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TRANSFERENCE VON
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TRANSFERENCE VON See also:HITZE 25. Modi von Transference.There See also:sind drei Hauptmodi von Transference See also:der Hitze, nämlich (See also: Ohne Unterschied der Temperatur gibt es keine Übertragung der Hitze. Wenn zwei Körper zur See also:gleichen Temperatur durch Übertragung geholt worden sind, sind sie auch im See also:Gleichgewicht was Strahlung betrifft und umgekehrt. Wenn dieses nicht der See also:Fall waren, könnte es kein Gleichgewicht der Hitze geben definiert durch See also:Gleichheit der Temperatur. Ein heißer Körper, der in eine Einschließung der niedrigeren Temperatur, See also: Die Rate des Verlustes der Hitze durch Strahlung und auch durch Konvektion und Übertragung zur umgebenden See also:Luft, zu den Zunahmen viel See also:schnell als des einfachen Anteils zum Temperaturunterschied und zum Steigerungssatz von jeder folgt einem anderen Gesetz. Zu einem späteren Zeitpunkt maß ein See also:Sir See also: Außerdem obgleich die Effekte des Abkühlens durch Konvektionströme praktisch durch das Erschöpfen zu 3 oder 4 Millimeter beseitigt werden (da die Dichte des Gases auf 1/òo. verringert wird, während seine Viskosität nicht bemerkenswert beeinflußt wird), wird die Rate des Abkühlens durch Übertragung nicht materiell vermindert, da die Leitfähigkeit, wie die Viskosität, vom See also:Druck fast unabhängig ist. Sie ist seit dem vom Sir See also: Chico. Phys., 1846, 16, P. 337), wenn diese Experimente unter den verschiedenen Bedingungen wiederholt werden, gefunden, daß die Koeffizienten A und B gewissermaßen Abhängiger auf der Temperatur waren und daß die Weise, in der der abkühlende Effekt, der mit dem Druck verändert wurde, von der Form und von der Größe der Einschließung abhing. Es ist offensichtlich, daß dieser der Fall sein sollte, da der abkühlende Effekt des Gases teils von den Übertragungsströmen abhängt. welche notwendigerweise groß durch die Form der Einschließung in gewissem Sinne geändert werden, die sie hoffnungslos See also:aussehen würde, zu versuchen, um durch jede allgemeine Formel darzustellen. 28, Die gleiche See also:Anmerkung der Oberfläche Emissivity.The trifft auf viele versucht, die seit dem gebildet worden sind, um den allgemeinen Wert der Konstante festzustellen, die von See also:Fourier und von den frühen Verfassern die "Außenleitfähigkeit benannt wird," aber benannte jetzt das Oberflächenemissionsvermögen zu. Dieser Koeffizient stellt die Rate des Verlustes der Hitze von einem Körper pro Maßeinheitsbereich der Oberfläche pro Gradüberfluß der Temperatur See also:dar und umfaßt die Effekte der Strahlung, der Konvektion und der Übertragung. Wie bereits unterstrichen, ist der kombinierte Effekt zum Überfluß der Temperatur in jedem möglichem gegebenen Fall fast proportional, vorausgesetzt daß der Überfluß klein ist, aber er nicht notwendigerweise zum Umfang einer Oberfläche herausgestellt ausgenommen in den Fall reiner Strahlung proportional ist. Die Rate des Verlustes durch Konvektion und Übertragung schwankt groß mit der Form der Oberfläche, und, es sei denn die Einschließung verglichen mit dem abkühlenden Körper sehr großes ist, hängt der Effekt auch von der Größe und von der Form der Einschließung ab. Hitze wird notwendigerweise vom abkühlenden Körper zur Schicht des Gases in See also:Verbindung mit ihr durch Übertragung mitgeteilt. Wenn die linearen Maße des Körpers klein sind, wie im Fall von einer feinen See also:Leitung oder, wenn sie von der Einschließung durch eine Dünnschicht des Gases getrennt wird, hängt die Rate des Verlustes hauptsächlich von der Übertragung ab. Für die sehr feinen metallischen Leitungen, die durch einen elektrischen Strom geheizt wurden, zeigten See also: See also:E. See also:Ayrton und See also: Der Verlust der Hitze ist nicht notwendigerweise proportional.to der See also:Bereich der Oberfläche, und kein allgemeiner Wert des Koeffizienten kann gegeben werden, um allen Fällen zu entsprechen. Die Gesetze der Übertragung und der Strahlung See also:lassen genau von ihren vorausgesagten zu Effekten von formuliert werden, und, ausgenommen, insofern als sie durch Konvektion erschwert werden. 29, Übertragung der Heat.The-Gesetze von Transference der Hitze innerhalb eines Festkörpers bildete eins der frühesten Themen der mathematischen und experimentellen Behandlung in der Theorie der Hitze. Das Gesetz, das von Fourier angenommen wurde, war von der einfachsten möglichen Art, aber die mathematische Anwendung, ausgenommen in die einfachsten Fälle, war hinsichtlich erfordern die Entwicklung einer neuen mathematischen Methode so schwierig. Fourier folgte, mit, zu zeigen, wie, durch sein Analysierverfahren, die Lösung jedes möglichen gegebenen Problems hinsichtlich des Flusses der Hitze durch Übertragung in irgendeinem Material in einer körperlichen Konstante, die Wärmeleitfähigkeit erreicht werden könnte des Materials ausgedrückt, und daß die Resultate, die durch Experiment erreicht wurden, in einer qualitativen Weise mit denen vorausgesagt durch seine Theorie übereinstimmten. Aber die experimentelle Ermittlung der tatsächlichen Werte dieser Konstanten stellte formidable Schwierigkeiten dar, die nicht übergestiegen wurden, bis ein neueres Datum die experimentellen Methoden und die Schwierigkeiten in einem speziellen See also:Artikel auf ÜBERTRAGUNG DER HITZE besprochen werden. Sie genügt hier, eine kurze historische See also:Skizze, einschließlich einiger der wichtigeren Resultate über Abbildung zu geben. 30, Vergleich des Leitens von Powers.That die Energie der übertragenden Hitze durch die Übertragung, die weit in unterschiedliche Materialien verändert wurde, bekannt vermutlich in einer allgemeinen Weise von den prähistorischen Zeiten. Empirisches Wissen dieser Art wird im See also:Aufbau vieler Artikel für Heizung, das See also:Kochen, &c., wie den kupfernen lötenden Schraubbolzen oder den norwegischen Kochenofen gezeigt. Oneof die frühesten Experimente für das Vergleichen tatsächliches der Leitenergien war das vorgeschlagen von See also:Franklin, aber bis See also:Jan. Ingenhousz (Journ.-De phys., 1789, 34, pp. 68 und 38o) durchgeführt. Genau ähnliche Stäbe der unterschiedlichen Materialien, See also:Glas, See also:Holz, Metall, &c., beschichteten dünn mit See also:Wachs, wurden geregelt in der See also:Seite einer Abflußrinne des kochenden Wassers, um sich für gleiche Abstände durch die Seite der Abflußrinne in die externe Luft zu projizieren. Die Wachsschicht wurde beobachtet, um zu schmelzen, während die Hitze entlang die Stäbe reiste, der Abstand von der Abflußrinne, zu der das Wachs entlang jedem geschmolzen wurde, das eine ungefähre See also:Anzeige über die See also:Verteilung der Temperatur sich leistet. Als die Temperatur jedes Stabes stationär geworden war, muß die Hitze, die sie durch Übertragung von der Abflußrinne gewann, der Hitze gleich sein, die zur umgebenden Luft verloren ist, und muß zum Abstand ungefähr proportional folglich sein, zu dem das Wachs entlang dem See also: Wenn die Prismen Hitze mit gleicher Rate empfangen, erreicht das Wismut die Temperatur des schmelzenden Wachses fast dreimal so schnell wie das See also:Eisen. Es wird häufig auf der Stärke dieses Experimentes angegeben, daß die Rate der Ausbreitung einer Temperaturwelle, die vom Verhältnis der Leitfähigkeit zur spezifischen Hitze pro Maßeinheitsausgabe abhängt, im Wismut als im Eisen grösser ist (z.B. See also:Preston, in der Hitze, P. 628). Dieses ist ziemlich falsch, weil die Leitfähigkeit des Eisens ungefähr sechs mal die des Wismuts ist, und die Rate der Ausbreitung einer Temperaturwelle ist folglich zweimal im Eisen wie im Wismut so groß. Das Experiment in der Wirklichkeit ist irreführend, weil die Rate der See also:Aufnahme der Hitze durch die Prismen durch den sehr unvollständigen Kontakt mit der heißen Metalplatte begrenzt wird, und ist- nicht zu den jeweiligen Leitfähigkeiten proportional. Wenn die Eisen- und Wismutstäbe richtig zur See also:Oberseite eines kupfernen Kastens (zwecks guten metallischen Kontakt sicherzustellen und schließen einen nichtleitenden Film der Luft) aus, gegenübergestellt und gelötet werden und der See also:Kasten dann durch See also:Dampf geheizt wird, ist die Rate der Aufnahme der Hitze zu den Leitfähigkeiten fast proportional, und das Wachs schmilzt fast zweimal so schnell entlang dem Eisen wie entlang dem Wismut. Ein Stab der Leitung ähnlich behandelt zeigt eine schnellere Rate der Ausbreitung, als Eisen, weil, obgleich seine Leitfähigkeit nur Hälfte das des Eisens ist, seine spezifische Hitze pro Maßeinheitsausgabe 2,5mal kleiner ist. 32, Schlechte See also:Leiter. Flüssigkeiten und Gases.Count See also:Rumford (1792) verglichen die Leitenergien der Substanzen, die in der Kleidung, wie Wollen und See also:Baumwolle, See also:Pelz und unten benutzt wurden, indem sie die Zeit beobachteten, die ein Thermometer nahm, um abzukühlen, als eingebettet in a - die Kugel, die mehrmals hintereinander mit den unterschiedlichen Materialien gefüllt wurde. Die Zeiten des Abkühlens beobachteten für eine gegebene veränderte Strecke von 1300 bis 900 Sekunden für unterschiedliche Materialien. Die niedrige Leitenergie solcher Materialien liegt am Vorhandensein der Luft in den Lücken hauptsächlich, die an der Formung der Konvektionströme durch das Vorhandensein des Faserstoffes verhindert wird. See also:Fein pulverisiertes See also:Silikon ist ein sehr schlechter Leiter, aber in der kompakten Form des Felsenkristalles ist es ein Leiter wie einige der Metalle so gut. Entsprechend der kinetischen Theorie der Gase, hängt die Leitfähigkeit eines Gases von der molekularen Diffusion (Zerstäubung) ab. See also:Maxwell schätzte die Leitfähigkeit der Luft bei den gewöhnlichen Temperaturen auf ungefähr ò, 000mal weniger als das des Kupfers. Dieses ist experimentell durch See also:Kundt und Warburg, Stefan und See also:Winkelmann überprüft worden, indem man spezielle Vorsichtsmaßnahmen traf, um die Effekte der Konvektionströme und -strahlung zu beseitigen. Es war während einiger bezweifelter Zeit, ob ein Gas irgendeine zutreffende Leitfähigkeit für Hitze besaß. Das Experiment von T. See also:Andrews, wiederholt von Grove und See also:Magnus, zeigend, daß eine Leitung, die durch einen elektrischen Strom geheizt wurde, zu einer höheren Temperatur in einer Luft angehoben wurde, als im See also:Wasserstoff, wurden durch Tyndall als liegend an der grösseren Mobilität des Wasserstoffs erklärt, welches stärkere Konvektionströme verursachte. In der Wirklichkeit ist der Effekt hauptsächlich zur grösseren Geschwindigkeit der Bewegung der entscheidenden Moleküle des Wasserstoffs See also:passend, und ist am markiertesten, wenn molare (im Vergleich mit molekularem) Konvektion beseitigt wird. Molekulare Konvektion oder Diffusion (Zerstäubung), die nicht von der Übertragung experimentell unterschieden werden können, während sie dem gleichen Gesetz folgt, ist auch die Hauptursache der Übertragung der Hitze in den Flüssigkeiten. Beide in den Flüssigkeiten und in den Gasen die Effekte der Konvektionströme sind soviel grösser als die der Diffusion (Zerstäubung) oder der Übertragung, die die letzten sehr schwierig sind, zu messen, und, ausgenommen in die speziellen Fälle verhältnismässig unbedeutend, als See also:Beeinflussen des Transference der Hitze. Infolge von der Schwierigkeit des Beseitigens der Effekte der Strahlung und der Konvektion, sind die Resultate, die für die Leitfähigkeiten der Flüssigkeiten erreicht werden, ein wenig nicht übereinstimmend, und es gibt in der meisten Schachtel-großen Ungewißheit, ob die Leitfähigkeit mit Aufstieg der Temperatur sich erhöht oder vermindert. Sie würde jedoch scheinen daß Flüssigkeiten, wie Wasser und See also:Glycerin, bemerkenswert sich wenig in der Leitfähigkeit trotz der enormen Unterschiede der Viskosität unterscheiden. Die Viskosität einer Flüssigkeit vermindert sehr schnell mit Aufstieg der Temperatur, ohne irgendeine markierte Änderung in der Leitfähigkeit, während die Viskosität eines Gases mit Aufstieg der Temperatur sich erhöht, und ist immer zur Leitfähigkeit fast proportional. 33, Schwierigkeit der quantitativen Schätzung der Leitenergien der Hitze Transmitted.The von unterschiedlichen Metallen wurden von C. See also: Roy. Soc. ED, 1862, 23, P. 133), indem sie die See also:Menge von Hitze verloren zur umgebenden Luft von einem unterschiedlichen Experiment, in dem die Rate des Abkühlens des Stabes beobachtet wurde (sehen CONDUCTIO.i der HITZE) ableitet. See also:Mild (Ankündigung chim. phys., 1841) hatte vorher versucht, die Leitfähigkeiten der Metalle, indem das Beobachten der Menge von Hitze übertragen durch eine See also:Platte mit einer Seite, die Dampf am See also:ioo° C. und die andere, Seite ausgesetzt wurde festzustellen, die durch Wasser an z8° C. Employing eine kupferne Platte 3 Millimeter stark abgekühlt wurde, und das Annehmen, daß die zwei Oberflächen der Platte bei den gleichen Temperaturen waren, die das Wasser und der Dampf, denen sie ausgesetzt wurden oder, daß die Temperatur-Steigung im Metall 92° in 3 Millimeter war, er hatte erhalten folglich einen Wert, den wir jetzt wissen, um fast zu sein die kleinen Zoozeiten zu. Der tatsächliche Temperaturunterschied bezüglich des Metalls selbst war wirklich über o•36° C. The, das von des Restes des Tropfens 92° in den schlecht Leitfilmen Wasser und Dampf nah an der Metalloberfläche war. Ähnlich in einem Kesselblech in Verbindung mit See also:Flamme an 1öo° C. auf einer Seite und Wasser am Sagen, ist 1ö° C. auf der anderen, der tatsächliche Unterschied der Temperatur im Metall, selbst wenn es ein See also:Zoll stark ist, nur einige Grad. Das Metall, es sei denn schlecht mit Inkrustierung furred, ist aber wenig, das heißer als das Wasser ist. Es ist immateriell, soweit das Getriebe der Hitze, ob die Platten Eisen sind oder verkupfern, das grössere See also:Teil des Widerstandes zum Durchgang der Hitze liegt in einem verhältnismässig bewegungslosen Film des Gases nah an der Oberfläche betroffen wird, durch deren Film die Hitze hauptsächlich durch Übertragung überschreiten muß. Wenn eine Flamme See also:Bunsen, vorzugsweise gefärbt mit See also:Natrium, beobachtetes Zusammenstoßen mit einer kalten Metalplatte ist, wird es gesehen, von der Platte durch einen dunklen Abstand eines Millimeters getrennt zu werden oder weniger, während dessen die Temperatur des Gases durch seine eigene Leitfähigkeit unterhalb der Temperatur von Incandescence gesenkt wird. Es gibt keine plötzliche Temperaturänderung, beim Überschreiten vom Gas zum Metall, aber eine ununterbrochene Temperatur-Steigung von der Temperatur des Metalls zu dem der Flamme. Es ist zutreffend, daß diese Steigung von r000° C. pro Millimeter aufwärts sein kann, aber es gibt keine Unstimmigkeit. 34, Widerstand eines Gasfilmes zum Durchgang von Heat.It ist möglich, um eine grobe Schätzung vom Widerstand solch eines Filmes zum Durchgang der Hitze durch ihn zu bilden. Mit nehmend durchschnittlichen der Leitfähigkeit des Gases im Film als ro, 000mal weniger als das des Kupfers (über Doppeltes die Leitfähigkeit der Luft bei den gewöhnlichen Temperaturen) würde ein Millimeterfilm eine Stärke der ro-Meßinstrumente Kupfers oder ungefähr 1,2 Meter Eisen See also:gleichwertig sein. Das Nehmen der Temperatur-Steigung als r000° C. pro Millimeter solch eines Filmes würde r-See also:Gramm-Kalorie pro sq. Zentimeter pro sek oder 36.000 Kilo-Kalorien pro sq. Meßinstrument pro See also:Stunde übertragen. Mit einem Bereich von 100 sq. ems. würde die Hitze, die mit dieser Rate übertragen wurde, einen Liter Wasser vom ò° C. zum roo° C. in 800 sek aufwerfen. Durch Experiment mit einer starken Flamme Bunsen nimmt sie von 8 zu den ro-Minuten, um dies zu tun, das anzeigen würde, daß auf den oben genannten Annahmen die gleichwertige Stärke des bewegungslosen Filmes kleiner als i Millimeter eher in diesem Fall sein sollte. Die Stärke des Filmes vermindert mit der Geschwindigkeit der brennenden Gase, die mit der Oberfläche zusammenstoßen. Dieses erklärt die Geschwindigkeit des Heizens durch eine Schweißbrennerflamme, die nicht an irgendeiner großen See also:Zunahme der Temperatur der Flamme verglichen mit einem Bunsen liegt. Ähnlich ist die Leistungsfähigkeit eines Dampfkessels aber etwas verringert, wenn Hälfte See also:Schlauch oben gestoppt werden, weil die Zunahme des Entwurfes durch den See also:Rest teils für die verminderte heizende Oberfläche ausgleicht. Etwas Widerstand zum Durchgang der Hitze in einen See also:Dampfkessel liegt auch am Wasserfilm auf dem Innere. Aber dieses ist von weniger See also:Konto, weil die Leitfähigkeit des Wassers viel grösser als die der Luft ist und weil der Film fortwährend oben durch die Anordnung des Dampfs gebrochen wird, die Auszüge sehr schnell heizen. 35, Heizung durch Condensation von Steam.It wird häufig angegeben, das die Rate, an der Dampf auf einer Metalloberfläche bei einer Temperatur unter dem kondensiert, der dem Sättigungsdruck des Dampfs entspricht, praktisch See also:endlos ist- (z.B. See also:Osborne See also:Reynolds, Proc. Roy. Soc. ED, 1893, P. 275) und andererseits das die Rate, an der Wasser Hitze von einer Metalloberfläche durch die Anordnung des Dampfs entzieht (wenn das Metall über der Temperatur der Sättigungs des Dampfs ist-), wird nur durch die Rate begrenzt, an der das Metall Hitze durch Übertragung an seine Deckschicht liefern kann. Die Rate, an der Hitze durch Kondensation des Dampfs geliefert werden kann, See also:sieht aus, als die viel grösser zu sein, an der Hitze durch eine Flamme unter gewöhnlichen Bedingungen geliefert werden kann, aber dort ist kein Grund, anzunehmen, daß sie endlos ist oder daß jede mögliche Unstimmigkeit besteht. Experimente durch H. See also: See also:Nicolson durch drei unabhängige Methoden (Proc. Inst. Civ. Eng., 1898, 131, P. 149; Brit. Assoc. Repräsentant. P. 418) scheinen, zu zeigen, daß die Rate der See also:Abstraktion der Hitze durch Verdampfung oder die der Kommunikation der Hitze durch Kondensation, hauptsächlich vom Unterschied der Temperatur zwischen zum Temperaturunterschied (nicht zum Druckunterschied fast proportional die Metalloberfläche und den gesättigten Dampf abhängt, und ist, wie von Reynolds vorgeschlagen) für solche Strecken des Drucks, wie in der Praxis allgemein sind. Die Rate des Hitzegetriebes, das sie beobachteten, war mit ungefähr 8 Kalorien pro sq. Zentimeter pro sek, für einen Unterschied von 20 ° zwischen C. die Temperatur der Metall- Oberfläche und die Sättigungstemperatur des Dampfs gleichwertig. Dieses würde eine Kondensation von 530 Kilogramm Dampf am roo° C. pro sq. Meßinstrument pro Stunde oder 109 Pfund pro sq. ft. pro Stunde für den gleichen Unterschied der Temperatur, Werte entsprechen, die viele Mal grösser als die sind, die wirklich in den gewöhnlichen Oberflächenkondensatoren erreicht werden. Der Grund für dieses ist, daß es im Allgemeinen etwas Luft gibt, die mit dem Dampf in einem Oberflächenkondensator gemischt wird, der groß die Kondensation verzögert. Es ist auch schwierig, die Temperatur des Metalls soviel wie zo° C. unterhalb der Temperatur des Dampfs zu halten, es sei denn eine sehr freie und reichliche Zirkulation des kalten Wassers vorhanden ist. Für den gleichen Unterschied der Temperatur, kann Dampf Hitze durch Kondensation schneller liefern Heißluft ungefähr tausendmal die als. Diese Rate wird nicht häufig in der Praxis genähert, aber von des Service See also:Erzeugung und das Getriebe des Dampfs, kombiniert mit seinem, von von der hohen latenten der Hitze und von der Regelgenauigkeit und die See also:Regelung der Temperatur geleistet, übertragen sie eins der bequemsten Mittel für die Verteilung der großen Quantitäten Hitze in allen Arten Herstellungsverfahren. 6 Spheroidal interessanter Kontrast State.An zur extremen Geschwindigkeit, mit der Hitze durch die Verdampfung einer Flüssigkeit in Verbindung mit einer Metalplatte entzogen wird, ist- der sogenannte spheroidal Zustand. Ein kleiner Tropfen der Flüssigkeit geworfen auf eine red-hot Metalplatte nimmt eine spheroidal Form an und fährt fort, während einiger Zeit ungefähr zu See also:schwimmen, während er langsam bei einer Temperatur ein wenig unterhalb seines Kochenpunktes verdunstet. Die Erklärung ist einfach, daß die Flüssigkeit selbst nicht in tatsächlichen Kontakt mit der Metalplatte kommen kann (besonders wenn die letzte über der kritischen Temperatur ist-), aber wird von ihr durch einen schlecht Leitfilm des Dampfes getrennt, durch den, wie wir gesehen haben, die Hitze verhältnismässig langsam übertragen wird, selbst wenn der Unterschied der Temperatur mehreree See also:hundert Grad ist. Wenn die Metalplatte See also:stufenweise wird abkühlen gelassen, wird setzt des Tropfenremains, der auf seinem See also:Kissen des Dampfes, bis, im Kasten des Wassers, eine Temperatur von ungefähr 200° C. verschoben wird, an dem die Flüssigkeit mit die Platte in Berührung kommt und explosiv kocht und verringert die Temperatur der Platte, wenn dünn, fast blitzschnell auf oo° C. The, das erreicht Temperatur des Metalls bereitwillig durch eine thermoelektrische Methode beobachtet wird und einen Platinteller mit einer See also:Platin-Platinum-rhodiumleitung ein, die mit See also:Gold zu seiner See also:Unterseite gelötet wird. Das Fehlen Kontakt zwischen die Flüssigkeit und den Teller im spheroidal Zustand kann auch gezeigt werden, indem man einen Anschluß eines Galvanometers zum Tropfen und der andere durch eine See also:Batterie zum Teller anschließt, und daß kein Strom bis die Tropfenblutgeschwüre beobachtet, überschreitet. wie 37, sollten frühe Theorien von Radiation..It auf einmal, daß es drei eindeutige Arten von radiationthermal, von leuchtendem und von aktinischem gab, kombiniert in der Strahlung von einer leuchtenden Quelle der Sonne oder eine Flamme. Das erste verursachte Hitze, die Sekunde, um und den Third zur chemischen Tätigkeit zu beleuchten. Die drei Arten wurden teilweise durch ein See also:Prisma, die aktinischen Strahlen getrennt, die im Allgemeinen refracted sind, und die thermischen Strahlen, die weniger refracted sind als das leuchtend. Diese Auffassung entstand sehr natürlich aus der Beobachtung, der die feebly leuchtenden blauen und violetten Strahlen die größten fotographischen Effekte produzierten, die auch das Bestehen der dunklen Strahlen über dem Veilchen hinaus zeigten, während die leuchtenden Gelben und das Rot praktisch ohne Tätigkeit auf der fotographischen Platte waren. Ein Thermometer, der in das Blaue oder in das Veilchen gelegt wurde, zeigte keinen beträchtlichen Aufstieg der Temperatur und glättet im Gelb, das der Effekt kaum wahrnehmbar war. Der Effekt, der schnell erhöht wurde, während das See also:Licht in Richtung zum extremen Rot verbließ und erreichte ein Maximum über den extremen Begrenzungen auf das Spektrum (Herschel) hinaus und zeigte, daß das grössere Teil der thermischen Strahlung zusammen nicht-leuchtend war. Es ist jetzt, daß chemische Tätigkeit, Farbenempfindung und Hitze bloß unterschiedliche Effekte von einer und die gleiche Art der Strahlung, der bestimmte Effekt, der in jedem Fall abhängig von der Frequenz produziert werden und Intensität der Erschütterung sind, und auf der Natur der Substanz ein alltägliches, auf die sie fällt. Wenn Strahlung vollständig durch eine See also:schwarze Substanz aufgesogen wird, wird sie in Hitze umgewandelt, die Quantität von Hitze produziert seiend gleichwertig mit der Gesamtenergie der aufgesogenen Strahlung, ungeachtet die See also:Farbe oder Frequenz der unterschiedlichen Strahlen. Die aktinischen oder chemischen Effekte hängen andererseits im Wesentlichen von etwas Relation zwischen der See also:Periode der Erschütterung ab und die Eigenschaften der Substanz fungierten an. Die Strahlen, die solche Effekte produzieren, sind im Allgemeinen die, die am stärksten aufgesogen werden. Das Spektrum des Chlorophylls, die grüne Farbtonangelegenheit der See also:Betriebe, zeigt zwei sehr starke Absorptionsbänder im Rot. Die roten Strahlen der entsprechenden Periode werden gefunden, um das aktivste zu sein, wenn man das Wachstum des Betriebes fördert. Die chemisch aktiven Strahlen sind nicht notwendigerweise das kürzeste. Mit sogar können fotographische Platten gebildet werden, um auf die roten Strahlen zu reagieren, indem man sie pinachrome oder irgendeine andere verwendbare Färbung befleckt. Die Tätigkeit der hellen Strahlen auf der Retina ist nah zur Tätigkeit auf einer fotographischen Platte analog. Die Retina, wie die Platte, ist nur für Strahlen innerhalb bestimmter eingeschränkter Begrenzungen auf Frequenz empfindlich. Die Begrenzungen auf sensitiveness jeder Farbenempfindung werden nicht genau definiert, aber schwanken etwas von einem individualto anders, besonders in den Fällen teilweiser Farbe-See also:Blindheit und werden durch Zustände der Ermüdung geändert. Wir werden nicht hier mit diesen wichtigen physiologischen und chemischen Effekten der Strahlung, aber eher mit der Frage der See also:Umwandlung von Energie der Strahlung in Hitze und mit die Gesetze von der Emission und Absorption der Strahlung in bezug auf eine Temperatur betroffen. Wir können die Identität der sichtbaren und unsichtbaren Strahlungen von einem geheizten Körper in allen ihren physikalischen Eigenschaften hier auch annehmen. Es ist See also:reichlich nachgewiesen worden, daß die unsichtbaren Strahlen, wie das sichtbare, (1) in den geraden Geraden in den homogenen Mitteln fortgepflanzt werden; (2) werden von der Oberfläche der Körper entsprechend dem gleichen Gesetz reflektiert und zerstreut; (3) reisen mit der gleichen Geschwindigkeit im freien Raum, aber mit etwas unterschiedlichen Geschwindigkeiten in den dichteren Mitteln und sind abhängig von dem gleichen Gesetz der See also:Brechung; (4) stellen alle Phänomene der See also:Beugung und Störung aus, die von der Wellenartig bewegenbewegung im allgemeinen charakteristisch sind; (5) sind zu Polarisation und Doppelbrechung fähig; (6) ähnliche Effekte der See also:Ausstellung der vorgewählten Absorption. Diese Eigenschaften werden leicht im Kasten der sichtbaren Strahlen wegen des großen sensitiveness des Auges demonstriert. Aber mit dem Hilfsmittel der Thermosäule oder anderen empfindlichen Radiometers, können sie gezeigt werden, um gleichmäßig zu gehören allen Strahlungen von einem geheizten Körper, der wie gleichmäßig ist, sind dreißig bis fünfzigmal langsamer in der Frequenz als die längsten sichtbaren Strahlen. Die gleichen physikalischen Eigenschaften sind auch gezeigt worden, um den elektromagnetischen Wellen zu gehören, die durch eine See also:elektrische See also:Entladung aufgeregt werden, was auch immer die Frequenz, so einschließlich aller Arten aetherial Strahlung in der gleichen Kategorie wie Licht. 38, Theorie der offensichtlichen Konzentration Exchanges.The der Kälte durch einen konkaven See also:Spiegel, beobachtet von G. B. Porta und von M. A. Pictet wiederentdeckt, führte zu die Erklärung der Theorie von Austäuschen durch See also:Pierre See also:Prevost 1791. Prevosts führende See also:Idee war, daß alle Körper, ob kalt oder heiß, ständig Hitze ausstrahlen. Heizen Sie Gleichgewicht, sagt er, besteht in einer Gleichheit des Austausches. Wenn Gleichgewicht behindert wird, wird es durch Verschiedenheiten des Austausches wieder hergestellt. Wenn in eine See also:Stelle bei der konstanten Temperatur ein refracting oder reflektierender Körper eingeführt wird, hat er keinen Effekt in der Weise des Änderns der Temperatur an irgendeinem Punkt dieser Stelle. Ein reflektierender Körper, geheizt oder innerhalb solch einer Einschließung abgekühlt, erwirbt die umgebende Temperatur langsam als ein Nichtreflektor wurde, und kleiner beeinflußt einen anderen Körper, der in einem kleinen Abstand gesetzt wird, aber beeinflußt nicht die abschließende Gleichheit der Temperatur. Offensichtliche Strahlung der Kälte, wie von einem See also:Block des Eises zu einem Thermometer setzte nahe ihm, liegt an der Tatsache, daß der Thermometer, der bei einer höheren Temperatur ist, mehr Hitze zum See also:Eis schickt, als es empfing zurück von ihr. In Abhängigkeit von obgleich Prevost nicht die See also:Aussage in so vielen Wörtern abgibt, ist es See also:frei, daß er die Strahlung von einem Körper als nur seine eigene Natur und Temperatur ansieht, und wie unabhängig von die Natur und Vorhandensein jedes angrenzenden Körpers. Hitzegleichgewicht in einer Einschließung der konstanten Temperatur wie wird hier von Prevost, ist häufig betrachtet worden als Folge der Grundregel Carnots gefordert. Da Unterschied der Temperatur für umwandelnde Hitze in See also:Arbeit angefordert wird, könnte keine Arbeit von der Hitze in solch einem See also:System erhalten werden, und keine spontanen Temperaturänderungen können stattfinden, wie irgend solche Änderungen für die See also:Produktion der Arbeit verwendet werden konnten. Diese See also:Linie der Argumentation sieht nicht, weil es tactitly angenommen wird, in der Argumentation ziemlich zufriedenstellend aus, durch die Grundregel Carnots, resultierend aus Universalerfahrung hergestellt wurde, die eine Anzahl von Körpern innerhalb der gleichen undurchdringlichen Einschließung, die keine Quelle der Hitze enthält, schließlich die gleiche Temperatur erwirbt und die Unterschied der Temperatur angefordert wird, um Fluß der Hitze zu produzieren. So, obgleich wir das Gleichgewicht in einer solchen Einschließung wie liegend betrachten an den gleichen Austäuschen der Hitze in allen Richtungen, in den gleichen und gegenüberliegenden Strömen von Strahlungsannul und sich neutralisieren können, so daß keine tatsächliche Übertragung von Energie in jeder möglicher Richtung stattfindet. Der Zustand des Mittels ist überall dieselben in solch einer Einschließung, aber seine EnergieVonbewegung pro Maßeinheitsausgabe ist eine Funktion der Temperatur und ist so, daß sie nicht im Gleichgewicht mit irgendeinem Körper bei einer anderen Temperatur sein würde. "volle" und vorgewählte Strahlung ó.. See also:Korrespondenz der Emission und Absorption.The die meisten offensichtlichen Schwierigkeiten in der Weise dieser Theorie entstehen aus der Tatsache, daß fast alle Strahlung im Buchstaben mehr oder weniger vorgewählt ist, was die Qualität und Frequenz der ausgestrahlten und aufgesogenen betrifft Strahlen. Wie sie wurde von J., M. See also:Melloni und andere experimentalists gezeigt, das viele Substanzen Glas See also:Leslie und Wasser, die zu den sichtbaren Strahlen sehr transparent sind, zu viel der unsichtbaren Strahlung der niedrigeren Frequenz extrem undurchlässig sind; und das polierte Metalle, die vollkommene Reflektoren sind, sind sehr schwache Heizkörper verglichen mit den stumpfen oder schwarzen Körpern bei der gleichen Temperatur. Wenn zwei Körper Strahlen der unterschiedlichen Perioden in den unterschiedlichen Anteilen ausstrahlen, ist es nicht auf den ersten Blick einfach, zu sehen, wie ihre Strahlungen bei der gleichen Temperatur sich ausgleichen können. Der Schlüssel zu all diesen Schwierigkeiten liegt in der grundlegenden Auffassung, so stark an beharrt von See also:Balfour See also: Die Strahlen, die von solch einem Körper bei jeder möglicher Temperatur ausgestrahlt werden, müssen gleicher Strahlungsstrom in einer Isothermaleinschließung bei der gleichen Temperatur vollständig sein. Lampblack, der zwischen 98 bis 99 % der Ereignisstrahlung aufsaugen kann, wird im Allgemeinen als die Art eines schwarzen Körpers genommen. Aber ein genauerer Näherungswert zu vollen Strahlung kann erreicht werden, indem man einen hohlen Behälter einsetzt, durch deren internen Wände bei einer konstanten Temperatur einer Dampf eine Jacke oder andere verwendbare Mittel geschwärzt und beibehalten werden. Wenn eine verhältnismäßig kleine Bohrung in der Seite solch eines Behälters gebildet wird, ist die Strahlung, die durch die Blendenöffnung fortfährt, die volle Strahlung, die der Temperatur entspricht. Solch ein Behälter ist auch ein vollkommener Sauger. Von der Strahlung, die durch die Blendenöffnung könnte ein hereinkommt, Infinitesimalbruch durch aufeinanderfolgende Reflexion nur vielleicht auftauchen, selbst wenn die Seiten von poliertem Metall innerlich waren. Ein dünner Platinschlauch, der durch einen elektrischen Strom geheizt wird, sieht verglichen mit einem geschwärzten Schlauch bei der gleichen Temperatur feebly leuchtend aus. Aber, wenn eine kleine Bohrung in der Seite des polierten Schlauches gebildet wird, sieht das Licht, das durch die Bohrung fortfährt, See also:heller als der geschwärzte Schlauch aus, als wenn das Innere des Schlauches viel waren, das als die Außenseite heißer ist, die nicht der Fall in irgendeinem beträchtlichen Umfang ist, wenn der Schlauch dünn ist. Die Strahlung, die durch die Bohrung fortfährt, ist fast die eines tadellos schwarzen Körpers, wenn die Bohrung klein ist. Wenn es keine Bohrung gab, würde der interne Strom der Strahlung genau der eines schwarzen Körpers bei der gleichen Temperatur vervollkommnen jedoch die reflektierende Energie oder jedoch See also:niedrig die emissive Energie der Wände sein, weil der Defekt in der emissive Energie genau durch die interne Reflexion ausgeglichen würde. Balfour Stewart gab eine Anzahl von auffallenden Abbildungen der qualitativen Identität der Emission und Absorption einer Substanz. Stücke farbiges Glas, das in ein Feuer gelegt wird, scheinen, ihre Farbe zu verlieren wenn bei der gleichen Temperatur wie die Kohlen See also:hinter ihnen, weil sie genau für ihre vorgewählte Absorption ausgleichen, indem sie hauptsächlich jene See also:Farben ausstrahlen, die sie aufsaugen. Rocksalt ist zur thermischen Strahlung fast aller Arten bemerkenswert transparent, aber es ist zur Strahlung von einer geheizten Platte von rocksalt extrem undurchlässig, weil es ausstrahlt, wann genau geheizt jenen Strahlen, die es aufsaugt. Eine Platte von See also:tourmaline geschnittenem parallelem zur See also:Mittellinie saugt fast vollständig das Licht, das in einer Fläche polarisiert wird, die zur Mittellinie parallel ist auf, aber überträgt frei das Licht, das in einer Senkrechtfläche polarisiert wird. Wenn sie geheizt wird, wird seine Strahlung in der gleichen Fläche wie die Strahlung polarisiert, die sie aufsaugt. In den weißglühenden Dämpfen des caseof strahlten die genaue Korrespondenz der Emission und die Absorption was Wellenlänge der Frequenz des Lichtes betrifft aus und sogen Formen die See also:Grundlage der See also:Wissenschaft der Spektrumanalyse auf. See also:Fraunhofer hatte die Übereinstimmung eines Paares heller gelber Linien beachtet, die in das Spektrum einer Kerzeflamme mit den dunklen d-Linien im Solarspektrum, eine Übereinstimmung gesehen wurden, die danach genauer von W. A. See also:Miller überprüft wurde. See also:Foucault fand, daß die Flamme des Lichtbogens die gleichen Linien zeigte, die in seinem Spektrum See also:hell sind, und prüfte, daß sie als dunkle Linien im anders ununterbrochenen Spektrum erschienen, als das Licht von den Carbonpfosten durch den See also:Bogen übertragen wurde. Schürt gab eine dynamische Erklärung des Phänomenes und veranschaulichte sie durch den analogen Fall von der Resonanz im See also:Ton. See also:Kirchhoff führte die Erklärung (Phil.-See also:Becher, r8õ) der Dunkelheitlinien im Solarspektrum durch, indem er zeigte, daß die Umlenkung der spektralen Linien von der Tatsache abhing, daß der Körper der Sonne, die das ununterbrochene Spektrum gibt, bei einer höheren Temperatur als die saugfähige Schicht der Gase war, die sie umgeben. Was auch immer die Natur der vorgewählten Strahlung von einem Körper ist, kann die Strahlung des Lichtes irgendeiner bestimmten Wellenlänge nicht als ein bestimmter Bruch E der Strahlung R der gleichen Wellenlänge von einem schwarzen Körper bei der gleichen Temperatur grösser sein. Der Bruch E mißt die emissive Energie des Körpers für diese bestimmte Wellenlänge, und kann nicht als Einheit grösser sein. Der gleiche Bruch, durch die Grundregel der Gleichheit von emissive und Aufnahmefähigkeiten, mißt den Anteil, der von Ereignisstrahlung R ' aufgesogen wird. 
Wenn der schwarze Körper, der die Strahlung R ' ausstrahlt, an ist, die gleiche Temperatur, der die saugfähige Schicht, R=R ', die Emission die Absorption ausgleicht und die Linie weder hell noch dunkel aussieht. Wenn die Quelle und die saugfähige Schicht bei den unterschiedlichen Temperaturen sind, ist die aufgesogene Strahlung ER ', und übertragene die ist R'-r'-er '. diesem hinzugefügt werden muß der Strahlung, die durch die saugfähige Schicht, nämlich ER ausgestrahlt wird und R'-e(r'-r) geben. Die Linien sehen dunkler als der Hintergrund R ', wenn R ' grösser als R ist, aber helles aus, wenn die Rückseite der Fall ist. Die d-Linien sind in der Sonne, weil der Photosphere viel ist, der heißer, als die aufhebende Schicht ist dunkel. Sie sehen in der See also:Kerze-Flamme hell aus, weil der äußere See also:Umhang der Flamme, in der das Natrium und See also:Verbrennung brennt, See also:komplett ist, sind heißer als die innere reduzierende Flamme, welche die weißglühenden Partikel des Carbons enthält, die das ununterbrochene Spektrum verursachen. Diese qualitative Identität von Emission und Absorption was Wellenlänge betrifft kann für leuchtende Strahlen am genausten und leicht zu überprüfen, und wir werden gerechtfertigt, wenn man annimmt, daß die Relation mit der gleichen Genauigkeit für nicht-leuchtende Strahlen hält, obgleich in vielen Fällen der experimentelle See also:Beweis weniger komplett und genau ist. 40, Große See also:Reihe Diuthermancy.A See also:Daten hinsichtlich der transmissive Energie oder diathermancy der transparenten Substanzen für die Hitze, die von den verschiedenen Quellen bei den unterschiedlichen Temperaturen ausgestrahlt wurde, wurden durch Melloni, Tyndall, Magnus und andere experimentalists gesammelt. Die Maße waren hauptsächlich von einem qualitativen Buchstaben, und wurden durch das Vermitteln die Quelle und eine Thermosäule eine Schicht oder Platte der zwischen zu überprüfenden Substanz gebildet. Diese Methode ermangelte quantitative Präzision, aber führte zu eine Anzahl von auffallenden und interessanten Resultaten, die bewundernswert in der Hitze Tyndalls festgelegt werden. Sie verursachte auch viele neugierige Diskrepanzen, von denen einige als liegend an der vorgewählten Absorption erkannt wurden, während andere vermutlich durch Unvollkommenheiten in den Methoden des Experimentes erklärt werden sollen angenommen worden. Das allgemeine Resultat so erforscht sollte zeigen, daß Substanzen, wie Wasser, See also:Alaun und Glas, die zur Strahlung von einer Quelle bei der niedrigen Temperatur, wie einem Behälter praktisch undurchlässig sind, der mit kochendem Wasser gefüllt wird, einen zunehmenden Prozentsatz der Strahlung übertragen, wenn die Temperatur der Quelle erhöht wird. Dieses ist, was erwartet würde, da diese Substanzen zu den sichtbaren Strahlen sehr transparent sind. Daß der übertragene Anteil nicht bloß eine Frage der Temperatur der Quelle, aber auch der Qualität von der Strahlung ist, wurde durch eine Anzahl von Experimenten gezeigt. Zum Beispiel fand See also: der Schlauch AB, nach innen poliert und mit Platten von in hohem Grade diathermanous rocksalt an jedem Ende geschlossen, wurde mit Absperrhähnen C und D für das Erschöpfen und das Zulassen der Luft oder anderer Gase oder der Dämpfe gepaßt. Die Quelle von Hitze See also: 385); "an erster Stelle wird die Platte des Salzes nahe die Quelle der Hitze nie angefeuchtet, es sei denn die Experimente vom rauhesten Buchstaben sind. Seine Nähe zur Quelle ermöglicht der Hitze, jede Spur der See also:Feuchtigkeit von seiner Oberfläche weg zu See also:jagen.", Er traf folglich Vorsichtsmaßnahmen, um nur die Umfangsteile der Platte nahe zu trocknen der Stapel und annahm, daß der Fluß der Hitze durch die zentralen Teile genügen würde, sie trocken zu halten. Diese Argumentation ist, weil rocksalt sehr hygroskopisch ist und naß wird, gleichmäßig in ungesättigter Luft überhaupt nicht zufriedenstellend, von wenn der Dampfdruck grösser ist, als der einer gesättigten Lösung des Salzes am relativen diathermancy des thethe der Luft und am wäßrigen Dampf für Strahlung von der Sonne zur Masse und von der Masse in Raum einer von großem See also:Interesse und Wert in der See also:Meteorologie ist. Mit Magnus annehmend, daß ro% mindestens der Hitze von einer Quelle am loci° C. beim Überschreiten durch einen einzelnen Fuß Luft aufgesogen wird, sollte eine sehr gemäßigte Stärke der Atmosphäre genügen, die praktisch ganze Hitze aufzusaugen, die von der Masse in Raum ausgestrahlt wird. Dieses könnte nicht mit weithin bekannten Tatsachen hinsichtlich der terrestrischen Strahlung versöhnt werden, und es wurde im Allgemeinen erkannt, daß das Resultat, das von Magnus gefunden wird, fehlerhaft sein muß. Experiment Tyndalls auf dem großen diathermancy der trockenen Luft stimmte viel besser mit meteorologischen Phänomenen überein, aber er scheint, den Effekt des wäßrigen Dampfes übertrieben zu haben. Er stellte aus seinen Experimenten fest, daß der Wasserdampf, der in der Luft vorhanden ist, an wenigem ro% der Hitze aufsaugt, die von der Masse innerhalb ro ft. seiner Oberfläche ausgestrahlt wird und daß die Aufnahmefähigkeit des Dampfes ungefähr 17.000mal ist, die von der Luft mit dem gleichen Druck. Wenn die Absorption des wäßrigen Dampfes wirklich von diesem See also:Auftrag der Größe waren, würde sie einen weit grösseren Effekt in änderndem See also:Klima anwenden, als wirklich beobachtet wird, um der Fall zu sein. Strahlung wird beobachtet, um durch die Atmosphäre frei manchmal stattzufinden, wenn der Anteil wäßrigem Dampf wie würde praktisch stoppen alle Strahlung ist, wenn Resultate Tyndalls korrekt waren. D sehr vorsichtig Experiment von E. Lecher und J. Pernter (Phil. Mag., Jan. 1881) bestätigen Tyndall's Beobachtung auf d absorptive Aufnahmefähigkeit von Gas und Dampf zufriedenstellend in nah all Schachtel mit d einzeln Ausnahme von wäßrig Dampf. Sie fanden, daß es keine beträchtliche Absorption der Hitze von einer Quelle am See also:Rogen C. beim Überschreiten durch r ft. Luft (ob trocken oder feucht) gab, aber, daß Co und See also:CO2 mit atmosphärischem Druck ungefähr 8%, und Äthylen (olefiant Gas) ungefähr 50% im gleichen Abstand aufsogen; die Dämpfe von See also:Spiritus und von Äther zeigten Aufnahmefähigkeiten des gleichen Auftrages wie die des Äthylens. Sie bestätigten Tyndalls das wichtige Resultat, das die Absorption nicht im Anteil zum Druck vermindert und waren im Anteil für kleineren Druck infolgedessen des vorgewählten Buchstabens des Effektes viel grösser. Sie stützten auch seine See also:Zusammenfassung, die Aufnahmefähigkeit mit der Kompliziertheit des Moleküls erhöht. Aber sie konnten keine Absorption durch Wasserdampf mit einem Druck von 7 Millimeter ermitteln, zwar sog Spiritus mit dem gleichen Druck 3% und Essigsäure ro% auf. Erforscht später, besonders die von S. P. See also:Langley mit dem Spectrobolometer auf dem Infrarotspektrum des Tageslichtes, demonstrierte das Bestehen der markierten Absorptionsbänder, von denen einige am Wasserdampf liegen. Aus dem Buchstaben diese Bänder und die Weise, in der sie mit dem Zustand von der überquerten Luft und von der Stärke schwanken, kann es geschlossen werden, daß Absorption durch Wasserdampf eine wichtige See also:Rolle in der Meteorologie spielt, aber daß sie zu klein ist, Temperatur der Platte zu sein. Annehmend, daß der Dampfdruck der gesättigten Salzlösung nur Hälfte das des reinen Wassers ist, würde es einen See also:Aufzug der Temperatur von ro° C. erfordern, die rocksaltplatten in gesättigter Luft an 15° C. It zu trocknen ist nur angemessen, zu sagen, daß die Gesetze des Dampfdrucks der Lösungen in der Zeit Tyndalls unbekannt waren und daß es üblich war, anzunehmen, daß die Platten nicht werden würden, naßmachen, bis der Taupunkt erreicht war. Der Verfasser hat Experimente Tyndalls mit einem Faksimile von einem von Schläuchen Tyndalls im See also:Besitz der königlichen See also:Hochschule der Wissenschaft wiederholt, mit Platten des rocksaltschnittes vomselben Block wie Tyndalls und folglich der gleichen hygroskopischen Qualität gepaßt. Einen reflektierenden See also:Galvanometer in Verbindung mit einem differentialen Bolometer einzusetzen, das in seiner Tätigkeit als Stapel Tyndalls schneller ist, scheint dort, kaum jeder möglicher Unterschied zwischen trockener und feuchter Luft zu sein, vorausgesetzt daß die letzte nicht mehr als die gesättigte Hälfte ist. Mit gesättigter Luft mit einem Würfel Leslie als Quelle der Hitze, werden beide rocksaltplatten unveränderlich in einer See also:Minute naß, oder zwei und die Absorption steigt zu ro oder 20 % entsprechend der Stärke des Filmes der niedergelegten Feuchtigkeit. Die geöffnete Schlauchmethode einsetzend, wie von Tyndall, ohne die rocksaltplatten beschrieben, ist die Absorption zweifellos kleiner als 1% in 3 ft. von der Luft gesättigt an 20° C., es sei denn Kondensation auf den Wänden des Schlauches verursacht wird. Es ist möglich, daß die Wände von Schlauch Tyndalls bedeckt worden mit einem sehr hygroskopischen Film vom See also:Puder der Kalziumchlorverbindung geworden sein können, die er in der See also: 11,7mal seine Strahlung als stumpfes Rot an 525° C. Stefan war (See also:Wien. Akad. Brustbeeren, 1879, 79, P. 421) beachteten, daß das Verhältnis 11,7 fast das der 4. Energie der absoluten Temperaturen ist, wie von Tyndall geschätzt. Auf Bilden der ein wenig unterschiedlichen Annahme, daß die Strahlung zwischen zwei Körpern, die als der Unterschied der 4. See also:Energien ihrer absoluten Temperaturen verändert wurden, er fand, daß sie ungefähr die Experimente von Dulong und Petit und andere Beobachter erfüllte. Entsprechend diesem Gesetz sollte die Strahlung zwischen einem schwarzen Körper bei einer Temperatur 8 und eine schwarze Einschließung oder ein See also:schwarzes See also:Radiometer bei einer Temperatur 0, zu proportional sein (04-004). Das Gesetz war in der Form sehr einfach und bequem, aber es See also:stand bis jetzt auf sehr unsicheren See also:Grundlagen still. Die Temperaturen, die von Tyndall gegeben wurden, wurden bloß von der Farbe des ausgestrahlten Lichtes geschätzt und konnten ca. hundert Grad in der Störung gewesen sein. Wir wissen jetzt, daß die Strahlung von poliertem Platin von einem in hohem Grade vorgewählten Buchstaben ist, und verändern uns fast während die 5. Energie der absoluten Temperatur. Die See also:Vereinbarung des 4. Energiengesetzes mit Experiment Tyndalls scheint folglich, an einer lediglich versehentlichen Störung zu liegen, wenn sie die Temperaturen der Leitung schätzt. Stefan fand auch eine sehr angemessene Vereinbarung mit Beobachtungen Drapers der Intensität der Strahlung von einem Platindraht, in dem die Temperatur der Leitung von der Expansion abgeleitet wurde. Hier wieder lag die offensichtliche Vereinbarung an den Störungen groß, wenn sie die Temperatur schätzte und aus der Tatsache entstand, daß der Ausdehnungskoeffizient des Platins sich beträchtlich mit Aufstieg der Temperatur erhöht. Soweit die experimentellen Resultate, die zu dieser Zeit vorhanden sind, betroffen wurden, könnte Gesetz Stefans nur als ein empirischer Ausdruck der zweifelhaften Bedeutung angesehen werden. Aber es empfing einen viel grösseren Wert von den theoretischen Untersuchungen, die gleichmäßiges dann in Bewegung waren. Sekretärinmaxwell See also: F. See also:Nichols und G. F. Hull 1901, prüften das Bestehen dieses Drucks durch direkte Experimente. L. Boltzmann (1884) Strahlung als die Arbeitssubstanz in einem See also:Zyklus See also:Carnot einsetzend, gezeigt, daß die Energie der vollen Strahlung bei jeder möglicher Temperatur pro Maßeinheitsausgabe zur 4. Energie der absoluten Temperatur proportional sein sollte. Dieses Gesetz wurde zuerst in einer zufriedenstellenden Weise von Heinrich Schneebeli überprüft (Wied.-Ankündigung, 1884, 22, P. 30). Er beobachtete die Strahlung von der Birne ein der geheizten bekannten Temperaturen der Luft Thermometer durch eine kleine Blendenöffnung in den Wänden des Ofens. Mit dieser Anordnung war die Strahlung sehr nahe die eines schwarzen Körpers. Maße durch J.T. Bottomley, See also:August See also:Schleiermacher, L. C. H. F. Paschen und andere der Strahlung von See also:elektrisch geheiztem Platin, fielen geben übereinstimmende Resultate wegen der Unterschiede bezüglich der Qualität der Strahlung aus, dessen Wert nicht völlig zuerst verwirklicht wurde. Erforscht später durch Paschen mit verbesserten Methoden überprüfte das Gesetz und verlängerte groß unser Wissen der Strahlung in anderen Richtungen. Eins der komplettesten Reihe von Experimentontherelation zwischen volle Strahlung und Temperatur ist das O. R. Lummer und See also:Ernst See also:Pringsheim (Ankündigung Phys., von 1897, von 63, P. 395). Sie setzten eine Blendenöffnung in der Seite einer Einschließung bei der konstanten Temperatur als die Quelle der Strahlung ein und verglichen die Intensität bei den unterschiedlichen Temperaturen mittels eines Bolometers. Das 4. Energiengesetz war gut während der vollständigen Strecke ihrer Experimente von -190° C. zu 2300° C. entsprechend diesem Gesetz, die Rate des Verlustes der Hitze durch Strahlung R von einem Körper von emissive Energie E erfüllt und Oberfläche S bei einer Temperatur 0 in einer Einschließung bei 0, wird durch die Formel R = aES (04 -004) gegeben, wo a die Strahlungskonstante ist. Der Absolutwert von v wurde von F. Kurlbaum mit einer elektrischen Ausgleichsmethode (Wied.-Ankündigung, 1898, 65, P. 746) festgestellt, in der die Strahlung, die durch ein Bolometer von einem schwarzen Körper bei einer bekannten Temperatur empfangen wurde, gemessen wurde, indem man den elektrischen Strom angefordert, um den gleichen Aufstieg der Temperatur im Bolometer zu produzieren fand. K. See also:Angstrom setzte eine ähnliche Methode für Solarstrahlung ein. Kurlbaum gibt den Wert V = 5,32 x 10-5 Ergs pro sq. Zentimeter pro sek. C. Christiansen (Wied.-Ankündigung, 1883, 19, P. 267) hatte vorher einen Wert über 5% kleiner gefunden, indem er die Rate des Abkühlens einer kupfernen Platte der bekannten Wärmekapazität beobachtete, die vermutlich eine weniger genaue Methode ist. 42, Theoretischer Beweis des 4. Beweises der Energie Law.The, der von Boltzmann gegeben wird, kann ein wenig vereinfacht werden, wenn wir beobachten, daß volle Strahlung in einer Einschließung bei der konstanten Temperatur genau wie einen gesättigten Dampf sich benimmt, und Carnots oder Clapeyrons die Gleichung folglich befolgen müssen, die in See also:Abschnitt 17 gegeben wird. Die Energie der Strahlung pro Maßeinheitsausgabe und der Strahlung-Druck bei jeder möglicher Temperatur, ist Funktionen nur der Temperatur, wie des Drucks eines gesättigten Dampfes. Wenn die See also:Ausgabe der Einschließung durch irgendeine begrenzte Menge erhöht wird, wird die restliche Temperatur dieselben, Strahlung von den Wänden abgegeben, um den Raum zum gleichen Druck wie vorher zu füllen. Die Hitze sog auf, wann die Ausgabe entspricht mit der latenten Hitze von Verdampfung erhöht wird. Im Fall von der Strahlung, wie im Fall von einem Dampf, besteht die latente Hitze teils aus interner Energie der Anordnung und teils der externen Arbeit der Expansion mit konstantem Druck. Da im Fall voller oder ungeleiteter Strahlung der Druck Drittel der Energie pro Maßeinheitsausgabe ist, ist die externe Arbeit für jede mögliche Expansion Drittel der internen addierten Energie. Die latente aufgesogene Hitze ist folglich viermal die externe Arbeit der Expansion. Die externe Arbeit das Produkt den Druck von da von von P und die Zunahme von Ausgabe V ist, ist die latente Hitze pro Maßeinheitszunahme der Ausgabe viermal der Druck. Aber durch Gleichung Carnots ist die latente Hitze eines gesättigten Dampfes pro Maßeinheitszunahme der Ausgabe dem Steigerungssatz des Sättigung-Drucks pro den Grad gleich, der durch Funktion Carnots geteilt wird oder mit der absoluten Temperatur multipliziert ist. Ausgedrückt in den Symbolen haben wir, B(dP/dO) = L/V = 4P, wo (dP/dO) den Steigerungssatz des Drucks darstellt. Diese Gleichung zeigt, daß der Prozentsatzsteigerungssatz des Drucks viermal der Prozentsatzsteigerungssatz der Temperatur ist oder daß, wenn die Temperatur um 1% erhöht wird, der Druck um 4% erhöht wird. Dieses ist mit der Aussage gleichwertig, daß der Druck da die 4. Energie der Temperatur, ein Resultat sich verändert, das mathematisch abgeleitet wird, indem man die Gleichung integriert. 43, Versetzung Law.Assuming, daß das 4. Energiengesetz die Quantität der vollen Strahlung bei jeder möglicher Temperatur, gibt bleibt es Wiens, festzustellen, wie die Qualität der Strahlung mit der Temperatur schwankt, da, da wir gesehen haben, Quantität und Qualität bestimmt sind. Diese Frage kann als, bestehend aus zwei Teilen angesehen werden. (1) wie wird die Wellenlänge oder die Frequenz irgendeiner gegebenen Art Strahlung geändert, wenn seine Temperatur geändert wird? (2) ist was die Form der Kurve, welche die Verteilung von Energie zwischen den verschiedenen Wellenlängen im Spektrum der vollen Strahlung ausdrückt, oder was ist die Verteilung der Hitze im Spektrum? Von erforscht von Tyndall, See also:Draper, hatten Langley und andere Forscher gezeigt, daß, wann die Energie der Strahlung jeder Frequenz mit Aufstieg der Temperatur sich erhöhte, das Maximum von Intensität entlang dem Spektrum in der Richtung kürzere Wellenlängen oder höhere Frequenzen verschoben oder verlegt wurde. W. Wien (Ankündigung Phys., 1898, 58, P. 662), Grundregel Dopplers an der adiabatischen See also:Kompression der Strahlung in einer tadellos reflektierenden Einschließung anwendend, leitete ab, daß die Wellenlänge jedes Bestandteils der Strahlung im Verhaeltnis zu dem Aufstieg der Temperatur verkürzt werden sollte produziert worden durch die Kompression, derart daß das Produkt AB der Wellenlänge und der absoluten Temperatur konstant bleiben sollte. Entsprechend dieser Relation die als Versetzungsgesetz Wiens bekannt, sollte die Frequenz, die der maximalen See also:Ordinante der Energiekurve des normalen Spektrums der vollen Strahlung entspricht (oder die Wellenlänge umgekehrt) als die absolute Temperatur, ein Resultat direkt schwanken, das vorher von H. F. See also:Weber (1888) erreicht wird. Paschen und Lummer und Pringsheim überprüften diese Relation, indem sie mit einem Bolometer beobachteten, welches die Intensität an den unterschiedlichen Punkten im Spektrum durch ein Fluoriteprisma produzierte. Die Intensität wurden auf einer Wellenlängeskala mit dem Hilfsmittel von Auswirkungen Paschens auf die Zerstreuungsformel von Fluorite behoben und verringert (Ankündigung Wied, 1894, 53, P. 301). Durch die Kurven in fig. 7 veranschaulichen die Resultate, die Lummer und Pringsheim (die Brustbeere taub erreicht werden. mit pH gegen Ges., 1899, 1, P. 34) bei drei unterschiedlichen Temperaturen, nämlich 1377°, Absolutes 1087° und 836°, plottete auf einer Wellenlängeunterseite einer Skala von den Mikrons (µ) oder millionths eines Meßinstruments. Die Wellenlängen Oa, Ob, Oc, entsprechend den maximalen Ordinanten jeder Kurve, schwanken umgekehrt als die gegebenen absoluten Temperaturen. Der konstante Wert des Produktes AB am maximalen Punkt wird gefunden, um 2920 folglich für eine Temperatur von See also:rood°-ABS zu sein, die das Maximum an Wellenlänge 2,92/2 ist; bei 20000 ist das Maximum bei A 1,46. 44, Bilden Sie sich von der Kurve, welche die Verteilung von Energie in des Versetzungsdem gesetz Spectrum.Assuming Wiens darstellt, folgt es, daß die Form der Kurve, welche die Verteilung von Energie im Spektrum der vollen Strahlung darstellt, dieselbe für unterschiedliche Temperaturen mit dem Maximum sein sollte verlegt im Verhaeltnis zu der absoluten Temperatur, und mit dem ganzen Gebiet, das im Verhaeltnis zu der 4. Energie der absoluten Temperatur erhöht wird. Die Beobachtungen, die mit einem Bolometer entlang der Länge eines Normal- oder Wellenlängespektrums genommen wurden, würden die Form der Kurve geben, die auf einer Wellenlängeunterseite geplottet wurde. Von die Höhe der Ordinante an jedem Punkt würde die darstellen Energie, die zwischen festgesetzten Begrenzungen auf Wellenlänge, abhängig von der See also:Breite den Bolometer See also:Streifen und der Schlitz umfaßt wurde. Angenommen, daß der Bolometerstreifen eine Breite ", hatte zu entsprechen - oder,u und wurden am µ 1.o in das Spektrum der Strahlung 2000° an den ABS, es würden empfangen die Energie gelegt, die Wellenlängen zwischen 1•0o entspricht und µ 1,01. bei einer Temperatur von r000°-ABS das entsprechende Teil der Energie, durch Versetzungsgesetz Wiens, würde zwischen den Begrenzungen 2,00 und 2,02/2 liegen, und die Gesamtenergie zwischen diesen Begrenzungen würde 16mal kleiner sein. Aber der Bolometerstreifen, der an 2•oµ wurde jetzt Nurempfangshälfte der Energie oder die Energie in einem Bandorµ weit gesetzt wurde, und die See also:Ablenkung würde 32mal weniger sein. Entsprechende Ordinanten der Kurven bei den unterschiedlichen Temperaturen verändern folglich sich da die 5. Energie der Temperatur, wenn die Kurven auf einer Wellenlängeunterseite geplottet werden. Die maximalen Ordinanten in den bereits gegebenen Kurven werden gefunden, um als die 5. Energien der entsprechenden Temperaturen zu schwanken. Die Gleichung, welche die Verteilung von Energie auf einer Wellenlängeunterseite darstellt, muß von der Form E=Cc-5 sein F(XO) = C©5(Xe)-5F(XB), wo F()^9) irgendeine Funktion des Produktes von die Wellenlänge und Temperatur darstellt, die des Remains konstant für entsprechende Wellenlängen, wann B geändert wird. Wenn die Kurven auf einer Frequenzunterseite, infolge von der Änderung der Skala, die maximalen Ordinanten würden sich verändern geplottet wurden, da der Würfel der Temperatur anstelle von der 5. Energie, aber die Form der Funktion F unverändert bleiben würden. Folgernd auf der See also:Analogie der Verteilung von Geschwindigkeiten unter den Partikeln eines Gases auf der kinetischen Theorie, die ein sehr ähnliches Problem ist, wurde Wien geführt, anzunehmen, daß die Funktion F von der Form e-`/X0 sein sollte, in der e die Unterseite der Logarithmen Napierian ist, und c eine Konstante ist, die den Wert 14.600 hat, wenn die Wellenlänge im Mikronte gemessen wird. Dieser Ausdruck wurde von Paschen gefunden, um einen sehr guten Näherungswert zur Form der Kurve zu geben, die experimentell für jene Teile des sichtbaren und Infrarotspektrums erreicht wurde, in dem Beobachtungen am genauesten gebildet werden konnten. Die Formel wurde in zwei Möglichkeiten geprüft: (1) durch das Plotten der Kurven der Verteilung von Energie im Spektrum für konstante Temperaturen, wie in fig. 7 veranschaulicht; (2) durch das Plotten der Energie, die einer gegebenen Wellenlänge als Funktion der Temperatur entspricht. Beide Methoden gaben sehr gute Vereinbarung mit Formel Wiens für Werte des Produktes A0 3000 nicht viel übersteigend, a-, dasMethode des Lokalisierens der Strahlen der großen Wellenlänge durch aufeinanderfolgende Reflexion von H. See also:Rubens und E geplant wurde. F. Nichols (Wied.-Ankündigung, 1897, õ, p.418). Sie fanden, daß Quarz- und o•fluorite die See also:Eigenschaft der vorgewählten ôreflexion für Strahlen der Wellenlänge 8.8µ und a0-24µ zu 32/2 beziehungsweise, damit nach vier bis sechs Reflexionen diese Strahlen von einer Quelle bei jeder möglicher Temperatur in ' ' ~s';•Ab+ lokalisiert werden konnten ein Zustand beträchtlichen z ein s c q S s. Reinheit besaß. Die Restflosse 7.Distribution von Energie in der Verunreinigung an jedem möglichem Stadiumsspektrum eines schwarzen Körpers könnte, indem man eine dünne Platte See also:Quarz oder Fluorite vermittelte, der vollständig die Reststrahlen geschätzt werden, von reflektierte oder von aufsog, aber, ließ die Verunreinigung überschreiten. H. See also:Beckmann, unter der Richtung von Rubens, forschte die Veränderung mit Temperatur der Reststrahlen nach, die vom Fluorite Quellen von -8o° einsetzend an 600° C. mitgeteilt wurden und fand die Resultate könnte nicht durch Formel Wiens dargestellt werden, es sei denn das konstante c als 26.000 anstatt 14.600 genommen wurden. Für in ihr See also:erst Reihe von Beobachtung verlängern zu 6 t O.R. Lummer und E. Pringsheim (Einbuchtung phys. Ges., 1899, 1, P. 34) See also:finden systematisch See also:Abweichung anzeigen eine ein Zunahme in des d Wert von des d konstant c long Langwelle und hoch Temperatur. In einer theoretischen Diskussion über das Thema, unterstrich See also:Lord See also:Rayleigh (Phil. Mag., 1900, 49, P. 539), daß Gesetz Wiens zu einen Grenzwert CX führen würde, der Strahlung, die jeder bestimmten Wellenlänge entspricht, als die Temperatur auf Unbegrenztheit sich erhöhte, während entsprechend seiner Ansicht die Strahlung der großen Wellenlänge direkt proportional zur Temperatur schließlich erhöhen sollte. Lummer und Pringsheim (Einbuchtung phys. Ges., 1900, 2, P. 163) erweiterten die Strecke ihrer Beobachtungen bis 18/2, indem sie ein Prisma von sylvine anstatt des Fluorite einsetzten. Sie fanden Abweichungen von der Formel Wiens, die bis fast 50% bei 18 sich erhöht, wo jedoch die Beobachtungen sehr schwierig wegen des Smallness der Energie waren gemessen zu werden. Rubens und F. Kurlbaum (Ankündigung Phys., 1901, 4, P.) verlängerten die Restreflexionsmethode auf eine Temperaturspanne von -190° zu 1500° C. und setzten die Strahlen, die von Quarz 8,8/1 reflektiert wurden ein, 649 und rocksaltgiµ, inch ^ Em^, Hinzufügung m Nigim zu jenen ° ~^/"^^~~~®~~ vom Fluorite. Er es ^^11^MEMINI^~I erforscht ro, den diese ', Strahlen 11111111110111INIIIIIIIII der großen Wellenlänge von einer Quelle ^.f^^NM, ^^^^R an einer Hochtemperatur ' die ^~'^^^~Elms, die direkt geneigt werden, verändern, wie das absolute ~^ ^^ des °^"^^~^^,\'^^-Begrenzungstthe: ', = m-aotetemperatur,; 0 lN•Wi p A 1 G 3 4 5 B/L von die Quelle, als d1e t.See also:net, ârioW.we.TH NN/See also: 8. -- Verteilung von Energie im Rayleigh und könnte Spektrum der vollen Strahlung an 2000°Abs vorgeschlagen wurden. seien entsprechend Formeln von See also:Planck dargestellt Sie u. schlug Wien. nicht durch Formel Wiens mit jedem möglichem Wert des konstanten c. die einfachste Art von Formelsatisfyhtg, welches die angeforderten Bedingungen die ist, durch Max Planck (Ankündigung Phys., 1901, 4, P. 553) nämlich 60 vor. nn• s 20 1 0 E, das mit Formel Wiens übereinstimmt, wenn 0 klein ist, wo Formel Wiens bekannt, um zufriedenstellend zu sein, aber sich nähert der Begrenzungsform E=CX-'B/c, wenn groß ist und so erfüllt die See also:Bedingung D.C.L. von See also:Oxford (März 31. 1752). Er ließ auch MS vorgeschlagen vom Lord Rayleigh. Die theoretische See also:Deutung der Anmerkungen über Burmanns und Martyns See also:Ausgaben von See also:Virgil, auf See also:Euripides, diese Formel bleibt gewissermaßen eine Angelegenheit des zukünftigen investiga- See also:Catullus, See also:Tibullus und das grössere Teil von See also:Hesiod. In etwas von tion, aber in ihr scheint, Experiment innerhalb der Begrenzungen auf diese zu erfüllen, die er das whimsical NamensDexiades Ericius annimmt. Seine Beobachtungsstörung. zwecks Formel Revisal Plancks von See also:Text Shakespears (1765) zu vergleichen war eine See also:Antwort zu "in-graphisch mit Wiens, das entsprechende See also:solent dogmatism der Verteilungskurven" von See also:Bishop See also:Warburton. Der Versuch in Richtung zu a zu beiden Formeln werden in fig. 8 für eine Temperatur 2000° des demonstrativen Beweises des Divine Bestehens, Einheit geplottet und die ABS zuschreiben und nehmen den Wert der Konstante (1740) sollte die Meinungen von See also:Voltaire, von See also: um so zu finden wurde Gefährten 1524 gewählt. Nachdem er gehalten hat, gärt Minderjähriger Verteilungskurve für loco°-ABS vor, ist es er wurde ernannt See also:archdeacon von See also:Stafford 1534 und graduiertes nur notwendiges, das ganzes D.D. 1535 zu multiplizieren. Er begleitete dann See also:Fuchs See also:Edward (q.v.), Bishopzahlen in der Wellenlängeskala von, von See also:Hereford, auf seiner See also:Mission, um einen theological und politischen fig. 8 durch 2 zu fördern; oder die Veränderung finden, mit den Prinzen Lutheran von See also:Deutschland zu verstehen. Seine Kurve für Zahlen der Wellenlänge õthe auf der Temperaturskalavorwähler für diese See also:Aufgabe deutet eine Schnelligkeit auf Teil des See also:Heide zu fig. 9 sollte durch 2 geteilt werden an. Die Ordinantenskalen müssen sein fortfahren irgendein Abstand entlang dem Weg der See also:Verbesserung; aber seine Umgang erhöhten sich im Verhaeltnis zu der 5. Energie der Temperatur, oder mit dem See also:Lutherans bestätigte nicht diese Tendenz und Heide umgekehrt, während die 5. Energie der folgenden Karriere der Wellenlänge beziehungsweise nah mit der Ursache von Zügelfigs verbundenWAR. 8 und 9, wenn vergleichbare Resultate für unterschiedliche Tätigkeit angefordert werden. 1539 das See also:Jahr der sechs Artikel, wurde er Bishoptemperaturen oder -wellenlängen gebildet. Die Resultate, die bisher von See also:Rochester und 1543 folgte er erreicht wurden, See also:Latimer in See also:Worcester für Fälle anders als volle Strahlung ist nicht genug einfach und sein Catholicism war jedoch von einer weniger steifen zuzulassenden Art als Gardiners, das von der rentablen Diskussion in die anwesenden den Artikel und Bonners definitiv ist; er glaubte, daß etwas der Kraft des nationalen BTBLIOGRAPHV.It nicht, innerhalb der Begrenzungen auf ein antipathy zum fremden Einfluß, ob kirchlich oder See also:weltlich, Artikel das See also:Geschenk mögen, zum Geben der Tabellen der spezifischen thermischen Eigenschaften möglich sein würde und immer durch die Notwendigkeit der nationalen Einheit, der unterschiedlichen Substanzen beeindruckt wurde, soweit sie durch ex-, soweit möglich war, in den Angelegenheiten des Glaubens ermittelt worden sind. Anscheinend bildete er periment. um von jedem möglichem Gebrauch zu sein, erfordern solche Tabellen, um extrem keine Schwierigkeit über das Durchführen der früheren Verbesserungen von Edward VI. zu sein, genau geschildert, mit sehr volle Hinweise und Erklärungen hinsichtlich des Wertes des experimentellen Beweises, und innerhalb den die Begrenzungen und er nahmen an, hatte das erste See also:Buch des allgemeinen Gebets nach ihm die Resultate kann auf gebaut werden. Die Quantität von Materialvorhandenem geändert worden durch das See also:Haus der Lords in einer katholischen Richtung. ist, also enorm und sein Wert also mannigfaltig, trat das die durchdachtesten Tabellen sein definitiver Bruch mit der Verbesserung aus die Grund auf, auf denen der Löwe vier Jahrhunderte später XIII das Catholicity der verbesserten englischen See also: Wie Sir See also: Theorie des Maxwells der Hitze und Hitze Taits geben eine ausgedehnte und philosophische Übersicht des Themas. Unter modernen Lehrbüchern, sind Theorie Prestons der Hitze und Hitze Poynting und Thomsons gewußt gut und sind wohles aktuelles geholt worden. Abschnitte auf Hitze werden in allen allgemeinen Lehrbüchern von Physik, wie denen von See also:Deschanel (übersetzt von See also:Everett), Ganot (übersetzt von See also:Atkinson), See also:Daniell, See also:Watson, &c umfaßt. Von den ursprünglichen Untersuchungen auf dem Thema, sind die wichtigsten bereits zitiert worden. Andere werden in den gesammelten Papieren von See also:Joule, von See also:Kelvin und von Maxwell gefunden. Auf der See also:Abhandlungen auf spezielle Niederlassungen des Themas, wie Übertragung Fouriers der Hitze, beziehen in den unterschiedlichen Artikeln in dieser Enzyklopädie, die neuen Fortschritt beschäftigt, von dem das folgende eine See also:Liste ist: See also:KALORIMETRIE, KONDENSATION DER GASE, ÜBERTRAGUNG DER HITZE, DIFFUSION (CZerstäubung), See also:ENERGETIK, See also:SCHMELZVERFAHREN, FLÜSSIGE GASE, STRAHLUNG, RADIOMETER, LÖSUNG, See also:THERMODYNAMIK, See also:THERMOELECTRICITY, TIIERMOMFTRY, VERDAMPFUNG. Für die praktischen Aspekte der Heizung sehen Sie HEIZUNG. (H. L. Zusätzliche Informationen und AnmerkungenEs gibt keine Anmerkungen dennoch für diesen Artikel.
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