für alle Systeme ist (sehen Sie J. J. Thomson, Proc. Camb. Phil. Soc. 13, P. 39). Preston 49 und Runge und Paschen haben geprüft, daß, in einigen Fällen auf jeden Fall, die Änderung in der Frequenz der unterschiedlichen Linien von solch einem Buchstaben ist, daß sie in Reihe gruppiert werden können so, daß jede Linie in der Reihe die gleiche Änderung in der Frequenz für die gleiche magnetische Kraft hat und außerdem daß übereinstimmende Linien in den Spektren der unterschiedlichen Metalle, die der gleichen See also:Gruppe gehören, die gleiche Änderung in der Frequenz haben. Ein sehr bemerkenswerter Fall vom Effekt Zeeman ist von H. Becquerel und Deslandres entdeckt worden (rendus Comptes, 127, P. 18). Sie fanden Linien im Eisen, wenn die abgelenkten Bestandteile die senkrecht polarisiert in der Fläche zur magnetischen Kraft sind. Auf der einfachen Theorie wird das Licht, das auf diese Art polarisiert wird, nicht beeinflußt. So verspricht das Verhalten des Spektrums auf dem magnetischen Gebiet, großes Licht auf der Natur der See also:Strahlung und möglicherweise auf die See also:Beschaffenheit der Elemente zu werfen. Die Studie dieser Effekte ist groß durch die Erfindung durch Michelson 5° des Staffelungsspectroscope erleichtert worden. Es gibt einige interessante Phänomene, die mit dem Effekt Zeeman angeschlossen werden, die leicht beobachtet werden, als der Effekt selbst. So fand See also:Baumwolle 51, daß, wenn wir zwei Flammen See also:Bunsen, A und B haben, gefärbt durch das gleiche Salz, die Absorption des Lichtes von einem durch das andere vermindert wird, wenn irgendein zwischen die Pfosten eines Magneten gesetzt wird: dieses wird sofort durch den Effekt Zeeman erklärt, denn die Zeiten der Erschütterung der Moleküle von der See also:Flamme auf dem magnetischen Gebiet sind nicht dieselben wie die der anderen Flamme, und folglich wird die Absorption vermindert. Ähnliche Betrachtungen erklären das Phänomen, das durch Egoroff und Georgiewsky, 52 beobachtet wird, daß das Licht, das von einer Flamme auf einem Quergebiet ausgestrahlt wird, teilweise in einer Fläche polarisiert wird, die zur magnetischen Kraft parallel ist; und auch Righis 53 Beobachtung, die, wenn eine Natriumflamme auf einem Längsgebiet zwischen zwei gekreuztes Nicols gelegt wird und ein Strahl des weißen Lichtes durch eins des Nicols, dann durch die Flamme und dann durch das zweite See also:Nicol sendete, die Menge des Lichtes überschreiten durch das zweite Nicol grösser ist, wenn das Feld eingeschaltet ist, als, wenn es aus ist. Voight und Wiechert (Wied.-Ankündigung 67, P. 345) ermittelten die Doppelbrechung, die produziert wurde, wenn Licht durch eine Substanz reist, die senkrecht einem magnetischen Feld zum Weg des Lichtes ausgesetzt wird; dieses Resultat war von Voight von den theoretischen Betrachtungen vorausgesagt worden. See also:Jean Becquerel hat einige sehr interessante Experimente auf dem Effekt eines magnetischen Feldes auf den feinen Absorptionsbändern gebildet, die durch xenotime, ein Phosphat des Yttriums und des See also:erbium und tysonite, ein Fluorid des Cers, Lanthan und didymium produziert werden und hat Effekte erhalten, die er dem Vorhandensein der positiven Elektronen zuschreibt. Ein sehr komplettes See also:Konto des Magnetes und der Electrooptik wird in Voights Magnet-und in Elektro-optik enthalten. 1 Experimentell Erforscht, Reihe 19. 2 Comptes rendus, 88, P. 709. Wied. See also:Ann. 6, P. 332; 8, P. 278; 10, P. 257. 4 Wied. Ann. 23, P. 228; 27, P. 191. 5 Wied. Ann. 31, P. 941. 6 Phil. Trans., A. 1885, See also:Pint. Ich I, P. 343. 7 Wied. Ann. 26, P. 456. 8 Phil. Trans., A. 1895, Pint. 17, P. 621. 9 Wied. Ann. 24, P. 161. 1° Wied. Ann. 31, P. 970. 11 Comptes rendus, 57, P. 670. 12 Comptes rendus, 43, P. 529; 44, P. 1209. 13 Journ. Chem. Soc. 1884,, P. 421; 1886, P. 177; 1887, pp. 362 und 808; 1888, P. 561; 1889, pp. 68o und 750; 1891, P. 981; 1892, P. 800; 1893, pp. 75, 99 und 488. 14 Wied. Ann. 44, P. 377. 15 Wied. Ann. 43, P. 280. 16 See also:Zeitschrift f. physikal. Chem. II, P. 753. 17 Phil. Mag. [ 5 ] 3, P. 321. 18 Ankündigung de Chim. und De phys. [ 6 ] 4, P. 433; 9, P. 65; 10, P. 200. 19 Wied. Ann. 23, P. 228; 27, P. 191. 20 Wied. Ann. 39, P. 25. 21 Wied. Ann. 42, P. 115. 22 Phil. Mag. (51 12, P. 171. 23 Journ. De Phys. 1884, ù Wied P. 3õ. 24 Beiblatter. Ann. 1885, P. 275. 25 Messungen Faser d. Kerr'sche Erscheinung. EröffnungsDissert. See also:Leiden, 1893. 26 Phil. Mag. [ 5 ] 5, P. 161. 27 Phil. Mag. [ 3 ] 28, P. 469. magn mit 28 Würfeln. DES Lichts, See also:Halle, 1863 Drehung d. Polarisationsebene. Elektrizität 29 und Magnetismus, See also:Maul xxi 30 Phil. Transport. 188o (2), P. 691. 31 Phil. Mag. (5) 11, P. 254, 1881. See also:Bogen 32. Merl. 19, P. 123. 33 Wied. Ann. 23, P. 493; 67, P. 345. 34 Wied. Ann. 24, P. 119. 6 Wied. Kladde Bei, 8, P. 869. 6 Comptes rendus, 1o8, P. 510. 27 Phil. Transport. 182, A. P. 371, 1892; Körperliche Optik, P. 393. 38 Wied. Ann. 46, P. 71; 47, P. 345; 48, P. 740; 50, P. 722. 39 Wied. Ann. 46, P. 353; 48, P. 122; 49, P. 690. 40 See also:neu erforscht, P. 489 und folgende 41 Phil. Trans., A. 1897, P. 89. 42 Brit. Assoc. Berichten Sie, 1893. 43 Comptes rendus, 127, P. 548. 44 See also:Stier. DES-Wissenschaften Belg Des l'Acad.. (3) 9, pp. 327, 381, 1885; 12 P. 30, 1886. 45 Kommunikationen vom körperlichen Labor, Leiden, Nr. 33, 1896; Phil. Mag. 43, P. z26; 44, pp. 55 und 255; und 45, P. 197. Bogen 46. Merl. 25, P. 190. 47 Phil. Meg. See also:Ohm. 45, P. 325; 47, P. 165. 48 Comptes rendus, 126, P. 181. 49 Phil. Mag. 46, P. 187. 50 Phil. Mag. 45, P. 348. 51 Comptes rendus, 125, P. 865. 52 Comptes rendus, pp. 748 und 949, rendus t897• 63 Comptes, 127, P. 216; 128, P. 45. (J. J. 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